Клаузиус

Используя обратный цикл Карно, рассмотрим еще одну формулировку второго закона термодинамики, которую в то же время, что и В. Томсон, предложил Р. Клаузиус теплота не может самопроизвольно (без компенсации) переходить от тел с более низкой к телам с более высокой температурой. [c.26]

Эта формулировка интуитивно следует из нашего повседневного опыта, который показывает, что самопроизвольно теплота переходит только от тел с более высокой к телам с более низкой температурой, а не наоборот. Можно доказать, что формулировка Р. Клаузиуса эквивалентна формулировке В. Томсона. [c.26]

Уравнение (9-6) — частный вид знаменитого уравнения Клаузиуса — Клапейрона, которое обычно используют для определения скрытой теплоты испарения по величине наклона кривой для давления пара. При условии, что паровая фаза — идеальный газ, [c.265]

Эти формы уравнения Клаузиуса — Клапейрона, полученные в результате интегрирования, показывают, что график зависимости [c.268]

Давление пара чистого гидразина при азеотропной температуре можно определить с помощью соотношения Клаузиуса — Клапейрона по уравнению (9-18) [c.285]

Это формулировка второго закона термодинамики по Клаузиусу. [c.16]

Имеются и другие формулировки второго закона, например формулировка Кельвина, довольно близкая к формулировке Клаузиуса, но с более технической ориентацией или формулировка Каратеодори, которая является результатом более аксиоматического обоснования термодинамики, чем в случае, когда основные законы формулируют, исходя из понятий, связанных с поведением тепловых машин. В формулировке Кельвина второй закон термодинамики гласит [c.16]

Требование циклического характера работы машины в формулировках Клаузиуса и Кельвина необходимо лишь для того, чтобы система находилась строго в одном и том же энергетическом состоянии до и после осуществления некоторого теплового процесса, так что при этом передаваемое тепло и совершаемая работа должны уравновешивать друг друга. Таким образом, Клаузиус и Кельвин рассматривали только такие процессы, которые в принципе могут длиться вечно. В формулировке Каратеодори второй закон термодинамики выглядит следующим образом [c.16]

Было показано, что эта формулировка приводит к тем же следствиям, что и формулировки. Клаузиуса и Кельвина. Ин- [c.16]

Строгий вывод для второго вириального коэффициента газа, подчиняющегося статистике Больцмана, довольно сложен. Результат не зависит от того, что принято за основу при расчете вириальная теорема Клаузиуса, классическая или квантовая механика или канонический ансамбль. Исходя из классической механики, имеем [c.80]

Проверка адекватности погружения стержневого термометра в реперную точку затвердевания металла проводится путем измерения изменений температуры затвердевания в зависимости от глубины. Вертикальный градиент температуры затвердевания, рассчитанный на основе уравнения Клаузиуса — Клапейрона, был найден равным 5,4 27 и 22 мкК-см- для сурьмы, цинка и олова соответственно. В реперной точке затвердевания вертикального устройства, подобного показанному на рис. 4.25, разность температур между верхней и нижней частями слитка в процессе затвердевания максимальна для цинка и достигает 0,3 мК. Поскольку измерение влияния гидростатического давления на точку затвердевания требует постоянного выведения термометра из слитка по мере затвердевания последнего, здесь могут использоваться лишь термометры, погружаемые на глубину большую, чем минимальная глубина погружения для обеспечения заданной точности измерения. Из рис. 5.15 можно заключить, что для измерения гидростатического эффекта на длине 8 см высота слитка должна составлять 20 см. А если учесть еще и требования к тепловому контакту термометра со средой, то высота слитка для цинка должна при этих условиях составлять 23 см. [c.214]

Об этом Энгельс в Диалектике природы говорит следующее Количественное постоянство движения было высказано уже Декартом и почти в тех же выражениях, что и теперь Клаузиусом и Р. Майером, зато превращение формы движения открыто только в 1842 г., и это, а не закон количественного постоянства, есть как раз новое . [c.53]

В 1850 г. была опубликована работа Клаузиуса О движущей силе теплоты , в которой давалось математическое обоснование закона сохранения энергии, разбирались особенности теплоты при идеальных и реальных процессах, объяснялось не только количественное, по и качественное содержание открытого закона. [c.53]

Трудами Джоуля, Майера, Гесса, Ленца, Клаузиуса, Гельмгольца, Больцмана и других были разработаны математические доказательства основных принципиальных положений Ломоносова. [c.53]

В 50-х годах прошлого столетия Клаузиусом была дана наиболее общая и современная формулировка второго закона термодинамики в виде следующего постулата Теплота не может переходить от холодного тела к более нагретому сама собой даровым процессом (без компенсации) . Постулат Клаузиуса должен рассматриваться как закон экспериментальный, полученный из наблюдений над окружающей природой. Заключение Клаузиуса было сделано применительно к области техники, но оказалось, что второй закон в отношении физических и химических явлений также правилен. Постулат Клаузиуса, как и все другие формулировки второго закона, выражает собой один из основных, но не абсолютных законов природы, так как они были сформулированы применительно к объектам, имеющим конечные размеры в окружающих нас земных условиях. [c.108]

Одновременно с Клаузиусом в 1851 г. Томсоном была высказана другая формулировка второго закона термодинамики, из которой следует, что не вся теплота, полученная в тепловом двигателе от источника теплоты, может перейти в работу, а только некоторая ее часть. Часть теплоты должна перейти в холодильник. [c.108]

После рассмотрения прямого и обратного циклов Карно можно несколько подробнее объяснить формулировку второго закона термодинамики, данную Клаузиусом. Клаузиус показал, что все естественные процессы, протекающие в природе, являются процессами самопроизвольными (их иногда называют положительными, или некомпенсированными, процессами) и не могут сами собой без компенсации протекать в обратном направлении. [c.115]

Уравнение (8-6), выведенное Клаузиусом в 1854 г., представляет собой математическое выражение второго закона термодинамики для произвольного обратимого цикла и называется первым интегралом Клаузиуса. [c.118]

О неправильных обобщениях Клаузиуса в вопросе о возрастании энтропии [c.131]

Высказывание Клаузиуса поддерживали и другие физики прошлого столетия. Так, английский ученый Томсон писал В настоящее время в материальном мире существует всеобщая тенденция к рассеянию механической энергии . [c.131]

Ошибка Клаузиуса заключается в неправомочности распространения выводов о возрастании энтропии, справедливых для конечных адиабатных систем, на бесконечную вселенную. [c.131]

Свойство обратимых циклов Карно и первый интеграл Клаузиуса. [c.135]

Свойство необратимых циклов Карно и второй интеграл Клаузиуса. [c.135]

Ошибочность положения Клаузиуса относительно тепловой смерти вселенной. [c.136]

Критика работы Клаузиуса в трудах Энгельса, Нернста и [c.136]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса [c.179]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса для двухфазных систем можно вывести на основании второго закона термодинамики, применяя метод круговых процессов. Рассмотрим элементарный круговой процесс единицы массы вещества в ри-диаграмме. Пусть начальное состояние 1 кг вещества при давлении р изображается точкой А с удельным объемом Vi (рис. 11-5). В процессе АВ при постоянной температуре Т подводится теплота фазового превращения г, в результате чего в точке В получается пар с удельным объемом V2- Процесс Л В является изобарным и изотермическим одновременно. От точки В пар расширяется но адиабате ВС, при этом давление падает на dp, а температура на iir и в точке С температура становится равной Т — dT. От точки С нар сжимается при постоянной температуре Т — dT до точки D. Процесс D — изобарный и [c.179]

Уравнения (11-10) и (11-11) называют уравнениями Клапейрона — Клаузиуса. Они устанавливают связь между термическими и калорическими величинами при фазовых превращениях вещества. [c.180]

Однако для воды ввиду ее аномальности объем льда больше, чем объем воды в момент фазового перехода, т. е. Уг— Wi< 0. Это, как указывалось, объясняет аномальный ход кривой затвердевания воды в рТ-диаграмме. Действительно, из уравнения Клапейрона — Клаузиуса [c.181]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса и его вывод. [c.188]

