Серая среда

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

Диффузионное представление о перемещении носителей лучистой энергии справедливо для условий, близких к термодинамическому равновесию, для серой среды, имеющей большую. оптическую толщину ( 18-2), для излучающих систем простой геометрической формы и др. [c.370]

Как видно, уравнение (3-40) в случае серой среды оказывается тождественным уравнению (3-18) с той лишь разницей, что в нем фигурируют не спектральные, а интегральные величины и радиационные характеристики. [c.107]

Для серой среды и серой граничной поверхности уравнения (4-21), (4-22) (4-25), (4-26) и граничные условия к ним (4-27) и (4-30) будут содержать коэффициенты, при определении которых отпадает необходимость интегрирования по спектру. По форме эти уравнения будут тождественны соответствуюш,им уравнениям спектрального излучения. Поэтому для неселективных (серых) излучающих систем использование дифференциально-разностного приближения будет существенно проще. [c.128]

В случае серой среды и серых граничных поверхностей [а = а. [c.136]

Для серой среды k — k и = ) выражения тензоров L п t еще более упрощаются. При этом компоненты тензора L становятся равными [c.157]

Подставляя далее (5-59) в (5-49), получаем для серой среды (чисто поглощающей) при одномерном изменении температуры в соответствии с (5-67) значение компонента тензора длины свободного пробега фотонов относительно оси х [c.161]

Формула (5-76) является расчетной для приближения радиационной теплопроводности в случае полного излучения для серой среды с постоянным коэффициентом преломления. По своей структуре она аналогична выражению (5-65) для спектрального излучения. [c.165]

Для серых сред k = k = a. - -Щ и = с) на основании (6-17) и (6-18) очевидно, что тензоры I и t вырождаются соответственно в скаляры вида [c.172]

Тип Легкая серия Сред- няя серия [c.706]

Для серых сред закон Бугера строго справедлив и по отношению к немонохроматическому излучению. [c.131]

Абстрактная равномерно поглощающая среда, у которой, кроме отмеченного, коэффициент Л не зависит от температуры среды, будет называться далее серой средой. У реальных газовых сред в той или иной степени зависит от Я, температуры и ряда других факторов. [c.237]

В реальных условиях не встречаются поглощающие среды, которые были бы строго аналогичны по своему спектру пропускания серой среде. Однако для некоторых газовых сред со взвешенными в них твердыми относительно крупными частицами можно приближенно принять величину постоянной для всего сплошного спектра излучения этих сред. К таким средам могут быть отнесены двухатомные газы со взвешенными твердыми частицами, поток топочных газов со взвешенными частицами углерода, золы, технологического сырья и продукта, пылеугольный факел. Все эти частицы имеют размеры, значительно превышающие длину волны максимума спектральной интенсивности их излучения, и характеризуются сплошным спектром излучения, близким к серому. [c.238]

Из формул (15-8) н (15-9) видно, что di селективно-серой среды, как и di неравномерно поглощающей среды, зависит от температуры излучателя и характера его спектра излучения. [c.241]

При S—00, а практически пр И KS 4,0 (в пределах полос Поглощения) спектр пропускания селективно-серой среды будет выглядеть так, как это показано на рис. 15-5,г. Величина лучистого потока будет определяться в этом случае двумя первыми членами правой части уравнения (15-8), так как пропускание в пределах полос поглощения равно нулю. Поглощающая среда со спектром пропускания, аналогичным показанному на рис. 15-5,2, далее будет называться селективно-черной средой [Л. 97]. Интегральная пропускательная способность такой среды (<5 ), как это следует из формулы (15-9), равна [c.241]

При очень малых значениях K.S величина = 1 — KS. Интегрируя уравнение (15-29) при малых значениях KS и сопоставляя полученный результат с уравнением (15-32), приходим к следующему известному для плоского слоя серой среды соотношению [c.249]

