Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Условия начальные (см. Начальные

Когда угол бросания а О, то ни при какой начальной скорости Vq тело, брошенное с земной поверхности, не может стать спутником Землй. Практически для запуска искусственного спутника используется управляемая ракета, которая поднимает спутник на заданную высоту и сообщает ему в пункте Mq (см. рис. 354) нужную скорость Vq под углом а О к горизонту. С увеличением высоты Н пункта Mq над поверхностью Земли становится возможным отклонение от условия а = 0. Кроме того, так как, согласно равенству (49  [c.399]


При начальном горизонтальном положении элемента аЬ (см. рис. 12) надо принять р = 0, чтобы удовлетворить условиям равновесия в начальном положении.  [c.43]

Задача 92. Груз весом РГ подвешен на упругой нити к неподвижной точке. Выведенный из положения равновесия груз начинает совершать колебания. Выразить длину нити х в функции времени и найти, какому условию должна удовлетворять начальная длина ее х , чтобы во время движения груза нить оставалась натянутой. Натяжение нити пропорционально удлинению длина ее в нерастянутом состоянии равна I см от действия статической нагрузки, равной сГ, нить удлиняется на 1 см начальная скорость груза равна нулю.  [c.520]

Р е ш е н и е. а) 1. Расход воды в канале определяем из условий начального равномерного движения, приняв коэффициент шероховатости п = 0,014 (см. таблицу приложения 4)  [c.181]

Было показано (см. (4.80)), что функция G х, t, ) удовлетворяет уравнению теплопроводности. Следовательно, эта функция определяет распределение температуры вдоль бесконечного стержня, порожденное некими начальными условиями. Каковы эти начальные условия, каков физический смысл функции G х, t, ) Для ответа на этот вопрос рассмотрим случай, когда в начальный момент температура w на бесконечном стержне была равна нулю всюду вне интервала (х — е, j q + е) и была постоянной и отличной от нуля на этом интервале, т. е.  [c.144]

Из этого фазового портрета сразу виден основной характер колебательных движений в данной системе, а именно затухание колебаний и прекращение движения после конечного числа колебаний (при заданных начальных условиях — отклонении и начальной скорости). Например, одно такое движение от начальных условий х = Хд, у — у (точка Р на фазовом портрете системы) изображено более жирной фазовой траекторией. Фазовый портрет (см. рис. 2.3) показывает нам также одно характерное свойство колебательных систем с сухим трением, а именно наличие зоны застоя в самом деле, прекращение движения ( / = 0) может происходить при любых значениях х в области —+ откуда следует, что при каких-то начальных условиях система, будучи представлена самой себе, не обязательно придет к состоянию покоя в точке х = 0, = 0. Зона застоя тем больше, чем больше трение в системе.  [c.49]

Условия однозначности включают начальные и граничные условия. Начальные условия задают значения искомой функции t в начальный момент времени по всей области D (см. 39). Для определенности будем рассматривать в качестве области D, в которой необходимо найти температурное поле, прямоугольный параллелепипед с размерами 26,, 2/ и 2Zr, например, элемент строительной конструкции. Тогда начальные условия можно записать в виде при и ——ly y ly ,  [c.439]


Поведение сталей в условиях частичного погружения в донные осадки на глубинах 760 и 1830 м показано на рис. 101. В этом случае средние скорости коррозии сталей на глубине 1800 м также уменьшались асимптотически с увеличением длительности экспозиции. В начальный период экспозиции стали корродировали быстрее в морской воде, чем в донных осадках на глубине 1800 м, но после примерно двухлетней экспозиции средние скорости коррозии стали примерно одинаковыми (см, рис. 101 и 102). В донных осадках средине скорости коррозии были также ниже на глубине 760 м, чем на глубине 1830 м,но они увеличивались с увеличением длительности экспозиции.  [c.244]

Выясним при каких условиях начальное смещение твердого тела будет поступательным. В этом случае все силы трения коллинеарны (см. формулу (1.1))  [c.203]

