Долгота

X — долгота точки на сфере (считая от какого-либо начального меридиана) [c.163]

Это положение аналогично ежедневному наблюдению за временем восхода солнца в течение нескольких лет в различных точках поверхности земли. Эти эмпирические данные могли бы быть скорректированы, и время восхода солнца могло бы быть выражено как математическая функция дня, года, широты, долготы [c.26]

Приблизительно с середины 19 в. быстрый рост мировой торговли в сочетании с появлением все более сложной техники привели к идее о необходимости, международного соглашения о мерах и весах и единицах измерений. В Великобритании и континентальной Европе были предприняты усилия, направленные на установление единства измерений. Британская ассоциация развития науки (БАРН) первой проявила инициативу в области электрических измерений, а Международная геофизическая ассоциация на своей 2-й Генеральной конференции в Берлине в 1867 г. выдвинула предложения об унификации измерений длины в Европе. Одно из предложений предусматривало организацию европейского Бюро мер и весов. К этому времени необходимость в единой системе мер стала насущной и метрическая система, уже применявшаяся в ряде стран Европы, была по существу единственным серьезным кандидатом. На всемирных выставках в Лондоне в 1851 и 1862 гг. и в Париже в 1855 и 1867 гг. выдвигались различные предложения о формах международного сотрудничества в области мер и весов. Наконец, в 1869 г. в соответствии с рекомендациями Международной геофизической ассоциации, поддержанными Академиями наук Петербурга и Парижа, а также французским Бюро долгот, правительство Франции предложило организовать Комиссию для выработки соглашения о принятии метрической системы в качестве международной. Приглашение [c.37]

Корабль движется под постоянным курсовым углом а к географическому меридиану, описывая при этом локсодромию (см. задачу 11.13). Считая, что модуль скорости и корабля не изменяется, определить проекции ускорения корабля на ОСИ сферических координат г, Я и ф (Я — долгота, ф — широта места плавания), модуль ускорения и радиус кривизны локсодромии. [c.105]

Точка М (центр тяжести самолета, корабля) движется вдоль поверхности Земли, принимаемой за шар радиуса )j восточная составляющая скорости точки равна ve, а северная — вм. Определить скорость изменения широты ф и долготы X текущего положения точки М. [c.146]

В одно- или двумерном теле положение точки можно определить соответственно одним или двумя параметрами. Для обозначения этих параметров мы используем букву х. Для арки, например, х может обозначать длину дуги между рассматриваемой точкой и точкой отсчета, выбранными на арке, тогда dx будет элементом дуги арки. Для сферической оболочки X может обозначать долготу и широту рассматриваемой точки, а dx — площадь элемента оболочки. Для сохранения единой терминологии мы назовем dx объемом рассматриваемого элемента арки или оболочки, а термин удельный будет означать отнесенный к единице объема. [c.9]

За обобщенные координаты примем q = г, qi = а, дз = Э, где г — расстояние точки М от центра Земли, а — долгота в абрис. 4.3. солютном движении, р — геоцентрическая широта (рис. 4.3). Декартовы координаты материальной точки связаны со сферическими при помощи формул [c.98]

Рассмотрим общий случай. Пусть сила света зависит от направления излучения. Будем пользоваться полярной системой координат. Точечный источник света расположим в начале координат. Направление будет характеризоваться широтой ф, кото[)ая изменяется от нуля до я, и долготой 0, которая изменяется от нуля до 2л. Тогда сила света определяется как / = / (в, гр). Как следует из рис. 1.2 (на рисунке принят г = 1), [c.11]

Расстояние К между точкой О подвеса и материальной точкой М сферического маятника не меняется во все время движения. Таким образом, движение материальной точки стеснено геометрической идеальной связью. Реакция N связи направлена по нормали к поверхности сферы. Положение точки М в пространстве однозначно определяется заданием ее широты и долготы на сфере радиуса Д с началом в точке подвеса О маятника. [c.270]

Система имеет три степени свободы. В качестве обобщенных координат можно выбрать координату Xi, широту (р л долготу X точки М2. Если точка М неподвижна и длина I нити постоянна, то система вырождается в сферический маятник, имеющий две степени свободы. [c.305]

В ка1)естве обобщенных координат сферического маятника, который имеет две степени свободы, выберем его сферические координаты широту 0 и долготу X. Длину маятника обозначим через I (рис. 6.2.1). [c.324]

Если В и С — точки на экваторе шара, то прямая линия, соединяющая их, является дугой ВС экватора (рис. 1.9). Кратчайшим путем из точки С на экваторе к северному полюсу А является линия постоянной долготы (меридиан), пересекающая экватор ВС под прямым углом. Кратчайшим путем из Л в S является отрезок другого меридиана, который также пересекает экватор ВС под прямым углом. Получается прямоугольный треугольник, в котором Ь = с. Очевидно, что на поверхности шара теорема Пифагора не выполняется, потому что не может быть здесь равно далее, сумма внутренних углов треуголь- [c.25]

Их первый шаг —это определение радиуса Земли, которое они производят, удалившись друг от друга на 500 миль (8,05-10 см) по географическому меридиану (т, е. по линии постоянной долготы), причем для определения этого расстояния используются точные географические карты. Наблюдатели поддерживают между собой связь с помощью коротких радиоволн. Южный наблюдатель S выбирает звезду, которая в определенный момент проходит через его зенит. [c.33]

Я написал г-ну Галле 18 сентября н просил его о сотрудничестве этот талантливый астроном видел планету в тот же день (23 сентября 1846 г.), когда он получил мое письмо... [Наблюденная] гелиоцентрическая долгота 327°24, приведенная к 1 января 847 г.... Разность [наблюдение и теория] 0°52 (Леверье, —там же, с. 657). [c.179]

Охарактеризовав выбранное направление углами широты Q и долготы ф в некоторой полярной системе координат (рис. 3.2), можно обозначить силу света по данному направлению через Уе.ф- Величина эта есть функция ф и 0. Из рис. [c.45]

При осесимметричной нагрузке оболочек вращения усилия, деформации и перемещения не зависят от угла долготы р (см. рис. 98) [c.246]

Плоскость орбиты определяется долготой восходящего узла Q = xON и наклонением i плоскости орбиты к плоскости ху [c.112]

Долгота перигелия 112 Доплера эффект 333, 334 [c.364]

Рис. 43.11. Плотность потока КЛ по вертикали как функция глубины в атмосфере (г. Саскатун, географическая широта 60,5°, долгота 311,9°) в год минимума солнечной актив ности

Эклиптическая система координат (рис. 45.2) Астрономической широтой р светила называется угол в градусах, измеряемый между эклиптикой и объектом вдоль круга астрономической широты (большого круга, проходящего через полюсы эклиптики и объект). Астрономическая широта считается положительной к северу от эклиптики. Астрономической долготой К называется угол в градусах, измеряемый вдоль эклиптики через юг к востоку между точкой весеннего равноденствия и точкой пересечения эклиптики с кругом астрономической широты, проходящим через объект. [c.1198]

Галактическая система координат. Галактической широтой Ь светила называется угол, выражаемый в градусах и измеряемый вдоль круга галактической широты (большого круга, проходящего через галактические полюсы и светило) между галактическим экватором и светилом. Галактическая широта считается положительной к северу от галактического экватора. Галактической долготой I называется угол, выражаемый в градусах и измеряемый вдоль галактического экватора от галактического центра в направлении через юг к востоку до точки пересечения с кругом галактической широты, проходящим через светило. [c.1198]

Обозначая отклонение точки М от ортодромического экватора через б — ортодромическая широта, а отклонение в направлении экватора через S — ортодромическая долгота точки М, по аналогии с (III.6), (III.7) получим [c.92]

В качестве начала отсчета для ортодромической долготы выбираем точку А и дугу С А обозначаем через 5о. [c.92]

П7.4. Большой вклад в развитие теории изображений внесли ученые Альберти Л. (1404—1472), Леонардо да Винчи (1452—1519), Дюрер А. (1471—1528), Ж. Дезарг (1593—1662), Р. Декарт (1596—1650) и И. Ламберт (1728—1777). Необходимо отметить, что еще Аполоний из Перги использовал координаты, но без координатных чисел. В Географии Птолемея (85 —168 ) широта и долгота уже были числовыми координатами. [c.272]

Пусть второе семейство состоит из по-лумеридианов т, расположенных в плоскостях, проходящих через ось ОЛ J.2. Все линии этого семейства — полуокружности радиуса R — пересекают параллели под углом 90. Приняв меридиан А В за начальный, будем вторую координату определять углом V (долгота), составляемым плоскостями меридианов АР и АВ. [c.81]

В качестве обобш,енных координат возьмем углы ( j и — долготу и широту , "в расишренном координатном пространстве (р, г з, t отметим в момент Рис. VII.3. 0 координаты фд, 1 зд точки А. [c.284]

Пусть точка А иа земной поверхности определяется полюсным углом <>0 (рис. 9.3) н долготой Хо- Исследование движения точки проведем отиосн-тёЛьпо системы коо 1Дниат Ахуг, у которой ось х направлена по касательной к меридиану на север, ось t/ — по касательной к параллели на запад и ось 2 —по направлению радиуса Земли or центра Земли. [c.253]

Механическое движение всякого тела, так же как и его положение в пространстве, может быть отмечено только по отношению к другим предметам. Например, движение корабля можно описать относительно берегов или относительно географических долгот и широт, воображаемой, но неразрывно связанной с земным шаром сетью координат. Чтобы определить, где в данное мгновение пролетает самолет, можно указать, в каком направлении и на каком расстоянии от наблюдательного пункта он находится, т. е. достаточно провести радиус-вектор от наблюдательного пункта до самолета, и движение самолета можно определить, онисав изменение с течением времени этого радиуса-вектора. [c.15]

Пусть нача.то координатного репера Осцегвз совпадает с центром сферы, плоскость векторов ei, ej перпендикулярна силе тяжести Р, а вектор ез параллелен Р, так что Р = —тдез, т — масса точки, д — ускорение силы тяжести. Воспользуемся сферической системой координат (рис. 3.12.1), в которой угол d характеризует широту точки на поверхности сферы, а угол ip — долготу (см. примеры 3.6.2 и 3.6.6). Поскольку радиус сферы R не изменяется, кинетическая энергия Т и силовая функция U примут вид [c.269]

Смысл величин / , е, т ясен из предыдущих пупктов р — параметр орбиты, е — ее эксцентриситет, т — время прохождения через перицентр. Величина Q — это угол, который составляет с осью Ох лршня пересечения плоскости орбиты с плоскостью Оху (рис. 126) величина Q называется долготой восходящего узла. Элемент i представляет собой угол между плоскостью орбиты и плоскостью Оху, величину i называют наклонением орбиты. Параметр м опроде [яет положение орбиты в ее плоскости, он называется угловым расстоянием перицентра от узла и равен углу между направлением из точки О па перицентр и линией пересечения плоскости орбиты с плоскостью Оху. [c.205]

Для сферических оболочек Ri = R2 = a, А а, B = asina, а — угол широты, р —угол долготы) уравнения (7.134) и (7.135) без введения сил инерции удобно представить в следующем виде [115] [c.269]

На сфере Пуанкаре можно ввести координаты, подобные географическим долготу ф (—180° ф 180°) и широту (О (—90° 0 90°). Положительнзя долгота отсчитывается от начальной точки Н (см. рис. 17.8) по часовой стрелке, если смотреть сверху, положительная широта — от экватора вниз. Некоторая произвольная точка А на сфере соответствует, таким образом, полностью эллиптически поляризованному лучу, у которого эллипс имеет азимут а=ф/2 и эллиптичность tg сь/2 , причем направление вращения левое при (о<0 и правое при 6)>0. Точка Я выбрана начальной потому, что ей отвечает горизонтальная линейная поляризация. Диаметрально противоположная ей точка V определяет вертикальную линейную поляризацию. [c.36]

Рис. 43.9. Вариации относительной плотности потока я дерном компоненты галактических КЛ по усредненным за 27 дней показаниям нейтронного монитора станции Клаймакс (географическая широта 39,37°, долгота 253,82°). Средняя энергия первичных КЛ за пределами атмосферы примерно равна 6 ГэВ/нуклон. За нулевой уровень выбрана плотность потока в период минимума солнечной активности (1954 г.) [27]

Зависимость между приращениями геодезической широты dB и долготы dL osB и приращениями длин дуг меридиана dx и параллели dy для эллипсоида Красовского имеет вид [3] [c.1180]

Проекции скоростей б и 5 изменения ортодромической широты и долготы начала М трехгранника ЕоЛоСо на ребра самого трехгранника будут [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...