Поверхность звуковая

Звуковая энергия, распределяясь в помещении, образует звуковое поле, которое при работе ненаправленного источника сохраняет энергетическое постоянство. После прекращения звучания источника энергия начинает постепенно убывать. Приходя в соприкосновение с ограждающими поверхностями, звуковые волны тратят часть своей энергии на приведение в колебание ограждений, а также на тепловые потери в порах облицовочного материала. За счет этого отраженная энергия всегда меньше [c.237]

Нетрудно видеть, что каждый из интегралов (III. 1.7) имеет размерность мощности, а уравнение выражает математическую запись следующего положения мощность, выделяемая силами звукового давления источника а против движения жидкости, создаваемого источником Ь, равна мощности, выделяемой на этой поверхности звуковым давлением, создаваемым источником Ь против движения жидкости, вызванным полем источника а. [c.242]

Поверхность сферической волны, излучаемой баллоном, увеличивается по. мере удаления от баллона соответственно интенсивность звука уменьшается. Каждому увеличению расстояния вдвое соответствует увеличение поверхности звуковой волны в 4 раза, что приводит к снижению интенсивности звука, а следовательно и уровня звукового давления, на 6 дБ. Другими словами, интенсивность звука обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника — это так называемый закон обратных квадратов. [c.128]

Если температура с высотой уменьшается, что обычно имеет место днём, звуковые лучи от источника, расположенного вблизи поверхности земли, загибаются кверху (рнс. 135). На некотором расстоянии от источника звук перестаёт быть слышен. Если же с высотой температура повышается (температурная инверсия), звуковые лучи загибаются книзу (рис. 136), и звук доходит до более отдалённых точек земной поверхности. Этим объясняется тот часто наблюдаемый факт, что ночью звук слышен на более далёкие расстояния, чем днём. При большой температурной инверсии звуковые лучи, испытав сильное преломление, возвращаются к поверхности земли, отражаются от неё и снова поднимаются вверх (рис. 137). Таких отражений может произойти несколько звуковая энергия будет в этом случае концентрироваться в некотором слое, играющем роль звукового канала дальность распространения при таких условиях сильно увеличивается. Особенно это заметно в тихую ночь над рекой. Благодаря гладкости водной поверхности звуковые волны полностью отражаются от неё, [c.221]

С физической точки зрения выбор знаков в формуле (2.9.52) отвечает то-му обстоятельству, что при отражении от свободной поверхности звуковая волна изменяет полярность (т.е. импульс сжатия трансформируется в импульс разрежения или наоборот), а при отражении от жесткой границы -нет. [c.178]

Огибающая всех сферических звуко вых волн представляет собой поверхность звуковой волны. Полуугол при вершине звуковой волны — угол Маха — ао определяется равенством [c.69]

На эффекте звукового ветра основано действие насосов некоторых типов. удобных для работы в агрессивных средах. Возникновение звукового ветра у поверхности препятствий, помещенных в звуковое поле, может увеличить процессы массо- и теплопередачи через их поверхность. Звуковой ветер является одним из факторов, обусловливающих ультразвуковую очистку. С его помощью удаляются такие загрязнения, которые слабо связаны с очищаемой поверхностью. например жировые пленки, металлическая пыль после травления и т. д. [c.139]

Рассмотрим произвольное акустическое поле, имеющее контакт с невозмущенной средой. Контакт может существовать вдоль боковой поверхности звукового луча конечного сечения или при распространении в неограниченных средах в областях, в которые звуковая волна не доходит из-за поглощения или расхождения звукового поля. Если при этом в некоторой области пространства звуковую волну можно считать плоской, распространяющейся вдоль оси х, то в этой области [c.70]

На рис. 3.7 изображены диаграммы направленности источника или приемника, расположенного на продолжении акустически мягкой полуплоскости = т ) при различных расстояниях от источника до края. Вблизи акустически мягкой поверхности звуковое давление сильно уменьшается. При малых волновых расстояниях кг 1) диаграмма [c.160]

Вычислим амплитуду звукового давления, отраженного пластиной, в приближении Кирхгофа. Если источник сферической волны, находящейся в точке Ml (рис. 4.6), создает на элементе dS поверхности звуковое давление [c.202]

Рис. 5.4. Диаграмма, поясняющая расчет озвучения плоской поверхности звуковой колонкой

Как мы уже указывали в гл. V, 1, п. 3, при просвечивании длинных предметов с гладкими боковыми поверхностями звуковая волна, падающая на боковую поверхностью под большим углом, может породить сдвиговую волну, отражающуюся под углом, не равным углу падения, а меньшим. Эта сдвиговая волна пересекает изделие и отражается от противоположной поверхности под разными углами частично в виде продольной, а частично в виде сдвиговой волны (см. фиг. 429). Поскольку, во-первых, часть этих волн проходит более длинный путь, и, во-вторых, скорость сдвиговых волн меньше, чем продоль- [c.448]

