Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Поток излучения

Пример 11.1. Рассчитать тепловой поток излучением от стальных окисленных труб наружным диаметром d--=0,l м, общей длиной /=10м, используемых для отопления га )ажа с температурой стен /2=15°С. Температура стенки трубы <1=85 С.  [c.93]

Из сравнения выражений (11.24) и (11.25) следует i i,2/i i,2 = 0,5, т. е. установка одного экрана при е, = е2 = е уменьшает поток излучения вдвое.  [c.94]

Наиболее распространенным случаем сложного теплообмена является теплоотдача от поверхности к газу (или от газа к поверхности). При этом имеет место конвективный теплообмен между поверхностью и омывающим ее газом и, кроме того, та же самая поверхность излучает и поглощает энергию, обмениваясь потоками излучения с газом и окружающими предметами. В целом интенсивность сложного теплообмена в этом случае характеризуют суммарным коэффициентом теплоотдачи  [c.97]


Обычно считают, что конвекция и излучение не влияют друг на друга. Коэффициент теплоотдачи конвекцией к считают по формулам, приведенным в гл. 10, а под коэффициентом теплоотдачи излучением понимают отношение плотности теплового потока излучением  [c.97]

Способы расчета теплового потока излучением q изложены в гл. 11.  [c.97]

В ряде случаев влиянием одной из составляющих коэффициента теплоотдачи можно пренебречь. Например, с увеличением температуры резко возрастает тепловой поток излучением, поэтому в топках паровых котлов и печей, где скорости течения газов невелики, а /г>1000°С, обычно принимают а = ал и, наоборот, при теплообмене поверхности с потоком капельной жидкости определяющим является конвективный теплообмен, т. е. а = а,.  [c.97]

Тепловой поток излучением от стенок печи, имеющих температуру к прутку найдем по аналогии с примером (11.1)  [c.114]

Если минимальная ширина потока излучения Хо равна d, из формулы (4.2) следует, что при выполнении условий (4.1) дифракционные эффекты не наблюдаются вплоть до расстояния г/р 7. Следовательно, взаимодействие излучения с частицей в концентрированной дисперсной среде можно рассматривать в рамках геометрической, оптики и пренебречь дифракцией на отдельной частице. Это подтверждается опытными данными [139] о независимости степени черноты слоя от размеров частиц.  [c.133]

Так, в [166] для описания потока излучения в ди-с-персной среде с центрами переизлучения использована одномерная модель. При расчете учитывалось трехкратное переизлучение. Полученные формулы предлагаются для качественного анализа особенностей переноса излучения в широком диапазоне свойств среды.  [c.146]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты.  [c.149]


Распространение потока излучения дь в ячейке описывается следующей системой уравнений  [c.152]

Перенос фонового излучения описывается по-преж-нему системой уравнений (4.18). Решение ее с учетом (4.25) позволяет определить все компоненты потока излучения в ячейке. Как оказалось, взаимное влияние соседних сфер быстро уменьшается по мере разбавления системы и снижения отражательной способности. Уже при можно считать, что частицы излучают  [c.156]

Определив среднюю оптическую плотность изображения всей окружающей модель дисперсной среды из отношения ее к оптической плотности изображения а. ч. тела, можно найти всл- В результате взаимодействия частиц плотность потока излучения слоя будет всегда больше, чем плотность излучения отдельной частицы.  [c.174]

Сравнивая этот поток излучения с потоком, испускаемым ядром слоя (Л +1 ограничивающей модель поверхностью), получаем следующее выражение для функции 8з(7 ст. Тел, сл)  [c.177]

Энергия излучения Объемная плотность энергии излучения Поток излучения Поверхностная плотность потока излучения Энергетическая светность, энергетическая освещенность Энергетическое количество освещения  [c.14]

