Коэффициент переноса

Отсюда, обозначая через коэффициент переноса р, получим [c.68]

При анодной поляризации АУ энергетический барьер анодной частной реакции Qa = Qo уменьшается на величину аА, а энергетический барьер катодной частной реакции = Qo увеличивается на величину РЛ, причем а -f-P = 1. Множители ос и р принято называть коэффициентами переноса или перехода). Таким образом, можно написать следующие уравнения [c.199]

Величины коэффициентов переноса а и р < 1, а их сумма а + + Р = 1. Во многих случаях а = = 0,5, Если концентрация раствора достаточно велика, то =< О, а ij , и уравнения [c.201]

Дифференциальное уравнение переноса пара для случая, когда критерий внутреннего испарения равен единице (е == 1), остается тем же, что и для жидкости, только коэффициенты переноса вещества будут тождественно равны коэффициентам переноса пара [c.508]

Коэффициенты переноса теплоты и вещества [c.516]

Основными коэффициентами переноса являются коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии, коэф([)ициент температуропроводности, термоградиентный коэффициент, удельная теплоемкость. [c.516]

В формуле (1.4.8) в выражений (Л - 0,0015)2 величина радиуса выражена в мм. Если теперь в уравнениях (1.4.1) и (1.4.2) заменить молекулярные коэффициенты диффузии на эффективные, представленные формулами (1.4.7) с учетом (1.4.8), то процедура расчета тепломассообмена не изменится. Поэтому окончательные формулы (1.4.3)-(1.4.4), полученные из решения системы уравнений (1.4.1), (1.4.2), можно применять для расчета совместного тепломассопереноса с эффективными коэффициентами переноса (1.4.7), (1.4.8), для чего во всех формулах, в которые входят коэффициенты 02 и А 2, следует произвести замену этих коэффициентов на эффективные коэффициенты и А". ф2, представленные соотношениями (1.4.7) и (1.4.8). [c.34]

Одной из трудностей решения системы уравнений (2.4.6)-(2.4.8) является ее не-замкнутость. Для замыкания необходимо иметь в явном виде закон изменения турбулентных коэффициентов переноса. С этой целью использовались наиболее распространенные для струй выражения коэфициентов турбулентной вязкости. Одно из этих выражений представлено в следующем виде [c.71]

Методом Боголюбова в курсе устанавливаются кинетическое уравнение Больцмана для газа, кинетическое уравнение Власова для плазмы и некоторые их приложения. На основе кинетического уравнения Больцмана выводятся макроскопические уравнения переноса и следующие из них уравнения гидродинамики и вычисляются коэффициенты переноса. Явления переноса рассматриваются также методом функций Грина. [c.37]

Заметим, что соотношению Эйнштейна (4.23) можно придать довольно общую форму (имеющую аналоги в микроскопической классической и квантовой статистической теориях) соотношения, связывающего коэффициент переноса (коэффициент диффузии) с интегралом по времени от соответствующей временной корреляционной функции (скорости). [c.47]

Полученные выше микроскопические формулы (4.70) или (4.76), связывающие коэффициент трения с интегралом от временной корреляционной функции случайной силы, представляют собой один из примеров соотношений Грина—Кубо. Последние в общем случае связывают различные коэффициенты переноса с интегралами по времени от соответствующих корреляционных функций. [c.60]

Все феноменологические законы, в которые входят коэффициенты переноса, служат для замыкания системы уравнений гидродинамики. Однако такой подход к проблеме описания неравновесной системы на гидродинамическом этапе не является фактическим ее рещением, так как остаются не доказанными уравнения переноса (закон Фика и др.) и неизвестны коэффициенты переноса (коэффициенты диффузии, теплопроводности, вязкости и т. д.). Только микроскопическая теория позволяет решить эту проблему на основе решения кинетического уравнения. Одночастичная функция распределения /(г, V, t) содержит всю информацию о плотности, скорости, температуре, напряжениях и тепловом потоке в неравновесной системе. Это возможно потому, что /(г, V, t) зависит от семи переменных, а не от четырех, как все перечисленные макроскопические параметры. [c.140]

Для нее можно точно вычислить различные коэффициенты переноса. Лоренц надеялся использовать свою модель для описания электронов в металлах, но для этой цели она оказалась непригодной вследствие квантовых эффектов и дальнодействующего характера кулоновского взаимодействия. Однако она может быть применена в ряде физически интересных и важных случаев. [c.151]

Реальные газы. 6.2. Уравнение состояния реа,льны.х газов 6.3. Коэффициенты переноса. 6.4. Смесь реальных газов, [c.6]