Тормо к<е ние ПСР легированных латуней проявляется и в том случае, когда исходные рабочие растворы не содержат ионов меди [126, 137].- Так, на оловянистой р-латуни в условиях потенциостатической поляризации после начального СР процесс переходит на стадию равномерного растворения. При том регистрируемый анодный ток не только не возрастает, НО даже несколько уменьшается со временем (рис. 4.22). На простой же латуни вслед за начальным СР цинка наблюдается кратковременное равномерное растворение, сменяющееся обратным осаждением меди. Последнее сопровождается быстрым ростом анодного тока (см. рис. 3.8).  [c.180]

При этих условиях начальное перенапряжение, полученное экстраполяцией экспериментальных данных, равна 34 мВ. Дифференциальная емкость Сд =35 мкФ/см .  [c.248]

Для увеличения точности (аз, рз ) начальной выставки гироскопа необходимо увеличивать крутизну 2 и Е характеристик моментного и разгрузочного двигателей. Однако при этом следует иметь в виду, что при рассмотрении полных дифференциальных уравнений движения системы увеличение коэффициентов усиления El и Е2 ограничено условиями устойчивости (см. гл. 2).  [c.135]

На рис. 5 приведены кривые, подобные кривым рис. 4, но для случая, когда-точки кольца приобретают начальную радиальную скорость в направлении к центру кольца [см. (23)]. Кривая при р = 0 та же, что и при условии начального окружного сжатия, из-за большого числа циклов, необходимого для передачи энергии. Кривые при р=0,01 и 0,02 для практических целей также можно считать не отличающимися от соответствующих кривых на рис. 4. Однако в случае р = 0,04 кривая поднимается до значения Аа=1,5 при р 3 по сравнению с р = 1,2 при условии начального окружного сжатия. Таким образом, возможно, что даже кольцо из композитного  [c.42]

Заключение о размешивающемся характере статистических систем является следствием представлений о релаксации. Следует отметить, что существуют еще более общие соображения, указывающие на ошибочность одной распространенной точки зрения. Мы имеем й виду точку зрения, согласно которой для применимости физической статистики, кроме принципа равновероятности начальных микросостояний (см. 4), достаточно самых общих свойств динамических систем вместе с единственной дополнительной характеристикой фазового пространства, состоящей в том, что подавляющее большинство траекторий, исходящих из заданной макроскопической области, приводит к более равновесному состоянию (см. 4). Такая точка зрения позволяет объяснить возрастание энтропии в ближайшем будущем, но ничего не может дать для определения поведения системы за длинные промежутки времени, и, в частности, для определения характера временного ансамбля системы и асимптотического — при больших временах — состояния системы (состояния релаксации). В рамках такой точки зрения, кроме того, невозможно объяснить, почему статистика применима к одним системам и не применима к другим, т. е. н е в о з м о ж-но определить границы приложимости физической статистики. Например, не может быть дан ответ на вопрос о том, почему части какого-нибудь сложного механизма (например, механического станка, очевидно целиком подпадающего под условия, на которых основана рассматриваемая точка зрения), не имеют во времени гиббсовского распределения по энергиям, или на вопрос о том, почему не устанавливается статистическое равновесие внутри неравномерно движущихся систем.  [c.34]


Единственно возможный в классической теории ответ на эти вопросы — ответ, состоящий в том, что законы физической статистики существуют, когда соблюдается равновероятность начальных состояний, и что законы статистики обязаны своим существованием наличию этой равновероятности,— рождает новые вопросы той же трудности и того же характера. В самом деле, в классической теории остаются неопределенными возможность и условия существования равновероятности начальных состояний, остается неопределенной категория опытов, приводящих к этой равновероятности (см. 12 и 13). Однако даже если отказаться от попыток ответить на эти принципиальные вопросы обоснования, построение статистики в классической теории не может одновременно быть удовлетворительным в теоретическом отношении и согласовываться с опытом. Это следует из того, что толкование, которое в классической теории только и может быть придано этой равновероятности начальных состояний, оказывается в прямом противоречии с опытом (см. 14).  [c.131]