Из равенства (16-23) следует, что поглощающая среда с КК имеет спектр излучения, свойственный серым телам. Вот почему такие поглощающие среды ранее были названы средами с серым спектром излучения, а при Кф (7 г) — серыми средами. [c.283]

Качественная картина спектра излучения серого газа, имеющего температуру 7V, при различных 5 приведена на рис. 16-2. При 5 = 00, а практически при 15 4,0 серая среда излучает как черное тело (спектральная интенсивность излучения ее равна С уменьшением 5 спектральная интенсивность излучения снижается в соответствии с формулой [c.283]

Рис. 16-2. Качественный график спектра излучения серой среды с температурой Гг прп различной толщине слоя (5 <52<5з).

И уменьшением dn, рп, 7 г- В отличие от абстрактных серых сред степень черноты запыленных газов зависит от собственной температуры. Однако при постоянной фактической концентрации пыли Цп кг/м ) степень черноты такой среды теоретически не зависит от температуры газа. [c.284]

В силу большой сложности селективного спектра излучения топочных газов получение расчетных уравнений, учитывающих фактические характеристики этого спектра, затруднительно. Поэтому на практике расчет лучистого теплообмена между селективно излучающей средой и ограничивающими телами обычно производится по уравнениям, справедливым для серых сред. Есть предложения по учету селективности излучения газов с помощью уравнений, включающих поглощательную способность сред по отношению к эффективному излучению окружающих тел [Л. 194, 97, 65], спектральный состав которого при несерых телах или средах отличается от черного или серого излучения и наперед (перед расчетом) задан быть не может. Поэтому в строгой постановке вопроса этот метод практически не может быть использован. В качестве приближенного метода он может быть использован, если задаться поглощательной способностью тел или среды по отношению к черному излучению. [c.300]

Проведем небольшой сравнительный анализ результатов расчета, получаемых по формулам (17-6) и (17-17), исходя из предположения, что излучение среды является селективным. Обозначим результирующее излучение, получаемое по формуле (17-6), справедливой для серой среды, через а по формуле (17-17) — через 9 . Расхождение между значениями и можно оценить по величине их отношения которое согласно формулам (17-6) и (17-17) имеет следующий вид [c.305]

Реальные спектры излучения запыленных топочных газов имеют много общего с теоретическим спектром запыленной селективно-серой среды. Поэтому решение поставленной задачи представляет несомненный интерес, 308 [c.308]

Я п)д),г — коэффициент ослабления луча частицами пыли, взвешенными в газе, в пределах ДЯг. Этот коэффициент для серых сред численно равен спектральному и интегральному Кп-Коэффициент Ку) 1,1 при известной величине можно [c.311]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН В ЗАМКНУТОЙ СИСТЕМЕ ИЗ ДВУХ ТВЕРДЫХ СЕРЫХ ТЕЛ, РАЗДЕЛЕННЫХ ИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ СЕРОЙ СРЕДОЙ [c.319]

СИСТЕМЕ ИЗ ДВУХ СЕРЫХ ТЕЛ, РАЗДЕЛЕННЫХ СЕЛЕКТИВНО-СЕРОЙ СРЕДОЙ. ТЕПЛОПЕРЕДАЧА ИЗЛУЧЕНИЕМ ПРИ НЕЗАПЫЛЕННЫХ ПЕЧНЫХ И ТОПОЧНЫХ ГАЗАХ [c.337]

Цветовая температура так называемых серых тел, характеризующихся условием e(Xi, Т)=е(Х2, Т), совпадает с термодинамической. Метод спектрального отношения нечувствителен к серой среде (пропускательная способность которой удовлетворяет условию т(Я[) = =т( 2)),часто присутствующей между объектом и пиоо-метром (например, пыль, дым. смотровые окна и т. д.). [c.191]

Здесь kv = v + 6vPv — коэффициент ослабления среды. Для серой среды, для которой, по определению, ky = k = = onst, Су = с = onst, выражения для компонент тензора L, т еще более упрощаются [c.172]

