Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Декарт

Об этом Энгельс в Диалектике природы говорит следующее Количественное постоянство движения было высказано уже Декартом и почти в тех же выражениях, что и теперь Клаузиусом и Р. Майером, зато превращение формы движения открыто только в 1842 г., и это, а не закон количественного постоянства, есть как раз новое .  [c.53]

Декарт (1 )96—1650) — французский математик и философ, предложивший систему координат для определения положения системы точек в пространстве.  [c.27]


Развивая идею Декарта (1596— 1650) о сохраняемости количества движения, Ньютон установил, что изменение количества движения механической системы определяется лишь внешними силами.  [c.4]

Понятие количества движения было введено в механику Декартом и положено в основу механики Ньютоном.  [c.129]

Декарт считал, что мерой механического движения является количество движения mv, а Лейбниц утверждал, что динамические свойства тел характеризуются величиной mv . Этот спор был разрешен Ф. Энгельсом, который в своей работе Диалектика природы показал существование двух мер механического движения.  [c.158]

Сферические координаты R, ф, г> (рис. 279) связаны с декарта-выми формулами перехода  [c.153]

В основе классической механики Галилея — Ньютона, кроме понятия о движении, изучением которого механика занимается, лежит вводимое аксиомами Ньютона понятие о силе, где сила определяется как абстрактно представленная причина изменения состояния движения. Понятие о силе возникло из примитивного опыта и наглядного представления о мускульном усилии человека. Это представление, будучи распространено на все виды движений, вызвало значительные затруднения при стремлении ученых-механиков создать логически строгую систему механики вследствие того, что понятие о силе само по себе связано с большим количеством не всегда ясных, а иногда и противоречивых опытных соотношений. Поэтому еще до работ Ньютона некоторые исследователи [как, например, Декарт (1Й6 —1650)]  [c.14]

Эти уравнения часто называют кинематическими уравнениями движения точки в декартовых координатах, по имени Рене Декарта, открывшего в 1637 г. метод аналитической геометрии на плоскости одновременно с Пьером де Ферма и независимо от него. Иногда декартовыми координатами называют и систему прямоугольных координат в пространстве, хотя пространственная система координат была открыта значительно позже.  [c.131]

Автором этой теоремы следует считать Декарта, показавшего (1638 г.), что касательные к траекториям точек катящегося круга перпендикулярны к прямым, соединяющим эти точки с точкой касания круга с прямой, по которой он катится, и распространившего спое доказательство на прочие катящиеся фигуры.  [c.227]

Сторонники Декарта выступили в его защиту. Лейбница основательно поддержал Иван Бернулли, опубликовавший в 1724 г. сочинение Дискуссия о законах передачи движения , удостоенное премии Парижской академии наук по конкурсу, объявленному на эту тему. .. Загорелся знаменитый, длившийся много лет спор, в котором принял участие в первом своем сочинении Мысли о правильной оценке живых сил (1746 г.) также и Кант, хотя он неясно разбирался в этом вопросе ,— пишет Энгельс  [c.257]


Лейбниц. Краткое доказательство удивительной ошибки Декарта и других относительно закона природы, по которому бог, как эти авторы думают, старается всегда сохранить в природе одно н то же количество движения, но который совершенно разрушает механику, 1686.  [c.257]

Свои соображения высказал и Д Аламбер (1743 г.), после чего этот великий спор затих, но не потому, что Д Аламбер убедил споривших, а потому, что спор утомил противников и не видно было ему конца. Ведь спорили о том, чем измеряется механическое движение, что сохраняется в природе—mv или mv. Вот почему Ньютон, вообще отрицавший закон сохранения движения, вовсе не принял участия в споре. Но во времена Декарта и Лейбница еще не знали, что механическое движение может переходить в другие виды движения, хотя, как видно и из приведенной нами цитаты Лейбница, эти мысли уже начали зарождаться. Более определенно о немеханических формах движения высказывался. М. В. Ломоносов (1744, 1745).  [c.258]

Открытие же всеобщего закона сохранения и превращения энергии приписывают обычно Р. Майеру или Джоулю. Но никакое крупнейшее открытие не может принадлежать одному человеку. В частности, открытие этого закона было подготовлено трудами Декарта, Гюйгенса, Лейбница, Ломоносова, Сади Карно и многих других ученых. Постановка этой проблемы и, в частности, изучение перехода тепловой энергии в механическую было вызвано в первой половине XIX в. развитием промышленности и применением паровых машин, практически осуществляющих этот переход.  [c.400]

Эту систему координат открыли в 1637 г. Рене Декарт и одновременно Пьер де Ферма, независимо друг от друга, но ее обычно называют декартовой.  [c.21]