Искусственные спутники Земли. Эллиптические траектории. При г1о<С1 2 -/ траектория тела, брошенного с земной поверхности, есть эллипс, у которого ось РА, образующая с Ох угол р, является осью симметрии (см. рис. 292). Если начальные условия в пункте будут таковы, что угол то траектория пересечет поверхность Земли в симметричной относительно оси РА точке Му, т. е. тело упадет на Землю. Следовательно, брошенное тело может стать спутником Земли лишь при тех начальных условиях, которые дают р = 1т. Но, как показывают равенства (101),  [c.321]

Хотя в только что описанном опыте предварительная экспозиция и регрессия были отделены от главной экспозиции, при обычном экспонировании золя по шкале времени имеют место совершенно идентичные условия начальные стадии экспонирования служат предварительной экспозицией для последующих стадий, а регрессия поверхностного скрытого изображения протекает в течение всего времени экспонирования, как это показано в другой работе ). В количественном отношении между этими двумя случаями имеется существенная разница. Это доказывается тем фактом, что десенсибилизация, возникающая во время экспонирования, значительно слабее выражена (см. фиг. 2), чем десенсибилизация, вызванная раздельной предварительной экспозицией при высокой освещенности (см. фиг. 5). Дополнительные опыты показывают, что степень десенсибилизации, вызванная предварительной экспозицией с более низкой освещенностью, чем для кривых фиг. 5, совместима с величиной регрессии кривой 2 на фиг. 2.  [c.371]

Составление вариантов схемы энергоснабжения. Для повышения экономичности работы промышленной ТЭЦ необходимо принимать возможно более высокие начальные параметры пара из допустимых в тех или других условиях стандартных значений начальных параметров пара перед генераторными агрегатами. Как известно (см. гл. 5), в большинстве случаев на промышленных ТЭЦ следует применять повышенные начальные параметры пара (р = = 35 ата, = 435°С), так как для возможности применения высоких начальных параметров номинальная мощность турбогенераторного агрегата должна быть не менее 12 000 квт для агрегатов типа КО или КОО и 6000 квт — для агрегатов типа П.  [c.289]

Инвариант W = (Я, Л)д сохраняется (при условиях вмороженности поля Я и касания Я к Г) под действием любого сохраняющего объемы гладкого преобразования области D. Поэтому W является интегралом движения и для жидкости с конечной кинематической вязкостью и нулевой (исчезающе малой) магнитной вязкостью. Для замкнутой области D стационарными точками интеграла энергии (Я, Я)о магнитного поля Я, вмороженного в жидкость, относительно действия сохраняющих объемы преобразований D являются поля Я, коммутирующие с rot Я (см. [7]). Если в начальный момент W фО, то при затухании поля скорости (за счет вязкости) энергия магнитного поля не может упасть до нуля. Можно показать, что поле Я, коммутирующее с rot Я, либо имеет почти все интегральные кривые лежащими на двумерных торах, либо является собственным полем для rot rot Я = с-Я, с = onst (см. [7,5]). Поле Я вморожено, и поэтому если в начальный момент не существовало магнитных поверх-  [c.327]

Постоянные i и определяются из начальных условий при t = О н.зчальиая скорость задана, П(, = 10 см/сек, согласно условию начальное отклонение груза Хц = Al — Я,.,. = 8 — 5=3 см. Круговая частота собственных колебаний груза  [c.399]

Постоянные С и определяются по начальным условиям при ( = О начальная скорость Оо = 10 см/с задана. Согласно условию, и = А/ — Х , = 8 — 5 = 3 см, начальное отклонение груза тоже я.чвеотно Круговая частота собственных колебаний груза  [c.421]

Функциональная и системная части пакета ПОТОК. Пользователь общается с пакетом на языке директив. Первая группа директив предназначена для формирования начальных и граничных условий задачи. Понятие начальных и граничных данных условно. Если речь идет о расчете газа в сопле, контур которого задан, или в струе, истекающей из сопла, то начальные данные задаются на некоторой линии. Она может быть характеристикой, сечением х = onst или произвольной пространственно-подобной линией для Х-гиперболической системы газовой динамики. В задачах о профилировании контура сопла необходимо, чтобы удовлетворялись условия на выходе. Типичной является задача профилирования контура сопла с плоской звуковой поверхностью и заданным потоком на выходе (см. рис. 8.1, б). Здесь под начальными данными (начальными полями) понимают данные на замыкающей характеристике D.  [c.221]

