Энергия лучистая

Закон Ламберта дает возможность определить зависимость изменения энергии лучистого потока от его направления по отношению к поверхности тела. Наибольшей интенсивностью обладает излучение по нормали к поверхности По остальным направлениям оно меньше, равно и выражается формулой [c.211]

Световая энергия. Лучистая энергия на участке спектра с длинами волн в пределах 0,4—0,75 р. воспринимается глазом как свет. Лучистую энергию в указанном интервале длин волн, оцениваемую по световому ощущению, которое она производит, называют световой энергией. [c.522]

Тепловое излучение связано с внутриатомными процессами обусловленными температурными влияниями, в результате которых теплота переходит в лучистую энергию. Лучистая энергия может поглощаться другими телами и вновь трансформироваться в теплоту. [c.194]

Фотохимические процессы. При действии на органические вещества света и особенно ультрафиолетового излучения происходит поверхностная фотохимическая деструкция, степень которой зависит от длины волны и интенсивности облучения. В результате действия света на поверхности материала меняется структура, твердость, появляется сетка трещин. Единицей дозы поглощенной световой энергии — лучистой экспозиции — является Дж/м . [c.201]

Элементарная площадка, ориентированная определенным образом, пронизывается во всевозможных направлениях бесконечным количеством потоков лучистой энергии. Энергия лучистого потока, отнесенная к единице поверхности, нормальной потоку, и к единице телесного угла называется, как известно, яркостью. Будем менять ориентацию элемента йР по всевозможным направлениям. Для каждого направления будет свое значение яркости. Количество направлений, которое может занимать нормаль к площадке, равно бесконечности. Следовательно, каждая точка пространства будет иметь бесконечное количество значений яркости. [c.282]

Количество энергии лучистых потоков, падающих с другой стороны площадки (рис. 147,6), определяется по формуле [c.283]

Увеличение энергии лучистого потока (/ ) происходит за счет рассеянного излучения, источником которого является сам поток и за счет рассеянного излучения, источником которого является встречный поток I". Учитывая принятые определения, можно написать [c.315]

Обозначим лучистый поток в слое 2, падающий на поверхность В через пе- Согласно закону сохранения энергии, лучистый поток, па- [c.325]

Нагрев производится внешними источниками тепла. При этом либо используется радиационная передача тепловой энергии (лучистая энергия тепла) образцам от нагревателя, размещаемого снаружи образца, либо нагрев осуществляется при непосредственном контактировании образца с нагревателем. [c.8]

Если в регистрируемом линейчатом спектре излучения спектральная ширина щелей намного больше ширины линий А л , то энергия лучистого потока изменяется пропорционально величине АлУ, а не (Aлv) , поэтому второе условие принимает вид [c.435]

На современном уровне развития техники теплоту выделяют преимущественно из топлива, хотя уже найдены и представляются весьма перспективными способы использования внутриатомной энергии, лучистой энергии, непосредственно получаемой от Солнца, а также тепла, таящегося в недрах Земли. Наиболее распространенными в настоящее время являются следующие пять видов тепловых двигателей [c.3]

При нагревании какого-либо тела часть тепловой энергии превращается на его поверхности в энергию лучистую. Излучение тепла поверхностью тела аналогично световому излучению и отличается от него длиной волн. Видимые световые лучи имеют длины волн от 0,4 до 0,8 [х, а тепловые (инфракрасные) лучи — от 0,8 до 800 ы. Законы распространения, отражения и преломления, установленные для видимых световых лучей, справедливы и для тепловых. [c.15]

Абсолютная видность, или световая эффективность, представляет собой отношение светового потока (т. е. оцениваемой нашим глазом мощности) к соответствующей полной мощности лучистой энергии (лучистому потоку), [c.180]

Тепловое излучение есть результат превращения внутренней энергии тел в энергию электромагнитных колебаний. При попадании тепловых лучей (волн) на другое тело их энергия частично поглощается им, снова превращаясь во внутреннюю. Так осуществляется лучистый теплообмен между телами. [c.90]

Суммарный процесс взаимного испускания, поглощения, отражения и пропускания энергии излучения в системах, тел называется лучистым теплообменом. [c.91]

ПЕРЕНОС ЛУЧИСТОЙ ЭНЕРГИИ В ПОГЛОЩАЮЩЕЙ И ИЗЛУЧАЮЩЕЙ СРЕДЕ [c.95]

Процесс распространения лучистой энергии в газовой (незапыленной) среде имеет много общего с вышеописанным процессом в запыленной среде. Роль пылинок играют здесь молекулы газа, концентрация которых увеличивается с ростом давления газа. [c.96]

Результаты расчетов по формулам (4.49) и (4.50) приведены на рис. 4.18. Из рисунка видно, что межфазовый теплообмен с увеличением температуры становится менее интенсивным, тогда как увеличивается. Для малых частиц (d<0,5 мм) уже при 500 °С и числе псевдоожижения 2 коэффициент лучистого теплообмена оказывается выше, чем межфазового. Следовательно, в этих условиях частица может передавать или. принимать больше энергии за счет обмена излучением. При это.м радиационный обмен будет определять [c.184]

Будем рассматривать дисперсную среду как систему, в которой твердые частицы и газ способны взаимодействовать с внешним излучением в различных частях спектра. Это означает, что компоненты сквозного потока могут поглощать, рассеивать или пропускать тепловые лучи, а также могут обладать собственным излучением. Подчеркнем, что такого рода возможности имеются лишь в системах частицы — газ . В случаях, когда дисперсионная среда — капельная жидкость, никакого радиационного переноса быть не может (A Qt.h = AiQ =0), так как твердые тела и жидкость для тепловых лучей практически не прозрачны. В псевдоожиженных жидкостью системах в отличие от проточных все же может иметь место радиационный нагрев через свободную поверхность кипящего слоя, отсутствующую в сквозных потоках. Для газодисперсных систем изменение лучистой энергии в рассматриваемом конечном объеме элементарной ячейки дисперсного потока А п за время At определится разностью энергии поглощенного ячейкой падающего извне излучения и энергии собственного излучения этого элемента [c.42]

Для защиты лица и глаз от лучистой энергии применять щитки, шлемы, а от механических повреждений — предохранительные очки с прозрачными стеклами. [c.140]

Неравномерное распределение лучистой энергии [c.190]

Рис. 4-1. Схема распределения энергии лучистого потока, падающего на тело (з общем случае). (Зпяд — энергия падающего излучения — энергия

Рис. 8. К даределению поглощения энергии лучистого потока в объеме

Среда, находящаяся в поле излучения, поглощает некоторое количество лучистой энергии. Лучистый поток Вйа, пронизывая элементарный объем, отдает ему количество энергии аВкыйУ. Общее количество энергии, поглощаемое объемом, получится, если проинтегрировать последнюю величину по всем направлениям [c.62]

Обозначим через к отношение энергии лучистого йотока, теряемой в результате взаимодействия с единичной частицей, к энергии лучистого потока, падающей на частицу. Тогда, единичная частица ослабит энергию лучистого потока на величину [c.112]

В основе зрительного процесса человека лежит фотохимическс преобразование лучистой энергии. Лучистый поток, отраженный ( рассматриваемого предмета (объекта наблюдения), проходя через пр зрачную наружную роговую оболочку глаза (рис. 4.1), через зрачо который является диафрагмируемым отверстием радужной оболочк попадает внутрь глаза. После преломления в хрусталике лучистый П( ток проходит сквозь стекловидное тело (жидкость, заполняющую п( лость глазного яблока) и фокусируется на центральной ямке внутренне поверхности глазного яблока, покрытой сетчатой. При этом на сетча ке образуется обратное и уменьшенное изображение объекта наблюд ния. [c.58]

Экстраполятор зеркальный 3.44 Электрод платиновый нормальный 8.25 Элемент чувствительный термометра 4.8 Элемент чувствительный термометра сопротивления 7.1 Элемент чувствительный упругий 6.2 Энергия издучения 1.49 Энергия лучистая 1.49п Энтальпия 1.33 [c.73]

Исследования показывают, что чувствительность глаза на разных участках спектра неодинакова и зависит от длины волны Эту зависимость характеризуют специальной величиной, получившей название видность Абсолютная видиость V, или световая эффективность излучения, представляет собой отношение светового потока Ф (т е оценказемой ияшнл глазом мощности) к соответствующей полной мощности лучистой энергии (лучистом потоку Фа) =Ф/Фз, и измеряется в люменах на ватт (лм/Вт) Максимальная видность достигается при Х-=0,554 мкм, лежит в зеленой области спектра и составляет 683 лм/Вт [c.316]

Полное количество энергии (лучистый поток), излучаемое абсолютно черным телом,, можно определить путем интегрирова ния W), в пределах от X = О до X = оо [c.454]

В реальных сис1емах процесс передачи лучистой энергии осложнен тем, что несферические частицы имеют различные размеры, степень их черноты не равна единице, а луч не плоскопараллельный. Поэтому действительная величина к, а также величина I, заменяемая обычно на величину /эф, называемую эффективной длиной луча или эффективной толщиной излучающего слоя, оп- [c.95]

При использовании частиц из различных окислов (АЬОз, 2гОг, песок) лучистый поток при температуре 1400 °С может составлять до 60% общего потока энергии [144, 146]. Очень сильно, как оказалось, теплообмен излучением зависит от температуры погруженной в слой поверхности [147—149]. Проведенные измерения зависимости степени черноты псевдоожиженного слоя от температуры поверхности свидетельствуют о значительном охлаждении частиц во время пребывания их около стенки теплообменного устройства и неаддитивности процессов конвективно-кондуктивного и радиационного обмена [149]. [c.137]

Лредставляют интерес исследования сложного теплообмена в другой разновидности концентрированных дисперсных систем — плотном слое. При исследованиях этой среды оказывается возможным за счет вакууми-рования системы исключить конвекцию и теплопровод- ность газа и изучать только радиационный перенос в широком диапазоне температур [153—157]. Результаты этих работ свидетельствуют о том, что для нлотного слоя при обработке экспериментальных данных оказыва.-ется удачным предположение об аддитивности различных механизмов переноса энергии [157]. При этом перенос излучения учитывается введением-коэффициента лучистой теплопроводности [c.139]

Процессы переноса энергии излучением в средах, которые. могут поглощать, испускать и рассеивать энергию, представляют интерес для многих областей исследований. Первоначально теория переноса лучистой энергии была развита применительно к ряду астрофизических задач. Исследование излучения, расиространяю-щегося в реальных объектах (небесных телах, земной [c.140]

Результаты расчета функции гэ(Тст. Тел, Всл) и срзЕнение их с экспериментальными данными позволяют по-новому оценить роль лучистого теплообмена при переносе энергии в псевдоожиженном слое. Как правило, считается, что радиационный теплообмен несуществен до температуры порядка 1000 °С, особенно для мелких частиц [180]. Такое заключение можно сделать исходя из сравнения потоков энергии, которые передаются от слоя к поверхности различными механизмами переноса [127, 50]. В то же время обработка экспериментальных данных (см. рис. 4.16) показывает, что при сравнительно низких температурах ( ст = 300°С, сл = = 600 °С) в слое мелких частиц (d = 0,32 мм) распределение температуры вблизи поверхности теплообмена опре-леляетгя радиационным переносом. Учитывая это, необходимо уточнить условия, при которых роль излучения в формировании распределения температуры вблизи поверхности будет существенна. [c.183]

Частные случаи йыражения (1-46) а) при термодинамическом равновесии Д(5х.и=0 AQh=0 б) при луче-прозрачной среде (например, двухатомные газы, сухой воздух без 02)AQh=0, т. е. в этом случае перенос лучистой энергии через элемент дисперсного потока АУц и изменение за счет его общей энергии может происходить лишь путем лучистого взаимодействия дискгретных частиц. [c.43]

Кратко рассмотрим попытки аналитического решения задачи. Они основаны на использовании ряда упрощений реального процесса. Поэтому естественно, что получаемые результаты в основном носят качественный и частный характер. Так, Тиен [Л. 282] для взвесей с концентрацией, не превышающей единицу, при Re>10, Bi< l, для движения в круглой трубе при граничном условии < ст = onst и при отсутствии лучистого теплопереноса использует уравнение теплового баланса для частиц -и упрощенное уравнение энергии несущей среды [c.198]

Однако закон Бугера Бера, определяющий перенос лучистой энергии, приложим лишь к таким поглоп ающим средам, в которых переизлучение незначительно, а распределение температуры но объему газа равномерно. Тогда очевидна неправомерность использования такого метода применительно к потокам газовзвеси (кроме слабо запыле шых), к флюидным потокам, а также к падающему, псевдоожиженному и плотному слою, где невозможно игнорировать переизлучение, рассеивание и неравномерность поля температур частиц. Можно полагать, что использование методики, основанной на выражениях (8-24), (8-26), приводит в подобных случаях к завышению ал, так как, помимо игнорирования нереизлучения и рассеивания энергии, молчаливо предполагается, что все частицы одинаково (или примерно так же, ка в котельных газах, характерных весьма незначительной запыленностью) видят стенки канала, обладая одинаковой по сечению трубы температурой. Характерно, что доказательство неправильности таких позиций содержится в самой работе [Л. 230]. Здесь при проверке показаний термопар выявлено, что для незапыленного воздуха различие, вызванное излучением стенок в показаниях термопар диаметром 0,1 0,3 и 0,5 мм, составляло 100— 150° С, а в потоке газовзвеси — всего лишь +5° С. Таким образом, имела место практически полная тепловая экранировка спая термопар частицами. [c.268]

Здесь Епр—приведенная степень черноты системы стенки канала— дисперсный поток Чс — ъкспернментально определяемый средний коэффициент облученности дисперсной среды, зависящий от истинной концентрации и радиационных свойств частиц, учитывающий эффект переизлучения лучистой энергии в массе движущих-с я частиц и поэтому зависящий от режима течения дисперсного потока в целом еэ.т — эффективная степень черноты частиц, экспериментально определяемая на основе истинных радиационных свойств частиц бет — степень черноты материала стенок канала в лучепрозрачной среде, определяемая по известным таблицам при Гст D/rfi—отношение диаметров капала и ч астиц т=йэ/ , где [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...