Как только начала создаваться динамика, сейчас же появилась потребность в определенной мере для измерения движения. Такие меры уже намечались в работах Галилея. Декарт признал произведение массы движущегося тела на его скорость mv единственной мерой механического движения. Декарт, как известно, сделал гениальную догадку о сохранении движения (1644). Он считал, что сохраняется именно mv, правда, не отличая четко массы от веса.  [c.132]

Закон инерции в инерциальной системе отсчета вполне строго впервые был сформулирован Декартом.  [c.196]

Сторонники Декарта выступили в его защиту. Лейбница основательно поддержал Иван Бернулли, опубликовавший в 1724 г. сочинение Дискуссия о законах передачи движения , удостоенное премии Парижской академии наук по конкурсу, объявленному на эту тему.  [c.203]

В пространстве выберем декартов ортонормированный репер 0016263. Чтобы в задать положения всех материальных точек системы (задать ее конфигурацию), достаточно назначить ЗЛ скалярных величин — координат радиусов-векторов точек. Каждая из этих координат может быть отложена на отдельной оси ЗЛ -мерного координатного пространства. Такое пространство назовем конфигурационным пространством системы. Отдельная конфигурация системы изображается одной точкой конфигурационного пространства.  [c.333]

Современником Ньютона был Готфрид Лейбниц (1646—1716). В области механики Лейбницу принадлежит установление понятия о живой силе . В связи с этим понятием возникла дискуссия между сторонниками Декарта и Лейбница о мерах движения . Она была  [c.21]

Исследуя механические взаимодействия тел, Декарт ввел понятие о мере механического движения, которое называется количеством.  [c.224]

П7.4. Большой вклад в развитие теории изображений внесли ученые Альберти Л. (1404—1472), Леонардо да Винчи (1452—1519), Дюрер А. (1471—1528), Ж. Дезарг (1593—1662), Р. Декарт (1596—1650) и И. Ламберт (1728—1777). Необходимо отметить, что еще Аполоний из Перги использовал координаты, но без координатных чисел. В Географии Птолемея (85 —168 ) широта и долгота уже были числовыми координатами.  [c.272]

Отметим, что еще раньше, чем Декарт, примерно также писал Леонардо Да Винчи (15—16 в.) и многие другие ученые тех времен. Примерно также говорили и писатели. В наше время многие деятели науки и деловых кругов, например академик Д Е. Лотте. По его мнению, неряшливость в терминологии столь же опасна, как туман для мореплавателей (1961).  [c.416]


Проецируя (24) па прямоу ольныс декарт овы оси координат, получаем теоремы об изменении кинетическою момента системы oTHo HrejHjHo этих осей координат, т. е.  [c.311]

Обозначим проекции задаваемой силы Pi на неподвижные оси декартов ых координат Х,-, К,-, 2 , а проекции возможного перемещения бг на те же оси bxj, diyi, 62, . Пользуясь аналитическим выражением элементарной работы (60.6), представим уравнение работ (114.2) в следующем виде  [c.304]

ЭВРИСТИКА - метод исследования, основанный на неформальных, интуитивных соображениях. Э - это догадки, основанные на общем опыте решения родственных задач. Попытка систематизировать Э принадлежит Р. Декарту, Г.В. Лейбницу, Б. Больцано и др. В большинстве случаев Э - прием, позволяющий сокращать количество просматриваемых вариантов при поиске решения задачи, причем этот прием обычно не гарантирует наилучшего решения задачи. Например, человек, играя в шахматы, пользуетсяэвристическими приемами выработки решения, т.к. продумать весь ход игры с начала до конца практически невозможно из-за слишком большого числа вариантов игры.  [c.90]

Благодаря этим простым опытам Галилея, проведенным над шарами, катящимися с трением в воздушной среде, принцип инерции получил хотя и косвенное, но прекрасное экспериментальное подтверждение. Однако Галилей неправильно допускал, что возможно инер-циальное движение и по окружности. Принцип инерции в инерци-альной системе отсчета вполне строго впервые был сформулирован Декартом.  [c.250]

Спор о mv и mv Как только начала соз- Мы находим, что ыехани- даваться динамнка, сейчас же появилась ческое движение действи- потребность в определенной мере для из-тельно обладает двоякой ме- мерения движения. Такие меры уже камерой, но убеждаемся также, чались В работах Галилея. Декарт признал что каждая из этих мер г г  [c.257]

