Ламберт

По закону Ламберта Еа = Вал. Окончательно получим [c.188]

Закон Ламберта. Излучаемая телом лучистая энергия распространяется в пространстве по различным направлениям с различной интенсивностью. Закон, устанавливающий зависимость интенсивности излучения от направления, называется законом Ламберта. [c.466]

Закон Ламберта устанавливает, что количество лучистой энер- ГИИ, излучаемое элементом поверхности dFi в направлении элемента i (IF2, пропорционально произведению количества энергии, излучаемой по нормали dQ , на величину пространственного угла da и соз ф, составленного направлением излучения с нормалью (рис. 29-3) [c.467]

Следовательно, наибольшее количество лучистой энергии излучается в перпендикулярном направлении к поверхности излучения, т. е. при ф = 0. С увеличением ф количество лучистой энергии уменьшается и при ф = 90° равно нулю. Закон Ламберта 29-3 / [c.467]

Для полированных поверхностей закон Ламберта неприменим. [c.467]

Согласно закону Ламберта ко-с единицы поверхности абсо- ом-либо направлении пропор-гии, излучаемой по нормали, ла между этим направлением [c.17]

Диэлектрики излучают в соответствии с законом Ламберта в более широкой области значений угла <р. Экспериментально установлено, что для диффузного излучения этот закон соблюдается до углов в 70°. В связи с тем, что у диэлектриков отклонение от закона Ламберта проявляется при достаточно больших углах ср, т. е. в направлениях, в которых количество излучаемой энергии невелико, при расчетах эти отклонения могут не учитываться. На рис. 1-9 [17] приведены графики изменения степени черноты при изменении угла излучения от о до 90° (индикатрисы) для ряда материалов. [c.26]

Закон Бугера — Ламберта. Пусть плоская монохроматическая световая волна с интенсивностью / и частотой v падает на слой однородного вещества (рис. 17.1). При прохождении потока света [c.378]

Рис. 3.4. Плоский диск и полусфера, подчиняющиеся закону Ламберта, кажутся одинаково яркими.

Для источников, повинующихся закону Ламберта, В = В, т. е. не зависит от . В этом случае имеем [c.49]

Ламберт отвечает, очевидно, яркости идеального рассеивателя, на котором создана освещенность 10 лк = 1 лм/см . [c.54]

Если яркость светящейся поверхности есть В (для простоты расчета предположим, что поверхность удовлетворяет закону Ламберта, т. е. В не зависит от направления), то поток, поступающий в систему, равен [c.342]

Определить освещенность площадки S, лежащей на расстоянии R от бесконечно большой светящейся плоскости и расположенной параллельно этой плоскости, если яркость плоскости по нормальному направлению есть В и она подчиняется закону Ламберта. [c.861]

Прожектор снабжен зеркалом (вполне исправленным на сферическую аберрацию), имеющим фокусное расстояние /= 100 см и диаметр отверстия В = 100 см. Источником света служит кратер электрической дуги, который можно рассматривать как диск диаметром 4 мм, центр которого совмещен с фокусом зеркала. Яркость кратера 10" чд/м , излучение его подчиняется закону Ламберта. [c.890]

Стенки шаровой полости диаметра D отражают диффузно по закону Ламберта с коэффициентом диффузного отражения р. Каков должен быть диаметр отверстия d, чтобы полость можно было считать черным телом с точностью до 0,1 % [c.904]

Рис. 21.12. К выводу закона Бугера — Ламберта — Бера

Выражение (21.28) для интенсивности света, прошедшего среду определенной толщиной 2, носит название закона Бугера — Ламберта — Бера (рис. 21.13). Коэффициент к имеет размерность обратной длины (см ) и может быть определен для данной длины волны из уравнения [c.99]

Закон Бугера — Ламберта—Бера в принципе применим для всего диапазона электромагнитных излучений — видимого света, инфракрасных и ультрафиолетовых лучей, радиоволн, рентгеновских и у-лучей. Однако при его практическом применении он имеет по ряду причин лишь приближенный характер. [c.100]

Во-первых, коэффициент поглощения зависит от длины волны и поэтому закон Бугера — Ламберта — Бера справедлив лишь для строго монохроматического излучения. Дисперсия величины к становится особенно сильной вблизи резонанса частоты падающего света с частотами собственных колебаний электронов в атомах. При этом резко возрастают амплитуды вынужденных колебаний электронов и увеличивается вероятность перехода их энергии в энергию хаотического теплового движения. Таким образом, излучение различных длин волн на одном и том же участке пути поглощается в различной степени, а лучи с частотами, близкими к резонансной, практически полностью поглощаются в слое очень малой толщины. [c.100]

До создания лазеров этот принцип не подвергался сомнению и считался надежно подтвержденным всей совокупностью экспериментальных и теоретических данных о распространении света в веществе. Известно лишь несколько работ, в которых высказывалась мысль о том, что принцип линейности в оптике следует рассматривать, как первое приближение в описании оптических явлений, и предпринимались попытки обнаружить оптические эффекты, выходящие за рамки этого приближения. Уже упоминалось об опытах Вавилова (1920) по проверке линейности закона поглощения света веществом, аналитическим выражением которого является известный закон Бугера — Ламберта — Бера (см. 21.6). И хотя в этих опытах был использован очень широкий диапазон интенсивностей световых потоков, никаких отклонений от закона Бугера — Ламберта — Бера не было обнаружено. Причина неудачи заключалась в низкой спектральной плотности [c.298]

Свет, попавший в твердое тело, поглощается им в соответствии с законом Бугера—Ламберта [c.156]

