Переноса теории приложения

ПОТОК А Ф величины Ф через поверхность dDt — о символ Ь/Ы указывает на конвективную производную, связанную со скоростью o t). Член с в уравнениях механики и термодинамики на практике почти не встречается, кроме нескольких исключений, как, например, при рассмотрении вязких ударных волн, находящихся внутри тепловой ударной волны, так что для простоты мы его отбросим. Применяя обобщенную теорему о дивергенции и теорему переноса из приложения А.П1 при = 0, перепишем уравнение (3.5.1) в виде [c.195]

В книге излагаются основы методов обобщенного анализа-теории подобия, анализа размерностей, метода модели. Обсуждается физическое содержание проблемы обобщения, дается математический аппарат обобщенного исследования. Рассматриваются как объект приложения обобщенного анализа некоторые основные задачи теории переноса тепла. [c.463]

Применяя аналогично теорему о параллельном переносе силы ко всем другим силам, вместо сил Рх, Р ,. .., Рп< приложенных в разных точках Ах, Ла,. ... Л тела, получим (рис. 124, а) систему сходящихся сил [c.174]

Самопроизвольный необратимый процесс переноса теплоты в пространстве с неоднородным распределением температуры называется теплообменом. Теория теплообмена (теплопередача) — это наука, изучающая законы переноса теплоты. Формулировка законов переноса теплоты, их математические выражения и приложения в технологических процессах различных отраслей народного хозяйства и составляют содержание этой науки. В природе и технике все процессы сопровождаются переносом теплоты, а некоторые из них — еще и переносом массы. [c.188]

Материал в книге расположен в порядке нарастания сложности обсуждаемых процессов с целью облегчения его усвоения читателем. Поэтому, например, комплексные процессы теплопередачи излагаются после описания элементарных видов теплообмена, а вопросы гидромеханики по мере надобности приводятся совместно с изложением отдельных задач конвективного теплообмена. В книге рассмотрены основные положения теории подобия и их приложение к изучению процессов переноса теплоты. В конце каждого раздела приводятся числовые примеры решения наиболее характерных задач. [c.3]

Современная техника широко использует высокие температуры и давления для интенсификации тепло- и массообмена. Механизм переноса вещества и энергии в этих условиях качественно изменяется. Помимо переноса, обусловленного действием молекулярных сил, большую (а в ряде случаев доминирующую) роль начинают играть явления переноса, связанные с макроскопическими — молярными процессами типа фильтрации. Молярно-молекулярный массоперенос многофазного вещества представляет большой интерес не только для разнообразных технологических процессов, но также для многочисленных приложений теории переноса к дисперсным и проводящим средам. [c.391]

Рассматриваемая теория в приложении к конкретным задачам пристенных течений не предусматривает введения многослойных моделей течения, присущих феноменологическим теориям переноса. Действительно, с помощью уравнений для вторых моментов характеристики осредненных и пульсационных полей могут быть рассчитаны во всей области течения. При этом возможность расчета характеристик пульсационных полей несомненно является достоинством метода в тех случаях, когда знание этих характеристик является целью задачи. [c.69]

Быстрое развитие современной техники в последние годы оказало значительное влияние на преподавание теплообмена излучением в высшей школе. Традиционные курсы теплообмена излучением, в которых рассматривались главным образом прозрачные среды, пришлось расширить и включить в них изложение вопросов, касающихся поглощающих, излучающих и рассеивающих сред, а также взаимодействия излучения с другими видами переноса тепла. Перенос излучения в поглощающих, излучающих и рассеивающих средах интенсивно изучался астрофизиками при исследовании звездных атмосфер. Кроме того, задачи, описываемые теми же уравнениями переноса, изучались физиками, работающими в области теории переноса нейтронов. В технике интерес к этой проблеме значительно вырос в последнее десятилетие. Хотя разработаны новые методы и некоторые математические методы, используемые в других отраслях науки для решения уравнения переноса, уже применяются при решении задач теплообмена излучением, представляется полезным дать единое и систематическое описание всех новых достижений, легко доступное для аспирантов, научных работников и инженеров. В области инженерных приложений необходима книга, представляющая собой исчерпывающее, систематическое и единое изложение фундаментальных положений, основной теории и различных методов решения задач переноса излучения не только в прозрачных, но и в поглощающих, излучающих и рассеивающих средах, а также взаимодействия излучения с другими видами теплопередачи. Поэтому эта книга была задумана как учебное пособие по курсу переноса излучения, а также как справочник для научных работников и инженеров, работающих в этой области. [c.7]

