Поверхности глиссирующие

Задача ХШ—21, Пластина, наклоненная к горизонтали под углом а — 45 , глиссирует вдоль свободной поверхности неподвижной воды с поступательной скоростью п == 36 км/ч, вызывая за собой понижение уровня на Д/i = 10 мм (на рисунке показано относительное обтекание пластины). [c.394]

Частицы воды позади глиссирующей поверхности получают скорости, направленные вниз, а с боковых ее сторон — скорости, направленные вверх. Это приводит к возникновению волн, исследование которых в случае пространственной задачи связано с большими затруднениями. В случае плоской задачи (глиссирующая пластинка бесконечной ширины или пластинка, примыкающая к двум параллельным стенками) вычисления значительно проще и приводят к результату, что за глиссирующей поверхностью следует система волн со скоростью, равной скорости глиссирования. Длина этих волн, согласно уравнению (62) гл. II, равна [c.426]

Глиссирующие поверхности. Предельный случай а1 = аз, при котором одна ветвь струи становится бесконечно широкой, оказывается в некотором смысле неожиданным. После поворота на угол ai по часовой стрелке течение можно рассматривать как глиссирование пластины по поверхности океана бесконечной глубины ) (рие. 24, а). [c.69]

Следовательно, для любой жесткой дуги В, глиссирующей по поверхности бесконечного океана, скорость, с которой океан передает количество движения струе и дуге вместе взятым, имеет горизонтальную компоненту, равную массе струи, отходящей за единицу времени, и вертикальную компоненту, пропорциональную логарифмическому понижению уровня на бесконечности. [c.96]

Рассмотрим плоскую пластинку, уходящую на бесконечность и подведенную под углом к свободной поверхности горизонтального потока несжимаемой жидкости (рис. 129). Поток раздваивается в критической точке В на пластинке, и вдоль пластинки вверх отбрасывается тонкая струйка жидкости. Скорость на свободной поверхности по величине постоянна. Эта схема изображает относительное течение, порождаемое пластинкой, глиссирующей (скользящей) с большой скоростью по поверхности воды. Предполагается, что скорость движения настолько велика, что можно пренебречь в законе Бернулли ускорением силы тяжести и считать жидкость невесомой. В действительности весомость, в частности, сказывается еще в том, что отбрасываемая струйка не уходит в бесконечность, а стекает в воду. [c.338]

Проведем нормаль ЕР к пластинке так-, чтобы она являлась касательной к свободной поверхности. Отрезок 1 = ЕА условно называется длиной глиссирующей пластинки 2). Направим оси, как показано на рис. 129, и будем считать жидкость бесконечно глубокой. Как и в первом примере, возьмем верхнюю полуплоскость вспомогательного переменного t и отобразим на нее области изменения [c.338]

Согласно линеаризованной теории в области течения нижнее полупространство) существует потенциал скоростей ф, удовлетворяющий уравнению Лапласа. На глиссирующей поверхности известна нормальная или, что эквивалентно, вертикальная скорость. В случае больших чисел Фруда, когда силой веса можно пренебречь, на горизонтальной поверхности перед глиссером (р = 0. За глиссером равна нулю частная производная потенциала скорости по времени д(р/д1. Если в случае установившегося движения продолжить течение в верхнее полупространство, то окажется, что течение во всем пространстве представляет собой течение вокруг тонкого крыла. При этом подъемная сила глиссирующей поверхности равна половине подъемной силы тонкого крыла, а точки приложения этих сил совпадают. Поправка на конечный размах, вводимая в теории тонкого крыла, полностью переносится и на подъемную силу глиссирующей поверхности Л. И. Седов, 1937). Вообще всякое решение задачи [c.11]

Линеаризованная плоская задача о движении глиссирующей поверхности после продолжения течения в верхнюю полуплоскость сводится к следующей. Вдоль действительной оси плоскости г имеется разрез от г = —а — 1 до г = а (рис. 8). Требуется найти комплексный потенциал течения ю (г) всюду вне разреза СВ. Вдоль части разреза АВ от —а до а, соответствующей крылу (глиссирующей поверхности), известна нормальная скорость Уу. Если обозначить через и щ горизонтальные соста- [c.12]

В случае узких глиссирующих поверхностей линеаризация перестает быть законной и приходится учитывать величины второго порядка по малому углу атаки. Картина течения в первом приближении имеет следующий вид. У передней кромки происходит удар о воду. На всей остальное части пластинки обтекание складывается из продольного невозмущенного течения и чисто поперечного возмущенного.течения. Задача эта была рассмотрена в Германии Г. Вагнером и в СССР Г. Е. Павленко (1932), а затем заново проанализирована М. И. Гуревичем (1940). [c.13]

Однако и полной аналогии с глиссером провести нельзя, так как гидросамолет имеет несущие поверхности и хвостовое оперение, в результате чего он отрывается от воды, в то время как глиссер этим свойством не обладает, а приобретя наибольшую скорость, глиссирует (скользит) по поверхности воды. [c.4]