Явления переноса. Коэффициентами переноса называют коэффициенты вязкости, теплопроводности и диффузии. Это название обусловлено тем, что указанные коэффициенты характеризуют перенос в теле соответствующей физической величины коэффициент вязкости характеризует перенос импульса, коэффициент теплопроводности — перенос теплоты и коэффициент диффузии — перенос вещества. [c.205]

Величины уу/г называются кинетическими коэффициентами, а также коэффициентами переноса-, эти коэффициенты симметричны относительно индексов у и к, т. е. [c.335]

Изложим подход, основанный на введении полных коэффициентов переноса учитывающих одновременно и молекулярный и молярный переносы во всей пристеночной области. Ограничимся вначале рассмотрением только уравнения сохранения количества движения. Рассмотрим полную вязкость турбулентного потока, являющуюся суперпозицией молекулярной (ламинарной) вязкости и молярной (турбулентной) вязкости. Очевидно, вблизи стенки полная вязкость должна переходить в молекулярную вязкость, вдали от стенки — в турбулентную вязкость. Учитывая это, определим полную вязкость формулой [c.47]

Полные коэффициенты переноса введены В. Д. Совершенным (см. [35]) [c.47]

Линейные уравнения 233 — полных коэффициентов переноса 47, [c.312]

Коэффициенты X и D зависят от физических свойств среды и температуры. Из молекулярной физики известно, что для газов все коэффициенты переноса (ц, к и D) возрастают вместе со средней тепловой скоростью молекул, т. е. с абсолютной температурой среды. [c.14]

Аналогично тепловому числу Nu можно, воспользовавшись средним коэффициентом переноса вещества а р,д, ввести среднее диффузионное число Нуссельта. [c.237]

ТО получим формулы ДЛЯ локального и среднего коэффициентов переноса и для закона переноса [c.323]

Основная трудность создания теории турбулентного движения заключается в невозможности получения замкнутой системы уравнений, т. е. в невозможности выразить компоненты тензора турбулентных напряжений (XI.44) через осредненные скорости движения. Как показано ранее, по аналогии с ламинарными потоками вводят коэффициенты переноса при турбулентном движении, складывающиеся из коэффициентов молекулярного и молярного или турбулентного переносов. [c.327]

Во внешней турбулентной области степень турбулентности существенно снижается, коэффициенты переноса становятся постоянными, а профиль скоростей отличен от логарифмического. На рис. ХП1.3 показано изменение безразмерной скорости внутри слоя в зависимости от безразмерной координаты Re, представленной в логарифмическом масштабе. Результаты многочисленных экспериментов, обозначенные кружками, хорошо совпадают вблизи стенки с линейным профилем (ХП1.1), с удалением от стенки с логарифмическим профилем (ХП1.2), а при подходе к внешней границе слоя экспериментальные точки существенно отличаются от логарифмического профиля. [c.329]

Из уравнения (XV.41) следует, что в покоящейся среде магнитное поле со временем будет затухать, т. е. оно будет просачиваться сквозь вещество от точки к точке. Скорость просачивания, или скорость выравнивания магнитного поля, отнесенная к единице площади, определяется коэффициентом v . По аналогии с молекулярной диффузией он может быть назван коэффициентом диффузии магнитного поля или коэффициентом переноса магнитной субстанции. Из уравнения (XV.41) видно, что время затухания поля имеет следующий порядок t — [c.409]

Из-за большого числа переменных величин, определяюш их движение жидкости, сложности наблюдаемых при этом явлений и трудности математического исследования действительное движение жидкости обычно заменяется некоторой условной, упрощенной схемой, расчленяющей движение на отдельные составные части. Такой схемой, лежащей в основе гидродинамики и логически наиболее хорошо отвечающей естественным представлениям о движении жидкости, является схема, рассматривающая поток жидкости состоящим из отдельных элементарных струек Иногда для упрощения жидкость полагают идеальной — лишенной вязкости и имеющей постоянную во всех точках плотность. Полученные таким образом уравнения движения идеальной жидкости затем исправляются введением соответствующих поправок и опытных коэффициентов, переносятся на реальные жидкости и применяются для решения конкретных практических задач. [c.57]

Глава 3. КОЭФФИЦИЕНТЫ ПЕРЕНОСА И МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ ТЕЧЕНИЙ ГАЗОВ [c.94]

Идея о возможности образования ионов пониженной валентности при анодном растворении металлов высказывалась очень давно (1866 г.) и использовалась многими исследователями (см. п. 4). Так, опытное значение коэффициента = 2,303 RT/anF — 0,03 уравнения (365) для железа в растворах H2SO4 при валентности п = 2 дает значение коэффициента переноса а = 1 ( ), что устраняется, если принять в качестве определяющей одноэлектронную стадию процесса (472) или (475). Наиболее полное экспериментальное обоснование стадийности реакций растворения металлов было сделано В. В. Лосевым с сотрудниками (1955—1965 гг.). [c.229]

Клеменс [124] оценил упомянутый дополнительный тепловой поток следующим образом. Поток состоит из двух частей из добавки к Qn, возникающей вследствие условия Ф О, и теплоты, вызванной тем, что при переходе электронов из сверхпроводящего в нормальное состояние поглощается некоторая энергия, которая затем высвобождается при обратном процессе. В (25.6) последним эффектом мы пренебрегли, воспользовавшись в (25.5) выражением для справедливость такого пренебрежения вытекает из следующих рассуждений. Так как / = 0, / = / и так как в сверхпроводниках в стационарном состоянии электрическое поле 7 = 0 или по крайней мере мало ), то / будет порядка L,j (/sTr/QгдеЬ — коэффициент переноса (14.11), в котором учтено рассеяние статическими дефектами и вклад токов только в нормальных областях. Тепло, переносимое / порядка КТ, т. е. меньше на множитель(isTT/Q . Вторая добавка к имеет порядок так как скрытая теплота перехода из нормального в сверхпроводящее состояние на один электрон Эта добавка равна примерно Ь КТ IQ К Т рУТ, что значительно больше тенла, переносимого В свою очередь меньше на множитель порядка КТи-р.1%, поэтому циркуляционный механизм не дает заметного вклада в полную электронную теплопроводность ) отсюда вытекает, что в (25.5) должна фигурировать именно С . [c.298]

Приведены методы численного решения нелинейных уравнений переноса кззличе-с 1 ва движения, вещества и энергии, осложненных фазовыми превращениями, химическими реакциями в системах с различной реологией с учетом входных участков и зависимостей коэффициентов переноса от температурных и концентрационных нолей в двухфазовых средах в двухкомпонентных и многокомпонентных системах. [c.3]

Дело в том, что решенная выше задача о слое смешения на основе гипотез турбулентного трения Прандтля (6а) и (6в) предполагают суш ествование локальной связи между турбулентными и осредненными характеристиками потока. Опыт показывает, что такая связь реализуется в том случае, когда коэффициент турбулентной вязкости (или диффузии) в направлении течения растет или остается постоянным. В тех случаях, когда теоретическая локальная связь указывает на уменьшение коэффициентов переноса, в действительности этого не наблюдается, фактические значения коэффициентов переноса на очень протяженных участках течения сохраняются почти неизменными. Но при этом становятся неприменимыми зависимости (6в) и (70ж), опираюш иеся на локальные связи турбулентных характеристик с осредненными. В таком случае непригодны и зависимости (70з). [c.393]

Формулы такого типа иногда называют формулами Грина — Кубо для коэффициентов переноса. Они, как и приведенные ниже формулы для брауновского движения (см. также формулу Найквиста в 22), являются частными формами записи весьма общего соотношения между флуктуационными и диссипативными характеристиками систем — так называемой флуктуационно-диссипа-ционной теоремы. [c.47]

Исследование кинетических явлений на микроскопическом уровне уже в работах Д. К. Максвелла связывалось с гидродинамикой. В 18б7 г. он вводит уравнения моментов и осуществляет строгий расчет коэффициентов переноса [39]. В 1972 г. Больцман впервые доказывает Я-теорему [4]. [c.214]

Полученные кинетические уравнения с трудом поддавались решению. В 1905 г. Г. Лоренц рассмотрел предельный случай смеси двух газов, один из которых с молекулярной массой т и малой плотностью, а другой — с молекулярной массой М. В пределе гп1М 0, пренебрегая взаимодействием легких молекул, он определил коэффициенты переноса [40]. Но лишь после введе- [c.214]

Система уравнений (1.114) в совокупнсх ти с граничными условиями (1.113), (1.115)...(1.121) описывает многокомпонентный ламинарный пограничный слой на химически активной поверхности. Гра-ничные условия сформулированы с учетом пиролиза вещества и образования на поверхности обтекаемого тела слоя кокса. Сформулированная задача имеет достаточно общий характер. Здесь в пограничном слое рассматривается ламинарное течение. Можно рассмотреть и турбулентное течение, приняв определенную модель турбулентного переноса как наиболее простую можно использовать модель полных коэффициентов переноса. [c.60]

Источником информации о межмолекулярных силах служат эксперимент и квантово-механические расчеты, Существует возможность косвенного определения потенщалов сил межмолекулярного взаимодействия путем сопоставления коэффициентов переноса (вязкости, теплопроводкости, диффузии), рассчитанных при различных потенциалах взаимодействия, с величилами, найденными экспериментально. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...