Состояние материала пространственное

Результаты оценки четвертой теории, полученные путем сопоставления теории и опыта с пространственно напряженными образцами, аналогичны таковым в случае третьей теории, т. е. в случае пластического состояния материала теория дает результаты близкие к экспериментальным. Однако результаты эксперимента несколько ближе к результатам четвертой, нежели третьей теории. Близость результатов, получаемых по третьей и четвертой теориям, подтверждается близостью соответствующих предельных поверхностей шестигранной правильной призмы и описанного вокруг этой призмы цилиндра. Так же и по той же причине, как и в случае третьей теории, критерий четвертой теории (8.17) i, имеющий в развернутой форме (с учетом того, что = а,.) вид [c.534]

Хаар и Карман [229] отметили, что при 01 = аг эллипсоид напряжений является в каждой области С (область пластического состояния материала) эллипсоидом вращения , и указали на статическую определимость общего случая пространственной задачи при условии полной пластичности Мы получаем... вполне определенную систему из шести дифференциальных уравнений для шести неизвестных величин напряжений . [c.14]

Д.Д. Ивлевым исследованы разрывные решения пространственного состояния идеально пластических тел, даны решения различных задач о вдавливании штампов в идеально пластическое полупространство, о предельном состоянии материала, сжатого шероховатыми плитами. В его работах дальнейшее развитие получило исследование стационарных и нестационарных течений идеально пластических сред. [c.7]

Цикл работ Д.Д. Ивлева посвящен линеаризированным задачам упругопластического состояния тел. Метод малого параметра, развитый в работах Д.Д. Ивлева, позволил получить решение ряда плоских, осесимметричных, пространственных задач упругопластического состояния тел и определить неизвестную границу, отделяющую область пластического состояния материала, описываемую уравнениями гиперболического типа, от области упругого состояния тела, описываемой уравнениями эллиптического типа. На примере разложения в ряд классических решений Л.А. Галина и Г.П. Черепанова было установлено их совпадение с решениями, полученными непосредственно методом малого параметра, и показана достаточно быстрая сходимость приближений. Дальнейшее развитие получили линеаризированные методы решения задач жесткопластического анализа, в том числе линеаризированные задачи о вдавливании жестких тел в идеально пластическую среду. [c.8]

К числу факторов, влияющих на диффузию воды в покрытия, относятся полярность, фазовое и физическое состояние материала пленки, густота пространственной сетки, химический состав в зависимости от этого D и Р могут меняться на 5—6 порядков. [c.115]

ЯДЕРНАЯ МАТЕРИЯ, пространственно безграничная однородная система нуклонов, находящаяся в устойчивом по отношению к самопроизвольному расширению или сжатию состоянии. Я. м.— теор. идеализация, к к-рой приближаются ядра с очень большим числом нуклонов и космические тела, обладающие плотностью порядка ядерной, напр, нейтронные звёзды. [c.910]

При рассмотренных в этой главе видах сложных деформаций бруса — косом и пространственном изгибе, сочетании изгиба с растяжением или с сжатием — в опасных точках бруса возникает одноосное напряженное состояние, что позволяет просто оценить опасность возникших напряжений, сопоставив их расчетные величины с допускаемыми. Последние, как известно, определяются путем деления предельных напряжений на требуемый коэффициент запаса прочности. В свою очередь предельные напряжения (пределы текучести или прочности) определяют, испытывая материал на одноосное растяжение или, реже, на одноосное сжатие. [c.296]

О путях оценки сопротивляемости материала возникновению в нем предельного состояния в локальной области. Возникает вопрос как же судить о сопротивляемости материала появлению текучести или разрушению, в случае, если он находится в условиях пространственного напряженного состояния [c.521]

На первый взгляд может показаться, что коль скоро материал по-разному сопротивляется разрушению и возникновению пластических деформаций при различных комбинациях значений aa/Oi и Og/ Ti, то для суждения о величине напряжений, разрушающих его или вызывающих текучесть в нем, необходимо поставить опыт с образцом, находящимся в таком именно пространственном напряженном состоянии, которое изучается. [c.521]

Однако такой путь является совершенно неприемлемым. Объясняется это рядом причин. Во-первых, испытание образца материала в условиях пространственного напряженного состояния может быть осуществлено только на специальных сложных машинах, да и то не при любых комбинациях o /ai и Оз/ай обсуждаемые испытания находятся на уровне научно-исследовательского эксперимента, а не рядового опыта на производстве. [c.521]

