Внутренние границы

Райне, исходя из диффузионного механизма внутреннего окисления сплавов и предполагая, что на внутренней границе зоны [c.103]

Действительно, при стремлении v к нулю nv стремится к —оо поэтому, когда уменьшаясь, стремится к значению, соответствующему внутренней границе рассматриваемой области, производная d nv/dl должна стремиться к -foo. Между тем из [c.680]

Мы видим, что внутренняя граница является поверхностью слабого разрыва скорость обращается на ней в нуль, не испытывая скачка. Кривая зависимости v l) имеет на этой границе горизонтальную касательную dv/db, = 0). Мы имеем здесь дело со слабым разрывом весьма своеобразного типа первая производная на нем непрерывна, а все производные высших порядков обращаются в бесконечность (в чем легко убедиться на основании (130,7)). Отношение r/t при v = 0 есть, очевидно, не что иное, как скорость перемещения границы области относительно газа согласно (130,6) она равна местному значению скорости звука, как и должно быть для слабого разрыва. [c.681]

И (130,10) производная р имеет везде тот же знак, что и v -Кривая зависимости v от гЦ имеет на передней границе вертикальную (согласно (130,9)), а на внутренне — горизонтальную касательную (рис. 134). Внутренняя граница является слабым разрывом, вблизи которого зависимость v от rft определяется уравнением (130,7). Внутри сферы, ограниченной поверхностью слабого разрыва, газ неподвижен. [c.683]

Наиболее простой случай струйного пограничного слоя имеет место при истечении жидкости с равномерным начальным полем скорости (wo) в среду, движущуюся с постоянной скоростью (Мн), так как при этом в начальном сечении струи толщина пограничного слоя равна нулю. Утолщение струйного пограничного слоя, состоящего из увлеченных частиц окружающей среды и заторможенных частиц самой струи, приводит, с одной стороны, к увеличению поперечного сечения, а с другой стороны, к постепенному съеданию ядра струи — области, лежащей между внутренними границами пограничного слоя. Принципиальная схема такого струйного течения изображена на рис. 7.1. Часть струи, в которой имеется ядро течения, называют начальным участком. [c.361]

Ввиду прямолинейности границы зоны смешения в начальном участке струи величина у Ь является постоянной и зависит только от 0. В конце начального участка х = х ) внутренние границы зоны смешения [c.390]

В системе уравнений (6.6.7) принято, что внутренней границе вязкого слоя соответствует безразмерная координата т) — —1. Значения интегра- [c.424]

Максимальное окружное напряжение действует на внутренней границе, где оно равно [c.98]

Условия, что внешняя и внутренняя границы кривого стержня (рис. 46) свободны от внешних условий, имеют вид [c.100]

На рис. 47 показано распределение касательных напряжений т е по поперечному сечению 0 = 0 (для случаев Ь — За, 2а и 1,3а). Абсциссами являются радиальные расстояния от внутренней границы г = а. Ординаты представляют собой численные коэффициенты, на которые нужно умножить среднее касательное напряжение Р/(Ь— а), чтобы получить касательное напряжение в рассматриваемой точке. При величине этого коэффициента 1,5 получается напряжение, равное максимальному касательному напряжению, определенному из параболического распределения для прямых балок прямоугольного сечения. Из рисунка можно видеть, что распределение касательных напряжений приближается к параболическому, когда высота сечения мала. Для таких соотношений размеров, которые характерны для арок и сводов, можно с достаточной точностью принимать параболическое распределение каса- [c.101]

Используя мембранную аналогию, легко получить решение задачи о кручении для тонкостенных труб. Обозначим через АВ и D (рис. 172) уровни внешней и внутренней границ, а через [c.338]

Рис. 72. г —радиус сферы внутренней границы —радиус сферы удар- [c.237]

Рис. 90. Распределение плотности в поле возмущённого движения газа. На внутренней границе плотность равна нулю.

Рис. 91. Распределение давления в поле возмущённого движения газа. На внутренней границе давление равно нулю.

Рис. 101. Зависимость радиуса внутренней границы от q при

Асимптотическое поведение решения при = 0 изучено в 9 главы IV там было показано, что при ш < 3 давление на внутренней границе равно нулю в рассматриваемом случае (О = 2,5. [c.324]

Значения М приведены в табл. 3-4. Для магнитной проницаемости можно принять среднее значение Ра = 16, так как при обычно применяемых удельных мощностях 0,4—1,5 кВт/см значения рз лежат в пределах 9—25. Глубина нагретого слоя соответствует глубине слоя, содержащего после закалки не менее 50% мартенсита. В качестве расчетной температуры на внутренней границе слоя примем Т= 750 °С, что, как показывает опыт, справедливо для большинства конструкционных сталей. Это определение глубины закаленного слоя широко распространено, и мы будем им пользоваться и в дальнейшем. Таким же образом определяется глубина цементации и прокаливаемости. [c.105]

Для внутренних границ элементов [c.558]

Эта формула представляет собой обобщение формулы (12.23) на случай внешней задачи. Очевидно, что после замены производной д/дЯ через производную д дп поверхность интегрирования (сферу И ) в формуле (12.28) можно заменить любой другой замкнутой поверхностью, охватывающей все внутренние границы области 3). [c.170]

Заметим, что если граничная поверхность 2 простирается до бесконечности, то проведенное выше рассуждение о поведении гармонических функций в бесконечности недействительно. В этих случаях требуется отдельное специальное аналогичное исследование, в частности, это необходимо для плоских задач, в которых поверхности 2 — бесконечные цилиндры. Однако и в этом случае требование об исчезновении скорости при удалении от внутренних границ области в бесконечность и требование об однозначности потенциала гарантируют единственность решения рассматриваемых основных краевых задач. [c.173]