Задача определения приведенной длины маятника была поставлена Мерсе-ном (1646 г.). Над цею работали многие ученые (Декарт, Роберваль, Кавендиш, Пикар и др.). Полное и точное решение этой задачи Гюйгенсом (1673 г.) явилось едва ли не первым случаем геометрического интегрирования, первым точным решением задачи по динамике твердого тела, первым введением понятия момента инерции и, безусловно, создало эпоху в развитии физико-математических наук.,  [c.335]

Птоломеем (120 лет до н. э.) были измерены углы падения и преломления света, на основе чего им же была составлена таблица рефракции. Ввиду того что измерения проводились для малых углов, Птоломей пришел к неверному выводу о пропорциональности угла преломления углу падения. Закон преломления окончательно был установлен Снеллиусом в конце XVI в. Им было найдено, что отношение синусов углов падения и преломления остается постоянным для двух данных сред. В середине XVII в. Декарт дал математическую формулировку закона преломления света. По сей день не выяснено, были ли известны Декарту неопубликованные труды Снеллиуса по преломлению света.  [c.3]

Решение. Выберем правоориентированный инерциальный декартов репер 0010203 так, чтобы вектор ез был направлен в сторону, противоположную силе тяжести. Тогда векторное уравнение движения точки примет вид  [c.170]

Введем декартов репер Oeie2. Начало О репера поместим в точку подвеса одного из маятников. Вектор ei направим в сторону другого маятника, вектор б2 — вертикально вверх. Радиусы-векторы точек сосредоточения масс маятников представим в виде  [c.576]

Первая оценка скорости света в вакууме была проведена еще в конце XVn в. и базировалась на астрономических наблюдениях. Было замечено, что промежуток времени между затмениями ближайшего спутника Юпитера уменьшается при сближении с Землей и увеличивается при их расхождении. Анализируя эти наблюдения, Ремер предположил, что свет распространяется с конечной скоростью, равной 3,1см/с. Эта смелая идея находилась в противоречии с господствующими тогда взглядами школы Декарта, согласно которым свет должен распространяться мгновенно. В XIX в. усилиями Физо, Фуко и других физиков, развивавших волновую теорию света, были проведены тщательные измерения этой константы. При этом использовались различные лабораторные устройства. В частности, применялся метод вращающегося зеркала, который был в начале XX в. усовершенствован Майкельсоном, определившим скорость света с высокой точностью. Мы не будем подробно рассматривать эти тонкие и остроумные исследования. Укажем лишь, что во всех таких опытах фактически измеряется время, необходимое для прохождения импульсом света вполне определенного пути. Таким образом, в результате эксперимента измеряется скорость светового импульса, точнее, скорость некоторой его части. Например, можно вести измерения по переднему или заднему фронту сигнала, исследовать область максимальной энергии импульса и т. д.  [c.45]

Среди выдающихся ученых XVII в. следует указать Христиана Гюйгенса (1629—1695) и Рене Декарта (1596—1650).  [c.21]


Смотреть страницы где упоминается термин Декарт : [c.416]    [c.331]    [c.158]    [c.420]    [c.163]    [c.257]    [c.258]    [c.448]    [c.134]    [c.203]    [c.296]    [c.710]   
Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.4 , c.158 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.56 , c.208 , c.226 ]

Курс теоретической механики Том 1 Часть 2 (1952) -- [ c.246 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 2 (1951) -- [ c.0 ]

Григор Арутюнович Шаумян (1978) -- [ c.95 ]

Курс теоретической механики Часть2 Изд3 (1966) -- [ c.14 , c.123 ]

Начертательная геометрия (1978) -- [ c.22 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.527 ]

Теория оптических систем (1992) -- [ c.3 , c.10 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.275 , c.395 ]



ПОИСК



Spannungsfunktion) в декартовых координатах

Абак Декарта

Абсолютные и относительные декартовы координаты в трехмерных чертежах

Ввод трехмерных декартовых координат

Вектор скорости в прямоугольных декартовых координатах

Вектор ускорения в прямоугольных декартовых координатах

Векторы в декартовой системе координат

Величина скорости в координатах декарто

Взаимосвязь между ортогональными декартовыми и сферическими координатами

Взаимосвязь между ортогональными декартовыми и цилиндрическими координатами

Выпрямляемость абака Декарта — Условие

Выражение обобщенных сил через проекции сил иа неподвижные оси декартовых координат. Случай сил, имеющих потенциал

Выражения обобщенных сил через проекции сил на оси декартовых координат. Случай сил, имеющих потенциал

Геометрически линейная теория упругости в прямоугольных декартовых координатах

Геометрически нелинейная теория упругости в прямоугольных декартовых коордннатах

Граничные условия для функции напряжения в декартовых координатах

Две основные задачи динамики. Уравнения движения точки в декартовых осях

Движение твердого в координатах декартовых

Двумерные уравнения в декартовых, цилиндрических и сферических координатах

Действия над векторами, отнесенными к декартовой системе координат

Декарт (Descartes Rene

Декарт P. (Descartes Rend)