Опыты с образцами, находящимися в сложном напряженном состоянии, выполнялись и выполняются главным образом для оценки критериев прочности и текучести, а в отдельных случаях для непосредственной оценки поведения материала при плоском или пространственном напряженных состояниях. Очень часто опыты проводятся с образцами, имеющими форму трубы. При этом образец подвергается воздействию осевой (растягивающей) силы, кручению и внутреннему давлению. За счет выбора соответствующих отношений параметров нагрузки можно получить желаемые отношения главных напряжений. Однако это удается сделать лишь в некоторых пределах. Для экспериментов с такими образцами служат специальные испытательные машины. [c.546]

Возвращаясь к вопросу о переходе через зону насыщения в решетках, заметим, что в связи с флуктуационным механизмом этого процесса возникают значительные колебания температуры поверхности лопаток во времени. Кроме того, резко увеличивается неравномерность распределения температуры по обводу профиля, так как часть поверхности лопатки находится в перегретом паре, а часть —во влажном. Последнее означает, что на участках, где пар перегрет, температура поверхности близка к температуре торможения, а там, где образовалась пленка, температура близка к термодинамической. Следовательно, переход через состояние насыщения сопровождается пульсациями и неравномерным пространственным распределением температур по поверхности лопаток. При этом колебания температур в зависимости от начальных параметров пара, перепада давлений (числа Маха) и углов входа потока могут быть довольно значительными, что неизбежно приводит к температурной усталости материала лопаток. [c.96]

Спец, (частная) теория относительности (см. Относительности теория), установив фиа. равноправие всех инерциальных систем отсчёта, показала невозможность обнаружения равномерного и прямолинейного движения относительно абсолютно покоящегося эфира и тем самым сделала его существование излишним. Благодаря этому эл.-магн. поле стало трактоваться как самостоят. вид материи, не нуждающийся в носителе. Учтя роль эл.-магн. (световых) сигналов, распространяющихся с максимально возможной в природе скоростью, в процессах измерения пространственных и временных характеристик материальных объектов, спец, теория относительности тесно связала между собой вещество и поле как виды материи с состояниями их движения. [c.67]

Теория термоупругости и аналитические методы решения задач термоупругости достаточно подробно разработаны [5, 18, 34, 35]. Однако для реальных элементов теплонапряженных конструкций сложной формы, выполненных из разнородных материалов с зависящими от температуры механическими характеристиками, редко удается воспользоваться аналитическими методами для определения параметров напряженно-деформированного состояния, необходимых для последующего суждения о работоспособности конструкции. В таких случаях более гибкими и универсальными являются численные методы, в частности, построенные на интегральной формулировке задачи методы конечных элементов (МКЭ) и граничных элементов (МГЭ), которые кратко рассмотрены в этой главе применительно к решению плоской, двумерной осесимметричной и пространственной задачи термоупругости. Помимо самостоятельного значения, связанного с анализом работоспособности теплонапряженных конструкций, материал которых вплоть до разрушения работает в упругой области, численные методы решения задач термоупругости также используются при анализе неупругого поведения конструкций, когда он проводится последовательными приближениями или последовательными этапами нагружения и на каждом приближении или этапе решается соответствующая задача термоупругости. [c.219]

Согласно представленной выше модели каучукоподобное твердое тело обладает единственной формой в ненапряженном состоянии, так как длинноцепочечные молекулы посредством поперечного связывания образуют пространственную сетку. В случаях, когда поперечные связи отсутствуют, либо когда их недостаточно для образования сетки, заполняющей весь образец, можно ожидать, что отдельные цепные молекулы при деформировании материала будут беспрепятственно скользить друг по другу. После снятия напряжения образец не возвращается к первоначальной форме. Такое наблюдаемое в действительности поведение можно было бы назвать частичным восстановлением (к примеру, полоска, вытянутая в 7 раз по сравнению с первоначальной длиной, может сохранить двукратное удлинение благодаря наличию временных поперечных связей). Подобное поведение присуще неструктурированным полимерным системам. Их поэтому следует рассматривать как упругие жидкости в смысле определений (4.5) и (4.6). [c.120]