При вводе УЗК со стороны металла выявляемость дефектов улучшается с увеличением коэффициента отражения от поверхности ввода УЗК и уменьшением коэффициента отражения от внутренней границы металла. Значение можно увеличить применением преобразователя с полуволновым пьезоэлементом без демпфера, входной импеданс которого на резонансной частоте Zbx О- Радикальным способом повышения / является использование бесконтактных (например, ЭМА) преобразователей. Значение / ин уменьшается с увеличением отношения характеристических импедансов пластика 2пл и металла Zn,. Наиболее четко выявляются дефекты типа нарушения адгезии клея к металлу, когда Ь [c.305]

Более подробное рассмотрение (см. 4-2) показывает, что кривая в наружном слое идет более полого из-за частичного отражения от внутренней границы слоя электромагнитной энергии, проникающей в металл. При таком характере распределения плотности тока выделение энергии в нагреваемом слое, и, следовательно, нагрев его происходят более равномерно. [c.16]

С. Г. Телетов в результате получает системы уравнений, которые учитывают силы взаимного сопротивления компонентов и фазовый переход одного компонента в другой. Однако в [Л. 123] отмечается, что временное осреднение не позволяет получить строгие уравнения дисперсоида. При этом показано, что и способ осреднения Франкля нуждается в улучшениях. Метод последовательного осреднения физических величин, предложенный в [Л. 123], заключается в том, что в каждый момент величины осредняются по объемам компонентов, а затем используется временное осреднение по промежуткам времени, соизмеримым с периодом характерных турбулентных пульсаций. В [Л. 113] осреднение фактически выполняется по объемам компонентов, составляющих объем элементарной ячейки потока AVn AVt = = РлАУп ДКт= (1—Рл)А п. При этом справедливо отмечается, что идея условного континуума лишь тогда может иметь физический смысл, если при этом хотя бы приближенно [Л. 113] отражаются особенности дисперсных лотоков (наличие подвижных внутренних границ, рассредоточенность по элементарным ячейкам сил межкомпонентного взаимодействия). Особый интерес представляет предложение Б. А. Фидмана дополнить пространственно-временное осреднение Франкля вероятностным осреднением основных величин дисперсных потоков [c.31]

В последние годы в материаловедении сформировалось новое направление - констрзшрование материалов с заданными свойствами путем целенаправленного формирования структуры и свойств внутренних границ между зернами, частицами, кристаллитами, фазами и т.п., названное структурной инженерией границ [c.136]

Бифуркация произойдет при значении = Ль когда границы расширяющегося аттрактора достигнут этой точки. Из рис, 22,6 видно, что внешняя граница аттрактора (ленты) после одного оборота становится его внутренней границей, а еще через оборот— границей ннтервала, разделяющего витки. Отсюда ясно, что значение = Л] определяется условием х,+2 = х, где [c.182]

Методами просвечивавшей электронной микроскопии и внутреннего трения выявлены явные приз]шки стабилизации дислокационной структуры, в околошовиои зоне, в частности образование ячеистой структуры, т.е. создание внутренних границ в пернах, уменьшение дислокационных сегментов и т. п. [c.79]

Рядом авторов было высказано предположение о том, что анохмально высокое теплосопротпиление в промежуточном состоянии может быть обусловлено рассеянием электронов либо фононов на внутренних границах между нормальными и сверхпроводящими областями. Для чистых металлов в области температур жидкого гелия, где как в сверхпроводящем состоянии, так [c.305]

В краевых задачах теории упругости границы тела обычно задаются. Однако центр дислокации в кристалле мои<ет перемещаться по нему, подобно тому, как внутренняя граница круга (г=а) может переноситься, тогда как внешняя (г = Ь), остается неподвижной. Если одновременно существуют две дислокации, одна положительная (т. е. с положительным б), а другая отрицательная (т. е. с отрицательным б), то пока их центры раздельны, сущес твует результирующая полная энергия деформации. Если же эти центры совпадают, то обе дислокации аннулируют друг друга. В этом случае не возникают ни напряжения, ни деформации не происходит и изменения энергии. Очевидно, сближение двух центров [c.259]

До сих пор наши рассуждения относились к валам, поперечные сечения которых ограничивались одной кривой. Рассмотрим теперь полые валы, границы поперечных сечений которых состоят из двух (и более) контуров. Простейшая задача такого рода касается круглого нала, внутренняя граница которого совпадает с одной из траекторий напряжений (см. стр. 310) сплошного вала, имеющего ту же внешнюю границу, что и полый вал. [c.334]

Определение расхода теплоты. Для оценки расхода теплоты, после того как численно определено температурное поле, можно воспользоваться законом Фурье(1.3). Градиент температуры находится численным дифференцированием. Для сечения печи, изображенного на рис. 6.4, а целесообразно определять расход через внутреннюю (внешнюю) границу сечения, так как градиент температуры к ней (границе) иериендику-лярен. В узлах (х, у) внутренней границы Vg сечения модуль градиента температуры, умноженный [c.89]

С учетом того, что 1) внутренняя граница образует с осью х угол л/4 2) на крайние узлы границы приходится по полшага 3) число границ для всего сечения равно восьми — расход теплоты через -СЛОЙ, ограниченный двумя сечениями печи (рис. 6.4, й) с расстоянием между ними, равным единице, определяется выражением [c.90]

Найдём асимптотическое поведение решения вблизи внутренней границы. На этой границе т—s-0, и так как г = г — конечная величина, то из (6.9) очевидно, что при г—s-r имеем Л/—>0. Поэтому уравнения (6.10) вблизи г г стремятся к уравнениям (9.6) главы IV. Физически это связано с тем, что силы пьютонианского тяготения вблизи внутренней границы малы и в пределе равны нулю. [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...