Работа цикла

С увеличением давления пара перед турбиной р, при постоянных h и Pi полезная работа цикла возрастает, т. е. [c.64]

Проследить работу цикла в задаче 1 на диаграммах давление — объем и температура—энтропия. Абсолютная энтропия гелия при 25 °С и 1 атм равна 30,13 кал (моль°Щ. [c.210]

Анализ работы цикла Карно показывает, что с увеличением температуры теплоотдатчиков и понижением температуры тепло-приемников, к. п. д. цикла возрастает. [c.259]

Полезная работа цикла равна работе паровой турбины без работы, затраченной на привод насоса. Работа паровой турбины равна уменьшению энтальпии в процессе 1-2 [c.299]

Работа цикла Карно по уравнению (147) [c.127]

Определить параметры воздуха в характерных точках и полезную работу цикла. Теплоемкость воздуха считать постоянной. [c.144]

Работа цикла может быть определена как разность между работой расширения и работой сжатия. [c.146]

Определить параметры в характерных точках цикла, количество подведенной и отведенной теплоты, работу цикла и его термический к. п. д. Рабочее тело — воздух. Теплоемкость принять постоянной. [c.149]

Из рис. 97 видно, что работа цикла Ренкина, а следовательно, и к. п. д. этого цикла были бы значительно выше, если температура насыщения (точка 6) при данном давлении была бы выше. [c.241]

Следовательно, работа цикла [c.270]

Теплота, эквивалентная работе цикла, равна площади цикла, т. е. /ц = ( 1 — 9а = (T l Т а) (S2 Sj). [c.88]

Работа цикла определяется количеством подводимой теплоты и значением термического к. п. д. [c.156]

Одновременно с увеличением термического к. п. д. растет и работа цикла. На рис. 12.6 представлены два цикла с одинаковым начальным давлением р = 1 бар и одинаковым количеством подводимой теплоты q . Циклы имеют различную степень сжатия, причем, как видно из сравнения площадей, определяющих работу цикла, цикл, имеющий большую степень сжатия, имеет и большую полезную работу. [c.156]

Работа цикла равна [c.158]

Диаграмма идеального цикла в координатах р—ь имеет вид, показанный на рис. 14.8. Пл. асге представляет собой работу цикла. [c.174]

Полезная работа цикла [c.191]

Следовательно, для увеличения г),, нужно все процессы цикла, в результате которых производится полезная работа, осуществлять с минимальной степенью необратимости. Рассмотрим с этой точки зрения каждый из процессов цикла. Полезная работа цикла во всех без исключения тепловых двигателях производится в результате адиабатического расширения рабочего тела от наивысшего до наинизшего давления в цикле часть этой работы идет затем на сжатие рабочего тела для перевода последнего в начальное или исходное состояние цикла. Из этого следует, что для того, чтобы полезная работа была по возможности больше, необратимость процесса расширения, обусловленная главным образом потерями на трение, должна быть минимальной, а рабочее тело должно сжиматься так, чтобы затраты работы на сжатие были наименьшими. Малая потеря работы при расширении обеспечивается рациональной организацией процесса расширения и в частности хорошими профилями сопел, в которых расширяется пар или газ. [c.526]

Этот вывод находится в кажущемся противоречии с утверждением (см. 16.6), что изотермическое сжатие в компрессоре ири одном и том же отношении давлений более выгодно, чем адиабатическое. На самом деле противоречия здесь нет работа, затрачиваемая на сжатие в процессе 12, будет меньше, чем работа ири адиабатическом сжатии, и поэтому полная работа цикла ири одной и той же работе расширения в процессе 34 окажется большей ири изотермическом сжатии. Но это увеличение работы достигается вследствие дополнительной затраты теплоты в процессе 2 2, подводимой ири сравнительно низкой температуре, что является термодинамически невыгодным и приводит к снижению термического к. и. д. [c.554]

Формулу (18.2) можно получить и непосредственно. Полезная работа цикла V равняется разности между работой, произведенной в турбине, и работой, затраченной на привод насоса она измеряется площадью 122 3451, заключенной внутри контура цикла. В турбине в результате адиабатического расширения пара производится работа [c.575]

