Градиент начальный

Формулы (2.2.9)-(2.2.12) представляют собой функции, заданные в базисе начально-деформированной конфигурации и определяющие напряженное состояние упругой среды в возмущенной конфигурации. Нетрудно заметить, что тензор (2.2.12), участвующий в представлениях уравнений движения (2.2.6) и граничных условиях (2.2.7), является линейной функцией относительно тензора Viu, но в то же время нелинейной относительно градиента начальной деформации i. [c.40]

На рисунке 2.45 показаны настройки линейного градиента начальный и конечный цвета, положение средней точки, угол наклона и резкость границы. [c.204]

Когда начальные условия для соответствующей задачи Коши совпадут, то совпадут и решения. Другими словами, ес.ни удельная сила, действующая на элемент материальной нити, выражается как градиент функции V. то кривая, по которой располагается нить, тождественна с траекторией движения свободной материальной точки в поле силы, имеющей силовую функцию [c.372]

Отправным пунктом поиска является точка в пространстве параметров, соответствующая аналогу ЭМУ и поэтому удовлетворяющая множеству вспомогательных ограничений. Начальный этап поиска прототипа здесь следует проводить в направлении вектора суммы градиентов показателей у., ограничения на которые не выполнены в данной точке. Учитывая физическую неоднородность параметров и показателей ЭМУ, при вычислении этого вектора необходимо произвести нормирование пространств параметров и показателей. Нормированное значение градиента в к-п точке поиска в данном случае определяется как [c.206]

Конечная величина скорости распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность непрерывного перехода потоком жидкости через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого физически очевидна. В самом деле, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости нужно уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление на выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Но уменьшение давления передается по текущей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При малых скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текущей жидкости внутрь канала и приводит к перераспределению давления внутри канала, а именно, к увеличению градиента давления, в результате чего скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. Однако, если скорость жидкости во входном сечении канала достигла значения скорости распространения слабых волн, то уменьшение давления вследствие того, что оно распространяется с той же скоростью, с какой вытекает жидкость, не будет больше передаваться внутрь канала и вызывать увеличение скорости после этого как бы ни изменялось давление на выходе из канала, оно не приведет к изменению давления в потоке жидкости и к увеличению скорости истечения. [c.301]

Характерное распределение давления и числа Маха вдоль оси следа при различных значениях параметра I приведено соответственно на рис. 6.3.2 и 6.3.3. Значительный градиент давления на начальном участке следа, возникающий при отсутствии вдува, с ростом расхода вдуваемого газа быстро уменьшается и при некотором его значении, соответствующем наибольшему донному давлению, величина максимального градиента снижается во много [c.406]

Сопротивление начального участка, с одной стороны, меньше, чем сопротивление такого же участка трубы с развитой эпюрой скоростей, так как действие вязкости распространяется не на весь поток, а только на пограничный слой. С другой стороны, сопротивление больше за счет большего градиента скоростей и, соответственно, большего касательного напряжения у стенки Tq. Поэтому в целом сопротивление начального участка трубы, как показывают специальные опыты [1], мало отличается от сопротивления такой же трубы в условиях равномерного движения с нормальной эпюрой скоростей. На практике этой разницей обычно пренебрегают. [c.301]

Начальный градиент. Как видно из общей зависимости (17-18), грунтовая вода даже при весьма малых значениях J (близких к нулю) должна приходить в движение, что и имеем для так называемой ньютоновской жидкости, т. е. для той жидкости, которая подчиняется зависимости Ньютона (4-22). , [c.541]

Однако в природе встречаются грунты (плотные глины) с очень малыми порами, измеряемыми долями миллиметра. Некоторые авторы полагают, что вода, находящаяся в таких порах, теряет свойство ньютоновской жидкости и в состоянии покоя оказывается способной выдерживать (как твердое тело) касательные напряжения той или другой величины. В связи с этим приходится считать, что существуют глины, которые начинают пропускать воду через свое поровое пространство только при градиентах J>Ja, где Jo называется начальным градиентом. При J < Jq Для таких грунтов движение воды не имеет места существующая здесь разность напора уравновешивается упомянутыми касательными напряжениями. Величина Jq обосновывается, опираясь на представление о твердой воде (см. конец 1-4). [c.541]

Важно здесь еще подчеркнуть следующее обстоятельство. Все приведенные выше рассуждения, а также графики на рис. 20-1 относятся только к жидкостям, которые могут рассматриваться с позиций Ньютона т. е. с позиций модели, описываемой зависимостью (4-24). Вместе с тем, как мы видели, при рассмотрении грунтовых вод (см. гл. 17 и 18) используется другая модель — модель Дарси . Естественно, что к жидкости Дарси приведенные выше рассуждения не могут быть отнесены. Жидкость Дарси (с учетом, в частности, так называемого начального градиента) должна описываться графиками иного вида, здесь не приводимыми. [c.623]