При разбеге гидросамолет находится под действием сил, действующих на глиссирующую поверхность со стороны воды, аэродинамических сил и силы тяги винтомоторной группы. [c.51]

Сиды, действующие на глиссирующую поверхность [c.51]

Силы, действующие на глиссирующую поверхность со стороны воды, разделяются на следующие группы [c.51]

О влиянии искусственно создаваемых воздушных полостей на 1идро-дннамические характеристики глиссирующих поверхностей.— Труды ЦНИИ им. Крылова. Гидродинамика б1лстроходных судов, 1971, вып. 26,3, с. 80. [c.242]

Различие в природе поддерживающей силы вызывает резкое отличие формы глиссирующих судов от формы водоизмещающих судов. Обводы лодок глиссирующих судов характеризуются плоскодонной формой днища, резко очерченными скулами и наличием реданов, представляющих собой поперечные ступеньки на днище лодки. Плоскодонная форма необходима для восприятия больших вертикальных сил при малой смоченной поверхности. Острые скулы и редан вызывают при таиссировании срыв струй воды, вследствие чего боковая поверхность лодки и некоторая значительная доля нижней части днища не смочены водой, что уменьшает сопротивление трения. [c.89]

В задаче о глассировании пластинки, имеющей форму плоского клина, мы сталкиваемся с весьма интересным обстоятельством, сущность которого тесно связана с механическим подобием и анализом размерности. Пусть мы имеем плоскокилева-тую призматическую пластинку, глиссирующую по поверхности воды. Пусть продольная плоскость симметрии, проходящая через киль пластинки, вертикальна и движение происходит параллельно плоскости симметрии. Задняя часть пластинки—транец—представляет собой плоскость, перпендикулярную к плоскости симметрии. Рассмотрим случай, когда длина пластинки и ширина щеки клина достаточно велики, так что для всех сравниваемых движений границы смоченной поверхности никак не связаны с конструктивной шириной и длиной пластинки. Геометрическую ширину и длину пластинки для всех сравниваемых движений можно принять равными бесконечности. Геометрическая форма пластинки полностью определяется углом между щеками it—2р (Р—угол килеватости) и углом между килевой прямой и плоскостью торца. Эти углы можно принять за геометрические параметры формы. Для простоты мы рассмотрим класс движений, в которых эти углы фиксированы. [c.90]

Задача XIIl-21. Пластина, наклоненная к горизонтали под углом а = 45°, глиссирует вдоль свободной поверхности неподвижной воды с пос ельной скоростью V = 36 км/ч, вызывая за собой понижение уровня на [c.398]

Заштрихованная на рисунке область соответствует подвижной площади крыла или глиссирующего днища на этой площади происходит силовое взаимодействие между крылом или днищем и жидкостью, и вырабатываются разрывные значения (рх и Ф2. В остальной части поверхности разрыва — в свободной вихревой пелене — удары уже не происходят, и разрыв = — ф2 сохраняется постоянным. Таким образом, в рассматриваемой схеме мы имеем возмущенное движение идеальной несжимаемой жидкости с поверхностью разрыва касательной скорости — вихревой пеленой, образующейся за движущимся крылом. [c.288]

Гибкие чехлы, придающие оправке выпуклость, очевидно, должны удовлетворять такому обязательному условию в каждом поперечном сечении они должны быть симметричны относительно продольной оси. В противном случае длины вогнутого и соответствующего ему выпуклого участка получатся разными, и нити после прохло-пывания либо не смогут принять заданную форму, либо окажутся ненатянутыми. Мало того, сам принцип формообразования вызывал у многих инженеров сомнение. Тот, кто знаком с геометрией кривых поверхностей, хорошо знает, что не всякая пространственная поверхность разверзаема и не всегда ее можно вывернуть наизнанку без складок и разрывов. Поскольку судовые обводы редко представляют собой точные математически задаваемые поверхности, вопрос проще всего было решить опытным путем. Так и поступили. Взяли модель глиссирующего катера и, чтобы усложнить задачу, утрировали его обводы, сделали шпангоуты даже более вогнутыми, чем нужно. И все равно намотка отлично удалась. Это убедило скептиков в том, что таким способом можно получать любые формы, которые встречаются в производственной практике. [c.191]

Чтобы вычислить силу удара волны, Юлиан Александрович использовал полученные П. Вагнером и Л. П. Седовым решения для случая вертикального удара тел различной формы при падении их на поверхность спокойной воды. Однако, чтобы применить их к случаю с глиссирующими катерами, пришлось принять ряд допущений, вследствие которых расчетная формула стала условной , но позволяла решить поставленную задачу. Эти допущения сводились к следующему длина участка днища, входящего в соприкосновение с водой в момент удара, равна одной десятой длины катера, а расчетная величина угла дифферента катера — утроенному значению его при движении с полной скоростью на тихой воде (такой прием учитывает килевую качку судна при движении его на волнующемся море). Кроме того, принималось предположение, что сила удара воды по соприкасающейся с ней части длины судна распределяется по закону треугольника с вершиной, приходящейся на середину этой длины. [c.60]

Если при движении глиссирующей поверхности происходит удар ее передней кромки о воду, то по сравнению с аналогичным случаем в теории крыла получается следующая разница в случае крыла происходит обтекание его тупого переднего конца с образованием подсасывающей силы (см. стр. 280), в случае же глиссирующей поверхности образуется струя такого же рода, как при посадке на воду наклоненной пластинки с нормальной скоростью. Количеству движения струи соответствует дополнительное сопротивление глиссирующей поверхности. При глис- [c.425]

Смоченная часть днища глиссирующего судна при двин ении представляет собой слабоискривленную поверхность, наклоненную к горизонту под малым углом а. Глиссирующая поверхность отбрасывает вперед и частично в стороны струи жидкости. Вязкость существенна в тонком пограничном слое и сказывается только на сопротивлении. Первой задачей теории глиссирования было определение величины и точки приложения нормальной к плоской пластинке силы при большой скорости движения, когда силой тяжести можно пренебречь (в последнем случае не обязательно предполагать, что а мало). Задача о глиссирующей поверхности является классическим примером случая, когда цлотность р среды в зоне мертвой воды (воздух) много меньше плотности р в основном течении жидкости (вода). Обе среды не смешиваются, граничные условия на свободных поверхностях выполняются, и результаты, полученные с помощью теории струй, оказываются корректными. [c.10]

В линеаризованной теории глиссирования все граничные условия сносятся на плоскость, совпадающую с невозмущенным уровнем жидкости. Наиболее существенные погрешности решения возникают при этом в малых областях у передних кромок глиссирующих поверхностей, где в действительности имеются тонкие брызго-вые струи. В линеаризованной теории последним соответствуют бесконечные скорости. [c.11]

Задача о движении нескольких глиссирующих поверхностей, идущих одна за другой ( тандем ), решена Л. И. Седовым (1937). Тогда же им дано решение задачи о движении глиссирующих поверхностей и крыльев при наличии в жидкости особенностей (вихрей, источников, мультиполей). Соответствующая задача о колебаниях крыльев тандем была решена М. Д. Хаскиндом (1958). [c.12]

Близким по методу к группе работ по глиссированию является исследование М. Д. Хаскинда (1942) о колебаниях пластинки на поверхности тяжелой жидкости. Однако его нельзя непосредственно рассматривать как работу о глиссирующей пластинке, так как горизонтальная скорость пластинки предполагается малой, а смоченная длина при колебаниях постоянной. В последующей работе М. Д. Хаскинда (1955) скорость уже не является малой, но смоченная длина при колебаниях продолжает считаться постоянной. [c.13]

Глиссирование дужки круга с учетом эффектов весомости воды изучено М. И. Гуревичем (1937). Все основные результаты в теории глиссирования с учетом весомости воды получены в работах советских ученых. Экспериментальные исследования Л. А. Эпштейна (1940) показали, что подъемная сила глиссирующей пластинки обладает свойством гистерезиса. Суть этого явления проясняется в теоретических работах Л. И. Седова (1937) и состоит в том, что в момент касания воды задней кромкой движущейся пластинки подъемная сила почти скачком достигает некоторой положительной величины, а уже затем возрастает по мере погружения задней кромки. При уменьшении погружения подъемная сила сохраняется и тогда, когда задняя кромка оказывается выше невозмущенной свободной поверхности. Теоретическую оценку подпора и смоченной длины глиссирующей пластинки конечного размаха сделала М. Г. Щеглова (1959), исходя из вихревой схемы потока за пластинкой. Эффект гистерезиса приводит к рикошетам ( барсу ) даже при постоянном угле наклона и постоянной [c.50]

По аэродинамической схеме самолет представляет собой моноплан с высокорасположенным прямым крылом и Т-образным хвостовым оперением. Полумонококовой конструкции фюзеляж имеет глиссирующую донную часть, форма которой, а также наличие желобкообразных демпфирующих устройств и брызгогасителей позволяют самолету взлетать и садиться на водную поверхность при волнении до 4 баллов. [c.147]

При достаточно малых скоростях движения глиссирующее судно находится в режиме плавания , когда его вес уравновешивается гидростатическими силами при увеличении скорости сопротивление движению возрастает. По мере увеличения скорости все бблыпая и большая доля веса судна уравновешивается гидродинамической подъемной силой, действующей на днище корпуса, корпус судна все больше и больше выходит из воды, в результате чего происходит значительное уменьшение погруженной поверхности судна, и на некотором интервале скоростей сила сопротивления уменьшается при увеличении скорости. При больших скоростях движения судно находится в режиме глиссирования , погруженная поверхность с ростом скорости уменьшается незначительно, и сопротивление снова возрастает с увеличением скорости. [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...