В самом деле, очевидно (см. 2. причер 2), что формула (29) или (31) должна действительно удовлетворять уравнению (22), и так как в нашем распоряч.ении имеются два произвольных постоянных, то можно сделать так, чтобы решение удовлетворяло предписанным начальным условиям. Например, если x = xi- х = и при t = 0, то мы в (31) имеем  [c.17]

Из-за большой разницы коэффициентов теплового расширения алюминиевых сплавов и стали или чугуна монометаллические вкладыши из алюминиевого сплава, установленные в стальной или чугунный корпус (наиболее распространенная конструкция подшипника), при рабочих температурах могут иметь высокие внутренние напряжения сжатия, тем большие, чем выше температура (см. табл. 77—78). При некоторой критической температуре внутренние напряжения могут достигать предела текучести материала (при условиях, зависящих от посадки, геометрических размеров, прочности сплава и разницы в коэффициентах теплового расширения корпуса и вкладыша) и вкладыши начнут деформироваться пластически. Вследствие этого при последующем охлаждении вкладышей внутренний диаметр их уменьшается против начального, что приводит к опасному уменьшению или исчезновению зазора между валом и вкладышами. Величина критической температуры, как показали расчеты и экспериментальная прогерка, обратно пропорциональна пределу текучести материала, что и привело к распространению наиболее прочных алюминиевых сплавов в начальный период промышленного применения алюминиевых антифрикционных сплавов.  [c.113]


Хотя формально задача для сложного течения сводится к соответствующим задачам для затопленной струи, отличия в граничных условиях, приводящие к искрив-Таблица 3 лепию границ и др., сказываются на виде зависимостей величинГт итдотх (рис. 1,6). В остальном решение задачи тождественно совпадает с решением для случая затопленной струи при одинаковых начальных условиях (см. табл. 1).  [c.344]

При расчете контактного плавления покрытия В толщиной I на поверхности полубесконечного тела А (см. рнс. 2) при Т = Т-1 решаем уравнение диффузии (14) с условиями массобаланса и начальными граничными условиями для фаз J и 2 как и в случае взаимодействия двух полубесконечных тел А и В при новых граничных условиях  [c.48]

При следующих начальных граничных условиях и условиях массобаланса (см. рис. 1, б и 4) на движущихся границах  [c.52]

Учитывая, что при небольших поляризациях потенциал медного электрода положительнее потенциала образования иона гидросернистой кислоты (см. начальный участок поляризационной кривой), следует считать возможным также восстановление при этих потенциалах сернистого ангидрида (HSO , H2SO3) с образованием других продуктов восстановления. В частности, в некоторых условиях возможно восстановление сернистого ангидрида до серы по схеме  [c.219]

Для того чтобы удовлетворить граничным условиям на S, (рис. 9.4, а) при t=0, Томлин ввел дополнительные ячейки V, внешние по отношению к S и являющиеся зеркальными отображе-лиями прилегающих к границе внутренних ячеек I. Если распределения источников по и / совпадают, то реализуется граничное условие с нулевым начальным потоком (в противном случае составляющая начального градиента потенциала в направлении, перпендикулярном любой из сторон открытых треугольных ячеек, неограниченна — см. 9.7). Если интенсивности источников в / и равны по величине, но противоположны по знаку, то граничное значение потенциала равно нулю.  [c.261]

Иа выран ения (450) следует, что для получения максимальной работы при заданном давлении р сжатия жидкости необходимо иметь при всех прочих равных условиях возможно большой начальный ее объем Wi или при заданном начальном ее объеме максимальное значение давления ра. В равной мере, с этой точки зрения, целесообразно подбирать жидкости, обладающие максимальным значением коэффициента сжимаемости р (с минимальным значением модуля упругости) и минимальной аависимостью его от раалич-ных факторов, и в частности от давления и температуры, а также малым коэффициентом теплового расширения, хотя практически соотношение рассматриваемых коэффициентов для большинства распространенных жидкостей является постоянным (см. стр. 35). Выше было отмечено (см. стр. 37), что при изменении давления от нуля до 1000 кГ/см коэффициент сжимаемости минеральных масел (при атмосферном давленци и нормальной температуре)-уменьшается в среднем на --- 30—40% и синтетической жидкости на 60—70% своей первоначальной величины. При некотором же высоком давлении (2500—3500 кГ/см ) дальнейшее повышение давления не сопровождается заметным изменением (уменьшением) объема жидкости, ввиду чего применение существующих жидкостей в пружинах с давлением выше 2500 кПсм практически нерационально.  [c.449]