Вентури 388 Начальный градиент 541 [c.657]

Тепловой поток ребра, отдаваемый в окружающую среду, можно найти по градиенту температуры в начальном сечении [c.313]

Аналогично начальному участку гидродинамической стабилизации существует начальный участок тепловой стабилизации 1 . Качественный характер деформации эпюры температур на начальном участке тепловой стабилизации показан на рис. 2.39. Коэффициент теплоотдачи на начальных участках трубы уменьшается, так как вследствие увеличения толщины пограничного слоя растет его термическое сопротивление и падает градиент температуры. При турбулентном режиме течения ламинарный пограничный слой разрушается и коэффициент теплоотдачи увеличивается, затем стабилизируется при установившемся турбулентном режиме (рис. 2.40). На участках тепловой стабилизации коэффициент теплоотдачи принимает постоянное значение. Длина участка тепловой стабилизации при постоянной температуре стенки, при постоянных физических параметрах жидкости, при ламинарном режиме движения равна = 0,055 Ре и при турбулентном режиме / т = 50 d. [c.133]

На выбор Ат пока никаких ограничений наложено не было, Увеличение его значения может значительно сократить объем вычислительных работ, а потому весьма заманчиво. Однако, если придать Ат чрезмерно большое значение, погрешность, вызываемая вторым допущением, т. е. тем, что средний тепловой поток за время Ат считается пропорциональным начальному во времени градиенту температуры, может стать весьма значительной. Иначе говоря, при больших значениях Ат ошибка экстраполяции резко воз- [c.222]

Возникновение градиента влагосодержания в случае монотонного промерзания приводит к иссушению талой зоны вблизи фронта промерзания. Размеры данного участка и степень иссушения грунта зависят от величины температурного градиента, начальной влажности грунта, его влагопроводных свойств и характера исследуемой системы (открытая или закрытая). [c.97]

При однофазном течении жидкости на входном участке (до пересечения с кривой I) температура остается постоянной, а давление линейно понижается. Жидкость достигает состояния насыщения (точка пересечения с кривой I), закипает и образуется двухфазный поток. Его расходное массовое паросодержание х = (I o - i )l г возрастает. Это вызывает непрерывное увеличение гидравлического сопротивления — наклон кривых распределения давления и температуры в потоке внутри образца постепенно увеличивается. По мере повышения начальной температуры сокращается протяженность входного участка течения однофазного потока, фронт закипания приближается к входной поверхности и возрастает паросодержание двухфазного потока на выходе. При этом увеличивается градиент давления в двухфазном потоке (кривые располагаются круче) и возрастает полный перепад давлений на образце. На рис. 4.1, б светлые значки и проведенные через них кривые соответствуют давлению насьь щения, рассчитанному по температурам, показанным на рис. 4.1, а. Темные значки соответствующего вида — измеренные величины давления. При совпадении расчетных значений давления с измеренными для двухфазного потока используется только темный значок. Величины давления насыщения могут быть рассчитаны только для двухфазного потока, т. е. для точек в области, расположенной выше кривой I. [c.78]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

Данные таблиц 4 н 5 свидетельствуют о том, что однофазный период при наименьшем начальном градиенте давления, равном 0,025 атм м, в интервале изменения объемов оторочки от 5доЗО"ь линейно уменьшался с 34 мин. 42 сек. до 8,5 мин., т. е. в 4,1 раза. В процентах от обш,ей продолжительности экс- [c.41]

Отметим, что определенное таким образом -с не даст экспоненциального уменьшения отклонения от ранновесия, если внезапно убрать градиент температуры. Величина -с характеризует лишь начальную стадию этого процесса. [c.240]

Предполагается, что струя жидкости со среднерасходовой скоростью и начальной температурой 7(, и заданным при л = 0 распределением скорости по сечению круглого отверстия радиусом / (, вытекает в пространство, заполненное насыщенным паром той же жидкости с температурой насыщения (7 ) радиальная составляющая градиента температуры много больше осевой. При не слишком низких давлениях процесс конденсации определяется в основном процессами переноса тепла в струе. Это позволяет описать данный процесс уравнениями количества движения в постановке Прандтля и энергии при турбулентном истечении струи [c.70]