Лазерную резку материалов осуществляют как в импульсном, так и в непрерывном режиме. При резке в импульсном режиме непрерывный рез получается в результате наложения следующих друг за другом отверстий. Наиболее широкое применение получила резка тонкопленочных пассивных элементов интегральных схем, например, с целью точной подгонки значений их сопротивления или емкости. Для этого применяют импульсные лазеры на алюмо-иттриевом гранате с модуляцией дробности, лазеры на углекислом газе. Импульсный характер обработки обеспечивает минимальную глубину прогрева материала и исключает повреждение подложки, на которую нанесена пленка. Лазерные установки различных типов позволяют вести обработку при следующих режимах энергия излучения 0,1. .. 1 МДж, длительность импульса 0,01. .. 100 мкс, плотность потока излучения до 100 мВт/см, частота повторения импульсов 100. .. 5000 импульсов в 1 G. В сочетании с автоматическими управляющими системами лазерные установки для подгонки резисторов обеспечивают производительность более 5 тысяч операций за 1 ч. Импульсные лазеры на алюмо-иттриевом гранате применяют также  [c.299]

При оценке погрешностей фотоэлектрической пирометрии было найдено, что имеются источники погрешностей, связанные со способа.ми взаимодействия оптической системы и источника. Погрешности этой категории исследовать довольно трудно, так как они часто являются результатом сложных комбинаций различных эффектов. Один из наиболее важных эффектов такого рода связан с размером наблюдаемого источника и распределением яркости за пределами геометрически наблюдаемой площади. Для объекта конечного размера, находящегося в плоскости источника, поток излучения, прошедший плоскость диафрагмы, из-за дифракции меньше потока, который должен иметь место в соответствии с геометрической оптикой. Чтобы эти потери свести к нулю, нужно было бы увеличить размер источника так, чтобы в отверстии диафрагмы он стягивал угол 2л стерадиан. Таким образом, если пирометр измеряет по очереди два источника с разными размерами, сравнение будет содержать погрешность, обусловленную дифракцией. Дополнительная погрешность возникает в результате рассеяния на линзах объектива или на зеркале. Она также будет зависеть от размера источника, так как рассеяние пропорционально освещенности элементов объектива.  [c.379]

Рис. 7.36. Эффект размера источника. Р(г) % —доля потока излучения, возникающая за пределами круга радиусом г. 1 — измерение 2 — дифракция. Рис. 7.36. Эффект <a href="/info/1130">размера</a> <a href="/info/19735">источника</a>. Р(г) % —доля потока излучения, возникающая за пределами круга радиусом г. 1 — измерение 2 — дифракция.

Определим объемную спектральную яркость 1 %, Т) как поток излучения, пропущенный через единицу объема стекла при температуре Т в единице телесного угла  [c.393]

Поток излучения, достигающий поверхности на расстоянии X из йх, таким образом, равен  [c.394]

Теперь можно записать выражение для Q,,, потока излучения от поверхности слоя стекла, который находится на подложке с коэффициентом излучения гь=1—рь при той же температуре, что и у стекла  [c.394]

Определение суммарного теплового потока излучением и коэффициент теплоотдачи при излучении.  [c.480]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде  [c.238]

Предполагая, что стенки 1 и 2 являются диффузными, можно записать граничные условия через поверхностные плотности потока излучения и для граничных поверхностей в виде  [c.242]

В работах [556, 658] получены приближенные решения этой задачи. Рассмотрим первое из них. Для оптически плотной среды вблизи состояния термодинамического равновесия поток излучения определяется в виде  [c.251]

Тепловое излучение представляет собой электромагнитные колебания. Удельный поток излучения тела пропорционален четвертой степени его абсолютной температуры (закон Стефана — Больцмана)  [c.145]

Схему с проникающим излучением используют, когда возможен доступ к изделию с двух сторон, а схему с отраженным излучением — когда источник и приемник радиоактивного излучения можно расположить с одной стороны от изделия (например, при контроле толщины покрытия). Интенсивность потока излучения Ф, прошедшего через слой вещества  [c.159]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина  [c.91]

Сколько экранных алюминиевых полированных пластин следует поставить в системе вакуумно-многослойной изоляции сушильного шкафа для уменьшения теплового потока излучения не менее чем па 99,4 % Сушильный шкаф работает при температуре, не нревишаюшей 200 °С.  [c.96]

Перенос тепла излучением может, разумеется, происходить и в противоположном направлении, повышая температуру чувствительного элемента, если на элемент попадает излучение какого-либо внешнего источника. Такая ситуация возникает, например, при измерении температуры прозрачной жидкости в комнате, освещаемой лампами накаливания. Следует помнить, что тепловой эффект измерительного тока в 1 мА эквивалентен выделению на чувствительном элементе мощности в 25 мкВт. Высокотемпературный источник теплового излучения, например лампа накаливания в 150 Вт на расстоянии 3 м от термометра, вполне может создавать в направлении термометра поток излучения до 20 Вт на стерадиан. Если между термометром и источником теплового излучения нет поглощающей среды, на термометр может попадать до 9 мкВт теплового излучения, что для некоторых типов термометров будет эквивалентно нагреванию на 1 мК. Выход из положения в этом случае состоит, например, в помещении термометра в непрозрачную трубку, заполненную легким маслом для улучшения теплового контакта со средой. Необходимо следить за тем, чтобы между применяемыми здесь материалами не  [c.213]

Для коэффициентов излучения, отражения, поглощения и пропускания мы будем использовать обозначения е, р, а и т соответственно. Термины коэффициент излучения , коэффициент отражения и т. д. относятся к реальным поверхностям и включают эффекты геометрии поверхности. Такие термины, как излучательная способность или отражательная способность , относятся к идеальным гладким поверхностям, и их использование ограничивается дискуссией об отверстии в полости черного тела. Полезным иногда термином является и коэффициент яркости Я, который определяется как отно-щение потока излучения, отраженного от элемента поверхности в специфических условиях излучения и наблюдения, к потоку, отраженному идеальной, полностью отражающей, полностью диффузной поверхностью, излученному и наблюдаемому таким же образом.  [c.323]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока  [c.327]


Отдельные слагаемые правой части уравнения (3.40) имеют следующий смысл. Первое слагаемое — J (Z, fi) характеризует уменьшение потока вдоль оси вследствие его поглощения и рассеяния. Второе учитьь вает приращение лучистой энергии, вызванное собственным излучением среды. Последнее слагаемое выражает увеличение потока излучения вдоль оси, обусловленное излучением, падающим на точку со всех направлений сферического пространства и рассеиваемым средой в направлении оси.  [c.61]

В том случае, когда собственным излучением матрицы можно пренебречь, уравнение переноса излучения (3.40) не связано с системой (3.38) и его можно решить отдельно. В ходе такого решения в работе [ 23] получено аналитическое Bbh ражекие для изменения плотности потока излучения поперек поглощающего и рассеивающего слоя в виде простой экспоненциалыюй функщси k  [c.61]

Из приведенного выражения (3.41) следует, что даже в этом упрощенном варианте на величину потока излучения сказывают существенное влияние все оптические свойства слоя, в том числе и вид индикатрисы рассеяния. В этой связи следует отмегить, что величина коэффициента поглощения таких материалов, как пористое стекло и кварцевая керамика, целиком определяется их химическим составом. В то же время на коэффициент рассеяния основное влияние оказывает форма, ориентация и концентрация рассеивающих центров, какими являются поры. Это важное для технологии обстоятельство позволяет регулировать ошические характеристики проницаемых матриц из полупрозрачных материалов.  [c.62]

Пусть Q — тепловой поток излучения к твердой частице от внешнего источника. Согласно [528], общее уравнение теплообмена излучением между твердой поверхностью и частицей в непоглощающеп среде имеет вид  [c.78]

С изменением температуры контролируемого веи1.ества произведение р/ остается неизменным и, следовательно, температурная погрешность для подобных устройств на точность не влияет. Интеп-сивность потока излучения, отраженного веществом, можио приближенно определить по формуле  [c.159]


Смотреть страницы где упоминается термин Поток излучения : [c.96]    [c.297]    [c.319]    [c.334]    [c.388]    [c.394]    [c.121]    [c.474]    [c.60]    [c.248]    [c.251]    [c.255]    [c.255]    [c.159]   
Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.261 ]

Физические величины (1990) -- [ c.171 ]

Методы и задачи тепломассообмена (1987) -- [ c.22 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.284 , c.361 , c.405 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.185 ]

Температурные измерения (1984) -- [ c.306 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.185 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.233 ]