Длительность первого интервала Дт, [см. (2.22)] определяется соответственно для плиты, цилиндра и шара из условий (начальному интервалу времени нагрева обычно отвечает граничное условие q = = onst)  [c.63]

Технжко-экономические показатели установок приведены к одинаковым условиям сушки (удельна масса ткани 140 г/м , ее ширина 100 см, начальная влажность 90, конечная 5 %).  [c.278]

Действительно, когда мы говорим о повторении опытов, служаш их для проверки вероятностного закона распределения, то мы говорим всегда о некоторых идеализированных условиях, в частности — о некотором идеализированном описании системы ансамбля, и всегда считаем, что во всех опытах мы имеем дело с точно такой же (идеа-лизированнс>й) системой. В квантовой механике эти идеализированные условия опыта принципиально однородны (см. 12). В классической механике совершенно однородные условия опыта привели бы к совершенно тождественным результатам испытания поэтому, в соответствии с Гиббсом, считают, что закон распределения результатов испытаний заранее заключен в законе распределения начальных условий,— даже тождественным образом совпадает с ним (с точностью до однозначного преобразования, производимого уравнениями динамики). О недопустимости — с физической точки зрения — предположения о том, что в классической теории законы статистической физики могут основываться на суш ествовании определенных законов распределения начальных микросостояний, уже много говорилось раньше. Здесь отметим лишь, что и в классической теории представление об идеальном ансамбле основано, в соответствии с точкой зрения Гиббса, на представлении совершенно тождественных (по гамильтониану) систем, находяп1 ихся в различных микроскопических состояниях.  [c.86]

Теоремы единственности для течений вязкой жидкости. Рассмотрим вязкую несжимаемую жидкость, заполняющую ограниченный объем 33 = S (/), граница которого 0 состоит из конечного числа замкнутых твердых поверхностей, движущихся заданным образом (твердые тела, движущиеся в ограниченном сосуде). В силу условия прилипания (см. п. 64) поле скоростей жидкости на границе совпадает с полем скоростей границы 3 в ее собственном движении. Естественно поставить вопрос будет ли движение жидкости в этих предположениях полностью определяться распределением скорости в некоторый начальный момент i = О Положительный ответ на этот вопрос дает следующая теоре ма если, два течения в ограниченной области  [c.230]


Смотреть страницы где упоминается термин Условия начальные (см. Начальные : [c.772]    [c.541]    [c.106]    [c.96]    [c.158]    [c.297]    [c.206]    [c.84]    [c.113]    [c.130]    [c.103]    [c.93]    [c.101]    [c.58]    [c.97]   
Моделирование конструкций в среде MSC.visual NASTRAN для Windows (2004) -- [ c.0 ]



ПОИСК



262 закрепленные концы 202 Зеебека наблюдения 206 значения Т и V 201 конечная нагрузка 227 меняющаяся линейная в отдельных точках 195 начальные условия 210 несовершенная гибкость 262 общедифференциальное уравнение 200 отражение в закрепленной точке 251 отражение

352 - Граничные и начальные условия

358—359, мембраны равной площади 363365 наблюдения Бурже 366 нагрузки влияние 354, начальные условия 329 неоднородности влияние 335 потенциальная энергия 327 приблизительно круглая мембрана

Алгоритмы расчета динамических процессов в дискретных системах первого порядка при ненулевых начальных условиях

Алгоритмы расчета динамических процессов в дискретных системах первого порядка при нулевых начальных условиях

Априорные оценки для решений второй краевой задачи с нулевыми начальными (финальными) условиями