Приложения теории теплообмена излучением в непрозрачных средах будут рассмотрены в гл. 11, а приложения теории сложного теплообмена при взаимодействии излучения с теплопровод-. ностью и конвекцией в гл. 12—14. В данном и последующем разделах будут приведены простые примеры теплообмена излучением в поглощающих, излучающих и рассеивающих средах, чтобы проиллюстрировать применение некоторых выведенных ранее формальных соотношений, а также некоторых методов анализа переноса излучения в несерых средах. [c.304]

Настоящее издание, подготовленное в связи со 100-летием со дня рождения доктора физико-математических наук, профессора Евграфа Сергеевича Кузнецова (1901-1966), представляет собой сборник избранных научных работ крупного специалиста в области разработки и приложения математических методов для решения сложнейших задач теории переноса излучения, нейтронной физики, теоретической механики, метеорологии, климата, обработки данных наблюдений и т.д. Представлены работы по основным направлениям научной деятельности Е.С. Кузнецова в период с 1925 по 1966 гг. [c.1]

Рассмотрим ряд графито-эпоксидных слоистых композитов, у которых преобладающая компонента напряжения — растягивающее в срединной плоскости. Чтобы рассчитать напряженное состояние соответствующих композитов, распределение межслойных напряжений по толщине у свободной кромки было аппроксимировано с использованием теории слоистых пластин и механизма переноса напряжений, предложенного в работе [4]. Затем распределение компонент меж-слойного напряжения было рассчитано по глобально-локальной модели. Предполагалось, что межслойное растягивающее напряжение в слоистом композите равно трансверсальному растягивающему напряжению в слоистом пакете в целом. На рис. 3.33—3.38 представлены результаты расчетов и экспериментов. Предположение, что свободное от напряжений состояние достигается не при 177 С, а при 125 С [30], позволило учесть остаточные технологические напряжения в срединной плоскости. Коэффициенты теплового расширения в продольном и трансверсальном направлениях равны соответственно -0,9-10 и 25,2-10 Сплошными кривыми на рисунках представлены расчетные результаты, полученные по уравнению (2), а кружками — данные для различных слоистых композитов. Рис. 3.33—3.36 относятся к осевому растяжению, а рис. 3.37 и 3.38 —к осевому сжатию образцов. В обоих случаях доминирующая компонента напряжения — растягивающее в срединной плоскости. Найдено, что при смене знака приложенного к образцу напряжения растягивающее Oj меняет знак на противоположный (становится сжимающим), и расслоение не может произойти. Экспериментальные результаты хорошо согласуются с расчетными данными, за исключением [c.167]

Реакция на стационарные возмущения. Рассмотрим кратко одно частное, но важное приложение теории линейной реакции, а именно, — линейные процессы переноса в стационарных внешних полях. В этом случае гамильтониан возмущения имеет вид [c.347]

В параграфе 5.1 мы рассмотрели формулировки теории линейной реакции, в которых средние значения динамических переменных выражались через временные корреляционные функции или запаздывающие функции Грина. Эти формулировки очень важны с точки зрения общей теории, так как они приводят к универсальным соотношениям между измеряемыми в эксперименте макроскопическими величинами и характеристиками микроскопической динамики равновесных флуктуаций. Однако для практических приложений требуются эффективные методы вычисления корреляционных функций. Хотя в настоящее время существует несколько методов такого рода, ни один из них не является универсальным. В этом параграфе мы обсудим подход, который позволяет изучить некоторые важные свойства корреляционных функций, включая их поведение во времени, не обращаясь явно к сложной динамике системы многих частиц. В этом смысле излагаемый ниже подход напоминает наше исследование восприимчивостей и кинетических коэффициентов в предыдущем параграфе, но он более тесно связан с линейными уравнениями переноса. [c.372]

Для приведения плоской произвольной системы сил, как угодно расположенных на плоскости, к одному центру используем следующую теорему силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится. [c.29]

При изложении теории пар сил необходимо отметить, что главный вектор пары сил равен нулю, а главный момент пары, не зависящий от выбора точки, совпадает с вектором-моментом пары. Теоремы о парах сил оказываются при этом очевидными следствиями теоремы об эквивалентности двух систем сил. В качестве приложения можно рассмотреть еще одно эквивалентное преобразование — перенос линии действия силы с добавлением пары сил. [c.4]

Цель настоящего издания — ввести читателя в проблематику современной теории переноса. Для этого отобран минимум материала, определяемый объемом читавшихся курсов. Усвоившие этот материал смогут читать специальную литературу по теории переноса и ее приложениям, а также применять ее к собственным исследованиям, связанным с рассеянием света. [c.10]

Согласно линеаризованной теории в области течения нижнее полупространство) существует потенциал скоростей ф, удовлетворяющий уравнению Лапласа. На глиссирующей поверхности известна нормальная или, что эквивалентно, вертикальная скорость. В случае больших чисел Фруда, когда силой веса можно пренебречь, на горизонтальной поверхности перед глиссером (р = 0. За глиссером равна нулю частная производная потенциала скорости по времени д(р/д1. Если в случае установившегося движения продолжить течение в верхнее полупространство, то окажется, что течение во всем пространстве представляет собой течение вокруг тонкого крыла. При этом подъемная сила глиссирующей поверхности равна половине подъемной силы тонкого крыла, а точки приложения этих сил совпадают. Поправка на конечный размах, вводимая в теории тонкого крыла, полностью переносится и на подъемную силу глиссирующей поверхности Л. И. Седов, 1937). Вообще всякое решение задачи [c.11]

В настоящее время существуют исследования по теории пограничного слоя в неньютоновских жидкостях, но пока они носят формальный характер простого переноса методов пограничного слоя в эту новую область механики жидкостей. Вопросы как общей динамики неньютоновских жидкостей, так и ее приложений в теории пограничного слоя не освещены в настоящем. обзоре. [c.523]

На фундаменте классической газовой динамики в последние десятилетия интенсивно развиваются ее новые специальные и прикладные разделы физико-химическая газодинамика, сама уже представляющая совокупность ряда направлений, таких как физико-химическая гипер-звуковая газовая динамика, связанная с изучением полета тел в атмосфере Земли и других планет с очень большой скоростью, когда возникающая высокая температура обтекающих тело газов делает необходимым учет разнообразных химических превращений в газах радиационная газодинамика, связанная с тем же кругом проблем гиперзвукового полета, с задачами горения газовых смесей, в которых необходимо учитывать процессы переноса лучистой энергии в газах, с задачами распространения мощных потоков излучения в газах релаксационная газовая динамика, в которой определяющую роль играет неравновесный характер протекающих в газе физико-химических процессов, имеющая приложения и в гиперзвуковой аэродинамике, и в теории многих процессов химической технологии, и в теории газодинамических лазеров магнитная газодинамика, тесно смыкающаяся с теорией плазмы, традиционно относящейся к физике высоких температур, хотя во всех перечисленных выше областях физико-хи- [c.7]

ПРИЛОЖЕНИЕ К ТЕОРИИ ЯВЛЕНИЙ ПЕРЕНОСА [c.296]

Глава 12 ПРИЛОЖЕНИЕ ТЕОРИИ ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ [c.426]

Приложение теории переноса излучения 429 [c.429]

Приложение теории переноса излучения 431 [c.431]

Материал книги условно можно разбить на две чазти. В первой из них (гл. 1—4) изложены основы процессов молекулярного переноса и излучения в газах, а во втсрой (гл. 5—7) даны основные уравнения аэротермохимии, сведения из теории процессов переноса в реагирующем пористом твердом теле и приложения этих фундаментальных понз тий к теории горения, физической газовой динамики, теории многокомпонентного пограничного слоя и вязкого удар][ого слоя. [c.4]

В приложениях теории замедления нейтронов к задачам, связанным с изучением состава вещества (например, в ядерной геофизике), сохраняется актуальность аналитического решения уравнения переноса нейтронов в однородной безграничной среде. К методике решения предъявляются жесткие требования много-компонентность среды и широкий диапазон изменения водородо-содержания, корректный учет неупругого рассеяния при высокой энергии нейтронов (до 14 МэВ), резонансной структуры сечений, угловой анизотропии, поглош.ения нейтронов в реакциях с вылетом заряженных частиц. [c.292]

В статистич. теории в общем случае сред, состоящих из взаимодействующих частиц, Н. с. определяется зависящей от времени ф-цией распределения всех частиц по координатам и импульсам или соответствующим статистич. оператором. Однако такое определение Н. с. имеет слишком общий характер, обычно достаточно описывать Н. с. менее детально, на основе огрублённого иля т. и. сокращённого описания. Напр., для газа малой плотности достаточно знать одночастичную ф-цию распределения по координатам и импульсам любой из частиц, удовлетворяющую кинетическому уравнению Больцмана и полностью определяющую ср. значения длотностен энергий, импульса и числа частиц и их потоки. Для состояний, близких к равновесному, можно получить решение кинетич. ур-ния, зависящее от Т(х.1),. i x,t), и(х,1) и их градиентов и позволяющее вывести ур-ния переноса для газа. Однако ф-ция распределения по энергиям для частиц газа в стационарном Н. с. может сильно отличаться от равновесного распределения Максвелла. Напр., для электронов в полупроводниках в сильном электрич. поле, сообщающем электронам большую энергию, теряет смысл даже понятие темп-ры электронов, а ф-ция распределения отличается от максвелловской и сильно зависит от приложенного поля. [c.328]

Современное общество во все возрастающей степени использует химическую продукцию, электроэнергию, получаемую за счет сжигания топлива, и высокоскоростной транспорт, ставший возможным благодаря реактивной технике. Отсюда быстрое развитие за последнее время науки о тепло- и массопереносе и ее приложений к важнейшим процессам в теплохимических аппаратах, а также к расчетам ответственных агрегатов электростанций, работающих на твердом, жидком или газообразном топливе. Без количественной теории тепло- и массообмена невозможно создание реактивных двигателей и ракетных систем. В своем развитии учение о тепло- и массопереносе опиралось на смежные науки. Из аэродинамики оно заимствовало теорию пограничного слоя. Термодинамика необратимых процессов внесла ясность в сложную картину потоков одновременно переносимых субстанций. Теория межмолекуляр-ных взаимодействий позволила рассчитать коэффициенты переноса газовых смесей. Химическая кинетика также составила важнейший элемент теории тепло- и массопереноса. [c.3]

Предполагается, что читатель знаком с основами векторного исчисления. В меньшей степени требуется также знание некоторых фактов тензорного и полиадического анализа. Те, кто не знаком с этими и другими вопросами инженерной математики, должны обратиться к стандартным руководствам. У Берда, Стюарта и Лайтфута [5] имеется хорошее введение в теорию явлений переноса. Краткое изложение понятий векторного и полиадического исчисления, необходимых для изучения теории диффузии, гидродинамики и смежных вопросов, содержится в справочнике Дрю 13]. Особого упоминания заслуживает руководство Гиббса по векторному и полиадическому анализу. Арис [1] написал полезный учебник, в котором особое внимание уделено приложениям векторов и тензоров к проблемам гидромеханики. [c.21]

Перенос этих результатов на произвольные оболочки положительной кривизны связан с более существенными трудностями, которые можно преодолевать, например, при помощи теории обобщенных аналитических функций. В книге [19] показано, что можно построить обобщенные аналитические функции, являющиеся аналогом аналитических функций вида —У, где — произвольная комплексная константа, а k — целое, положительное или отрицательное число. Отсюда следует, что можно построить и аналог функции вида (16.27.2), с помощью которого при соответствующем подборе констант и должна решиться задача о действии произвольной системы сосредоточенных сил и моментов на оболочку, имеющую форму замкнутого овалоида. Однако в дальнейшие подробности мы не можем вдаваться, так как пока еще не дано эффективных примеров приложения теории обобщенных аналитических фудкций к решению задач безмоментной теории. [c.243]

Полученные результаты составляют главное содержание теории теплового переноса излучением. В случае соленоидаль-ного поля излучения результирующий перенос тепла тождественно равен нулю. В общем случае, когда помимо излучения в теплообмене участвуют и другие виды переноса тепла (теплопроводность, конвекция и др.), под результирующим потоком -следует поянмать суммарное значение энергии в рассматриваемом месте среды. Такие процессы описываются нелинейным интегро -дифференциальным уравнением энергии, решение которого для конкретных приложений вызывает большие трудности математического характера. Поэтому широкое распространение получили приближенные методы. По-атедние обычно связаны с приближенными представлениями уравнений переноса энергии (дифференциальные методы) или интегральных уравнений излучения (зональный метод). При этом особое внимание приходится уделять оптическим свойствам сред. [c.525]