Применение ультразвуковых испытаний ограничено. Это видно из следующих примеров. Если материал имеет грубую поверхность, звуковые волны рассеиваются так сильно, что испытание теряет смысл. Для испытания объектов сложной формы необходимы преобразователи, повторяющие контур объекта неправильности поверхности вызывают появление всплесков на экране осциллографа, затрудняющих определение дефектов. Границы зерен в металле [c.265]

Правильность зацепления часто проверяют также по шуму. Чем полнее касание сопрягаемых поверхностей зубьев, тем меньший шум издают вращающиеся зубчатые колеса, поэтому с целью уменьшения шума подбирают пары с лучшим прилеганием поверхностей зубьев. Проверка по шуму производится на особых станках и заключается в прослушивании тона и равномерности шума, издаваемого двумя совместно работающими зубчатыми колесами, на слух и с помощью измерения специальным звуковым индикатором или звукозаписывающими приборами (фонометрами и др.). [c.335]

Таким образом, в зависимости от положения заданной концевой точки контура сопла в плоскости х, у могут реализовываться непрерывные и разрывные решения без торца и такие же решения с торцами. Для определения областей этих решений при х = 1,4 выполнены расчеты оптимальных осесимметричных сопел с плоской звуковой поверхностью. Результаты расчетов представлены на рис. 3.39а. [c.141]

Осесимметричное трансзвуковое течение свободно расширяющегося газа с плоской звуковой поверхностью [c.224]

Особого интереса заслуживает ультразвуковой контроль прочности сцепления 155]. Способ основан на том, что при прохождении ультразвуковых колебаний через материалы, обладающие различной плотностью, часть волн отражается от граничной поверхности раздела. Способ очень чувствителен, так как обнаруживает зазоры до 1 мкм. Если покрытие в отдельных местах отделено от основы, то в возникших воздушных зазорах звуковые волны будут отражены, что регистрируется на экране дефектоскопа. Сравнение опытных образцов с эталоном, прочность сцепления которого известна, позволяет оценить прочность испытуемого покрытия на отрыв. [c.174]

Далее, рассмотрим некоторый объем жидкости, в которой распространяется звук, и определим поток энергии через замкнутую поверхность, ограничивающую этот объем. Плотность потока энергии в жидкости равна согласно (6,3) pv w + v /2 . В рассматриваемом случае можно пренебречь членом с как малым третьего порядка. Поэтому плотность потока энергии в звуковой волне есть pvo). Подставив сюда ш = шо + ш, имеем [c.358]

Когда звуковая волна падает на границу раздела между двумя различными средами, она отражается и преломляется. Движение в первой среде является тогда наложением двух волн (падающей и отраженной), а во второй среде имеется одна (преломленная) волна. Связь между всеми тремя волнами определяется граничными условиями на поверхности раздела. [c.362]

Пусть Q (рис. 45)—источник сферической звуковой волны, находящийся (в первой среде) на расстоянии I от плоской неограниченной поверхности раздела между двумя средами / и 2. Расстояние I произвольно и отнюдь не должно быть большим [c.387]

Ввиду последнего условия, в области движения можно выделить узкий акустический пограничный слой, в котором происходит падение скорости от се значения в звуковой волне до нуля на твердой поверхности. Поскольку скорость газа в этом слое (как и в самой звуковой волне) мала по сравнению со скоростью звука, а его характерный размер — толщина б — мал по сравнению с к (ср. условие (10,17)), то движение в нем можно рассматривать как несжимаемое. [c.430]

При М os ф > 1 + I/sin О (что возможно лишь при М > 2) величина X снова вещественна, но теперь надо выбрать ч < 0. Согласно (8) при этом -4 > 1, т. е. отражение происходит с усилением волны. Более того, знаменатели выражений (8) с х < О могут обратиться в нуль при определенных углах падения волны, и тогда коэффициент отражения обращается в бесконечность. Поскольку этот знаменатель совпадает (с точностью до обозначений) с левой стороной уравнения (3) предыдущей задачи, то можно сразу заключить, что резонансные углы падения определяются равенствами (5) я (6) (последнее — при М>2 ). В свою очередь, бесконечность коэффициента отражения (и прохождения), т. е. конечность амплитуды отраженной волны при стремящейся к нулю амплитуде падающей волны, означает возможность спонтанного излучения звука поверхностью разрыва раз созданное на ней возмущение (рябь) неограниченно долго продолжает излучать звуковые волны, не затухая и не усиливаясь при этом энергия, уносимая излучаемым звуком, черпается из всей движущейся среды. [c.455]

