Число Маха

Какой длины должна быть труба, для того чтобы термодинамическая температура на выходе /2 равнялась 750" С Определить также значения числа Маха на входе в трубу и на выходе из нее. Ответ [c.99]

Скорость звука и значения числа Маха на входе [c.99]

Число Маха представляет собой отношение скорости потока к скорости распространения в нем звука. Если М<1 (признак медленных течений газа), скорость потока меньше скорости звука, если М = 1, скорость потока равна скорости звука, если М>1, скорость потока больше скорости звука. [c.439]

Число Маха позволяет определить влияние кинетической энергии потока на теплоотдачу. [c.439]

Что характеризует число Маха [c.442]

Движение газа со скоростями vДвижение газа при М = 1 называют звуковым. При сверхзвуковом движении газа М > 1. [c.588]

Число Маха на входе в трубу [c.194]

А - 1) Mf Распределение числа Маха в потенциальном вихре [c.194]

Осевая составляющая числа Маха [c.198]

Полное число Маха с учетом условия сопряжения вихрей [c.198]

Осевые скорости у масс газа в примыкающей к оси зоне обратных токов О < г < Гд и число Маха рассчитывают по зависимостям [c.199]

Расход газа через любое сечение равен расходу через сопло-завихритель. о условие достаточно хорошо выполняется для двухконтурной вихревой трубы. Тогда окружная составляющая числа Маха на периферии горячего конце вихревой трубы [c.209]

Здесь в качестве параметра использовано число Маха, рассчитанное по средней скорости м/П течения в порах на входе в материал. [c.24]

Таким образом, число Маха газовой фазы в горле, вычисленное по скорости звука в смеси, равно [c.302]

Из условия в горле определяется число Маха в нем. Из уравнений (7.18) и (7.19) в этом случае следует [c.307]

Фиг. 7.6. Число Маха газовой фазы [366].

Полученное уравнение перепишем в безразмерных величинах в 10дя отношение скорости потока к скорости звука, т. е. число Маха [c.135]

Заметим, что при адиабатном процессе дсижепия газа таким критическим числом Маха является число М = 1. [c.136]

При учете сжимаемости жидкости появится новое число подобия число Маха М=У/а, где скорость звука в жидкости. Это число подобия тоже войдет в критериальную зависимосгь типа (46). [c.581]

Эти критерии получены на основе анализа дифференциальных уравнений движения закрученного потока в трубе в проекциях на оси хкув приближении погра ничного слоя. Использование этого приближения для течений с интенсивным радиальным градиентом давления требует дополнительного исследования и тщательного обоснования, отсутствующего в цитируемых публикациях. Достаточность этих критериев для описания течения закрученных потоков в теплообменных аппаратах, циклонах, горелоч-ных устройствах с предварительной закруткой потока некоторых классов не обеспечивается, когда речь идет об интенсивно закрученных потоках, которые наблюдаются в камерах энергоразделения вихревых труб [15, 62, 196]. Это связано с неоднозначностью обеспечения подобия режимов течения в них при равенстве приведенных выше критериев. Вопрос о подобии потоков в камерах энергоразделения в вихревых трубах интересует исследователей достаточно давно [15, 18, 29, 40, 47, 62, 70, 204]. Пытаясь объяснить наблюдаемые эффекты по энергоразделению турбулентным противоточным теплообменом, А.И. Гуляев предположил, что в геометрически подобных вихревых трубах режимы подобны тогда, когда одинаковы такие критерии, как показатель изоэнтро-пы к= С /С , число Рейнольдса Re-= Kp i/v, число Прандтля Рг = v/a, число Маха М = и безразмерный относительный [c.10]

Во втором случае, при воздействии на турбулентную струю высокочастотного звукового сигнала (Sh = 2- 5), происходит ослабление интенсивности турбулентного перемешивания в приосе-вой части начального участка струи уменьшаются пульсашюн-ные скорости, происходит 1 ельчение периодических вихрей, слой смешения становится тоньше и увеличивается длина начального участка, уменьшается угол раскрытия и эжекционная способность струи как на начальном, так и на основном участках струи. Указанное явление было обнаружено при числах Рейнольдса Re = 1(Р 5 1(И и малых значениях числа Маха. [c.128]

Однако устойчивость будет наблюдается и при политропном распределении с показателем политропы I <п< к, гпе к = С /С,. В этом диапазоне процесс переноса тепла против градиента температуры обусловлен крупномасштабной турбулентностью. Хин-це считает также, что аномальная температура в следе за телами при их обтекании сжимаемыми жидкостями с большим числом Маха [197] может быть объяснена переносом энергии при совершении турбулентными молями квазимикрохолодильных циклов. По мнению Хинце [197], это явление объясняет и физическую сущность эффекта Ранка. К тому же выводу приходят И.И. Гусев и Ф.Д. Кочанов [35], получившие для плоского кругового потока в сопловом сечении политропное распределение параметров [c.165]

Статическую температуру на границе со стенкой трубы г= можно найти по известному числу Маха и полной температуре, если воспользоваться соотношениями для одномерного изоэн-тропного потока [c.209]

Результаты численного эксперимента показаны в виде номограмм (рис. 4.15), связывающих между собой значения режимных и геометрических параметров, обеспечивающих достижение максимальных эффектов подогрева части газа, вводимого в вихревую трубу. Номограммы позволяют по заданному конкретному режиму работы ц = idem и конкретной геометрии трубы определить действительную степень расширения в вихревой трубе и число Маха М, на выходе из сопла завихрителя. [c.214]

Считая течение плоским (см.рис.1.6), определяем параметры течения у стенки за изломом контура (в зоне возмущения потока). В soHe I дамение и скорость потока считаются"аввозмущенными" и определяются по методу, описанному в работе Д/. Параметры потока в зоне П определяются по соотношениям для плоских сверхзвуковых течений при постоянной внтропиа. Угол поворота потока на участке (Ху Нравен. Угол разворота потока от направления с числом Маха, равным. 1, до скорости в зоне П определяется по формуле [c.22]

У " >5 1 - медуль относительной скорости частиц. Кроме перечислек-Ш12 параметров процесс обтекания определяется числом Маха, мас-асоой долей частиц /J . в набегащем потоке ( - количество [c.63]

Таким образом, если трение на стенках существенно, число Маха в горле становится еще меньше. Клигель и Никерсон [4211 теоретически определили число Маха газа в горле, вычисленное по скорости звука в газе, которое оказалось равным 0,8. [c.302]

Приведение оеновных уравнений к безразмерному виду. В работах [270, 421] используется обычный метод приведения уравнений (7.3), (7.6), (7.7), (7.10), (7.12) и (7.13).к безразмерному виду с помощью числа Маха. Для двухфазной системы газ — твердые частицы этот метод может привести к неправильньш результатам. Простое соотношение для скорости звука в чистом газе неприменимо для смеси газа с частицами. Хотя основные уравнения можно привести к безразмерному виду, используя число Маха газовой фазы, при интерпретации результатов следует проявлять известную осторожность. Нужно помнить, что число Маха не будет соответствовать действительному, за исключением случая малой концентрации твердых частиц в смеси. [c.303]

Рэнни [621] и oy [723], предвидя осложнения такого рода, выбрали способ приведения основных уравнений к безразмерному виду без использования числа Маха. Уравнения приводятся к безразмерному виду с помощью начальных условий, или условий торможения (нижний индекс ноль), и длины сопла L (безразмерные переменные отмечены звездочкой) [c.303]

Смотреть страницы где упоминается термин Число Маха : [c.201] [c.14] [c.348] [c.64] [c.231] [c.438] [c.66] [c.194] [c.197] [c.198] [c.199] [c.208] [c.209] [c.35] [c.37] [c.39] [c.42] [c.12] [c.34] [c.38] [c.315] [c.330]

Аэрогидродинамика технологических аппаратов (1983) -- [ c.14 , c.29 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.242 ]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.296 ]

Сборник задач по гидравлике и газодинамике для нефтяных вузов (1990) -- [ c.169 ]

Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.0 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.123 , c.128 ]

Аэродинамика (2002) -- [ c.83 , c.111 , c.113 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.27 ]

Кавитация (1974) -- [ c.150 , c.155 , c.156 ]

Теория элементов пневмоники (1969) -- [ c.457 , c.466 ]

Курс теоретической механики Часть2 Изд3 (1966) -- [ c.199 ]

Теоретическая гидромеханика Часть2 Изд4 (1963) -- [ c.42 , c.415 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.511 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.231 ]

Введение в теорию колебаний и волн (1999) -- [ c.511 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.391 , c.424 , c.429 ]

Физические основы ультразвуковой технологии (1970) -- [ c.11 , c.90 ]

Основы техники ракетного полета (1979) -- [ c.166 , c.257 , c.333 , c.340 ]

Теория и расчет агрегатов питания жидкостных ракетных двигателей Издание 3 (1986) -- [ c.94 , c.240 , c.245 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...