П7.4. Большой вклад в развитие теории изображений внесли ученые Альберти Л. (1404—1472), Леонардо да Винчи (1452—1519), Дюрер А. (1471—1528), Ж. Дезарг (1593—1662), Р. Декарт (1596—1650) и И. Ламберт (1728—1777). Необходимо отметить, что еще Аполоний из Перги использовал координаты, но без координатных чисел. В Географии Птолемея (85 —168 ) широта и долгота уже были числовыми координатами. [c.272]

Поверхность, покрытая слоем ламповой сажи, излучает в направлении нормали в едипице телесного угла лучистую энергию =1,87-10з Вт/(м2-ср). Поглощательная способность сажи для черного излучения равна 0,96. Определить температуру этой поверхности, полагая, что для ламповой сажи справедлив закон Ламберта. [c.189]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Закон Ламберта. Для какнх тел он справедлив [c.479]

Закон Ламберта. личестЕ.о энергии излучения лютно черного тела в как ционально количеству энер умноженному на косинус и нормалью к поверхности [c.17]

Излучение нечерных тел и закон Ламберта. Закон Ламберта строго справедлив во всем полупространстве только для абсолютно черного тела. Излучение нечерных тел подчиняется закону Ламберта при определенных значениях угла ср. На рис. 1-8 представлены характерные графики изменения величин степени черноты диэлектр от угла излучения е(ф). заны значения е(гр) для [c.25]

Яркость В есть величина, зависящая от направления однако для некоторых источников она может от направления не зависеть. Такие источники называются источниками, подчиняющимися закону Ламберта. Строго говоря, таким источником является только абсолютно черное тело матированная поверхность или мутная среда, каждый участок которых рассеивает свет равномерно во все стороны, служат более или менее хорошими подобиями ламбертова источника. Такие среды можно назвать идеально рассеивающими, если они подчиняются закону Ламберта. [c.47]

Освещенная поверхность, покрытая окисью магния, или колпак из хорошего молочного стекла, освещенный изнутри, — вот примеры источников, достаточно хорошо приближающихся к ламбертовым. Поверхность Солнца излучает по закону, довольно близкому к закону Ламберта, хотя еще Бугер экспериментально установил, что яркость Солнца несколько падает от центра к периферии, составляя на расстоянии /4 радиуса около 80% яркости в центре диска. [c.48]

Нит есть, очевидно, просто иное название для кд/м . Стильб отвечает яркости площадки, дающей силу света 1 кд с каждого квадратного сантиметра. Физический смысл величин апостильб и ламберт связан с яркостью идеального рассеивателя, на котором создана определенная освещенность. [c.54]

Идеальным рассеивателем называется поверхность, полностью рассеивающая весь падающий на нее поток, и притом равномерно по всем направлениям, так что яркость ее не зависит от направления (соблюдается закон Ламберта). Идеальный рассеиватель, освещенность которого доведена до одного люкса, рассеивает с каждого квадратного метра во все стороны весь падающий на него поток, т. е. 1 люмен с каждого квадратного метра. Таким образом, на основании соотношения 5 = пВ (см. 7) он имеет яркость в 1/я = = 0,318 кд/м . Итак, 1 апостильб = 0,318 кд/м — это яркость идеального рассеивателя, на котором создана освещенность в один люкс. [c.54]

Во многих случаях достаточно знать среднюю сферическую силу света, т. е. значение полного потока, посылаемого источником, а не его распределение по различным направлениям. Такое измерение может быть произведено в так называемых интегральных фотометрах. Одним из таких фотометров служит шаровой фотометр Ульбрехта. Исследуемый источник подвешивается внутри полого шара К (рис. 3.14), внутренняя поверхность которого покрыта белой матовой краской. Белый матовый экран 5 защищает отверстие О на поверхности шара от действия прямых лучей источника. Если отражение света от внутренней поверхности шара К следует закону Ламберта, то освещенность Е отверстия О пропорциональна полному световому потоку Ф лампы [c.60]

Теоретические формулу примут более простой вид, если вместо к ввести величину х = к Х14к), характеризующую поглощение излучения с длиной волны >. в каком-либо веществе (в данном случае в металле). Длина волны Я в исследуемом веществе связана с длиной волны >.о в вакууме известным соотношением Х—Ка/п, где п — показатель преломления вещества. Тогда закон Бугера — Ламберта — Бера можно записать в виде [c.26]

Исследования поглощения растворов были проведены Бером, который установил, что коэффициент поглощения к есть произведение из показателя поглощения к и концентрации с раствора к = кс. Тогда закон Бугера — Ламберта — Бера перепищем в виде [c.100]

В-третьих, физический смысл закона Бугера—Ламберта — Бера состоит в том, что коэффициент ноглоще-иия не зависит от интенсивности падающего света. Согласно Вавилову изменение интенсивности света в щи-роких пределах (примерно в раз) не нарушает закона Бугера — Ламберта — Бера. Однако следует иметь в виду, что при поглощении света молекула переходит в новое возбужденное состояние, приобретая запас поглощенной энергии. Находясь в таком состоянии, молекула имеет другую иоглощательггую способность. То обстоятельство, что в опытах Вавилова закон Бугера — Ламберта — Бера соблюдался при больших интенсивностях, показывает, что число таких возбужденных молекул в каждый момент остается незначительным. Существенные отступления от закона Бугера — Ламберта — Бера наблюдаются при очень больших (лазерных) интенсивностях света. [c.101]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.488 ]

Температурные измерения (1984) -- [ c.0 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.243 , c.318 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.66 , c.81 , c.149 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.19 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.137 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...