Априорные оценки для решений первой краевой задание нулевыми начальными условиями при закрепленном правом конце

Априорные оценки для решений первой краевой задачи с нулевыми начальными условиями

Априорные оценки для решений смешанной краевой задачи (1,3) с нулевыми начальными условиями

Априорные оценки для решений смешанных краевых задач (1,2) и (2,1) с нулевыми начальными (финальными) условиями

Априорные оценки для решений третьей краевой задачи с нулевыми начальными условиями

Влияние начальной осадки шпалы на условия изгиба рельс

Влияние начальных условий испытаний

Влияние начальных условий на характер вращательного движения

Влияние начальных условий на характер свободных колебаний простейшего колебательного звена

Возможность задания начальных условий во временном анализе

Волновое уравнение. Стоячие волны. Нормальные моды колебаний Ряды Фурье. Начальные условия. Коэффициенты рядов. Возбуждение струны щипком и ударом. Энергия колебания Вынужденные колебания

Времена перехода чувствительность к начальным условиям

Время в классической механике и его связь со случайностью начальных условий

Выбор начальных и краевых условий

Выбор начальных условий

Вывод граничных и начальных условий

ГОРЧЕВ В.С. Метод определения начальных условий при теоретических исследованиях автоматических линий

Геометрические и физические соотношения, уравнения равновесия, граничные и начальные условия

Гиперболическая система уравнени область зависимости решения от начальных условий

Граничные задачи начальными условиями

Граничные и начальные условия в механике сплошной среды

Граничные условия. Принцип Сен-Венана. Начальные условия Качанов)

Движение тяжелого тела вращения, закрепленного в одной из точек своей оси, при произвольных начальных условиях

Дифференциальные уравнения движения. Граничные и начальные условия

Дифференциальные уравнения, граничные и начальные условия

Единственность решения для задач с начальными и граничными условиями

Жидкости Движение — Условия начальные

Зависимость элементов невозмущенного кеплеровского движения от начальных условий

Задание начальных условий

Задача Условия начальные

Задача с начальными и краевыми условиями для гиперболических систе

Изгибные колебания 193—200 — Влия ние начальных усилий 199, 200 — Краевые условия 153, 154, 193, 194 — Примеры 195—196— Собственные формы

Исследование поведения системы методом нормальных форм колебаний с учетом начальных условий

К ранка Николсона неустойчивость при градиентных начальных условиях

Коши задача (задача с начальными условиями)

Краевые и начальные условия

Кранка — Николсона схема неустойчивость при градиентных начальных условиях

Критерии сходимости и начальные условия

Математическая интерпретация начальных и граничных условий

Металлы и электролиты. Начальные условия испытаний. Электрохимические характеристики исследуемых сплавов

Наблюдатель для начальных условий

Натуральное состояние упругой среды и требования к нормальным условиям ее начального состояния

Начальное разрушение при изгибе и рациональное проектирование но условиям прочности кольцевых пластин, обладающих цилиндрической анизотропией

Начальные и гранитные условия для задачи о разгерметизации сосуда

Начальные и граничные условия для вязкой несжимаемой жидкости

Начальные и граничные условия для задачи о разгерметизации сосуда

Начальные и граничные условия задач теплопроводности тел

Начальные и граничные условия. - Математическая формулировка задач теплообмена

Начальные условия для обеспечения встрече

Начальные условия и внешние граничные условия

Начальные условия и идеализация

Начальные условия использование

Начальные условия истечения турбулентных струй

Начальные условия при колебаниях

Нестационарные колебания термовязкоупругих сред при неоднородных начальных условиях

Неустановившееся состояние. Произвольные начальные и граничные условия

О моделировании задач с начальными н граничными условиями

Обобщенные решения второй краевой задачи и других смешанных краевых задач с нулевыми начальными (финальными условиями

Обобщенные решения первой краевой задачи с нулевыми начальными (финальными) условиями

Обобщенные решения смешанных краевых задач (1,3) и (3,1) с нулевыми начальными (финальными) условиями

Обобщенные решения третьей краевой задачи и смешанных краевых задач (3,1) и (1,3) с нулевыми начальными (финальными) условиями