При достижении предела текучести материала диска последний сразу и полностью переходит в пластическое состояние. С развитием пластических деформаций напряженное состояние диска все более отклоняется от равномерного растяжения и приобретает сложный пространственный характер, так как деформированию диска препятствуют жесткие части образца, остающиеся упругими. [c.237]

Трудности, возникающие при численной реализации задач сложного нагружения конструкций, обусловлены, в основном, тем, что уравнения состояния, описывающие поведение и разрушение материала конструкции, являются нелинейными дифференциальными уравнениями неявного вида. Математически задача формулируется как нелинейная краевая задача по пространственным координатам и задача Коши по параметру нагружения (времени). [c.249]

Модель физически нелинейной среды, очевидно, более соответствует действительности, чем линейной. Есть сведения, что при переходе к неупругому телу особенность напряженного состояния в устье трещины подавляется, решение становится регулярным. В частности, для идеально пластического материала на основе простейшей схемы в зависимости от длины трещины, номинального напряжения и значения а, определяется поправка г (поправка Ирвина) на длину трещины (/ + г,). Решение теории уц ругости справедливо, если отступить от края трещины на расстояние 2/-,. При этом, однако, не устраняется противоречие, присущее всем моделям локального уровня, свойства которых не зависят от градиентов. В соответствии с этой независимостью геометрически подобные конструкции при подобных нагрузках имеют одинаковые (в относительных пространственных координатах) поля напряжений. Тем самым они должны быть и одинаково прочны, поскольку за разрушение считаются ответственными не внешние силы, а внутренние (напряжения). Понятие масштабного эффекта чуждо локальным моделям сплошной среды. [c.240]

Приведем без вывода соответствующие формулы, связывающие компоненты тензоров прочности с прочностными характеристиками материала, ограничиваясь случаем плоского напряженного состояния в основной системе координат ортотропного материала (на пространственный случай формулы легко обобщаются) [c.154]

Однако, если просто изучать все многообразие дислокационных структур, то очень трудно выявить общие закономерности накопления повреждений в процессе усталости. Важно рассмотреть эволюцию дислокационных структур при характерных (пороговых) условиях пластической деформации и проводить анализ тех пороговых дислокационных структур, которые связаны с бифуркационным состоянием отдельных объемов материала и в которых происходит неравновесный фазовый переход, связанный с образованием новой, более устойчивой фазы - микротрещины [58, 59]. В этом смысле весьма перспективно привлечь к анализу представления синергетики (области научных исследований, целью которых является выявление общих закономерностей в процессах образования, устойчивости и разрушения упорядоченных временных и пространственных структур в сложных неравновесных системах различной природы [60]). Подходы синергетики позволяют описывать сложное поведение открытых систем (а образец или конструкция, которые испытываются на усталость, являются открытыми системами), не вступая в противоречие со вторым законом термодинамики [61-69]. Синергетика оперирует с диссипативными структурами, образующимися в неравновесных условиях в результате обмена энергией (или энергии и веществом) с окружающей средой при подводе внешней энергии к материалу. [c.85]

Основным недостатком радиометрии является появление сигналов от дефекта и локальных измерений толщины изделия (выпуклости шва), определяемых состоянием внешней поверхности и качеством обработки. Это затрудняет возможность определения формы, размеров и глубины залегания дефекта. Для уменьшения влияния неровностей поверхности сварного шва разработана методика оптимизации размеров детекторов в зависимости от среднего периода неоднородности выпуклости сварного шва. Помеха, связанная с колебаниями толщины, устраняется пространственной фильтрацией, которая осуществляется путем выбора размера радиометрического детектора. Пространственная фильтрация основана на том, что колебания толщины характеризуются периодичностью. Поверхность сварного шва можно представить в виде суммы синусоидальных колебаний толщины, причем амплитуда определенной синусоиды зависит от длины волны. С помощью радиометрического детектора, регистрирующего излучение, прошедшее сквозь контролируемый сварной шов, усредняется толщина контролируемого материала вдоль продольного размера детектора. Поэтому при радиометрическом контроле происходит сглаживание спектра. Варьируя размер детектора, можно исключить из исходного спектра определенные гармоники. Например, если в продольном размере детектора укладывается целое число основных гармоник спектра неоднородности сварного шва, то основная гармоника сглаживается. Пространственная фильтрация позволяет значительно уменьшить помеху, обусловленную неоднородностью сварного шва. На основании этой [c.39]

