Излучающая среда

ПЕРЕНОС ЛУЧИСТОЙ ЭНЕРГИИ В ПОГЛОЩАЮЩЕЙ И ИЗЛУЧАЮЩЕЙ СРЕДЕ [c.95]

В приближении излучающей среды оптическая толщина по-прежнему предполагается малой [125]. Энергия, подводимая от внешних источников, считается несущественной (не учитывается поглощение) и учитывается собственное излучение среды. В этом случае решение уравнения переноса представляет интегральный вклад собственного излучения среды вдоль, всего оптического пути. [c.143]

Оптические приборы и оптические методы исследования широко применяются в самых разнообразных областях естествознания и техники. Напомним, например, об изучении структуры молекул с помощью их спектров излучения, поглощения и рассеяния света, а также о применении микроскопа в биологии, об использовании спектрального анализа в металлургии и геологии. Оптические квантовые генераторы неизмеримо расширяют возможности оптических методов исследования. Приведем несколько примеров, иллюстрирующих положение дела. Один из новых методов — голография — подробно описан в главе XI. Изучение атомно-молекулярных процессов, протекающих в излучающей среде лазеров, а также рассеяния света и фотолюминесценции с применением лазеров позволило получить большой объем сведений в атомной и молекулярной физике, равно как и в физике твердого тела. Оптические квантовые генераторы заметно изменили облик фотохимии с помощью мощного лазерного излучения могут производиться разделение изотопов и осуществляться направленные химические реакции. Благодаря монохроматичности излучения оптических квантовых генераторов оказывается сравнительно простыми измерения сдвига частоты, возникающего при рассеянии света вследствие эффекта Допплера этот метод широко используется в аэро- и гидродинамике для излучения поля скоростей в потоках газов и жидкостей. [c.770]

В настоящее время разработаны методы разделения сложного теплообмена. Так, применение воздушной завесы позволяет отделить чисто радиационную составляющую теплового потока от конвективной. Сущность, метода состоит в замене в пристенном слое высокотемпературного теплоносителя, который является излучающей средой и омывает ДТП, диатермической завесой, чаще всего воздухом. Если температуру завесы поддерживать на уровне температуры ДТП, то последний измерит радиационную составляющую теплового потока. [c.290]

Удобно ввести следующую классификацию свойств излучающей среды, различая оптически толстую среду, промежуточный случай и оптически тонкую среду [18]. [c.205]

В случае сильно поглощающей и излучающей среды для радиационной составляющей потока энергии справедливо выражение градиентного типа [c.9]

Лучистый теплообмен в поглощающих и излучающих средах [c.130]

Производительность котлоагрегата определяют по количеству теплоты или массовому количеству пара, получаемого из агрегата. Иногда размеры или производительность котлоагрегата характеризуются величиной поверхностей нагрева. Если теплота передается рабочему телу от продуктов сгорания топлива излучением, поверхности нагрева называют радиационными — при передаче тепла излучением (18) и конвективными—при передаче теплоты соприкосновением (19, 20). Радиационные поверхности при размещении в топочной камере назы/ваются экранами 12, и они защищают стены от прямого воздействия излучающей среды. [c.10]

При нагревании тел часть тепла в результате атомных возмущений неизбежно преобразуется в лучистую энергию. Носителями лучистой энергии являются электромагнитные волны или в другом представлении фотоны (кванты энергии). Скорость перемещения этих носителей в вакууме составляет около 300-10 м сек. Результирующий тепловой поток от излучающей среды с абсолютной температурой К к поверхности, средняя абсолютная температура которой равна Тс определяется по формуле, построенной на законе Стефана-Больцмана [c.135]

Дифференциальный метод основывается на решениях дифференциальных уравнений переноса лучистой энергии в ослабляющей и излучающей среде (гл. 18). [c.379]

ТЕПЛООБМЕН В ПОГЛОЩАЮЩИХ И ИЗЛУЧАЮЩИХ СРЕДАХ [c.420]

Рассмотрим радиационно-конвективный перенос теплоты при турбулентном движении излучающей среды внутри цилиндрического канала. Канал имеет диаметр й=2га, длина его равна /, температура поверхности неизменна и равна Тс- Среда имеет заданную температуру на входе физические свойства, не зависящие от температуры, и равномерное распределение осредненной скорости Шх по сечению канала. Процесс теплообмена является установившимся во времени. Требуется определить распределение температуры в излучающей среде и тепловой поток [Л. 205]. [c.437]

Рассмотрим граничное условие, выражающее теплообмен излучающей среды со стенкой [c.438]

Из последних двух уравнений определяются постоянные i и Са-Подставляя значения Си z и А в зависимость (18-59), после некоторых преобразований получаем уравнение, выражающее распределение температуры в потоке излучающей среды [c.439]

Радиационный теплообмен потока излучающей среды со стенками канала [c.356]

Рис. 15-2. Зависимость радиационной функции Лаф для цилиндрического канала, заполненного потоком излучающей среды, от критерия Бугера при а, ,= 1,0 и различных относительных толщинах пограничного слоя 6/D.

