Интенсивность источника

Знание пространственно-энергетического распределения нейтронов в активной зоне и защите дает возможность определить интенсивность источников вторичного у-излучения, а затем и распределение этого излучения в защите. [c.8]

Первым этапом анализа радиационной защиты реактора является расчет интенсивности источников излучения в активной зоне реактора. Взаимодействие делящихся ядер, содержащихся в активной зоне, с нейтронами приводит к их делению, при котором образуется следующее поколение нейтронов, вновь вызывающих деление, и т. д. Так происходит цепная реакция. [c.10]

Необходимо отметить, что использование формул (9.37), (9.41), (9.46), (9.47) с экстраполированными размерами активной зоны, определенными с помощью эффективных добавок, для расчета распределения плотности потока нейтронов (и распределения интенсивности источников) приводит к некоторой погрешности вблизи границы раздела активная зона — отражатель. [c.39]

Среднюю по объему активной зоны интенсивность источников нейтронов можно рассчитать по формулам [c.42]

Таким образом, нами рассмотрено распределение потоков нейтронов в гомогенной модели реактора, позволяющее характеризовать как источник излучения активную зону в целом, и распределение в элементарной ячейке, позволяющее характеризовать тонкую структуру распределений интенсивности источников по активной зоне. [c.45]

Определение пространственно-энергетического распределения интенсивности источников вторичного у-излучения. [c.78]

Очень эффектные явления легко наблюдать при использовании достаточно интенсивного источника света, в нескольких метрах от которого устанавливается малый непрозрачный экран или ирисовая диафрагма, позволяющая открывать ряд зон Френеля. Конечно, расстояние а г 02 источника света до матового экрана, на котором следует наблюдать дифракционную картину, должно быть достаточно большим (не менее 10 — 15 м). Эти эксперименты (рис. 6.6) трудно показать в большой аудитории без современных технических средств. Многие из опытов по дифракции Френеля можно демонстрировать с помощью простейшей телевизионной установки, включающей передающую трубку (монитор) и несколько телевизоров, установленных в аудитории. Свет от мощной лампы фокусируется на небольшой круглой диафрагме. После дифракции на исследуемом препятствии свет от этого точечного источника попадает на фотокатод монитора и зрители наблюдают на экранах телевизоров сильно увеличенное изображение дифракционной картины (рис. 6.5, 6.6). [c.262]

При равной интенсивности источников н и круглой оправе объектива. [c.347]

Интенсивность источника (момента случайной силы) находится, так же как и выше, для случайной силы из условия релаксации брауновской частицы к равновесному распределению Максвелла [c.86]

Как видно, величины скосов определены в долях параметра ка, характеризующего сравнительную интенсивность источника и, следовательно, степень его влияния на потенциал скоростей в рассматриваемой точке. Значения скосов в ячейках на крыле представлены в табл. 9.17 и табл. 9.18 Ех, з)- При этом будем [c.391]

В соответствии с приведенным выражением потенциал ср зависит от расстояния между источником, расположенным в начале координат, и точкой пересечения с осью X линии Маха, проведенной через заданную точку А х, г). В том случае, когда источник расположен в точке с координатой х = в, вместо х следует принять X — 8. Если при этом интенсивность источника отличается от единичной и определяется некоторой функцией /(е), то [c.514]

Спектральная эффективность определяется с учетом спектральной интенсивности источника излучения, пропускания оптической системы и спектральной чувствительности ПЛЭ. [c.155]

Условие задания интенсивности источника Q. [c.81]

Интенсивность источников связана с формой тела зависимостью [681 [c.128]

Подставляя (III.3.12) в (II 1.3.11), получим формулу для вычисления интенсивности источников, заменяющих каверну [c.132]

Интенсивность источника связана с формой границы каверны у (х) зависимостью [см. (III.3.1)] [c.156]

Обозначая через g (ср) и g ( ) погонную интенсивность источников (стоков) на дуге круга и отрезке прямой соответственно, составим комплексный потенциал течения на плоскости [c.159]

Первое из них — требование о замкнутости каверны — равносильно тому, чтобы интегральная интенсивность источников и стоков была равна нулю, т. е. [c.161]

В ускорителях непосредственно ускоряются лишь стабильные заряженные частицы, входящие в состав земной коры. Поскольку основной интерес для физики представляют элементарные акты взаимодействия, то в большинстве ускорителей получают пучки протонов или электронов. Используются пучки дейтронов и а-частиц,. Имеется также небольшое количество ускорителей тяжелых ионов, таких, как многократно заряженные ионы углерода, азота, кислорода и более тяжелых ядер. Решена задача создания достаточно интенсивных источников для ускорителей позитронов и антипротонов. [c.467]

Наиболее интенсивным источником нейтронов является ядерный реактор. Устройство реактора мы объясним ниже в гл. XI, 3. Здесь мы только укажем свойства реакторов как источников нейтронов. В этом отношении реакторы характеризуются а) величиной потока нейтронов б) энергетическим спектром нейтронов и в) техническими возможностями использования нейтронного потока (можно ли помещать образец внутрь реактора или же можно лишь ставить образец на пути выходящего наружу нейтронного пучка). [c.487]

С ничтожнейшей интенсивностью рождаются при столкновениях любых частиц с любыми мишенями. Поэтому для создания нейтринных пучков пользуются тем, что нейтрино рождаются при распадах. При Р -распаде рождается электронное антинейтрино Ve (см. гл. VI, 4, п. 1). Поэтому интенсивным источником этих частии [c.490]

Пусть цилиндрическая стенка (рис. 4.8) с равномерно распределенным по ее толщине источником теплоты охлаждается с наружной стороны жидкостью с температурой Т коэффициент теплоотдачи а и интенсивность источника <7у заданы. Требуется найти распределение температуры b = T — Tf по толщине стенки. [c.53]

Если молекулярный вес ji, коэффициент поглощения и интенсивность источников энергии г заданы в функции р и Г [c.289]

Эффективность применения ОН К существенно зависит от правильности выбора геометрических, спектральных, светотехнических и временных характеристик условий освещения и наблюдения ОК. Главное при этом — обеспечить максимальный контраст дефекта подбором углов освещения и наблюдения, спектра и интенсивности источника (непрерывного или стробоскопического), а также состояния поляризации и степени когерентности света. Необходимо учитывать различия оптических свойств дефекта и окружающей его области фона Контраст определяют по формуле [c.50]

В целом выбор схемы сбора измерительных данных зависит от многих противоречивых факторов. По-видимому для задач, не требующих повышенной скорости сканирования, и для интенсивных источников (ускорителей) с относительно узкими рабочими углами излучения технико-экономически предпочтительно второе поколение. В то же время наибольшая производительность и простота механических узлов сканирования характерны для многослойных систем третьего (четвертого) поколения, обусловленные, однако, значительно большей сложностью блока детекторов и связанных с ним электронных устройств. [c.466]

Измерение координат точек дефекта. Особенно интенсивными источниками дифракционных волн являются особые точки, лежащие на границе свет— тень, где поверхность дефекта имеет большую кривизну. Особыми точками являются, в частности, края плоскостного дефекта (см. рис. 57, е). Если поверхность дефекта гладкая, то зеркально отраженная волна не будет принята преобразователем 1, но краевые точки дадут сигналы Ti ч Т4. Преобразователь перемещают по контактной поверхности до получения максимального эхо-сигнала от краевых точек, а затем измеряют их координаты и таким образом оценивают размер и ориентацию дефекта. Сигналы Ti и Tфазу начального колебания (в отличие от сигналов Т—Т и T—R—Т2 на рис. 57, а). Интерференция сигналов Tj и является причиной больших осцилляций в спектре отражения от плоского дефекта (см. рис. 56 в и г). [c.249]

Суммарный уровень шума от п одинаковых по интенсивности источников шума в равноудаленной от них то й е определяется но формуле [c.17]

Если уровень шума одного источника превышает уровни шума других источников на 8—10 дб, то будет превалировать шум более интенсивного источника, так как добавка к суммарному уровню шума будет пренебрежимо малой. Следовательно, уровень менее громкого источника в этом случае можно не принимать во внимание. [c.18]

В разд. IV было указано, что если характерный масштаб корреляции 1с мал как по сравнению с характерным размером образца материала Lv, так и по сравнению с характерным расстоянием Lp, на котором значительно меняется интенсивность источника р(х), то уравнение для среднего поля i(x) можно записать (см. формулу (53)) в виде [c.266]

Дуговая плазменная струя — интенсивный источник теплоты с Бшроким диапазоном технологических свойств. Ее можно исполь зовать для нагрева, сварки или резки как электропроводных металлов (обе схемы рис. 53), так и неэлектропроводпых материалов, таких как стекло, керамика и др. (плазменная струя косвенного действия, рис. 53, б). Тепловая эффективность дуговой плазмониой струи зависит от величины сварочного тока и напряжения, состава, расхода и скорости истечения плазмообразующего газа, расстояния от сопла до поверхности изделия, скорости [c.65]

Сравнение критериев е и для однопроходной сварки стали показывает, что е с уменьшением интенсивности источника возрастает примерно от 3...5 Дж/мм для лазерной сварки до 200... 400 Дж/мм для газового пламени. В то же время общие затраты энергии Eэлектронного луча (площадь изделия 500 мм ) и к. п. д. лазера ( 0,1%), в сотни и тысячи раз выше для этих источников, чем для свободной дуги в аргоне или для газового пламени (рис. 1.9). [c.28]