Зависимость сопротивляемости материала возникновенин> предельного состояния в локальной области от напряженного состояния и от истории нагружения. До сих пор при рассмотрении сопротивляемости материала разрушению или возникновению текучести имелась в виду работа его в условиях линейного напряженного состояния, изучаемого в опытах с образцами, подвергнутыми растяжению или сжатию, напряженное состояние в которых однородно. Вместе с тем в конструкциях материалу приходится работать и в иных, гораздо более сложных условиях — напряженное состояние материала может быть не линейным, а плоским или даже пространственным. [c.520]

Первая теория (теория максимальных нормальных напря жений). Первой теорией предельного состояния материала в локальной области принято называть теорию, в основу которой положена следующая гипотеза предельное состояние материала, независимо от того, находится ли он в линейном или сложном (плоском или пространственном) напряженном состоянии, наступает при достижении максимальным нормальным напряжением в окрестности рассматриваемой точки тела предельной (опасной) величины а . [c.524]

Вторая теория (теория максимальных относительных линейных деформаций). Впервые гипотеза, положенная в основу теории, назынае.мой второй, была предложена Мариоттом еще в XVII в. Позднее по сути дела эта же гипотеза использовалась Ж. В. Пон-селе II Сен-Венаном. Сущность ее состоит в следующем п р е-дель[[ое состояние материала, независимо от того, находится ли он в линейном или сложном (плоском или пространственном) напряженном с ост о. i-н и и, наступает при достижении максимально / линейной относительной деформацией в окрестности рассматриваемой точки тела предельной (опасной) величины 8о . [c.526]

Четвертая теория (энергетическая). Поскольку при пластическом деформировании материала и доведении его до разрушения вполне естественно в качестве фактора, ответственного за наступление в материале предельного состояния, полагать удельную потенциальную энергию деформации, польский ученый М. Т. Губер 1) предложил в 1904 г. в качестве фактора, определяющего наступление в материале предельного состояния, считать удельную потенциальную энергию формоизменения, мотивируя это тем, что при трехосном одинаковом во всех направлениях сжатии предельное состояние не возникает даже при очень высоких сжимающих напряжениях. Соответствующая гипотеза может быть сформулирована следующим образом предельное состояние материала, независимо от того, находится ли он в линейном или сложном (плоском или пространственном) на пряженном состоянии, наступает при достижении удельной потенциальной энергией формоизменения в окрестности рассматриваемой точки тела предельной (опасной) величины IFjr, on [c.532]

Весьма поучительна история возникновения и развития четвертой теории. Основная ее идея, по-видимому, впервые, еще до Губера, возникла у Дж. К. Максвелла, который в письме к У. Томсону (лорду Кельвину) писал у меня имеются веские основания думать, что когда энергия (искажения формы) достигает известного предела, элемент выходит из строя . Эта идея, к которой Максвелл больше не возвращался, оставалась неизвестной до опубликования писем Дж. К. Максвелла У. Томсону, происшедшего уже после ) возникновения первого варианта энергетической теории предельного состояния материала. Упомянутый первый вариант возиик в 1885 г, в работе Е. Бельграми2), когда он выдвинул гипотезу, согласно которой предельное состояние материала, независимо от того, находится ли он в линейном или сложном (плоском или пространственном) напряженном состоянии, наступает при достижении удельной потенциальной энергией деформации в окрестности рассматриваемой точки тела предельной (опасной) величины WОбращаем внимание на то, что здесь речь идет не об удельной потенциальной энергии формоизменения, а о полной удельной потенциальной энергии деформации. [c.534]

Однако встает теоретический вопрос относительно условий, при которых состояние с пространственно однородной поляризацией (или намагниченностью) действительно может быть реализовано в образце материала конечной протяженности. Конечность размера образца, очевидно, требует использования, кроме объемных уравнений, например уравнений электростатики (1.2.1) с <7f = О, еще и граничных условий. Сейчас они будут сформули- [c.71]