Обобщенные решения третьей краевой задачи с нулевыми начальными (финальными) условиями

Обратная задача. Граничные углы и начальные условия Интегрируемый случай

Общее решение. Начальные условия. Энергия колебания Затухающие колебания

Одномерные волны в средах при ненулевых начальных условиях

Операция припасования начальных условий

Определение амплитуды и начальной фазы из начальных условий (258. 1.3. Вертикальные колебания

Определение движения по начальным условиям

Определение начальных условий колебаний при стопорении ротора экскаватора

Определение параметров околоземной траектории по начальным условиям

Определение постоянных интегрирования по начальным условиям

Определение свободного движения многомассовых систем по начальным условиям

Определение элементов орбиты по начальным условиям

Оптимальные регуляторы состояния по начальным условиям

Основная задача динамики и роль начальных условий. Принцип причинности классической механики

Основные начальные и граничные условия. Понятие о сопряженных задачах механики реагирующих сред

Основные уравнения, граничные и начальные условия

Поле силы тяготения. Вид траектории точки в зависимости от начальных условий движения. Законы Кеплера

Понятие о пограничном слое и система уравнений Прандтля для реагирующих газовых смесей. Начальные и граничные условия

Постановка динамической задачи теории упругости. Граничные и начальные условия

Проблема начальных условий

Проблемы начальных данных, граничных условий и ударных слоев

Разброс начальных условий при полете

Разброс начальных условий при полете к Луне

Разрывы в начальных условиях

Решение краевых задач с начальными условиями

Решение первой краевой задачи с начальными условиями методом Фурье

Решение первой краевой задачи с нулевыми начальными (финальными) условиями

Решение первой краевой задачи с нулевыми начальными (финальными) условиями с закрепленным правым концом

Решение третьей краевой задачи с начальными условиями методом Фурье

Решение уравнений движения и начальные условия

Роль начальных условий

Свободные волны в прямолинейном канале скорость распространения волны эффект начальных условий физический смысл различных приближений энергия системы волн

Свободные колебания в трубах. Задачи с начальными условиями

Система уравнений газодинамики. Начальные и граничные условия

Скорость волны. Общее решение задачи о распространении волны Начальные условия. Граничные условия. Отражение на границе Струны конечной длины Простые гармонические колебания

Стержней колебания 78, 264 классификация нагруженный конец 309 начальные условия

Суперпозиция начальных условий

Сферические волны. Решение при начальных условиях

Тела Условия начальные

Теорема о дифференцируемой и аналитической зависимости от начальных условий и параметров

Течение, абляция оплавлением начальные условия

Турбулентный пограничный слой в начальном участке трубы в условиях неизотермичности и вдува

Уравнение для информации о механической системе при случайных начальных условиях

Уравнение теплопроводности. Начальное и граничные условия

Уравнения теории упругости. Граничные и начальные условия

Условие начально-краевые

Условие начальные Коши

Условия начальные

Условия начальные

Условия начальные (по давлению в полостях привода) 1-го вида

Условия начальные для движения несжимаемой жидкости

Условия начальные параллельных сил

Условия начальные плоской системы параллельных

Условия начальные произвольной плоской системы

Условия начальные пространственной системы

Условия начальные пространственной системы сходящихся сил

Условия начальные с одной неподвижной точкой

Условия начальные свободного тела

Условия начальные сил графические

Условия начальные сил на плоскости

Условия начальные системы в обобщенных координатах

Условия начальные сходящихся сил

Условия начальные тела с двумя неподвижными точкам

Условия рационального выбора начальных диаметров

Установка начальных условий

Устойчивость для большинства начальных условий

Устойчивость многомерных гамильтоновых систем для большинства начальных условий. Результаты Арнольда

Характеристики. Начальные и граничные условия

Чувствительная зависимость от начальных условий переходное движение в потенциале с двумя ямами

Чувствительность к изменениям начальных условий

ШЕВЯКОВ Н.Н., ГОРЧЕВ В.С. Определение начальных условий при исследовании однопоточных автоматических линий дифференциальным методом



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте