Угол бросания

В условиях задачи 10.14 определить угол бросания а, при котором снаряд попадает в точку А с координатами X и у. [c.94]

Снаряд выпущен из орудия с поверхности Земли. Угол бросания ф и начальная скорость Vq могут отличаться от расчетных [c.445]

Когда угол бросания а 0, то ни при какой начальной скорости 0 тело, бросаемое с земной поверхности (если даже не учитывать сопротивление воздуха), спутником Земли стать не может. Поэтому, например, создать искусственный спутник Земли выстрелом из орудия практически невозможно для этой цели пригодна управляемая ракета, которая с помощью со- i [c.255]

По полученным формулам, зная Va и угол бросания а, можно определить дальность полета S, наибольшую высоту траектории Н и время полета Т. [c.256]

С практической точки зрения важно найти минимальную скорость и наивыгоднейший угол бросания а , при которых может быть получена заданная дальность S==2/ oP. [c.256]

Когда угол бросания а О, то ни при какой начальной скорости Vq тело, брошенное с земной поверхности, не может стать спутником Землй. Практически для запуска искусственного спутника используется управляемая ракета, которая поднимает спутник на заданную высоту и сообщает ему в пункте Mq (см. рис. 354) нужную скорость Vq под углом а О к горизонту. С увеличением высоты Н пункта Mq над поверхностью Земли становится возможным отклонение от условия а = 0. Кроме того, так как, согласно равенству (49 [c.399]

Формулы (70) и (69) определяют наименьшую начальную скорость, необходимую для получения заданной дальности D = и угол бросания а , под которым эта скорость должна быть направлена к горизонту. В отличие от случая движения в однородном поле тяжести ( 36) наивыгоднейший угол а зависит от дальности и с ее увеличением уменьшается если дальность очень мала, то а 45°, как и в однородном поле тяжести. [c.402]

Дан угол бросания, найти фокус F параболы. Парабола есть геометрическое место точек, равноотстоящих от директрисы и фокуса точка О по условию лежит на параболе поэтому геометрическое место фокусов F парабол есть окружность радиуса 0D с центром в точке О (рис. 82). [c.101]

Рассмотрим задачу попадания в заданную точку М. Пусть МК есть расстояние точки от М до директрисы, общей всем параболам (рис. 83). Фокус F парабол, проходящих через точку М, должен лежать на окружности МК) радиуса МК и с центром в точке М. Но фокус также должен лежать и на окружности 0D). Пересечение окружностей 0D) и МК) определит либо две точки Fi и Fa (рис. 83), либо одну точку (рис. 84), когда (0D) и (МК) касаются, либо не определит ни одной точки, когда окружности 0D) и МК) не пересекаются. Угол бросания, если фокус F параболы известен, определяется геометрически просто так же просто определяется и угол подхода к цели М. [c.101]

Пример. Движение тела (принимаемого за точку), брошенного наклонно к горизонту в пустоте (фиг. 89) начальная скорость Vq, угол бросания ч. Здесь Р -- mg, X = 0 У — — mg] Z = 0. mi = 0 my = — mg-, г не рассматриваем, так как очевидно, что движение происходит в плоскости хОу. [c.384]

Центральным вопросом, которому я уделяю главное внимание в этой лекции, является исследование оптимальных эллиптических траекторий. Обычно за два академических часа я успеваю определить оптимальный угол бросания, при котором (при заданной скорости Vq) получается максимальная дальность, исследовать настильные и навесные эллиптические траектории, написать (без вычисле- [c.231]

Если прямая EF пересекает не оба заштрихованных сегмента, а один (прямая II —II), то проскальзывание имеет место только в одном направлении. Так, если ось г наклонена под углом р, то параллельная ей плоскость II — II пересекает только левый сегмент и, следовательно, проскальзывание будет только при движении детали вверх по лотку. Это благоприятный режим работы, но осуществить его трудно. Как видно из рисунка, следует существенно увеличить угол бросания р, чтобы лоток работал в таком режиме одностороннего проскальзывания. [c.67]

Из уравнений (6.8) и (6.11) определим угол бросания [c.288]

Разрешая это уравнение относительно tga, найдем угол бросания, необходимый для того, чтобы траектория прошла через точку М [c.233]

И выберем в качестве параметра р е угол бросания а, а tg а. Тогда уравнения огибающей семейства будут [c.240]

Т. е. оптимальный угол бросания, обеспечивающий заданную дальность полета при минимальной начальной скорости, равен [c.254]

Угол бросания ф в град [c.221]

Если зафиксировать координаты начальной точки пассивного участка и скорость Fo (или параметр v = r Fo/(u.), а изменять угол бросания 00, ТО дальность пассивного участка будет меняться. Величину угла бросания, при котором обеспечивается максимальная дальность пассивного участка, называют оптимальным углом бросания, Будем обозначать этот угол 0о" . В силу обратимости рассматриваемой задачи оптимальный угол бросания обеспечивает заданную дальность пассивного участка при минимальной начальной скорости. Траекторию, которая реализуется при угле бросания 0о° обычно называют оптимальной. [c.72]

Затем, подставляя tg-y— в уравнение (3.1.14), определим оптимальный угол бросания [c.73]

Оптимальный угол бросания допускает простое геометрическое толкование. Чтобы показать это, предварительно определим из [c.74]

Т. е. оптимальный угол бросания равен л /4 за вычетом четверти угловой дальности пассивного участка. [c.76]

Формулы (122) и (121) определяют наименьшую начальную скорость и найвыгоднейший угол бросания, обеспечивающие заданную дальность. Высота траектории и время полета при этом подсчитываются по формулам (117) и (118), в которых г о и а заменяются их значениями из (122) и (121). Для наглядности элементы нескольких наивыгоднейших эллиптических траекторий, подсчитанные по этим формулам при / о=/ ср=6370 км, приведены в табл. 3 (все величины даны в таблице С точностью до 5 единиц последнего знака). [c.256]

Угол р, град Дальность 5, км Необходимая начальная скорость м/с Наивыгодней-шнП угол бросания а , град Высота траектории Н, км Время полета Т [c.257]

При малых Uo траекториями тела служат эллипсы, близкие к параболе, что вполне соответствует ранее изученному параболическому движению в однородном поле тяжести, которое является, таким образом, первым приближением к действительному движению в поле тяготения. Наиболее удаленный фокус этих эллипсов находится в центре Земли, ближайший — близ поверхности Земли, При возрастании начальной скорости vq эксцентриситет уменьшается, что соответствует удалению ближайшего фокуса от поверхности Земли вглубь. Если начальный угол бросания X выбрать равны нулю, то е при Uq = V gR станет равным нулю и траеКтор11я превратится в окружность [c.59]

Скорость v — У gR, при которой е = 0 и спутник движется по круговой орбите радиуса называется круговой или первой космической скоростью. При бросании с поверхности Земли, если считать = 6378 км и -= -д = 9,81 м/сек % первая космическая скорость ИкЛй7910 м/сек. При орбитой спутника будет эллипс, эксцентриситет которого тем больше, чем больше о (рис. 293). Когда угол бросания афО, то ни при какой начальной скорости тело, бросаемое с земной поверхности (если даже не учитывать [c.322]

Влияние малых изменений начальных данных (Уо, ol) на дальность полета. Будем исходить из формулы (57) для семейства эллиптических траекторий, согласно которой vi — v . Выясним, как будет изменяться дальность полета D при малых изменениях начальной скорости t o и начального угла бросания а. Пусть начальная скорость изменилась на oi>o, а начальный угол бросания —на ба. Пользуясь формулой (57), найдем изменения угловой дальности 6р Ограничимся рамками линейной теории, т. е. будем считать бУо, ба, бр малыми настолько, что квадратами и произведениями этих приращений можно пренебречь Это значит, что мы можем взять пол1 ые дифференциалы от правой и левой частей [c.264]

Уо — начальная скорость перемещения заготовки, равная скорости лотка в момент отрыва заготовки (/ ) — время полета заготовки а — угол бросания заготовки (угол наклона подвесок) Утах — максимальная высота полета заготовки. [c.219]

Соотношение (3.2.8) связывает оптимальный угол бросания с угловой дальностью при фиксированной величине относительного начального радиуса. Дадим (3.2.8) геометрическую интерпретацию. Пусть треугольник FiOP соединяет центр масс Земли Fi, начальную точку О и конечную точку Р (рис. 3.4). Опустим из точки Р перпендикуляр PD на сторону 0F, тогда [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...