Широкое распространение получил метод воздушной продувки, которым пользуются для выделения конвективной составляющей [Л. 167, 296—300]. Сущность атого метода заключается в замене излучающего теплоносителя, который используется при обычной работе аппарата, диатермической средой (обычно воздухом) и определении конвективного теплообмена при тех же значениях гидродинамических критериев, что и при работе на излучающей среде. [c.438]

Здесь уместно заметить, что коэффициенты поглощения и рассеяния, входяш,ие в дифференциальные уравнения излучения и осредненные по всему спектру, могут заметно отличаться от среднеинтегральных коэффициентов поглощения и рассеяния, входящих в интегральные или алгебраические уравнения излучения. Для селективно излучающих сред, в частности для трехатомных топочных газов СО2 и Н2О дифференциальные коэффициенты поглощения всегда превышают интегральные [Л. 45]. [c.83]

Передача тепла от пламени к расположенным на стенах топочной камеры поверхностям нагрева является одним из наиболее сложных случаев теплообмена. Здесь теплопередача идет параллельно с процессом горения, который создает в излучающей среде внутренние источники теплоты. Соотношение между интенсивностью источников тепловыделения и интенсивностью теплоотдачи к ограничивающим топку поверхностям определяет уровень и характер изменения по ходу выгорания факела температуры топочных газов. [c.188]

Если неоднородная поглощающая среда является одновременно и излучающей средой, температура которой изменяется по ходу луча, то, выделив на пути луча элементарный объем, в пределах которого величины Т м могут быть приняты постоянными, запишем интенсивность монохроматического излучения этого объема в виде [c.131]

Суммарную интенсивность монохроматического излучения неоднородной поглощающей и излучающей среды [c.132]

Зная закон изменения коэффициента ослабления по ходу луча, можно рассчитать величины и Е. Если представить себе неоднородную поглощающую и излучающую среду, состоящую из ряда зон, в пределах каждой из которых температура Т и коэффициент ослабления могут быть приняты постоянными, то интенсивности проникающих наружу излучений отдельных слоев в направлении I (рис. 4-2) будут [c.132]

Воспользовавшись законом Бугера, запишем уравнение изменения спектральной яркости луча в заданном направлении для поглощающей и излучающей среды [c.133]

МОЖНО записать уравнение лучистого обмена в поглощающей и излучающей среде в виде [c.135]

При расчете лучистого теплообмена в замкнутой системе серых тел, разделенных поглощающей и излучающей средой, можно воспользоваться уравнением (3-18), если предварительно учесть изменение яркости луча при прохождении его через указанную среду (4-24). Подробный анализ и решение этой задачи содержатся в известных работах Ю. А. Сурикова [Л. 62]. [c.135]

Рис. 4-3. К задаче о теплообмене между серыми телами, разделенными поглощающей и излучающей средой.

Переход от черного тела к понятию оптически плотного потока, сформулированному Росселендом [658], был исследован в работе [811]. Уравнения пограничного слоя в среде, поглощающей тепловое излучение, были выведены в работах [100, 852]. Из других работ, посвященных пограничному слою излучающей среды (только газ), отметим работы Хоува, исследовавшего химически равновесный ламинарный пограничный слой в области торможе-24-517 [c.369]

Наиболее простым способом возбуждения излучения является нагрев излучающей среды. Для описания излучения реальных тел при их нагреве введено понятие АЧТ. Спектральная тлотность энергетической светимости АЧТ описывается формулой Планка и зависит только от абсолютной температуры АЧТ [c.43]

При перекрытии линий излучения г зов вследствие значительного их уширения или в силу близости расположения линий излучения газов, составляющих композицию, образуется сравнительно плавный (полосовой) спектр излучения. В этом случае, а таюке в случаях, когда в спектре источника присутствует как тепловое, так и люминесцентное излучение, или когда источник излучения является электрическим прибором (лампы накаливания, дуговые, дуговые газоразрядные лампы и пр.), спектральные характеристики излучения которого зазисят не только от физических свойств излучающей среды, но и от характеристик элементов конструкции [c.45]

Приближение вперед—назад (метод Шустера—Шварц-шильда). Впервые метод был применен к исследованик процессов радиационного переноса в плотных слоях атмосферы. Идея метода заключается в представлении вектора потока излучения в виде разности двух встречных потоков. Взедем в излучающей среде координатную ось и рассмотрим процесс переноса излучения в положительном и отрицательном направлениях оси x . С этой целью введем следующие обозначения [c.164]

Б. Уравнение переноса энергии в поглощаюи ей и излучающей среде" [c.422]

В целом зависимость (18-11) выражает интенсивность излучения как функцию координат точки, направленпя I и длины волны в поглощающей и излучающей среде. [c.423]

Средняя температура излучающей среды в выходном сечении ка-налч определяется путем интегрирования зависимости (18 70) [c.440]

Ронжин В. В. Исследование лучистого обмена энергией в поглощающих и излучающих средах методом световой модели. Канд. дисс. Каз ГУ, Алма-Ата, 1960. [c.453]

Приведенные формулы относятся к идеальной изотермической излучающей среде. В реальных условиях излучающая среда всегда является неизотермической. В этой связи полученные соотношения могут использоваться для расчетов лишь при определенных допущениях, касающихся условий возможного осреднения температуры среды. Подробные данные о влиянии температурного поля среды на излучение газов приведены в монографии А. В. Кавадерова [Л. 13]. [c.92]

Следуя Ю. А. Суринову, определим поверхностную плотность излучения, падающего на элементарную площадку dFj с элементарной площадки dF j при наличии между ними поглощающей и излучающей среды (рис. 4-3). [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...