Декарт, Рене (Descartes

Декарта закон преломления

Декарта законы

Декартов лист

Декартова прямоугольная система

Декартова прямоугольная система координат

Декартова система координат косоугольная

Декартова система координат обобщенная

Декартовы

Декартовы

Декартовы координаты Лагранжа и Эйлера

Декартовы координаты в пространстве

Декартовы криволинейные

Декартовы полярные

Декартовы профили

Декартовы тензоры и законы преобразования

Деформация плоская 67, 68 - Основные зависимости в декартовых координатах

Динамика точки на плоскости. Декартовы координаты

Динамики задача вторая неподвижных декартовых координат

Дифференциальные уравнения движения нити в декартовых координатах

Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек в декартовой системе координат (уравнения Лагранжа первого рода)

ЗУ Дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки в декартовых координатах

Законы преобразования декартовых тензоров. Дельта Кронекера. Условия ортогональности

Инварианты тензора деформаций в прямоугольной декартовой системе

Инварианты тензора деформаций в прямоугольной декартовой системе координат

Как связан радиус-вектор с декартовыми координатами

Кинематика точки. Декартовы и полярные координаты

Кинетическая энергия в декартовых, цилиндрических

Координатные оси декартовы

Координатный способ задания движения точки. Уравнения движения точки в декартовых координатах

Координаты Начало Перенос Оси прямоугольные (декартовы)

Координаты Начало Перенос Оси прямоугольные (декартовы) I 238, 249 — Преобразование

Координаты вектора декартовы

Координаты вектора частиц декартовы

Координаты декартовы

Координаты декартовы биполярные

Координаты декартовы векторные дифференциальные инварианты

Координаты декартовы естественные

Координаты декартовы зависимые

Координаты декартовы независимые

Координаты декартовы нормальные (главные)

Координаты декартовы ортогональные

Координаты декартовы полярные

Координаты декартовы, полярные, сферические, цилиндрические

Координаты криволинейные ортогональные связь с декартовыми

Координаты прямоугольные (декартовы

Координаты прямоугольные декартовы и полярные

Косинусы углов между осями координат декартовых н криволинейных

Краткий обзор теория Декарта

Матрицы. Матричные представления декартовых тензоров

Метод декартовых координат

Метрический тензор. Декартовы тензоры

Механизм Артоболевского кулиснорычажный для воспроизведения листа Декарта

Механические концепции натуральной философии Р. Декарта

Некоторые решения плоской задачи в декартовых координатах

Неразрывности уравнение в декартовых координатах

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ и ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ СИСТЕМЫ Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек в декартовых координатах

Определение скорости движения точки в системе декартовых координат и в системе полярных координат на плоскости

Определение скорости и ускорения из уравнений движения точки в декартовых координатах

Определение ускорения движения точки в прямоугольной системе декартовых координат

Определение ускорения точки при задании ее движения координатным способом. Проекции ускорения точки на неподвижные оси декартовых координат

Основные уравнения в декартовых координатах

Основные уравнения плоской задачи в декартовых координатах

Основные характеристики движения точки в декартовой системе координат

Параметризация произвольной четырехугольной области на плоскости с прямолинейными сторонами прямоугольными декартовыми координатами

Перемещение точки. Скорость точки. Проекции скорости на оси декартовых координат

Переход от уравнений движения в декартовых координатах к естественному Уравнению движения . 3. Переход от уравнений движения в полярных и цилиндрических координатах к естественному уравнению движения

Переход от уравнений движения в декартовых координатах к естественному уравнению движения

Плоская задача в декартовых координатах

Плоская задача теории упругости в декартовых координатах

Плоская задача теории упругости в декартовых координатах Плоская деформация

Плоское напряженное состояние (обобщенное плоское напряженное состояФункция напряжения в декартовых координатах

Полярные (полугеодезическне), параллельные н декартовы координаты на поверхности

Представление в декартовых координатах

Преобразование прямоугольные (декартовы)

Преобразование уравнений равновесия объемного элемента к декартовым координатам точек тела до деформации

Преобразования декартовых систем координат

Приложение. Тензоры в декартовых координатах

Примеры на применение теоремы о равновесии трех непараллельных Проекции силы на оси декартовых координат

Проекции декартовых координат вектора угловой скорости

Проекции на оси главного вектора декартовых координат вектора

Проекции угловой скорости и углового ускорения твердого тела, совершающего сферическое движение, на неподвижные и подвижные оси декартовых координат

