Физика нейтронов

Вторая часть посвящена прикладной ядерной физике. В эту часть вошли взаимодействие заряженных частиц и у-квантов высокой энергии с веществом, приборы ядерной физики, нейтронная физика, физика деления ядер, физические принципы технического использования явлений ядерной физики, а также космические лучи и связанные с ядерной физикой космологические вопросы. [c.6]

Взрыв внутреннего действия на глубине 365 м в соляном пласте многоцелевое назначение получение тепловой энергии, производство радиоактивных изотопов, расширение данных по физике нейтронов изучение эффектов взрыва в каменной соли накопление данных для конструирования ядерных зарядов промышленного и научного назначения [c.29]

Перечислим основные процессы взаимодействия заряженных частиц и у-квантов с веществом (вопрос о взаимодействии нейтронов будет рассмотрен отдельно в главе, посвященной физике нейтронов). [c.130]

Выпуски 9—12. Люминесценция , Ускорители заряженных частиц , Физика нейтронов , Молекулярная оптика . [c.400]

Физика нейтрона, деление ядер, атомная энергия [c.312]

Физика нейтронная реактора 520 Формы внешние 583 [c.726]

Металлы высокой степени чистоты — сверхчистые металлы — используют в атомной, электронной и радиотехнической промышленности. Содержание примесей в таких металлах ограничивается одним атомом на 10 атомов основного металла, потому что от наличия примесей в значительной степени зависят физико-химические и механические свойства металлов. Так, ничтожно малое количество некоторых примесей повышает способность металлов (например, 2г, А1, Mg) к поглощению тепловых нейтронов и делает их непригодными для использования в атомной технике. [c.230]

Воздействие интенсивных потоков нейтронов на материал корпуса и других конструкций реактора приводит к их структурным изменениям, что вызывает изменение их физико-механических свойств. Наиболее опасен переход облученного материала стального корпуса, несущего давление, из вязкого состояния в хрупкое, характеризующееся небольшой энергией разрушения. Состояние хладноломкости корпусных сталей наступает в области температур ниже критической температуры хладноломкости 7хл. Величина этой температуры возрастает при облучении. [c.69]

Для строгого решения задач проектирования корпуса реактора и его защиты необходимы кривые энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов в абсолютных единицах по отношению к изменению конкретных физико-механических свойств материала. Эти кривые, например, по отношению к изменению температуры хладноломкости при различных температурах облучения [50], изменению ползучести [51], те- [c.71]

Пасечник M. B. Нейтронная физика. Киев, Паукова думка , 1969. [c.84]

Бурное развитие физики атомного ядра приходится на вторую четверть 20-го столетия, особенно начиная с открытия нейтрона (1932). Интенсивно изучаются свойства ядерной материи. Выдвигаются и намечаются решения проблемы структуры ядра, проблемы внутриядерных взаимодействий и процессов. В этот период было открыто много новых элементарных частиц и античастиц. Атомные ядра и процессы, протекающие в них, и составляют предмет исследования ядерной физики. [c.7]

В начале этой главы ( 12) мы указывали, что в состав атомного ядра входят протоны и нейтроны. Основные свойства атомных ядер в последующем изложении освещались на основе предположения, что ядро построено из Z протонов и A—Z нейтронов. Это предположение является совершенно правильным и в наши дни. Однако к такому выводу физика пришла не сразу. [c.129]

Гипотеза о протонно-нейтронном строении атомного ядра впервые была сформулирована в 1932 г. советским физиком Д. Д. Иваненко (совместно с Е. В. Гапоном) и вскоре была подробно развита немецким физиком В. Гейзенбергом. [c.130]

Первое затруднение. После экспериментального открытия нейтрона стало ясно, что атомные ядра построены из протонов и нейтронов и в состав ядер не входят ни электроны, ни позитроны. Ряд веских соображений приводит к заключению о том, что в ядре не могут содержаться электроны ( 21). Тогда возникает законный вопрос откуда же берутся электроны (позитроны), испускаемые при 3-распаде С решением этой трудности физика справилась довольно успешно еш,е в 30-х годах. [c.236]