Рассмотрим возмущение ударной волны, представляющее собой ее бесконечно малое смещение в направлении, перпендикулярном ее плоскости ). Оно сопровождается бесконечно малым возмущением также и других величин — давления, скорости и т. д. газа по обеим сторонам поверхности разрыва. Эти возмущения, возникнув вблизи волны, будут затем распространяться от нее, переносясь (относительно газа) со скоростью звука это не относится лишь к возмущению энтропии, которое будет переноситься только с самим газом. Таким образом, произвольное возмущение данного типа можно рассматривать как совокупность звуковых возмущений, распространяющихся в газах I и 2 по обе стороны ударной волны, и возмущения энтропии последнее, перемещаясь вместе с газом, будет, очевидно, существо- [c.467]

Помимо изодинамических телефонов в последнее время появились и изодинамические головки громкоговорителей в основном для излучения звука на средних и высоких частотах. Примером такого громкоговорителя является выпускаемая у нас в стране высокочастотная головка ЮГИ-1. Находятся в стадии разработки и другие типы изодинамических головок. В отличие от показанного на рис. 6.13, виг устройства нзодинамического телефона, магнитные системы и диафрагмы изодинамических головок громкоговорителей имеют, как правило, прямоугольную форму. Идея создания плоского диффузора, на котором действие электродинамической силы было бы распределено по всей поверхности, принадлежит Риггеру (1924 г.), создавшему так называемый блатхаллер. В этом громкоговорителе к плоскому диффузору прикреплялась поставленная на ребро изогнутая зигзагами металлическая лента, прямолинейные участки которой входили в воздушные зазоры сложной магнитной системы. По ленте пропускался ток звуковой частоты. Эта идея, однако, значительно опередила технические возможности своего времени, так как только теперь получены различные очень легкие и прочные пленки из полимеров, на которых методом травления можно создавать токопроводящие покрытия любой конфигурации — звуковые катушки. Диафрагму с нанесенной на ее поверхности звуковой катушкой помещают между двумя плоскими магнитными системами, обращенными друг к другу одноименными полюсами постоянных магнитов, выполненных в виде прямоугольных брусков. Конструкция магнитной системы нзодинамического громкоговорителя приведена на рис. 6.15, б. [c.138]

Описание процесса отражения ударных волн небольшой амплитуды посредством решения линейных уравнений невозможно в том случае, когда направление движения волны образует малый угол 0 (0 = 1/2 я — а) с отражаюш ей поверхностью. В линейной теории ударный фронт рассматривается как огибаюш ая поверхность звуковых возмущ.ений, распространяюш,ихся с постоянной скоростью звука Сд. Однако если принять во внимание тот факт, что возмуш ения позади ударного фронта распространяются со скоростью, превышаюш,ей скорость фронта, то поверхность ударной волны окажется возмущенной внутри конуса с величиной угла 00, пропорционального квадратному корню из амплитуды волны [c.308]

Рассмотрим среднее поле, возникающее при падении сферической волны р,- на случайную поверхность. Источник звука расположен в верхней среде в точке = (0. О, 2о), > 0. Разлагая падающую волну на плоские и используя принцип суперпозиции, Получаем интегральное представление нереизлученного неровной поверхностью звукового поля [c.324]

На более высоких частотах (/о1 9 кГц, /о —II кГц, /о9= 13 кГц) резонансы обусловлены стоячими волнами в продольном иаправлеипн. Узловые поверхности звукового давления разделяют главную полость ушнон раковниы иа участки Добротность резонансов более высоких частот оказывается боль- [c.49]

Одним из первых технических применений ультразвука было использование его для целей акустической связи на расстоянии. Крупное преимущество звуковых волн высокой частоты состоит в том, что их легко посылать в виде узких пучков, осуществляя тем самым направленную связь. Малая длина волны позволяет при точечных излучателях (ультразвуковой свисток, конец магнитострикционного стержня) применять вогнутые зеркала небольших рамеров плоские излучатели звука (кварцевые пластинки, колеблющиеся по толщине, магнитострикционные стержни с укрепленными на концах пластинками) излучают звук в направлении, приблизительно перпендикулярном к их поверхности. Звуковое поле перед пластинкой обладает исключительно высокой направленностью (см., например, фиг. 194 и 197), тем более острой, чем больше радиус пластинки по сравнению с длиной излучаемой волны. Для круглой пластинки радиусом / , работающей как жесткий поршень, имеет место приведенная выше формула (37) [c.419]