Отсюда следует, что действительная полезная работа цикла [c.582]

Работа двигателя осуществляется следующим образом (рис, 3.3). Расширяясь по линии IB2, рабочее тело совершает работу, равную площади 1В22 . В непрерывно действующей тепловой машине этот процесс должен повторяться многократно. Для этого нужно уметь возвращать рабочее тело в исходное состояние. Такой переход можно осуществить в процессе 2В1, но при этом потребуется совершить над рабочим телом ту же самую работу. Ясно, что это не имеет смысла, так как суммарная рабо та — работа цикла — окажется равной нулю. [c.21]

Полезная работа цикла определяется суммой работ, совершенных газом за весь цикл. Суммируя площади, выражающие pia6oTy газа в отдельных процессах, с учетом знаков работы находим [c.67]

При таких предпосылках можно считать, что двигатели внутреннего сгорания работают по обратимым термодинамическим циклам Термодинамическое исследование дает возможность определн ь принципы работы двигателей, параметры газа в характерных точь ах цикла, термический к. п. д. и работу цикла. Термодинамические иссле дования циклов, как правило, сопровождаются графическим изобра жением их на р — и и Т — s-диаграммах. [c.153]

Влияние е на такое же, как и в цикле с подводом теплоты при V — onst, т. е. с увеличением степени сжатия увеличивается и термический к. п. д. цикла. При увеличении степени предварительного расширения, как видно из формулы (12.5), термический к. п. д. цикла должен падать. При постоянной степени сжатия увеличение р вызовет увеличение который зависит от количества подводимой теплоты. При увеличении увеличивается о()ъем а вместе с ним увеличивается и работа цикла (рис. 12.9). [c.159]

Q1-3 — теплота, полученная телом от окружающей среды за один цикл. Так как Qi 2 — Qi a = i 2 — 1 з = L, го вся работа цикла производится за счет теплоты, полученной телом на участках 1—2 и 3—/. На участке 2—3 тело отдает окружающей среде еще теллоту Q если Q2-3 4= О- то эта теплота берется вопреки первому началу термодинамики из ничего. [c.31]

Однозначность энтропии. Энтропия есть однозначная функция состояния тела. Это свойство энтропии вытекает непосредственно как из первой, так и из второй формулировок второго начала термодинамики. Будем вначале исходить из первой формулировки. Тогда если бы энтропия была не однозначной функцией состояния, то через точку 1 (рис. 2.20, а) могли бы проходить две обратимые адиабаты, соответствующие значениям энтропии Si и S2, где Sa i>Si. Выбрав две изотермы температур Ti и Га так, как показано на рис. 2.20, а, можно было бы осуществить цикл labl dl, при котором площадь lab равняется площади led, так что общая работа цикла равна нулю. Однако в цикле labl dl от источника теплоты низшей температуры отводится теплота — Si), а источнику теплоты высшей темпе- [c.59]

В координатах Т—з удельная полезная работа цикла изображается площадью аЬсйа, т. е. численно равняется интегралу Т йз, взятому по контуру цикла и д соответственно равны интегралам [c.188]

В рассматриваемом цикле ab da с эквидистантными линиями действительными или истинными источниками теплоты являются только теплоотдат-чик с температурой Tj и теплоприемник с температурой Т2- Работа цикла совершается за счет теплоты qi, отдаваемой теплоотдатчиком рабочему телу, одна часть которой, равная qi— 92. преобразуется в полезную внешнюю работу, а другая, равная 2. передается в виде теплоты теплоприемнику при температуре Т2- Действительно, [c.190]

При оптимизации теоретического цикла необходимо учитывать изменение полезной работы цикла. Может случиться, что приближение формы цикла к форме цикла Карно приведет к уменьшению полезной работы. Это отчетливо видно на примере цикла с насыщенным паром (рис. 15.6) оптимизированный цикл 12р2 4, идентичный циклу Карно, характеризуется значительно меньшей полезной работой, чем первоначальный цикл 122 4, вследствие чего оптимизацию цикла с насыщенным паром не производят. [c.525]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...