Предполагается, что струя жидкости с начальной температурой и заданным при X = о раепределением скорости по сечению круглого отверстия радиусом / о вытекает в пространство, заполненное насыщенным паром той же жидкости с температурой насыщения 7 радиальная составляющая градиента температуры много больше осевой. В соответствии с этим уравнения количества движения и энергии для гечения струи жидкости имеют вид [c.74]

В контактной. 5адаче наиболее ин( )ормативной частью относительно влияния начального напряженного состояния является характер дс-(1)ормирования поверхности в окрестности отпечатка. Распределениям деформаций и перемещений в этой зоне характерны локальность и высокие градиенты изменения. В связи с этим в качестве способа измерения используется голографическая интерферометрия с регистрацией нормальной компоненты вектора перемещения, а в качестве исходной информации, соответственно, нормальные деформационные перемещения. [c.65]

Таким образом, выше, при анализе внешних воздействий на газовый поток, везде предполагалось, что в потоке возникают соответствующие градиенты давления, которые в конечном итоге и определяют изменение скорости течения. Так, например, для ускорения дозвукового газового потока в тепловом сопле (т. е. при F = onst) давление на входе в соплр должно превышать давление на выходе на величину, определяющуюся начальным н конечным числами М (см. формулу (55)). [c.216]

При нестационарных условиях работы ДТП сигнал, вырабатываемый ДТП, не соответствует тепловому потоку. Например, для ДТП, основанного на методе вспомогательной стенки, несоответствие сигнала тепловому потоку обусловлено тем, что при воздействии теплового потока на тело датчика в начальные моменты времени не все тепло проходит через него, а часть тепла в результате теплоемкости будет поглощаться в самом теле датчика-В связи с этим возникающий градиент температуры, а следовательно, и соответствующий ему сигнал ДТП меньще, чем в установившихся условиях. [c.288]

О виде экстремума можно судить на основе следующих рассуж-.дений. При выключении градиентов, обеспечивающих стационарное состояние системы, в ней будет происходить процесс установления равновесия, который всегда связан с увеличением энтропии. Если это выключение производить медленно, то кривая, вдоль которой изменяется во времени функция диссипации при установлении равновесия, будет сколь угодно мало отличаться от кривой стационарного состояния. А так как djS>0, то в начальном стационарном состоянии функция диссипации минимальна. В этом состоит теорема Гленсдорфа—Пригожина. [c.204]

Измерения, зафиксированные на графике рис. 1.10.7, проведены при очень малой начальной турбулентности, так что практически соответствуют условиям полета в спокойной амтосфере. При отсутствии среднего градиента давления К = 0) разность Иекр.п— —Reкp.п.y = 800 и весьма близка к результату, полученному для пластинки. [c.96]

В воде за фронтом волны образуются очень большие градиенты давления, плотности и скорости. Несмотря на большие начальные давления за фронтом ударной волны в воде, порядка 150—200 кбар по сравнению с воздухом 1000 бар, действие взрыва заряда ВВ проявляется на расстояниях, определяемых предельным расширением ПД, так как давление в воде быстро падает и уже на расстоянии 10от центра сферического заряда составляет 1/100 начального давления. Скорость распространения ударной волны также очень быстро падает до скорости звука. [c.126]

В некоторых плотных грунтах (глины и тяжелые суглинки) фильтрация начинается лищь тогда, когда гидравлический уклон (градиент напора) превысит начальный градиент J р. Тогда вместо (27.5) [c.261]

Любопытно отметить, что во всех случаях рассмотренных движений при t — -f- оо происходит полный разлёт всей массы газа в бесконечность. Очевидно, что к такого рода движенияй газа неприменимы известные критерии о величине начальной скорости частиц, необходимой для преодоления силы ньюто-ниансього притяжения и для их отрыва от звезды. Очевидно, что за счёт градиентов давления возможны разлёт и отрыв масс, входящих в состав звезды, также и в тех случаях, когда все начальные скорости равны нулю. [c.326]

Ют нулевую скорость, и поэтому в пленке наблюдается большой градиент скорости, а следовательно, и значительное трение. Вследствие этого скорости слоев жидкости, прилегающих к стенке, тормозятся, а в центральной части потока возрастают (так как заданный расход должен пройти через неизменную площадь сечения, а средняя скорость должна оставаться постоянной). Толщина слоев заторможенной жидкости постепенно возрастает, пока не делается равной радиусу трубы, после чего устанавливается характерный для ламинарного режима параболический профиль скорости. Участок трубы, на котором происходит стабилизация параболического профиля скоростей, называют начальным участком ламинарного течения. Длина этого участка / зависит от числа Рейнольдса и определяется по формуле Буссинеска / / = 0,065Не, (4.27) [c.164]