Интенсивность источников запаздывающего у издучения в реакторе зависит от режима работы реактора, его мощности, времени работы Т и времени после его остановки [c.27]

Данные по интенсивности источников запаздывающего уиз-лучения qy y, Т, t) при работе реакторов на постоянной мощности (Л д = onst) приведены, в частности, в работах [15—17]. На рис. 9.7 показаны групповые значения этой интенсивности t) = dEyQyiEy, Т, i) для 12 энергетических [c.27]

Аннигиляционное у-излучение. Некоторые радиоактивные изотопы испускают позитроны. При аннигиляции позитрона с каким-либо из электронов атомов образуются два у-кванта С энергией не менее 0,511 Мэе. Так как пробег позитронов в веществе очень мал, можно считать, что испускание у-квантов /происходит непосредственно из распадающихся ядер. Следовательно, интенсивность источников аннигиляционного у-излучения можно подсчитать так же, как и интенсивность активационного излучения. Наиболее важными позитронными излучателями, с которыми приходится иметь дело при анализе активации конструкционных материалов, являются изотопы Со , Сп и 2п . [c.32]

Суммарная интенсивность источников уквантов qy r) в активной зоне складывается из интенсивности источников первичного и вторичного у-излучения. При этом некоторая часть q (г), обусловливаемая мгновенным уизлучением деления и у-излу-чением, возникающим при захвате и неупругом рассеянии нейтронов, пропорциональна мощности реактора в рассматриваемый момент времени. Остальная часть ее, обусловливаемая запаздывающим у-излучением продуктов деления и активационным у-излучением, зависит от мощности и режима работы реактора в предыдущий период. [c.33]

Более точной является двухгрупповая диффузионная модель реактора. Она позволяет приближенно учесть различие пространственного распределения нейтронов разных энергий. В этой модели плотность потока быстрых и надтепловых нейтронов Фо (г) описывается с помощью одного диффузионного уравнения, а поток тепловых нейтронов Фо(г) —с помощью другого уравнения. Рещения этих уравнений в каждой области (активная зона, отражатель, зона воспроизводства и др.) сщиваются > с соответствующими рещениями в прилегающих областях при подходящих граничных условиях для каждой группы с учетом требований, налагаемых на решения в центре и на внешней границе реактора. Интенсивность источников тепловых нейтронов в каждой области пропорциональна плотности потока быстрых нейтронов, а в областях, содержащих делящийся материал, интенсивность источников группы быстрых нейтронов пропорциональна плотности потока тепловых нейтронов. [c.40]

Сопоставляя (2.98) и (2.99), находим интенсивность этого источника д = 2л. Найденные аналогичным иуте.м интенсивности источников, расположенных в точках 2 = —1 2 —2, равны соответственно 2л 4л 4л. [c.70]

Таким образом, при D > f Сд реализуется первый случай, который соответствует стационарной ударной волне, имеющей впереди себя стационарный скачок, а при eстационарной ударной волне сжатия. Это решение есть предел, к которому при сохранении интенсивности источника возмущения стремится нестационарная волна с постепенно ослабляющимся и стремящимся к пулевой интенсивности передним скачком. [c.344]

Если каверна замыкается на эллиптический контур (рис. III. 10, в), то суммарная интенсивность источников и стоков, заменяющих каверну, равна нулю, т. е. k = 0. Такая картина замыкания соответствует схеме с зеркалом или первой схеме М. Тулина. В этом случае [c.134]

В фотоэлектрических пирометрах, предназначенных для измерения температуры нагретых тел, термочувствительный элемент выполнен из фотоэлементов или фо-тосопротивлений, реагирующих на инфракрасную часть, спектра. Фотоэлектрические пирометры, как и яркост-ные, основаны на измерении температуры по монохроматической (частичной) интенсивности источника излучения. [c.113]

Смотреть страницы где упоминается термин Интенсивность источника : [c.39] [c.39] [c.42] [c.49] [c.38] [c.280] [c.43] [c.425] [c.74] [c.614] [c.423]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.122 ]

ПОИСК

Дискретизация граничной поверхности. Локальные координаты Определение граничных интенсивностей источников и стоков

Интенсивность источника (стока)

Интенсивность источников тепла

Интенсивные свойства (параметры, переменные) Источник

Источник пространственный, расход интенсивность)

Источники Электрополирование 939 — Интенсивность съёма металла 942 — Оборудование 942 — Режимы 941 —Технологические характеристики 939 67 Том

Источники светового излучения и методы определения их интенсивности

Ньютона интенсивность источников тепла

Ослабленная падающая интенсивность, диффузная интенсивность, граничное условие и функция источника

Представление источника с помощью функции взаимной интенсивности падающего света

Расчет интенсивностей источников (стоков)

Формальное решение уравнения переноса излучения относительно интенсивностей излучения функции источник

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...