В машиностроении часто возникают технологические проблемы, связанные с обработкой материалов и деталей, форму и состояние поверхностного слоя которых трудно получить механическими методами. К таким проблемам относится обработка весьма прочных, очень вязких, хрупких и неметаллических материалов, тонкостенных нежестких деталей, пазов и отверстий, имеющих размеры в несколько микрометров, поверхностей деталей с малой шероховатостью или малой толщиной дефектного поверхностного слоя. Подобные проблемы решаются применением электрофизических и электрохимических (ЭФЭХ) методов обработки, условная классификация которых дана на рис. 6.1. Для осуществления размерной обработки заготовок ЭФЭХ методами используют электрическую, химическую, звуковую, световую, лучевую и другие виды энергии. [c.400]

Тейлор рассматривал все изменения как малые отклонения от состояния равновесия (подстрочный индекс 0) при распространении звуковых колебаний. Следовательно, давление внутри пузырька Рг или норл1альная сила, действующая на его внутреннюю поверхность, в состоянии равновесия равны [c.231]

В.Д. Нацик [16] предположи г, что существует аналогия между изучением звуковых волн и движущимися дислокациями при переходе границы двух сред с разными модулями упругости и процессом излучения электромагнитных волн движущимися зарядами при переходе границы двух сред, различающихся ди-элек1рическими постоянными. Это позволило предсказагь возникновение звуковых сигналов при переходе дислокации через плоскость разрыва модулей упругости (например, при переходе дислокаций через границу зерна в поли-кристаллическом металле или при выходе дислокации на поверхность) и зависимость интенсивности звукового импульса переходного излучения от скорости, с которой дислокация выходит на поверхность. [c.258]

Принцип суперпозиции. Наблюдения за распространением волн на поверхности воды от двух или большего числа источников показывают, что волны проходят одна через другую, совершенно не влияя друг на друга. Точно так же не влияют друг на друга и звуковые волны. Когда играет оркестр, то звуки от кансдого инструмента приходят к нам точно такими же, как если бы играл отдельно каждый инструмент. [c.227]

В таком случае можно разделить поверхность тела на участки, размеры которых, с одной стороны, настолько малы, что их можно приближенно считать плоскими, но, с другой стороны, асе же велики по сравнению с длиной волны. Тогда можно считать, что каждый такой участок излучает при своем движении плоскую волну, скорость жидкости в которой равка просто нормальной компоненте и скорости данного участка поверхности. Н средний поток энергии в плоской волне равен (см. 65) pu где V — скорость л<идкости в волне. Подст.шляя v = iin и интегрируя по всей поверхности тела, приходим к результату, что средняя излучаемая телом в единицу времени в ввде звуковых волн энергия, т. е. полная интенсивность излучаемого [c.394]

Это значение достигается на расстояниях Vx7 малых по сравненик с с/со, и служит граничным условием для возникающей звуковой волны. ОтсЮ Да находим интенсивность излучения звука с 1 см поверхности [c.404]

Проинтегрируем это уравнение по объему, заключенному между бесконечно удаленной замкнутой поверхностью С и двумя малыми сферами Са и Св, окружающими соответстветю точки А и В. Объемный интеграл преобразуется в интеграл по этим трем поверхностям, причем интеграл по С обращается в нуль, поскольку на бесконечности звуковое поле исчезает. Таким образом, получим [c.411]

В звуковой волне наряду с плотностью и давлением испытывает периодические колебания около своего среднего значения также и температура. Поэтому вблизи твердой стенки имеется периодически меняющаяся по величине разность температур между жидкостью и стенкой, даже если средняя температура жидкости равна температуре стенки. Между тем на сймой поверхности температуры соприкасающихся жидкости и стеики должны быть одинаковыми. В результате в топком пристеночном слое жидкости возникает большой градиент температуры температура быстро меняется от своего значения в звуковой волне до температуры стенки. Наличие же больших градиеЕнов температуры приводит к большой диссипацнп энергии путем теплопроводности. По аналогичной причине к большому поглощению звука приводит при наклонном падении волны также li вязкость жидкости. При таком падении скорость жидкости в волне (по направлению распространения волны) имеет отличную от нуля компоненту, касательную к поверхности стенки. Между тем на самой поверхности жидкость должна полностью при.г и-пать к стенке. Поэтому в пристеночном слое жидкости возникает большой градиент касательной составляющей скорости. ), что и приводит к большой вязкой диссипации энергии (см. задачу 1). [c.426]

В изложенном решении задачи неустойчивость поверхности разрыва не учитывается. Формальная корректность такой постановки задачи связана с том, что звуковые волны и неустойчивые поверхностные (затухающие при 2-v oo) волны представляют собой линейно независимые колебательные моды. Физическая же корректность требует соблюдения специальных условий (иаиример, начальных), в которых поверхностные волны еще достаточно слабы. [c.455]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...