Проекции ускорения точки твердого тела, совершающего сферическое движение, на неподвижные и подвижные оси декартовых координат

Реакции связей. Уравнения движения несвободной материальной системы в декартовых координатах (уравнения Лагранжа первого рода)

Репер декартов

Связь между абсолютной производной вектора, определенного в подвижной системе декартовых координат, и абсолютной производной вектора, определенного в криволинейной неподвижной системе

Связь между декартовыми и ортогональными криволинейными координатами

Система автоколебательная прямоугольная декартова

Система изотермическая декартова

Система координат вращающаяся декартова

Система координат декартова

Система координат неподвижная (декартова)

Система координат почти декартова

Система координат почти декартова плоская

Системы координат робота прямоугольная (декартова)

Скалярное и векторное произведс я в косоугольных системах декартовых координат

Скорости точек твердого тела при сферическом движении. Проекции скорости точки тела па осп декартовых координат

Скорость в декартовых координатах

Скорость величина в координатах декартовых

Скорость деформации в декартовых, цилиндрических и сферических координата

Скорость и ускорение точки в декартовых естественных координатах

Скорость линейная в декартовых координатах

Скорость направление в координатах декартовы

Сложение декартовых тензоров. Умножение на скаляр

Стержень пространственно-криволинейный в декартовых осях

Сумма прямая (декартова)

Тензор в декартовых главные значения

Тензор в декартовых девиатор

Тензор в декартовых инварианты

Тензор в декартовых интенсивность

Тензор в декартовых координата

Тензор в декартовых шаровая часть

Тензор декартов

Тензор деформаций в декартовой системе координат

Тензорное исчисление в прямоугольных декартовых коорди натах

Тензорное исчисление в прямоугольных декартовых координатах

Тензоры в декартовом базисе

Тензоры в декартовых координатах kartesische Tensoren)

Тензоры второго и высших рангов в косоугольной системе декартовых координат

Тензоры. Декартовы тензоры. Ранг тензора

Теорема Декарта

Теорема Декарта конформного отображения областей

Траектория в декартовых координатах

Уравнение Бернулли вдоль в декартовых координатах

Уравнение Бесселя в декартовых координата

Уравнение Гамильтона—Якоби в декартовых, цилиндриче¦ ских и сферических координатах

Уравнение в прямоугольной декартовой

Уравнение волновое точки в декартовых координатах

Уравнение движения в декартовых координата

Уравнение движения нити в декартовых координатах 577—579. Тангенциальная и нормальная составляющие

Уравнение неразрывности (сплошности) фильтрационного потока в прямоугольной декартовой системе координат

Уравнение неразрывности движения в декартовой прямоугольной и цилиндрической системах координат

Уравнение неразрывности для потенциального движения жидкости в декартовых координатах

Уравнения Гамильтона для жидкости в декартовой системе

Уравнения Лагранжа в декартовых координатах

Уравнения безмоментноб теории в декартовых координатах

Уравнения в декартовых координатах

Уравнения движения вязкой жидкости декартовых координата

Уравнения движения и равновесия в декартовой системе коордиУравнения движения и равновесия в цилиндрических и сферических координатах

Уравнения движения материальной точки в декартовой и криволинейной системах координат, в проекциях на оси естественного трехгранника

Уравнения движения несвободной системы в декартовых координатах (уравнения Лагранжа первого рода)

Уравнения движения несжимаемой жидкости в декартовой системе координат

Уравнения движения сжимаемой жидкости в декартовой системе координат

Уравнения движения системы точки в декартовых прямо

Уравнения движения точки в декартовых координатах

Уравнения равновесия алементарных тетраэдра и параллелепипеда в декартовых координатах, определяющих положение точек тела до деформации Постнов)

Уравнения равновесия в декартовых координатах

Уравнения равновесия в связанной и декартовой системах координат

Уравнения равновесия декартовых координатах, определяющих

Уравнения равновесия нити в проекциях на оси декартовой системы координат

Уравнения равновесия нити на гладкой поверхности в проекциях на оси прямоугольной декартовой системы координат

Уравнения собственных колебаний в декартовых координатах. Свойства главных колебаний

Ускорение в декартовых координата

Ускорение материальной точки в декартовых, цилиндрических и сферических координата

Ускорение секторное декартовых координатах

Ускорение точки. Проекции ускорения на оси декартовых координат

Функция Гамильтона свободной точки в декартовых

Функция в декартовых координатах 72, 73 - Граничные условия

Цилиндрическая декартовы - Замена полярными

Частные решения плоской задачи в декартовых координатах



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте