Теории струй

Характерной особенностью турбулентной струи, как показывают теория и многочисленные опыты, является малость поперечных составляющих скорости в любом сечении струи по сравнению с продольной скоростью. Следовательно, если ось х совместить с осью симметрии струи, то составляющие скорости по перпендикулярной к ней оси у окажутся настолько малыми, что в инженерных приложениях теории струи ими можно пренебречь. [c.363]

Более детальное изложение теории струи в потоке можно найти в монографии Г. И. Абрамовича и др., ссылки на которую приведены выше, где показано, что при большой начальной неравномерности струи (толстых пограничных слоях на срезе сопла) при изменении относительной скорости спутного потока в интервале 0,5 < т< 2 влияние величины т на законы изменения основных параметров по длине струи (Ь х), Aum x), Aim x) и т. п.) невелико, причем минимальная интенсивность изменения [c.388]

Следует иметь в виду, что полученные решения опираются на предположение о том, что углы наклона струи за преградой, от которых явно зависит сила, равны углам наклона преграды в точках схода. Но это условие обеспечивается лишь в тех случаях, когда размеры преграды достаточно велики по сравнению с поперечным размером струи в начальном сечении. Если же преграда мала (рис. 7.24 и 7.27), то углы наклона струи не определяются формой преграды и входят в уравнение количества движения в качестве неизвестных. В этом случае методы одномерной теории недостаточны для отыскания всех неизвестных. Для плоской задачи решение можно найти методами теории струй идеальной жидкости, основы которой изложены в гл. 7. [c.186]

Для каждого из указанных классов струйных течений существует широкий круг задач, которые с достаточной степенью точности можно решать в рамках теории идеальной жидкости. Совокупность этих задач образует раздел гидродинамики, называемый теорией струй идеальной жидкости. [c.250]

Первые задачи теории струй были поставлены и решены Г. Гельмгольцем (1868 г.), Г. Кирхгофом и Н. Е. Жуковским (1890 г.), С. А. Чаплыгин распространил указанную теорию на дозвуковые течения сжимаемой жидкости (1903 г.). [c.250]

И определить функцию г = /а (i) интегрированием. При решении многих задач теории струй целесообразно вводить так называемую переменную Жуковского [c.253]

В ЭТОМ параграфе приведем решение одной из основных задач теории струй. Речь идет о модели истечения из резервуара с плоскими стенками. Изменяя конфигурацию этих стенок, можно [c.275]

Практическое значение теории струй значительно возросло за последние 30 лет в связи с проблемой кавитации, о сущности которой кратко упоминалось в гл. 1. [c.288]

Зону неподвижной жидкости за телом в классической теории струй ( 12 гл. 7) можно рассматривать как каверну, простирающуюся в бесконечность. Как было установлено в 12, в случае неограниченного потока на свободной границе такой каверны о = Ро — Р ив силу (7-103), число кавитации о = 0. На этом основании струйное обтекание тела по классической схеме Гельмгольца—Кирхгофа ныне трактуется как предельный случай кавитационного течения при о —> 0. [c.290]

Б а й Ш и - и. Теория струй. — М. Физматгиз, 1960. [c.476]

Методы решения плоских задач теории струй идеальной жидкости были кратко описаны в 2 гл. II. Рассмотрим в качестве иллюстрации применение способа особых точек для решения задачи [c.73]

Обозначим через 5 площадь сечения на выходе газовой струи из тела во внешнее пространство. Если скорость истечения газа относительно тела дозвуковая, то на выходе в однородной (по предположению одномерной теории) струе давление будет равно внешнему давлению Ро- Если сопло представляет собой расчетное сопло Лаваля, то давление в сверхзвуковой струе на выходе тоже равно Ро- Поток газа в сопле Лаваля может достигать сверхзвуковых скоростей за критическим сечением и затем внутри сопла Лаваля переходить в дозвуковое движение через систему скачков уплотнения. В этом случае на срезе сопла (в рамках одномерной теории) в истекающей дозвуковой [c.122]

Работа Н. Н. Павловского [5] привлекла внимание И. Е. Жуковского, который в конце жизни опять вернулся к теории фильтрации. В 1923 г. была опубликована его статья [26], часть которой посвящена решению тех задач, что у 13. Н. Павловского, но другим методом, именно, способом образующих и направляющих сетей, развитым им ранее в применении к теории струй. Сущность его метода состоит в том, что он строит функции по их особенностям, геометрическая же иллюстрация играет второстепенную роль. [c.278]

Вариационные методы. М. А. Лаврентьевым в применении к теории струй получены теоремы, относящиеся к вопросу о том, как изменяются отображающая функция и ее производная, если несколько изменить контур, ограничивающий данную область. Эти результаты М. А. Лаврентьев [79] применил и к движению грунтовых вод. [c.304]

После установления универсальности профиля рм возникает естественный вопрос о том, какие еще физические величины будут обладать этим свойством Известно, что в теории струй газа переменной плотности основное значение имеют величины, входящие в интегральные условия сохранения [c.89]

Результаты проведенного обобщения опытов на основе теории струи в виде зависимости [c.300]

Как известно из теории струй, существуют достаточно простые методы установления зависимости между осевой и средней скоростЯ Ми течения на любом расстоянии от насадки. Кроме того, максимальная осе- [c.298]

Бай Ши н. Теория струй, Физматгиз, 1960. [c.461]

В части 1 рассмотрена теория одномерных газовых течений, на которой б зируются методы расчета реактивных двигателей, лопаточных машин, эжекторов, аэродинамических труб и испытательных стендов. Изложены теория пограничного слоя и теория струй, лежащие в основе определения сопротивления трения, полей скорости и температуры в соплах, диффузорах, камерах сгорания, эжекторах и т. п. [c.2]

Вместе с тем многие вопросы, нанример определение сопротивления трения ц нолей скорости п температуры, построение картины течения в камере сгорания, эжекторе и сверхзвуковом диффузоре, выяснение силового и теплового воздействия выхлопной струи реактивного двигателя на органы управления и другие части летательного аппарата, а также на стенки испытательного стенда и т. п., не могут быть разрешены без привлечения дифференциальных уравнений гидрогазодинамики или уравнений пограничного слоя.. В связи с этим в кннге значительное внимание уделено основам гидродинамики, теории пограничного слоя и теории струй. [c.9]

Абсцисса переходного участка может быть найдена из принятого в теории струи допущения, что граница переходного участка является лпнейным продолжением границы начального участка [c.391]

Приведем решение сдной из основных задач теории струй. Речь идет о модели истечения из резервуара с плоскими стенками. Изменяя конфигурацию стенок, можно получить несколько частных случаев, в том числе истечение через клапан. [c.254]

Теоретическое описание течений с суперкавернами основывается на методах теории струй идеальной жидкости, основы которой изложены в п. 7.11 и 7.12. Возможность применить эту теорию основывается на том, что на поверхности суперкаверны сохраняется постоянное давление и ее можно рассматривать как свободную поверхность. Схема струйного обтекания пластины, приведенная на рис. 7.30 (схема Кирхгофа), по существу воспроизводит плоскую суперкаверну с числом кавитации к = 0. Но каверны, отвечающие значениям х > О, имеют конечные размеры, и потому исследователи искали другие расчетные схемы, воспроизводящие суперкаверны конечных размеров. [c.401]

Ранее всего и наиболее полно были разработаны методы теории струй, и поэтому они нашли наиболее широкое применение при решении плоских задач кавитационных течений. При этом методе используют математический аппарат теории функции комплексного переменного. Суть метода состоит в том, что течение на физической плоскости преобразуется на вспомогательную плоскость с помощью некоторой преобразующей функции, которую в процессе решения необходимо найти. Вспомогательную плоскость выбирают такой, чтобы можно было получить наиболее простое решение. Способы определения преобразующей функции отличаются различной формой представления преобразующей функции (вспомогательной плоскости), и большинство из них известны под именами их авторов — Кирхгоффа, Н. Е. Жуковского и С. А. Чаплыгина и др. [c.59]

Ф Ч- Основываясь на теории струй идеальной жидкости, легко представить себе плоскость комплексного потенциала. Пусть в потоке несжимаемой идеальной жидкости находится тело АОВ, за которым образуется отрывг.ое течение (рис. П.З). Поток имеет линии разрыва ОАМ w ОВМ, между которыми образуется область II, заполненная газом или паром. Предположим, что в этой области, называемой каверной, газ находится в состоянии покоя (Vr = 0) и давление постоянно. [c.59]

Больнтпство задач о кавитационных течениях решается с учетом основных по южений теории струй, в которой внутреннее движение газа в каверне не рассматривается и предполагается разрыв скоростей на границе каверны. [c.230]

Решение уравнения d ld(ajj-slb)=Q, а также экспериментальные данные Прайслера показывают, что r) = rimax при апв/ = 0,9—1,0, где Ь — полуширина струи на срезе приемного сопла [8]. Размер величины Ь определяем из теории струй [1]. [c.291]

Заметное улучшение сходимости опытных данных ( + 20- - 25%) по сравнению с обобщением в системе координат Х<-л=/(Кесл) подтверждает целесообразность приложения теории струи к расчету сопротивления засыпок. [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...