Для серой среды (af = а ), когда коэффициент преломления ftv = onst, [c.175]

При этом естественно, что для определения полной поверхностной плотности результирующего излучения рез отпадает необходимость В интегрировании. по всему спектру частот, как это делается в (4-37) и (4-54). В случае серой среды эти выражения используются ншосредственно для определения рез, однако вместо спектральных величин J, п j- подставляются соответственно полные величины поверхностных плотностей равновесного излучения = [c.136]

Для серой среды а = а, п = п) с постоянным коэффициентом преломления п = onst) выражение (5-72) упрощается [c.165]

Одновременно с этим следует отметить, что в матема-тичбок ом отно шенйи интегральные уравнения ipawiHauiHOH-ного теплообмена отличаются существенной сложностью и их приближенные аналитические решения получены лишь для одномерных задач с введением ряда упрощающих допущений (постоянство радиационных характеристик, изотропное рассеяние в объеме и на граничной поверхности, неселективные (серые) среда и поверхность излучающей системы]. В общем же случае система интегральных уравнений теплообмена излучением содержит ряд заранее неизвестных величин (ядра интегральных ураинений, поглощательная и отражательная способность граничной поверхности, средние по спектру коэффициенты поглощения и рассеяния среды). Эти величины являются функционалами температурных полей в объеме и на поверхности и могут быть определены лишь с той или иной степенью приближения. Поэтому методы решения интегральных уравнений теплообмена излучением в общем случае по аналогии с различными дифференциальными методами можно рассматривать как своего рода интегральное приближение. [c.190]

Как частные случаи из этой системы Могут быть получены более (Простые уравнения радиациоиного теплообмена для диатерм-ической н серой среды, для серой граничной поверхности и изотропного объемного и поверхностного рассеяния. [c.270]

Детков С. П. Дифференциальные уравнения переноса лучистой энергии в ограниченном объеме серой среды. Доклад на 2-м Всесоюзном совещании по тепло- и массообмену, Минск, 1964. [c.449]

Предположим, что между элементарными площадками df T и dF" T (рис. 16-1), разделенными поглощающей серой средой, происходит взаимный лучистый теплообмен. Как и в ранее рассмотреном случае, значения температуры поверхности F t и газа примем равными между [c.279]

Аналогичным путем можно вывести уравнение для определения скорости охлаждения элементарного слоя газа, непосредственно примыкающего к поверхности ограждения газового объема. Так, для слоя газа, непо-средстЕбнно примыкающего к поверхности ограждения сферической формы, это уравнение принимает вид (для серой среды) [c.291]

Решения, полученные для серой среды, могут быть использованы для расчетов излучения (поглощения) сильно запыленных газов, а также пылеугольного и мазутного факелов. Решения, полученные для селективносерой среды, могут применяться при расчетах излучения (поглощения) газов с ярко выраженной селективностью, как, например, незапыленных продуктов сгорания топлив. Решения, полученные для запыленного селективно-серого газа, могут быть использованы для расчетов теплопередачи излучением как от слабо запыленных, так и от сильно запыленных продуктов сгорания 296 [c.296]

Выше рассматривался случай теплопередачи излучением, для которого принималось, что изотермическая среда в пределах своих спектральных полос излучения (поглощения) имеет = onst (селективно-серая среда). В реальных условиях, как отмечалось ранее, излу- [c.313]

Формальное решение этой задачи для серых тел и серой среды мол<ет быть получено на основе уравнений, выведенных для замкнутой системы из трех твердых серых тел, разделенных лучепрозрачной средой. Для этого следует, используя метод, предложенный Д. В. Будриным, излучающий газовый объем заменить эквивалентным по теплопередаче черным излучателем, например решетчатой черной оболочкой, окружающей газовый объем (Л. 15]. [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...