Переноса уравнения

Независимо от физической сущности коэффициентов турбулентного переноса, уравнения переноса количества движения и массы в проекции на ось х имеют вид [c.27]

В случае если неравенство (3.7.1) не выполняется, а зте-рический, или ориентационный, фактор не слишком мал, необходимо учитывать прямое воздействие неупругих столкновений на скорости химических реакций и коэффициенты переноса. Уравнение Больцмана в безразмерной ферме (3.3.3) имеет вид [c.126]

Оболочки строительных конструкций (перекрытия) часто выполняют в форме поверхностей переноса, уравнение которых в декартовых координатах имеет вид [c.223]

В связи с этим непосредственный перенос уравнений теории упругости и пластичности для расчета трения оказывается недостаточно эффективным. [c.90]

Примеры приближенного переноса уравнения (20) на конечный поток [c.466]

Примеры приближенного переноса уравнения (20) на конечный поток а) Относительная скорость истечения жидкости через равномерно вращающуюся трубку под статическим напором Н (фиг. 36) [c.623]

При малых числах Ре нельзя пренебрегать теплопроводностью вдоль оси трубы. В этом случае без учета турбулентного переноса уравнение для температурного поля принимает вид [c.114]

При установившемся режиме и незначительности перетока тепла теплопроводностью по сравнению с конвективным переносом, уравнение (10. 20) принимает вид [c.119]

Переносы уравнений на следующую строку не рекомендуются. При [c.31]

Некоторые исследователи [184—187] считают, что равенство (10-20) без каких-либо специальных обоснований может быть принято для описания переноса лучистой энергии. Такая постановка вопроса неправильна. Основным является уравнение переноса, уравнение же (10-20) — приближенное, и законность его применения должна контролироваться на основе уравнения переноса. Оно хорошо аппроксимирует " явления переноса излучения в условиях, близких к термодинамическому г равновесию [4 181], но чем больше состояние системы отличается от равновесного, тем большей получается ошибка в результате его при- J менения. S [c.306]

Уравнения переноса [уравнения (4), (9) и уравнение (5) 1.9] показывают, что средняя квадратичная скорость (С ) и компоненты видимого массового движения и, V, да) являются основными независимыми параметрами максвелловского течения. Все средние значения величин 1]" , ЦУ, ИС —либо равны нулю, или выражаются через среднюю квадратичную скорость, и, следовательно, видимое беспорядочное движе- [c.44]

Средняя квадратичная скорость, являющаяся основным параметром уравнений переноса [уравнения (4) и (6) 2.2], связана с двумя рассматриваемыми скоростями С и С следующим образом [c.53]

В случае постоянства коэффициентов и характеристик переноса уравнение (6-3-5) принимает вид системы уравнений [c.482]

Если размеры частиц много больше длины волны, то волна рассеивается частицами главным образом в пределах малого угла вблизи направления вперед, поэтому возникает возможность упрощения уравнения переноса. Уравнение переноса (7.24) вместе с (7.25) можно записать в виде [c.258]

Задача о критичности пластины является хорошим тестом для проверки правильности решений односкоростной теории переноса. Уравнения Р у-приближения для конечной среды в плоской геометрии имеют вид (2.59), за исключением того, что правая часть уравнений должна быть положена равной нулю, а на границах наложены соответствующие граничные условия [35]. [c.76]

Теорема переноса. Уравнение баланса массы [c.71]

Висячие скачки 296, 377 Вихрь модифицированный 443 Вихря естественная конвекция 26 Вихря переноса уравнение 21, 29— [c.599]

Определение числа единиц переноса. Уравнения (15.54) решаются графически, аналитически, графическим или численным интегрированием. [c.33]

Уравнения (2.47) следует дополнить граничными условиями и выражениями для теплофизических характеристик вязкости, теплопроводности и коэффициентов турбулентного переноса. Уравнения (2.47) не замкнуты (число неизвестных больше числа уравнений), так как они содержат осреднения скоростей флюктуации и т. п. Дальнейшее осреднение не приводит к замкнутой системе, и для замыкания вводятся различные модели турбулентности. Су-ш,ествующие гипотезы замыкания выражают неизвестные осредненные величины более высокого порядка в терминах величин более низкого порядка, которые можно вычислить явным образом. В зависимости от способа замыкания различают алгебраические, дифференциальные методы различного вида. Все турбулентные модели переноса являются полуэмпирическими теориями. Каждая модель включает одну или более эмпирических констант, которые получены для простых течений на основании экспериментальных данных для умеренных градиентов давления. [c.86]

Интерпретация уравнения (1-5.4) очевидна оно отражает изменение начала отсчета времени. Уравнение (1-5.3) есть уравнение преобразования точек, описывающее относительное движение двух систем отсчета при этом Q (<) дает представление для жесткого вращения, а вектор Y ( ) — Z — представление относительного смещения двух систем отсчета в произвольный момент времени, т. е. дает математическое описание переноса. Если Q(f) = 1, то относительное движение представляет собой только перенос если Y (<) — Z есть постоянный вектор, то относительное движение есть только вращение ). [c.38]

Чтобы получить аналитическое выражение для коэффициента теплоотдачи, необходимо интегрировать систему дифференциальных уравнений, описывающих движение жидкости и перенос теплоты в ней. Даже при существенных упрощениях это возможно лишь в отдельных случаях при ламинарном течении жидкости, поэтому обычно для получения расчетных зависимостей прибегают к экспериментальному изучению явления. [c.81]

Это и есть нестационарное дифференциальное уравнение теплопроводности. Для его интегрирования необходимо задать начальные условия, определяющие температурное поле в рассматриваемом теле в начальный момент времени т = 0, и граничные условия, определяющие температуру или законы переноса теплоты на границе тела. [c.112]

С учетом диссипативной энтропии 5дисс (работы) переноса уравнение изобарно-изотермического потенциала принимает вид [c.153]

Краевые условия к уравнению переноса. Уравнение (3-18) является интегро-дифференциальным уравнением относительно спектральной интенсивности излучения (s). Для того чтобы выделить однозначное решениеэто-го уравнения, необходимо сформулировать к нему краевые условия. [c.96]

Каждое из этих двух уравнений связывает осмотическое явление с явлением переноса. Уравнение (5.39), известное под названием соотношении Саксена, было выведено еще ранее с помощью кинетических соображений. Однако использовать такие кинетические соображения возможно лишь в том случае, если принимается какая-либо упрощенная модель перегородки, разделяющей две фазы, например, если диафрагму уподобляют капилляру с постоянным сечением. Смысл термодинамического вывода состоит в том, что он сохраняет силу независимо от природы диафрагмы или пористой стенки. [c.80]

Аналогичная задача рассматривалась в гл. 8 для ламинарного течения. Таким же, как и в гл. 8, способом в [Л. 17] эта задача решена для турбулентного течения, причем в решении использованы рассмотренные выше данные о коэффициентах турбулентного переноса. Уравнение энергии для полностью развитого турбулентного течения при постоянной аксиальной плотности теплового потока на стенке и еосесимметричном обогреве имеет вид [c.212]

Для теоретического изучения неравновесных состояний газа отнюдь не всегда оказывается необходимым во всей полноте использовать кинетическую теорию газов. Действительно, как ото хорошо известно, существует важный класс движения газа, закономерности которого соответствуют описываемым гидрогазодинамикой Ц]. Гидрогазодипамика не предполагает знания распределений частиц по импульсам. В связи с этим уравнения гидро-газодипамики являются существенно более простыми, нежели кинетические уравнения. В то же время гидрогазодинамика оперирует с такими феноменологическими характеристиками газа, как коэффициенты переноса, которые могут быть теоретически найдены лишь на основании молекулярных распределений. Поэтому возникает необходимость в построении последовательного перехода от кинетической теории к гидрогазодинамике. В связи с этим в настоящей главе мы поставим перед собой задачу получения уравнений гидрогазодинамики — уравнений переноса — на основании кинетической теории, базирующейся на кинетическом уравнении Больцмана. Решение такой задачи, позволяющее, в частности, определить коэффициенты переноса (вязкость, теплопроводность и т. п.), представляет собой одно из наиболее традиционных приложений кинетической теории газов. Можно сказать, что уравнения переноса — уравнения гидрогазодинамики — описывают макроскопические движения неравновесного газа. При этом кинетическая теория неравновесных газов под макроскопическими движениями понимает движения, определяющиеся величинами, представляющими собой результат усреднения по возможным импульсам частиц газа. В этом смысле распределение частиц по импульсам, описываемое функциями распределения, соответствует микроскопической теории состояния неравновесного газа. Таким образом, ставя перед собой задачу построения [c.45]

Для получения последнего уравнения переноса — уравнения баланса энергии — умножим кинетическое уравнение Больцмана на (1/2)т FI, проинтегируем по импульсам и просуммируем по всем сортам чартиц. После этого получаем [c.50]

В настоящем параграфе мы рассмотрим это самосогласование более систематически. Для этого воспользуемся сначала подходом, основанным на теории переноса. Уравнения переноса дают нам распределение заряда, которое следует ожидать в присутствии заданных полей. Уравнение Пуассона определяет потенциал, который создается данным распределением зарядов. Эти уравнения можно решить самосогласованно. Затем мы приступим к квантовомеханическому рассмотрению того же эффекта. В обоих случаях мы будем искать линейный отклик системы на малые приложенные поля, что в классическом случае соответствует использованию линеаризованного уравнения Больцмана. Важной чертой линейной теории является то, что мы можем провести разложение Фурье совершенно произвольного поля, зависящего от координаты и времени, и вычислить отклик системы на каждую компоненту Фурье отдельно. Таким образом, расчет отклика на потенциал Voexpltiq-r—о)/)1 (где Vo есть постоянная амплитуда), зависящий от и ш, фактически позволяет найти отклик на слабый внешний потенциал совершенно общего вида. [c.314]

Бесконечной массы приближение (МНШ-приближение) 344, 345, 358 Бете—Тайта анализ 414—416 Больцмана уравнение 7. См. также Переноса уравнение Брейта—Вигнера формула 311—315 --сечения рассеяния 312, 313 [c.478]

Далее переходим к рассмотрению колес 2 и 2 (рис. 13.21, г), которые находятся в равновесии под действием силы = = —t v2 и реакций Fit и F . Указанные силы располагаются в трех параллельных плоскостях (рис. 13.21, а). Перенесем их в среднюю плоскость колес / и 2. При этом переносе получаются глры сил, действия которых могут быть учтены, если будет из-Bif THO конструктивное оформление редуктора. Из уравнения моментов упомянутых сил относительно оси колес 2 и 2 (рис. 13.21, г) [c.272]

Переносим все заданные силы, деГ1ствующне в рассматриваемый момент времени на звенья механизма, в том числе и силы инерции, в одноименные точки повернутого плана скоростей, не изменяя при этом величины и направления этих сил, и составляем далее уравнение моментов (17.15) всех перенесенных сил относительно полюса плана скоростей, т. е. рассматриваем план скоростей как некоторый рычаг с опорой в полюсе плана скоростей, находящийся под действием всех рассматриваемых сил в рав1ю-весии. Подобная геометрическая интерпретация принципа возможных перемещений представляет значительные удобства для решения многих задач динамики механизмов. Метод этот получил название метода Жуковского по имени ученого, которым он был предложен, а рычаг, которым пользуются в этом методе, назван рычагом Жуковского. [c.329]

Жуковского. Строим в произвольном масштабе поверпутып план скоростей механизма (рис. 15.4, б) и переносим все силы, действующие на механизм, в том числе и уравновешивающую силу Fy, в одноименные точки плана. Составляем далее уравнение моментов всех перенесенных сил относительно полюса плана скоростей. Имеем [c.332]

Переносим в правую часть уравнения (27,10) и делим все члены уравнения на 2d. Решая уравнение относителвно os ф , получаем [c.558]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...