Конечная скорость распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность перехода скорости потока через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого явления физически очевидна. Действительно, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости необходимо уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление па выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Однако уменьшение давления передается по текуи1,ей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При маль[х скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текуш,ей жидкости внутрь канала и обусловливает перераспределение давления внутри канала, а именно, увеличение градиента давления. В результате скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. [c.325]

Данный вопрос можно разъяснить еще и следующим образом. Возьмем кубический метр жидкости, заключенный в практически невесомый прочный (например, стальной) контейнер, имеющий кубическую форму. Далее представим себе, что этот контейнер (заполненный тяжелой жидкостью) перемещается в воздухе (т. е. только в поле сил тяжести). Очевидно, работа, выполненная этим контейнером, определится разностью наименований соответствующих линий равного потенциала только поля сил тяжести ( начальной и конечной эквипотенциалей). После этого удалим из нашего контейнера жидкость и тем самым сделаем его невесомым. Этот пустой невесомый контейнер будем мысленно перемещать не в воздухе, а в окружающей жидкости, т. е. только в векторном поле градиентов Jp давления. Очевидно, за счет давления жидкости на стенки пустого контейнера сверху и снизу (т. е. за счет архимедовой силы, имеющей свою потенциальную функцию в виде р/у) мы получим ту же работу, что и выше, когда мы мысленно перемещали данный контейнер в воздухе (в поле сил тяжести). Однако две эти работы [c.50]

Сплав А1—12% Si, стали 45Л и У12Л в обычных условиях литья имеют минимальную ширину столбчатой зоны, а при кристаллизации под механическим давлением транскристаллическую по всему сечению. По мере снижения температурного градиента, осуществляемого за счет повышения начальной температуры прессформы, уменьшается протяженность столбчатой зоны и расширяется зона равноосных кристаллов. При этом у сплава с широким интервалом кристаллизации равноосная структура образуется при меньшей температуре нагрева прессформы, что находится в полном соответствии с современной теорией кристаллизации, согласно которой они более склонны к образованию равноосной структуры при большем температурном градиенте, чем сплавы с узким интервалом кристаллизации. Слитки из сталей [c.113]

Рассмотрим вопрос о начале парообразования в потоке самоиспаряющейся жидкости. Парообразование может начинаться с сечения, где местное давление в потоке достигает давления насыщения при начальной температуре жидкости Го. Это зависит от. первоначального недогрева жидкости до состояния насыщения, скорости жидкости, геометрии рассматриваемого канала и рода жидкости. Очевидно, что сечение закипания не может располагаться в расширяющейся части сопла Лаваля, поскольку для безотрывного течения несжимаемой жидкости минимальное давление устанавливается в горле сопла, за которым должно происходить повышение давления. При наличии больших градиентов скорости и давления возможно запаздывание процесса вскипания жидкости, т. е. жидкость [c.269]

Профиль избыточного статического и полного давлений формируется таким образом, чтобы обеспечить необходимый начальный запас энергии при заданной длине канала. Поскольку распределение вращательных скоростей при 1 сопа1 не изменяется, то из уравнения радиального равновесия следует, что в одном и том же сечении при изменении длины канала распределение радиального градиента статического давления по радиусу канала также остается неизменным. Следовательно, профили статического и полного давлений в каждом сечении при изменении длины канала будут эквидистантно смещаться в соответствии с изменением абсолютных величин давления (рис. 3.2). [c.59]

Течение закрученного потока в расширяющихся осесимметричных каналах характеризуется специфическими особенностями. Взаимодействие продольного и поперечного градиентов статического давления приводит к возникновению обратных течений, открытых или замкнутых вихревых областей и т. д. Бос-селом [ 3] было установлено, что эти явления в основном обусловлены невязкими членами. Им же было установлено слабое влияние производных в осевом направлении на величину окончательных результатов. В квазицилиндрическом приближении (- = 0) при условии начальной закрутю по закону твердого тела идеальное течение в расширяющемся [c.110]

В пределах теплового начального участка стабилизации температурный градиент в жидкости у стенки (dtldn) убывает по мере увеличения расстояния от входа быстрее, чем температурный напор так как центральная часть потока еще не участвует в теплообмене. Поэтому из уравнения теплоотдачи [c.82]

Решение. Приток воды происходит к дрсна) (ной канане, ц)1Иной 1 при начальной глубине но.ды к /рис.Ь.Ь/. Принимая систему кооры нат ОХ отметим, что гидравлический градиент по аависнтсти /5 Л О/ [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...