Теплообмен излучением играет важную роль в природе и технике. Структура атмосфер планет и звездных атмосфер, рабочий процесс в камерах сгорания и электрических дугах, тепловой режим радиоэлектронной аппаратуры и искусственных спутников Земли — вот лишь некоторые примеры процессов, в которых теплообмен излучением является определяющим. Поэтому не удивительно, что уже в течение многих десятилетий в этой области проводятся теоретические и прикладные исследования. Опубликован ряд монографий по теплообмену излучением как в Сойетском Союзе, так и за рубежом. Тем не менее в последнее время в научной литературе по теплообмену отмечается повышенный. интерес к теплообмену излучением в связи с его принципиальным значением для таких объектов новой техники, как космические аппараты, энергетические установки, основанные на новых принципах, оптические квантовые генераторы, термоядерные устройства и т. д. Вследствие такого повышенного интереса к практическим приложениям предъявляются новые более строгие требования к теории теплообмена излучением как в отношении описания протекающих процессов, так и в отношении описания сложного теплообмена, происходящего при одновременном переносе тепла излучением, теплопроводностью и конвекцией. В результате математический аппарат современной теории теплообмена излучением существенно усложнился. [c.5]

В настоящей главе приведено упрощенное изложение метода Кейса применительно к решению одномерного уравнения переноса излучения в плоском слое серой изотропно рассеивающей среды. Приведены собственные функции однородного уравн ения, рассмотрены свойства ортогональности собственных функций и приведены различные интегралы нормировки описан способ представления произвольных функций через собственные функции. Подробное изложение теории метода и его приложений, а также обзор литературы даны в работе [2]. Более поздние работы, посвященные методу Кейса, рассмотрены в [3]. В работах [4, 5] этот метод был распространен на случай анизотропно рассеивающих сред. Несколько полезных соотношений ортогональности для собственных функций приведены в [6—8] Мы не собираемся приводить многочисленные ссылки на применение метода Кэйса в теории переноса нейтронов, но упомянем не сколько работ в области переноса излучения. [c.378]

Ниже мы рассмотрим лишь решение одномерного уравнения переноса излучения в плоском слое серой среды с изотропным рассеянием с целью ознакомлейия с этим новым мощным методом в теории теплообмена. Приложение этого метода к анизотропным и селективно излучающим средам, к многомерным задачам или к задачам в непрямоугольных координатах приводит к большим усложнениям и здесь не рассматривается. Читахрлю, интересующемуся этими вопросами, следует обратиться к оригинальным работам в данной области. Прекрасный обзор выполненных этим методом работ в области теории переноса нейтронов, опубликованных до 1972 г., содержится в работе [18]. [c.379]

Теория переноса излучения и ее приложения применительно к проблемам астрофизики представлёна в монографиях 1—4] л в ряде других работ. [c.425]

Изложение неравновесной теории автор начинает с интуитивного описания (гл. 11), затем переходит к рассмотрению кинетических уравнений, их собственных значений и вычислению коэффициентов переноса (гл. 12,13). Подробно рассматривается динамика и субдинамика различных систем (гл. 14—18). Далее автор, используя диаграммный метод, переходит от общего формализма к конкретным случаям (гл. 19—21). Б конце книги помещено приложение, которое является блестяще написанным очерком развития эргодической теории. [c.5]

Метод граничных интегральных уравнений (ГИУ) был успешно применен для решения задач механики твердого тела, в которых имеются изменяю щиеся во времени параметры. В большинстве этих приложений временные зависимости определялись при помощи преобразования Лапласа. Одним из первых примеров подобного применения метода явилось исследование переноса тепла в твердых телах. С использованием принципа соответствия была рассмотрена задача кваэистатической вязкоупругости при помош,и метода ГИУ, сформулированного для задач статической теории упругости. Этим методом также удалось рассмотреть распространение волн в твердых телах, которое по самой своей природе отличается от ранее упомянутых явлений. Исследованы как упругий, так и вязкоупругий [c.30]

Для теоретического изучения неравновесных состояний газа отнюдь не всегда оказывается необходимым во всей полноте использовать кинетическую теорию газов. Действительно, как ото хорошо известно, существует важный класс движения газа, закономерности которого соответствуют описываемым гидрогазодинамикой Ц]. Гидрогазодипамика не предполагает знания распределений частиц по импульсам. В связи с этим уравнения гидро-газодипамики являются существенно более простыми, нежели кинетические уравнения. В то же время гидрогазодинамика оперирует с такими феноменологическими характеристиками газа, как коэффициенты переноса, которые могут быть теоретически найдены лишь на основании молекулярных распределений. Поэтому возникает необходимость в построении последовательного перехода от кинетической теории к гидрогазодинамике. В связи с этим в настоящей главе мы поставим перед собой задачу получения уравнений гидрогазодинамики — уравнений переноса — на основании кинетической теории, базирующейся на кинетическом уравнении Больцмана. Решение такой задачи, позволяющее, в частности, определить коэффициенты переноса (вязкость, теплопроводность и т. п.), представляет собой одно из наиболее традиционных приложений кинетической теории газов. Можно сказать, что уравнения переноса — уравнения гидрогазодинамики — описывают макроскопические движения неравновесного газа. При этом кинетическая теория неравновесных газов под макроскопическими движениями понимает движения, определяющиеся величинами, представляющими собой результат усреднения по возможным импульсам частиц газа. В этом смысле распределение частиц по импульсам, описываемое функциями распределения, соответствует микроскопической теории состояния неравновесного газа. Таким образом, ставя перед собой задачу построения [c.45]