Оптика (1986) -- [ c.67 ]

Основные термины в области температурных измерений (1992) -- [ c.0 ]

Введение в физику лазеров (1978) -- [ c.36 ]

Теория оптических систем (1992) -- [ c.104 ]



ПОИСК



АксиОмат алгебры потоков излучения

Виды лучистых потоков вектор излучения

Виды лучистых потоков объемного излучения и уравнение энергии

Виды потоков излучения

Влияние неравномерности температурного поля в сечении газового потока на теплопередачу излучением

Воздействие солнечного излучения на увеличение диффузионного потока в плоскости компенсационного слоя

ГЕНЕРАЦИЯ ИМПУЛЬСОВ СЖАТИЯ ПРИ ВОЗДЕЙСТВИИ МОЩНЫХ ПОТОКОВ ИЗЛУЧЕНИЯ НА ВЕЩЕСТВО

Излучение запыленных потоков

Излучение шума потоком при числах Маха, больших единицы

Излучения поток и гидродинамика

Методика разложения плотности потока излучения на компоненты

Модифицированное диффузионное приближение для определения плотности потока. результирующего излучения в среде, находящейся в состоянии радиационного равновесия

Мощность потока энергии ионизирующего излучения

О роли теплового излучения в теплообмене с дисперсным потоком

Оптическое излучение. Поток излучения

Освещенность изображения, создаваемая потоком излучения при действии оптической системы

Падение потока излучения поверхностная

Пирометрические преобразователи без модуляции потока излучения

Плотность потока излучения

Плотность потока излучения в слое поглощающей и излучающей среды при заданном распределении температуры

Плотность потока излучения ионизирующего

Плотность потока излучения поверхностная

Плотность потока полусферического излучения

Плотность потока эффективного излучения

По1 лощательная способность газовых сред применительно к параллельному лучу потока излучения

Поверхностная плотность заряда потока излучения

Поверхностная плотность потока излучения абсолютно черного тела

Поток вектора излучения

Поток излучения (лучистый

Поток излучения (лучистый поток)

Поток излучения ионизирующего

Поток излучения полный

Поток излучения полный полный

Поток излучения с поверхности фронта волны

Поток импульса электромагнитного излучени

Поток солнечного излучения

Поток электромагнитной энергии. Зона формирования излучения

Поток энергии ионизирующего излучени

Пропускание селективно поглощающими газовыми средами параллельного луча потока излучения

Пропускание серыми и неравномерно поглощающими газовыми средами параллельного луча потока излучения. Закон Бугера

Прохождение потока излучения через светофильтр

Псевдозвук. Условия излучения звука потоком

Распределение температуры и плотность потока излучения в плоском слое с равномерно распределенными внутренними источниками энергии

Реакция приемников лучистой энергии на падающий поток излучения

Спектральная плотность интенсивности излучения потока излучения

Спектральная плотность интенсивности потока излучения по длине волны

Спектральная плотность потока излучения

Спектральная плотность потока излучения светимости

Спектральная плотность потока излучения энергетической освещенности

Спектральная плотность потока излучения яркости

Таблица П-18. Коэффициенты суммарной теплоотдачи излучением и конвекцией и удельный тепловой поток в окружающую среду с температурой

Теплопередача излучением при неравномерном температурном поле газового потока над изотермической поверхностью нагрева

Физические свойства, характеризующие способность веществ и материалов взаимодействовать с потоками масс и излучений

Формальное решение уравнения переноса излучения относительно интенсивностей излучения плотности потока

Формальное решение уравнения переноса излучения относительно интенсивностей излучения производной плотности потока результирующего излучения

Характеристики тепловых потоков излучения твердых тел

Черное тело, излучение поверхностная плотность потока

Эйнштейн потока излучения спектральный световой

Эквивалент световой потока излучения

Энергетические и фотометрические величины. Энергетические величиныЭнергетическая сила излучения. Энергетическая яркость. Энергетическая светимость. Энергетическая освещенность. Фотометрические величины Световой поток. Яркость. Светимость. Освещенность. Световая экспозиция. Соотношения между энергетическими и. световыми характеристиками излучения Задачи



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте