Теоретические расчеты

Приведены теоретический расчет коэффициента сопротивления струи в шаровой ячейке методика и результаты экспериментальных работ ио гидродинамическому сопротивлению, среднему и локальному коэффициентам теплоотдачи ири течении газа через различные укладки шаровых твэлов. На основе обобщенных критериальных зависимостей коэффициентов сопротивления и теплообмена разработана методика оптимизационных расчетов размера шаровых твэлов и геометрических размеров активных зон для различной объемной плотности теплового потока. Приводится количественный расчет по предложенной методике. [c.2]

Для теоретических расчетов были взяты ко при т = = 0,4 и 6 = d/lO. [c.86]

Концепция о полезной работе и рассеянной энергии применима в теоретических расчетах физических процессов. Так как эти величины выражаются в функции состояния и температуры тепло- [c.207]

Время машинной работы (основное—технологическое) определяется путем теоретического расчета по формулам, выведенным из кинематической схемы станка, а также в зависимости от режима резания. [c.113]

Энергетическая теория прочности дает для пластичных материалов более точное, по сравнению с третьей теорией, совпадение теоретических расчетов с экспериментальными данными, благодаря чему она получила большое распространение. Для расчета деталей из хрупких материалов данная теория прочности неприменима. [c.198]

Точные теоретические расчеты, основанные на подобной картине деформации, позволяют определить максимальные касательные напряжения, которые должны возникнуть в кристалле, чтобы появилась пластическая деформация. В действительности она начинает образовываться при напряжениях, в сотни раз меньших, чем дает теория. Такое расхождение между теоретическим и действительным сопротивлением сдвигу в кристаллах объясняется тем, что переход атомов из одного положения в другое совершается не одновременно, а во времени, подобно волне, с местными искажениями решетки, называемыми дислокациями. [c.106]

Такие решения с применением систем уравнений Лагранжа второго рода являются приближенными не только из-за численных методов решения дифференциальных уравнений, но и потому, что трение в кинематических парах здесь можно оценить лишь весьма приближенно, а упругость звеньев и зазоры в кинематических парах не учитываются вообще. Поэтому при разработке опытных образцов ПР применяют экспериментальные методы динамического исследования ПР, позволяющие с помощью соответствующих датчиков и аппаратуры записать осциллограммы перемещений, скоростей и ускорений звеньев и опытным путем учесть как неточности теоретического расчета, так и влияние ранее неучтенных факторов. [c.338]

На рис. 1-12 кривые представляют собой интегральную степень черноты платины [20] в функции температуры. Кривая 1 построена на основании теоретического расчета по формуле Фута, кривая 2 вычислена по более точной формуле, кривые 3—6 — соответствуют экспериментальным данным различных исследователей. [c.30]

Поскольку проведение теоретического расчета и непосредственного контроля давления молекулярного водорода внутри расслоения является достаточно сложной задачей, прогнозирование развития изолированных расслоений или областей взаимодействующих расслоений осуществляют на основе результатов периодического УЗК изменения их размеров в процессе эксплуатации трубопроводов. Например, при неизменных условиях эксплуатации трубопроводов и оборудования ОНГКМ увеличение линейных размеров устойчиво развивающихся водородных расслоений достигает 3-5 мм в год [25]. [c.130]

Соответствующие теоретические расчеты показывают , что постоянная Керра является функцией величин Qi, а,,, Яц. [c.317]

Сравнение реальной прочности кристаллов со значениями, полученными на основании теоретических расчетов, обнаруживает весьма существенные расхождения. Теоретический предел прочности в десятки и даже в сотни раз превосходит значения, получаемые при испытаниях реальных образцов. [c.92]

За последние десятилетия гидродинамика развивалась чрезвычайно интенсивно и соответственно необычайно расширилась литература по этой науке. Но ее развитие в значительной степени шло по прикладным направлениям, а также в направлении усложнения доступных теоретическому расчету (в том числе с использованием ЭВМ) задач. К последним относятся, в частности, разнообразные задачи о неустойчивостях и их развитии, в том числе в нелинейном режиме. Все эти вопросы лежат вне рамок данной книги в частности вопросы устойчивости излагаются (как и в предыдущих изданиях), в основном, результативным образом. [c.9]

Ф2 (О определяются свойствами источников 51, 5а и для теоретического расчета необходимы определенные предположения о процессе испускания света. Примем следующую простую схему для этого процесса точечный источник испускает последовательность волновых цугов с равными длительностями Т и равными амплитудами а, а фазы различных цугов принимают совершенно случайные, независимые друг от друга значения. [c.97]

Итак, = Е ) 1с, т. е. при переходе от кривой v к кривой Е вид кривой трансформируется (см. рис. 36.3). В частности, положение максимумов на той и другой кривой соответствует разным частотам (длинам волн). Поэтому всегда надлежит указывать, какая из кривых имеется в виду. В теоретических расчетах чаще встречается кривая Е ,, в результатах экспериментальных измерений — чаще Е%. [c.688]

Легко предсказать свойства нейтрино. В соответствии с законом сохранения электрического заряда и с тем, что нейтрино че ионизует атомов среды, через которую оно пролетает, заряд нейтрино должен быть равен нулю. Масса нейтрино тоже должна быть равна нулю (или во всяком случае много меньше массы электрона — см. п.З этого параграфа). Это связано с тем, что нейтрино уносит большую часть энергии р-распада. Из отсутствия ионизации следует также равенство нулю или чрезвычайная малость магнитного момента нейтрино. Спин нейтрино должен быть полуцелым. Это связано с тем, что характер спина (целый или полуцелый) атомного ядра определяется, как было показано в 4, массовым числом А. В процессе р-распада А не меняется и, следовательно, характер спина ядра должен сохраняться. Вместе с тем вылетающий в результате р-распада электрон уносит с собой спин /г/2, что должно привести к изменению характера спина ядра. Противоречие устраняется, если приписать нейтрино полуцелый спин. Теоретический расчет формы р-спектра, сделанный в разных предположениях относительно значения спина нейтрино, показал, что его спин должен быть равен h /2. Проведенное рассуждение одинаково справедливо как для р--распада, так и для р+-распада. [c.144]

Однако теоретический расчет показывает, что в предела. погрешностей весь полученный эффект может быть объяснен релятивистским взаимодействием магнитного момента нейтрона с электрическим полем электрона. Сущность этого эффекта заключается в образовании виртуальных (е+—е )-пар в окрест- [c.266]

Теоретический расчет (названный моделью векторной доминантности) показал, что при помощи этой схемы можно получить количественное согласие с экспериментальными результа- [c.274]

Теоретические расчеты скалывающего напряжения, необходимого для смещения двух частей идеального кристалла относительно друг друга, в предположении, что между силой сдвига и смещением имеет место синусоидальное соотношение, были приведены в гл. 3. Оказалось, что [c.133]

В теоретических расчетах вместо испускательной способности tv,т пользуются объемной спектральной плотностью щ,г энергии излучения, которая связана с Ел., т соотношением [c.141]

Для теоретического расчета сопротивления при течении теплоносителя через ячейку шаровых элементов можно использовать теорию турбулентных свободных струй, разработанную Г. Н. Абрамовичем [30]. При этом необходимо сделать одно существенное допущение, что форма поперечного сечения струи в просвете ячейки не оказывает заметного влияния на потери энергии при расширении струйки. В этом случае потери энергии могут быть определены по зависимостям для осесимметричной круглой струи с диаметром устья струи, равным ёгадр в просвете шаровой ячейки. [c.53]

Используя зависимость (3.9), полученную на основе теоретического расчета, можно определить коэффициент турбулентности струн Астр через параметры шаровой ячейки hj L и п на основании экспериментальной зависимости (3.17) [c.64]

В 1969 г. В. К. Ламба провел экспериментальное определение стационарного температурного поля в оболочке модели твэла и разработал методику теоретического расчета его с учетом распределения локального коэффициента теплоотдачи по поверхности сферы. Условия обтекания шарового электрокалориметра, диапазон чисел Re и размеры были сохранены теми же, что и в предыдущих опытах по определению локальных коэффициентов теплоотдачи. В качестве материала оболочки [c.84]

Таким образом, к концу XVHI в. процесс пр.евращения теплоты в работу был осуществлен, но без всяких теоретических расчетов и обоснований. Общую формулировку закона сохранения и превращения энергии дал великий русский ученый М. Б. Ломоносов. Однако Ломоносов не мог установить эквивалентность различных форм движения материи и дать количественную связь между ними, так как не имел необходимых для этого фактических данных. [c.52]

Теоретические расчеты деталей машин, представляющие собой распространение на натурные детали результатов испытаний на образцах, являются недостаточными, поэтому все большее значение получают испытания натурн1>1х деталей. [c.473]

Лишь в некоторых простых схемах соединений поглощение энергии за один цикл можно вычислить с помопхью теоретического расчета. Более надежные оценки рассеяния энергии могут быть получены экспериментальным путем — либо по параметрам резонансного пика в режиме моногармонических вынужденных колебаний, либо по огибающей свободных затухающих колебаний. [c.282]

Наиболее часто возникает необходимость в расчетах равновесного состава сложной системы по известным свойствам ее частей при заданных внешних условиях. В более строгой формулировке речь идет об определении значений дополнительных внутренних переменных равновесной системы при известной характеристической функции и заданных значениях - ее естественных аргументов. Нетрудно заметить, что до конца такая задача не была решена ни для одного из рассмотренных выше равновесий, так как для этого необходимо было знать явный аналитический вид характеристической функции. Есть два способа нахождения характеристической функции сложной системы прямой эксперимент или теоретический расчет на основании модели внутреннего строения системы и известных свойств ее частей. Первый способ, хотя и доступен, не всегда целесообразен, поскольку экспериментально можно изучать и непос" редственно интересующее свойство системы, а не ее характеристическую функцию, т. е. если опираться только на эксперимент, то можно обойтись без помощи законов термодинамики. Для теоретического расчета характеристической функции системы ее необходимо представить в виде совокупности отдельных частей с известными характеристическими функциями. В эту модель должны быть включены все возможные формы существования веществ в сложной системе. Какие из этих форм способны присутствовать реально, а какие нет — выясняется в результате расчета равновесия. [c.168]

Зависимость (12.26) была виервые экспериментально установлена Фарадеем. Верде, проводя многочисленные опыты с прозрачнылш веществами, установил, что р есть исличипа, зависящая от природы вещества. Экспериментальные данные и теоретические расчеты показывают, что магнитное вращение, [c.301]

Поскольку реальная анизотропная молекула характеризуется тремя главными значениями поляризуемости i, и а , то в общем случае степень деполяризации рассеянного света должна зависеть от этих трех величин, т, е. р = /( j, а. , а ). Соответствуюи1,не теоретические расчеты показывают , что [c.317]

Теоретический расчет и модельный эксперимент показывает, что напряжеавость поперечного магнитного поля в канале может быть аппроксимироваяв полиномом третг.ей степени [c.114]

Результаты измерений приведены на рис. 245. Из рисунка видно, что вплоть до энергии падающих протонов тторядка 200 Мэе энергетический спектр v-лучей представляется монотонно убывающей кривой, типичной для спектров тормозного излучения (например, для спектра рентгеновских лучей, возникающих при торможении быстрых электронов в твердом веществе). Теоретический расчет тормозного излучения быстрых протонов подтвердил это предположение. Однако при больших энергиях интенсивность образующихся у-квантов начинает превосходить теоретическую. Особенно заметное расхождение наблюдается при энергии протонов Гр >290 Мэе, а для энергии Т-р = 340 Мэе экспериментальная интенсивность Y-квантов превосходит теоретическую уже в 100 раз. При этом исследование характера энергетического спектра образующихся улучей показало, что для Тр > 290 Мэе форма спектра существенно отличается от монотонно убывающей кривой тор-мозного излучения наличием мак- Рис. 246. [c.577]

Однако теоретический расчет показывает, что с точностью до экспериментальных ошибок весь полученный эффект может быть объяснен релятивистским взаимодействием магнитного момента нейтрона с электрическим полем ( дрожание ейтрона в малой области hjiripf ) и ничего не остается на долю электростатического взаимодействия. Такой результат весь.ма удивителен, так как трудно понять, каким образом описанная выше структурная модель нейтрона может создавать магнитный момент и не давать электростатического взаимодействия с электроном. В связи с этим требуется дополнительное исследование этого вопроса. [c.656]

При сравнении механических свойств с данными теоретических расчетов получается, что тсорстинсскаи прочность во много раз превышает практическую прочность металлов. Так, например, теоретический предел прочности железа, полученный расчетным путем (исходя из сил сцепления и теплоты сублимации), равен 56000 МПа, в то время как практический предел прочности железа равен 280 МПа, т.е. превышает в 200 раз, а для некоторых тугоплавких ме1аллов превышает даже в 1000 раз. [c.25]

Теоретические расчеты ) и экспериментальные данные показывают, что основным фактором, мешающим возникновению генерации сложных молекул, является накопление частиц на метастабильном (триплетном) уровне. Если в рубине наличие метастабильного уровня обеспечивает возможность генерации, то у красителей этот уровень играет отрицательную роль. Неоптические переходы 5 ->-7 1 мешают накоплению частиц на основном лазерном уровне 5] и тем самым уменьшают значение коэффициента усиления. Кроме того,- существенна роль триплет-триплетного поглощения Т Т2. Ввиду этого под действием внешнего излучения в растворе не только появляется способность к усилению, но и возникают дополнительные потери. Если коэффициент поглощения в канале превышает коэффициент усиле- [c.293]

Если растворенные атомы имеют такую же валентность, как и металл-растворитель (например, калий в натрии), то различия в заряде чужеродного иона и ионов основной решетки не будет, однако рассеяние все же возникнет в результате следующих двух эффектов. Во-первых, внутреннее ноле растворенного иона должно в общем случае отличаться от внутреннего поля ионов основного металла. Теоретически расчет поперечного сечения рассеяния, возникаюш,его вследствие этого разл 1чия, произвел Мотт [48] (см. также Мотт и Джонс [37], стр. 290). Экспериментальная оценка поперечного сечения рассеяния для раствора калия в натрии дает 2,5- .и а для раствора серебра в меди—- 2,4д-10 смР. Во-вторых, в зависимости от относительного размера растворенного атома в основной ре петке могут возникнуть местные деформации и 1 скажения, что также приведет it возрастанию рассеяния [c.168]

Однако ни последние авторы, ни Лейтон [87] не нашли подобного пика на кривой 0(7 ), рассчитанной по упругим постоянным серебра. Более поздние измерения Кеезома и Пирлмана [84J, а также Корака и др. [75] показали, что этот пик, по-видимому, не существует вообще. На фиг. 5 приведена также кривая Н(Т ) для серебра при температурах от 1 до 20° К. Экспериментальные данные и результаты теоретических расчетов Лейтона, исходившего из найденного им вида колебательного спектра, прекрасно согласуются друг с другом. [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...