В новой книге К. Черчиньяпи, известного советским читателям по переводу его монографии Математические методы в кинетической теории газов (М., Мир , 1973), осупдествляется единый подход к указанным проблемам. Излагаются основы кинетической теории, рассматриваются граничные условия, линейная теория переноса, решение модельных уравнений, асимптотические методы для нелинейных задач, переходный режим, различные приложения к решению конкретных задач. [c.4]

Пользуясь теперь леммой о параллельном переносе силы, докажем следующую основную теорему статики (теорема Пуаисо) Всякую пространс/пвенную систему сил в общем случае можно заменить эквивалентной системой, состоящей из одной силы, приложенной в какой-либо точке тела (центре приведения) и равной главному вектору данной системы сил , и одной пары сил, момент которой равен главному моменту всех сил относительно выбранного центра приведения. [c.57]

Масштаб турбулентности и методическое приложение. Для окончательного замыкания рассмотренной модели необходимо задать внешний масштаб турбулентности Ь. Масштаб Ь, появляющийся в эволюционных уравнениях переноса для вторых моментов при параметризации неизвестных корреляций и характеризующий размеры больших энергосодержащих вихрей, зависит, вообще говоря, от процессов конвективного переноса, генерации и диссипации турбулентности, а также от предыстории этого процесса. В Гл.7 показано, что в свободных слоях со сдвигом масштаб Ь может быть определен при помощи простого модельного уравнения (см. формулу (7.3.1)). Вывод более общих дифференциальных уравнений для Ь является одной из самях сложных задач полуэмпирической теории многокомпонентной турбулентности. Как уже подчеркивалось в Гл. 4, параметр Ь не определяется только через одноточечные моменты пульсирующих величин. Являясь мерой расстояний между точками Г и Г2 в потоке, на которых еще существуют отличные от нуля корреляции <У"( 1Ж"( 2) внешний масштаб турбулентности I должен находиться из [c.282]

Одним из первых примеров практического приложения теории струй советскими учеными можно считать попытку приложить ее к задаче о борьбе со снежными заносами. Основная идея активной снегоборьбы состоит в том, чтобы не препятствовать снегу подойти к впадине, по которой проходит железнодорожное полотно, а с помощью специальным образом расположенных щитов заставить метель переносить снег через эту впадину. Если в работах Н. Т. Швейковского (1931) и Н. А. Слезкина (1935) и не удалось дать технические рекомендации, основанные на точных теоретических расчетах, то во всяком случае теоретический анализ явления в этих работах [c.17]

Леви-Чивита (Ьеи1 СгиНа) Туллио (1873-1941) — известный итальянский математик и механик. Окончил Падуанский университет, профессор рациональной механики этого университета 1898-1938 гг.). Основные направления исследований теория чисел, тензорный анализ, риманова геометрия, аналитическая и небесная механика, гидромеханика, теория упругости. Основополагающие работы в области абсолютного дифференциального исчисления. Совместная с Г. Риччи-Курбастро монография Методы абсолютного дифференциального исчисления и их приложения сделала, по словам А. Эйнштейна, возможной математическую формализацию общей теории относительности. Ему принадлежит идея параллельного переноса векторов, идея искривленного пространства, теорема об аналитических функциях комплексного переменного, фундаментальные работы по теории потенциала, по теории поверхностных волн от движения твердого тела, по теории трехмерного пограничного слоя. [c.56]

Приложение теории переноса излучения к физическим задачам, как правило, сталкивается с математическими трудностями, если не прибегать к численным методам решения. Одна из причин этого заключается в том, что радиационные потоки взаимодей-ствзпют с гидродинамическими. Другая трудность связана со сложной в обш ем случае зависимостью средних непрозрачностей от температуры и плотности. И, наконец, третья трудность возникает из-за отсутствия полного термодинамического равновесия. Однако, введя определенные упрощения и приближения, можно получить решения некоторых задач в аналитическом виде. [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...