Вдоль линии насыщения справедливо дифференциальное уравнение Клапейрона — Клаузиуса [3, 38] [c.247]

Второе начало термодинамики, предсказанное еще М. В. Ломоносовым, было окончательно установлено в середине XIX в. Клаузиусом и Гельмгольцем (1850—1851). Оно позволяет определить возникновения самопроизвольно протекающих процессов в термодинамических системах и формулируется так при самопроизвольном переходе теплоты от нагретого тела к холодному, часть тепловой энергии может быть переведена в работу. [c.259]

Это уравнение (8.19) носит название уравнения Клаузиуса-Клапейрона и имеет большое значение для изучения фазовых превращений — плавления, возгонки (сублимации), полиморфных превращений в твердом состоянии. [c.261]

Так как чистый этан—это пар при температуре и давлении системы, фугитивность гипотетического жидкого состояния можно было бы определить при давлении пара при 400 К- Однако в этом случае температура системы выше критической температуры этана и давление пара должно быть определено с помощью экстраполяции. По одному методу давление пара экстраполируется за критическую точку с помощью соотношения Клаузиуса — Клапейрона. Согласно рис. 53, экстраполированное давление пара этана при 400 °К равно 191 атм. [c.280]

Гьюген и Мичел [30] впервые применили в газовой термометрии метод, основанный на соотношении между диэлектрической проницаемостью газа и его плотностью. Как показали результаты этой работы, метод, по всей видимости, может использоваться в качестве интерполяционного или даже первичного. Для идеального газа справедливо уравнение Клаузиуса — Моссотти [c.129]

Отклонение реального газа от идеального состояния приходится учитывать двумя способами. Во-первых, это обычное вириальное разложение по плотности и, во-вторых, это вириаль-ное разложение уравнения Клаузиуса—Моссотти. Необходимость в вириальном разложении уравнения Клаузиуса — Моссотти объясняется тем, что на поляризуемость влияют взаимодействия между атомами почти таким же образом, как давление. Вириальное разложение уравнения Клаузиуса — Моссотти имеет вид [c.130]

Клаузиуса — Моссотти уравнение 129, 130 Конвенция метра 38 Кюри закон 124, 125 — константа 124 [c.444]

Отсюда выражение dqlT при обратимом изменении состояния газа есть полный дифференциал некоторой функции переменных Т и V с зависит только от температуры, aR — величина постояннная) . Клаузиус назвал эту функцию энтропией и обозначил буквой [c.82]

Из рассмотрения обратного цикла Карно можно сделать вывод, что передача теплоты от источника с низкой температурой к источнику с высокой температурой, как это и следует из постул ата Клаузиуса, обязательно требует затраты энергии (не может совершаться даровым процессом без компенсации). [c.114]

Указанное обстоятельство позволило Клаузиусу сделать необоснованный и ошибочный вывод о том, что энтропия вселенной стремится к некоторому максимуму . Этот вывод Клаузиуса равносилен утверждегшю о неизбежности тепловой смерти вселенной . [c.131]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса применимо ко всяким изменениям агрегатного состояния химически однородных неществ к плавлению и испарению твердых тел, превращению веществ из одного твердого состояния в другое, к образованию и плавлению кристаллов, к определению изменения удельного объема в процессе парообразования, к определению полной теплоты парообразюванля. [c.180]

Если при этом использовать аппроксимацию (5.1.4) для Т р), ураЕнеипе совершенного газа р = PgRgT и учитывать уравнение Клапейрона — Клаузиуса, то в рассматриваемом диапазоне давлений теплота парообразования должна мало отличаться от по-стояниоп величины [c.248]

Кирквуда — Бете гппоте.за 269 Клапейрона — Клаузиуса уравнение 247 Коагуляция 209 [c.334]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.44 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.344 , c.345 ]

Термодинамическая теория сродства (1984) -- [ c.28 , c.29 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.326 , c.510 , c.529 , c.530 , c.546 , c.566 ]

Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем (1991) -- [ c.55 , c.63 , c.65 , c.66 , c.69 , c.75 , c.80 , c.129 , c.220 , c.228 , c.341 , c.411 , c.425 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...