Для пластических материалов вопрос о прочности в условиях концентрации напряжений также далеко не прост. Если разрушению предшествует значительная пластическая деформация в тех местах, где напряжения по расчету особенно велики, то материал перейдет в пластическое состояние, образуются пластические зоны. Напряженное состояние будет пространственным, сложным для его изучения нужно решать пространственную задачу теории пластичности, что удается лишь в немногих случаях. Экспериментальные методы определения напряжений в пластической области весьма сложны, и соответствующие измерения крайне немногочисленны. Таким образом, первая трудность состоит в нахождении величин напряжений при переходе за предел упругости. Вторая трудность заключается в установлении критерия прочности при сложном пластическом напряженном состоянии. Мы вернемся к этим вопросам в главе XVII, предварительно рассмотрев общую теорию напряженного состояния и общие законы пластичности, а пока ограничимся грубой трактовкой вопроса на базе элементарных представлений. [c.69]

Представляемая работа — попытка изложить совремеппое состояние исследований пространственных задач математической теории нластичностн. В книге содержится полное и систематическое изложение методов и результатов, связанных с исследованием трехмерных уравнений математической теории нластичностн. При изложении материала акцент делается на новых общих методах, которые обеспечивают решение прикладных задач математической теории пластичности. [c.2]

Сен-Венан, основываясь на опытах ф])анцузского инженера Треска по истечению металлов через отверстия, высказал предположение, что в пластическом состоянии максимальное касательное напряжение имеет одно и то же постоянное значение, являющееся константой для данного материала. Сен-Венан дал математическую формулировку критерию для случая плоской деформации, которую Леви обобщил на пространственную задачу теории пластичности, и потому этот критерий известен под названием критерия Сен-Венана — Леви. [c.294]

Выражения (3.21) и (3.22), устанавливающие св5зь между деформациями и напряжениями при пространственном напряженном состоянии, носят назвагие обобщенного закона Гука. Они применимы при нащы-жениях, не превышающих предела пропорциональности материала. [c.108]

При двухосном (плоском) и трехосном (пространственном) напряженных состояниях возможны самые различные соотношения между главными напряжениями. Для того чтобы экспериментально установить значения этих напряжений, соответствующие допускаемым состояниям, необходимо провести очень большое число испытаний при различных соотношениях между главными напряжениями. Практически осуществить такие эксперименты невозможно не только из-за больщого их числа, но также в связи с трудностью их проведения. Поэтому приходится, используя результаты опытов на одноосное растяжение и сжатие материала, теоретически (с помощью так называемых теорий прочности) определять его прочность для любых случаев двухосного и трехосного напряженных состояний. [c.342]

Феноменологическое исследование механических свойств композиционных материалов может быть проведено двумя путями. Первый основан на рассмотрении армирующего материала как конструкции и учитывает реальную структуру композиции. В этом случае задача состоит в установлении зависимостей между усредненными напряжениями и деформациями. Второй путь основан на рассмотрении армированных материалов как квазноднородных сред и использовании традиционных для механики твердых деформируемых тел средств и методов их описания. Краткая схема аналитического расчета упругих констант композиционного материала методом разложения тензоров жесткости и податливости в ряд по объемным коэффициентам армирования приведена в монографии [60, 83]. Установлено, что при малом содержании арматуры можно ограничиться решением задачи для отдельного волокна, находящегося в бесконечной по объему матрице. Однако такой подход заведомо приводит к грубым погрешностям при расчете упругих характеристик пространственно армированных материалов, объем которых заполнен арматурой на 40—70 %. К тому же следует учесть, что пространственное расположение волокон в этих материалах приводит к росту трудностей при решении задачи теории упругости по определению напряженно-деформированного состояния в многосвязанной области матрица—волокно. Коэффициент армирования при этом входит в расчетные выражения нелинейно, что приводит к очередным трудностям реализации метода разложения упругих констант материала по концентрациям его компонентов. [c.55]

Настоящая глава посвящена исследованшо задач оптимизации элементов копструкций, изготовленных из материалов, обладающих свойствами ползучести п старения. Вначале в 1, 2 рассматриваются задачи оптимизации формы колонны (или группы однотипных колонн) при детерминированной или случайной скоростп их возведения. Напряженно-деформированное состояние наращиваемых тел, обладающих свойствами ползучести и старения, существенно зависит от скорости наращивания, которая определяет не только закон нагружения, но и зависимость возраста материала от пространственных координат. Далее научаются задачи проектированпя балок минимального веса при ограничениях по прочности или по жесткости. [c.154]

В работе [1] с помощью порошкового метода показано наличие в листах трансформаторной стали макроскопического рассеяния магнитного потока, имеющего квазипериодн-ческий характер. Последующими исследованиями [2] установлена его связь с кристаллической структурой материала, которая обусловливает конкретное состояние магнитной макроструктуры в том или ином образце. Порошковый метод дает прекрасную иллюстрационную картину выхода магнитных потоков на поверхность пластины, как бы очерчивая контуры магнитного рассеяния, однако не дает представления о пространственном развитии полей рассеяния, их зависимости от величины намагничивающего поля и т. д. [c.184]

Усадка материала плоской модели происходит не только в ее плоскости, но и перпендикулярно к ней ( pin hing ). Это обстоятельство влияет на результаты измерений поляризационнооптическим методом главным образом около поверхности скрепления, где возникает трехмерное деформированное и напряженное состояние. Перемещения, возникающие на границе, показаны схематически на фиг. 11.16. Этот пространственный эффект влияет на картину полос плоской модели в области около поверхности скрепления, что иллюстрируется двумя кривыми на этом графике, одна из которых соответствует картине полос, полученной в состоянии после отливки, и учитывает влияние трехмерной усадки на поверхности скрепления, а другая соответствует картине, полученной после того, как жесткий вкладыш был удален (нарушение адгезии) и затем опять вставлен в отверстие кольца. [c.342]

Однако учет пространственности распределений значительно усложняет модель (см., например, решение двумерной задачи, выполненное Р.И. Вейцма-ном [9]) и делает ее труднодоступной для выполнения расчетов. С другой стороны, в настоящее время не созданы приемлемые методики измерения пространственных корреляций температур, и при отсутствии информации о распределенных граничных условиях пространственная модель становится мало пригодной для практических целей. Кроме того, усталостные характеристики материала, используемые при оценке долговечности, также, как правило, получены при простом напряженном состоянии. Данные по прочности при напряжениях, локализованных на малых площадках, отсутствуют. [c.8]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

Таким образом, процессы отбора прикроете кристаллов в слое насыщения требуют для своего развития пространственной свободы . Границы зерен ограничивают объем материала, в котором происходит отбор. В мелкозернистом материале рост кристаллов новой фазы (карбида молибдена) происходит практически независимо в каждом зерне. Такая закономерность фазо- и кристаллообразования npfa получении диффузионных слоев показывает, что текстурообразование в них зависит от структурного состояния матрицы, а не только от обычно учитываемых параметров (температуры, состава среды и т.п.). К числу наиболее существенных отличий условий роста диффузионных покрытий следует отнести первое значительно большая плотность среды, в которой растут кристаллы второе — упорядоченное расположение атомов среды (кристаллическая решетка) третье - атомы среды взаимодействуют друг с другом, что ограничивает их подвижность четвертое — рост совокупности кристаллов происходит в результате диффузии атомов через растущую совокупность кристаллов. [c.116]

Имеющиеся зависимости между концентрацией структурных Дефектов и условиями роста покрытий покязьюают, что, кроме дефектов примесного происхождения, возникают чисто ростовые дефекты при этом их количество определяется не только состоянием среды, но и пространственной ориентировкой кристаллографических элементов решетки растущих кристаллов относительно направления подачи материала к растущим кристаллам. Последняя зависимость, несмотря на многочисленные экспериментальные проверки, не имеет своего физического истолкования. Принципиальным здесь является вопрос, на какой стадии возникает различие в интенсивности дефектообразования со стадаи зарождения или только на стадии роста. На этот вопрос могут дать ответ только специальные исследования. [c.146]

Таким образом, напряжения в конце распространяющейся трещины изменяются во времени осциллирующим образом, и для их точного расчета необходимо учитывать распространение волн. Каннинен [14], Шмуэли и Перец [15], а также Уилкинс (частное сообщение) применяли одно-, двух- и трехмерные модели распространения волн соответственно для геометрии образца ДКБ. В данной работе распределение напряжений в образце во все моменты времени вычислялось с использованием T00DY3 [16], использующей двумерное описание распространения волн в переменных Лагранжа. Принимались условия плоской деформации. Эта программа дает решение уравнений сохранения массы, количества движения и энергии в случае двух пространственных переменных при последовательных малых шагах времени (t),5 мкс) и позволяет рассчитывать таким образом двумерное напряженно-деформированное состояние. Простейшая форма определяющего уравнения материала была построена на основе данных, полученных на нестандартном круглом образце, испытывавшемся в условиях растяжения и изготовленном из разрушенных половинок образца ДКБ. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...