Диссипации турбулентности

Всегда существует некий критический радиус г, = при котором диссипация турбулентной энергии равна ее генерации. [c.174]

Диссипация турбулентности осуществляется в мелкомасштабной части вихревой структуры, в отношении которой обосновано представление о локальной изотропии протекающих там процессов [197,210], поэтому выражение (4.26) универсально в том смысле, что не содержит в себе ограничений, обусловленных плоской картиной течения. Полагая, что масштабы и / связаны с радиусом вихревой трубы соотношениями L = Хг,, /= можно записать [c.178]

Для замыкания системы уравнений (2.7) —(2.13) использовалось следующее соотношение для скорости диссипации турбулентной энергии, которое справедливо в слоях атмосферы, свободных от препятствий [c.37]

Вязкая диссипация / турбулентными вихрями [c.318]

Где диссипация турбулентной энергии [c.280]

Большие числа М изменяют температуру в пограничном слое и, как следствие, изменяют коэффициенты вязкости и теплопроводности. В случае адиабатного сверхзвукового потока температура в пограничном слое вблизи стенки существенно выше, чем вдали от нее. Можно ожидать роста диссипации турбулентных пульсаций скорости вблизи стенки из-за увеличения вязкости. Рост вязкой диссипации, как следствие гашения пульсаций скорости вблизи ламинарного подслоя, по-ви-димому, оказывает заметное влияние на изменение количества движения в этой области и является возможной причиной отклонения преобразованных профилей скорости от экспериментальных в зоне действия логарифмического закона стенки. [c.435]

Оперируя данными рис. 7 и 8, убеждаемся в том, что выражение для полного баланса энергии (15) выполняется, а именно 0,83 + 0,17— = 1,0. Другими словами, если в потоке выделить в направлении, перпендикулярном оси X, узкую полоску жидкости X, то основная доля диссипации турбулентной энергии поступает в эту полоску от энергии основного осредненного потока. [c.381]

Уравнения Рейнольдса в совокупности с дифференциальной моделью турбулентности широко используется для расчета гидродинамических и тепловых характеристик разнообразных стационарных и нестационарных турбулентных течений. В работе [6.6] для описания турбулентного течения в двумерном слое смешения используются нестационарные уравнения Рейнольдса и трехпараметрическая модель турбулентности [6.4]. При этом крупномасштабные движения газа (М 1) полагались двумерными, а мелкомасштабные турбулентные пульсации - трехмерными и учитывались явления переноса, генерации, диффузии и диссипации турбулентности. Рассматривалось дозвуковое течение совершенного газа, в котором эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности полагались несущественными, т.е. Re — сю. [c.165]

Экспериментальные результаты подтверждают формулу (14-9) с точностью до нескольких процентов. Это означает, что потери на трение на границах в зоне отрыва действительно малы в сравнении с. потерями, происходящими при генерации и диссипации турбулентности при расширении струи. Если D2 (рис. 14-4) становится очень велико в сравнении с Di, то мы имеем случай излива потока из трубы в большой бак или резервуар. Как и следовало ожидать, формула (14-9) показывает, что вся кинетическая энергия, поступающая [c.337]

Так как спектральное распределение и корреляция непосредственно связаны с масштабом пульсаций, они являются ценным источником информации о механизме образования и диссипации турбулентной энергии. Хотя различные исследователи вывели несколько соотношений, подобных уравнению (190), ни одно из них не могло быть применено, так как каждое неизбежно содержало больше неизвестных, чем существовало независимых урав- [c.267]

Баланс энергии в турбулентном следе за воздухозаборником с тупым центральным телом был исследован Роузом [80] на основе рассмотрения экспериментальных данных и главных членов уравнений количества движения и энергии для осредненного и вторичного движения. Явления возбуждения и диссипации турбулентности в турбулентных следах этих типов, как и ожидалось, очень сложные, тем не менее можно утверждать, что основная зона возбуждения турбулентности находится между завихренным ядром и основным потоком. Кроме того, можно определить диссипацию анергии даже в зонах неоднородной анизотропной турбулентности с помощью одной лишь производной скорости вместо девяти производных, входящих в обобщенную диссипативную функцию. Потери энергии в основном потоке почти исключительно связаны с возбуждением турбулентности [80]. [c.123]

С турбулентными процессами в верхней атмосфере планеты связано, прежде всего, высотное перераспределение компонентов (механизмом турбулентной диффузии), изменение скорости протекания химических реакций в условиях турбулентного перемешивания и турбулентный энергообмен (нагрев за счет вязкой диссипации турбулентной энергии и охлаждение механизмом турбулентной теплопроводности). Как уже было отмечено в разд. 1.1.3, упрощенно турбулентную [c.44]

V и скорость диссипации турбулентной энергии 8 =n JУ ,J (см.(3.1.52( ))) с осредненным значением кинетической энергии турбулентных пульсаций <е>=<У У"> 12 =с Ь <е >, =<е Ь здесь, в силу неопределенности масштаба Ь, константу во втором соотношении можно принять равной единице, тогда эмпирическая постоянная с учетом опытных данных близка к [c.160]

Для того, чтобы метод инвариантного моделирования, развитый к настоящему времени для турбулентной однородной жидкости, обобщить на сжимаемые многокомпонентные химически активные среды, следует, помимо выведенного в предыдущем параграфе уравнения для тензора рейнольдсовых напряжений, дополнительно получить эволюционные уравнения переноса для одноточечных вторых моментов пульсирующих термогидродинамических параметров смеси, в том числе и для скорости диссипации турбулентной энергии. Хотя используемый ниже подход к выводу этих достаточно однотипных уравнений обладает определенной трудоемкостью, он представляется совершенно необходимым, поскольку позволяет не только получить вполне обоснованные соотношения для указанных корреляций, но и одновременно выявить присущие этим уравнениям ограничения. С целью разработки методики моделирования коэффициентов турбулентного обмена, входящих в линейные реологические соотношения для турбулентных потоков, мы проанализируем здесь случай локально-равновесного приближения полученных эволюционных уравнений переноса и приведем численные значения эмпирических констант, входящих в аппроксимирующие соотношения для моделируемых неизвестных корреляций. [c.187]

Впервые эволюционное уравнение переноса для скорости диссипации турбулентной энергии в случае течения однородной несжимаемой жидкости [c.200]

Уравнение переноса для скорости диссипации турбулентной энергии. В качестве примера использования общего уравнение (4.3.49) при выводе уравнения [c.202]

Рис. 99. Возннкнозение, распространение и диссипация турбулентности у стенки и в центральной области

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...