Средние и тяжелые атомные ядра с Л 100 — 200 представляют собой квантовомеханические системы с большим числом нук-ло. юв. Пользуясь методами термодинамики и статистической физики, можно и в ядерной физике ввести понятия внутриядерная температура, энтропия и т. д.— и связать величину температуры с энергией возбуждения ядра. С этой точки зрения повышение средней энергии нуклонов ядра при захвате ядром налетающей частицы можно рассматривать как повышение температуры ядра. Испускание ядром нейтрона можно рассматривать как процесс испарения, сопровождающийся понижением температуры ядра. [c.278]

Открытие нейтрона позволило решить фундаментальную проблему ядерной физики — проблему о составе ядра. [c.280]

Вторым крупным исследовательским центром стал Московский физический институт имени П. Н. Лебедева, преобразованный в 1934г. из Физической лаборатории Академии наук СССР. В его отделах и лабораториях велись исследования рентгеновских лучей и космической радиации, выполнялись работы по физике нейтронов, разрабатывалась теория ускорения атомных частиц и т. д. В нем же в 1934 г. П. А. Черенковым в ходе изучения явлений люминесценции растворов солей урана под действием гамма-лучей был открыт эффект свечения веществ при прохождении быстрых заряженных частиц, использованный затем в приборах для точного измерения скорости и направления полета электронов, протонов, мезонов и гамма-квантов высоких энергий [c.151]

Теплопроводность изотропного графита при облучении при T Mnepaitype выше 600° С на 30—40% ниже, чем теплопроводность без облучения, коэффициент линейного расширения в результате облучения интегральным потоком нейтронов 4-1021 нейтр./см2 при температуре выше 1000°С сначала увеличивается примерно на 20%, а потом уменьшается на 30—75% начального значения. Физико-механические характеристики прессованных сортов графита под влиянием облучения меняются больше, чем изотропных сортов. Изменения происходят в направлениях вдоль и поперек оси прессования или выдавливания, причем эти изменения по осям довольно различи , что практически исключает возможность использования анизотропных сортов графита в виде крупноразмерных блоков в качестве конструкционного материала активной зоны реактора В ГР с призматическими твэлами [6]. Этот факт является весьма важным доказательством преимущества варианта реактора ВГР с шаровыми твэлами, поскольку твэлы при достижении интегрального потока (5—7)-10 нейтр./см и глубине выгорания топлива 10—15 /о выводятся из активной зоны, графитовые же блоки отражателя находятся в зоне существенно меньших температур и потоков нейтронов. [c.29]

В томе I, изданном Атомиздатом в 1969 г., приведены общие сведения по физике защиты, безотносительно к определенным источникам. В их числе единицы радиоактивности, предельно допустимые уровни ионизирующих излучений, взаимодействие излучений с веществом, численные, аналитические и полуэмпи-рические методы расчета прохождения излучения в радиационной защите, характеристики поля первичного и многократно рассеянного у- и нейтронного излучений в источнике и в защитных средах, инженерно-физические методы расчета защиты. [c.5]

Состав атомных ядер. Е осле от чрытня нейтрона советский фи-. лк Д ж II т р и й Дм и т р и е-в и ч Иваненко и немецкий физик Вернер Гейзенберг [c.317]

Протон и нейтрон по способности к силыюму взаимодействию не отличаются друг от друга, поэтому в ядерной физике их часто рассматривают как одну частицу — нуклон — в двух различных состояниях. Нуклон в состоянии без электрического заряда называется нейтроном, нуклон в состоянии с электрическим зарядом называется протоном. [c.318]

Искусственвая радиоактивность. Французские физики Фредерик Жолио-Кюри (1900—1958) иИрен Жолио-Кюри (1897—1956) в 1934 г. обнаружили, что при облучении потоком альфа-частиц ядра изотопа алюминия JjAl превращаются в ядра изотопа фосфора 1 , при этом испускаются свободные нейтроны [c.323]

Сильное взаимодействие связывает нуклоны оно объединяет протоны и нейтроны в ядрах всех элементов. Будучи самым сильным в природе, это взаимодействие ограничивается вместе с тем весьма короткими расстояниями. Это — преобладаюш,ий вид взаимодействий в ядерной физике высоких энергий. [c.440]

Начиная с 1946 г. и в последующие годы в Советском Союзе, США, Англии создаются ускорители заряженных частиц разного типа (бетатрон, синхротрон, фазотрон, синхрофазотрон, современ-iHje линейные ускорители). В 1947 г. С. Пауэлл с сотрудниками, открыли я-мезоны. В том же году другая группа физиков открывает первые гипероны (Л°-частицы) и /С-мезоны. В 1948 г. быда открыто наличие тяжелых атомных ядер в первичной составляющей космического излучения. В рассматриваемый период предпринимаются попытки создания более современных наглядных представлений о расположении протонов и нейтронов в ядре модель ядерных оболочек (1949), обобщенная, или коллективная модель ядра (1950—1952). В 1953 г. открыто существование гипер-ядер. [c.13]

Кроме понятий энергии связи, удельной энергии связи на нуклон и коэффициента упаковки, в ядерной физике пользуются также понятием энергии связи или энергии присоединения последнего нейтрона и соответственно последнего протона. Энергия связи последнего нейтрона больше энергии связи последнего протона ё . Так, например, в диапазоне значений массового числа 84 -< < 104 средняя энергия связи последнего нейтрона при Z четном равна 8,480 Мэе, а при Z нечетном — 8,440 Мэе, т. е. примерно одинакова. Для энергии связи последнего протона имеем совершенно иное положение в этом же диапазоне А при четном Z средняя ёр = 8,960 Мэе, а при нечетном Z средняя Sp = 6,380 /И/, разница составляет — 2,580 Мэе. На рисунке 32 приведены значения как функции N—Z при Z = onst для четных и нечетных Z. Ядра с четным N имеют всегда большие значения энергии связи последнего нейтрона, чем соседние ядра с нечетным Л/. С увеличением числа нейтронов N в ядре величина (з уменьшается как по четным, так и по нечетным Z. На рисунке 33 приведена зависимость энергии связи последнего протона ёр от числа протонов при N = onst. Заметно монотонное уменьшение ёр с увеличением Z. [c.97]

Атомные ядра представляют сложные квантовомеханические системы, построенные из двух сортов строительных кирпичей из протонов и нейтронов. Протоны и нейтроны в ядре связываются внутренними силами ядерного взаимодействия, между протонами существует также электромагнитное взаимодействие. Над выяснением устройств ядра из этих первокирпичиков и законов ядерного взаимодействия упорно работают физики начиная с 1932 г. Возникшие при этом трудности можно свести к следующему. [c.170]

Процесс деления атомных ядер представляет собой расщепление ядра на два (редко на три) осколка, происходящее самопроизвольно или под действием бомбардирующих частиц. Масса и атомный номер каждого осколка составляют примерно только половину массы и атомного номера исходного ядра. Деление на три осколка (имеются три варианта) наблюдается с вероятностью в 300 и в миллион раз меньшей вероятности деления на два осколка. Деление ядер урана под действием нейтронов было открыто в 1938—1939 гг. О. Ганом и Ф. Штрассманом. Спонтанное деление ядер урана было открыто советскими физиками Г. Н. Флеровым и К- А. Петржаком в 1940 г. [c.292]

Начало исследований было положено еще в 1934 г. итальянским физиком Э. Ферми с сотрудниками. После открытия Чедвиком нейтрона в 1932 г. и особенно после открытия супругами Кюри в 1934 г. искусственной радиоактивности Э. Ферми с сотрудниками подвергли действию нейтронов последовательно все элементы периодической системы. При нейтронной бомбардировке обычно нейтрон захватывается ядром и часто получается неустойчивое ядро (отягощенное нейтронами) которое, испуская электрон, [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...