Пластическое состояние материала

Перемещение w t) для идеально-пластического состояния материала, как показано в 1 гл. 2, равно [c.280]

Важнейшей задачей инженерного расчета является оценка прочности детали по известному напряженному состоянию. Наиболее просто эта задача решается для простых видов деформации, в частности для одноосных напряженных состояний, так как в этом случае значения предельных (опасных) напряжений легко установить экспериментально. Под опасными напряжениями, как уже указывалось, понимают напряжения, соответствующие началу разрушения (при хрупком состоянии материала) или появлению остаточных деформаций (в случае пластического состояния материала). Так, испытания образцов из данного материала на простое растяжение или сжатие позволяют без особых трудностей определить значения опасных напряжений [c.200]

После появления текучести в наиболее удаленных от нейтральной оси точках сечения при дальнейшем увеличении изгибающего момента пластическое состояние материала распространяется в направлении к нейтральной оси. До полного исчерпания несущей способности балки в ее поперечных сечениях будут две зоны — пластическая и упругая (рис. 517, б). Предельное состояние наступит, когда текучесть распространится по всему поперечному сечению, так как после этого дальнейшая деформация балки происходит без увеличения изгибающего момента. Эпюра нормальных напряжений в поперечном сечении для предельного состояния изображена на рис. 517, в. В рассматриваемом поперечном сечении образуется так называемый пластический шарнир, который передает постоянный момент, равный предельному изгибающему моменту. [c.556]

Рассмотрим, например, переход льда в воду (таяние льда) как переход материала от упругого состояния к пластическому. Действительно, при заданной температуре лед, который в известных пределах хорошо описывается уравнениями теории упругости, переходит в воду, если напряжения достигают некоторых значений. Воду можно рассматривать как пластическое состояние льда (в воде могут появляться остаточные деформации )). Напряжения в воде (пластическом состоянии материала) сводятся к давлению, напряженное состояние льда может быть более сложным. Поэтому на границе лед — вода в общем случае напряжения терпят разрыв. Так, например, будет в случае растяжения бруска тающего льда. Непрерывный (без разрыва напряжений) переход от упругого состояния к пластическому в рассматриваемой модели соответствует только одной точке поверхности 2р. Эта точка определяется величиной давления, при котором тает лед (при заданной температуре). [c.428]

Эти общие положения о взаимодействии остаточных и рабочих напряжений в условиях упругого и пластического состояния материала справедливы и при циклическом нагружении. [c.169]

Если локальную область, в которой материал доведен до состояния текучести, окружает материал, находящийся еще в упругом состоянии, то фактически текучести как таковой произойти не может в силу стеснения больших деформаций сопротивлением окружающего материала. Утверждение о возникновении текучести в локальной области фактически является утверждением о потенциальной возможности пластических деформаций, реализация которых мыслима лишь по снятии стеснения ). Именно поэтому расчет по допускаемым напряжениям в случае пластического состояния материала не является совершенным, так как предельное состояние материала в окрестности точки не представляет опасности в целом для конструкции. Более совершенным является расчет по разрушающим (или, иначе, по допускаемым) нагрузкам, а еще более совершенным — расчет по предельным состояниям. [c.523]

Результаты оценки четвертой теории, полученные путем сопоставления теории и опыта с пространственно напряженными образцами, аналогичны таковым в случае третьей теории, т. е. в случае пластического состояния материала теория дает результаты близкие к экспериментальным. Однако результаты эксперимента несколько ближе к результатам четвертой, нежели третьей теории. Близость результатов, получаемых по третьей и четвертой теориям, подтверждается близостью соответствующих предельных поверхностей шестигранной правильной призмы и описанного вокруг этой призмы цилиндра. Так же и по той же причине, как и в случае третьей теории, критерий четвертой теории (8.17) i, имеющий в развернутой форме (с учетом того, что = а,.) вид [c.534]

Затруднения в применении классических теорий, связанные с возможностью двух состояний материала — хрупкого или пластичного. До сравнительно недавнего времени и критерии разрушения и критерии текучести назывались теориями прочности. Это объясняется тем, что первоначально они формулировались без указания на то, какое именно предельное состояние материала имеется в виду, и лишь позднее при проверке применимости этих критериев удалось установить, что некоторые из них верны для хрупкого состояния материала, работающего при определенных видах напряженных состояний, а другие дают результаты, хорошо согласующиеся с экспериментом лишь в случае пластического состояния материала. В настоящее время можно четко различать, какие из условий являются критериями прочности и какие условиями пластичности. Вместе с тем известно, что один и тот же материал в разных условиях может вести себя по-разному, в одних условиях как хрупкий, а в других — как пластичный. В основном на переход материала из одного состояния в другое влияют следующие факторы [c.537]

От 2) — предел текучести для пластического состояния материала [c.403]

Определите, при какой нагрузке все стержни полностью перейдут в пластическое состояние (материал при этом считать идеальным упругопластическим материалом). [c.129]

Рассмотрим балку, материал которой характеризуется идеальной диаграммой. Пределы текучести при растяжении и сжатии будем считать одинаковыми. После появления текучести в наиболее удаленных от нейтральной оси точках сечения при дальнейшем увеличении изгибающего момента пластическое состояние материала распространяется в направлении к нейтральной оси (рис. 10.6). До полного исчерпания несущей способности балки в ее поперечных сечениях будут две зоны - упругая и пластическая. Предельное состояние наступит, когда текучесть распространится по всему поперечному сечению. [c.145]

Пусть в пластическом состоянии материал удовлетворяет условию пластичности (1.4.22). [c.37]

Исследования проводили на образцах из стали 45 с различной термообработкой и разными размерами Ь X t поперечного сечения 10 X 10 мм, 20 X 20 мм и 30 X 30 мм. Относительную длину исходной усталостной трещины А. меняли в пределах 0,1—0,7. Все образцы были подвергнуты термической обработке закалке с температуры 840° С и отпуску при температурах 200 400 и и 560° С. Такая термообработка позволила охватить различные уровни прочности, а также разные стадии упруго-пластического состояния материала. Для того чтобы результаты всех экспериментов можно было сопоставить и обобщить, соблюдали условия физической, геометрической и механической эквивалентности процесса ударного нагружения [17, 1391. [c.187]

Распространить законы линейной механики хрупкого разрушения на упругопластическое и пластическое состояние материала. [c.141]

Н. С. Акулов рассматривал пластическое состояние кристаллических тел как четвертое агрегатное состояние, считая, что пластическое состояние определяется одновременным сосуществованием двух фаз — кристаллической и фазы активных дислокаций, находящихся в динамическом равновесии. В пластическом состоянии имеется статически устойчивая кристаллическая фаза, чем и отличается, по мнению Н. С. Акулова, пластическое состояние материала от жидкого. При этом при пластическом течении металла образуются блоки, скользящие друг относительно друга за счет образующейся пленки дислокаций на их границах. Этот процесс частично ведет к нарушению целостности кристаллической решетки. [c.84]

Впоследствии такие опыты ставились и многими другими исследователями. Оказалось, что при нагружении в условиях достаточно высокого гидростатического давления большинство хрупких с обычной точки зрения материалов (исключение составляют пористые материалы) способно испытывать большие пластические деформации. Это особенно отчетливо иллюстрирует условность понятий хрупкий материал и пластичный материал , вместо которых следовало бы говорить о хрупких и пластических состояниях материала. [c.134]

Таким образом, на диаграмме механического состояния (см. рис. 7.4) имеются две замкнутые области упругого состояния материала, ограниченная линией /т — перехода в пластическую область и линией 5от — перехода к хрупкому отрыву без пересечения пластической области, т. е. отрыв без предшествующей пластической деформации пластического состояния материала, ограниченная линией /к — разрушения путем среза и линией Sot — не вполне хрупкого разрушения путем отрыва, так как отрыв происходит уже после более или менее значительной пластической деформации, которая оказывает сильное влияние на величину сопротивления отрыву и строение излома. [c.262]

Условия пластичности дают, возможность по величине определить момент перехода в пластическое состояние материала в данной точке при сложном напряжённом состоянии. Применяются следующие условия пластичности [c.22]

Предельная несущая способность при пластическом состоянии материала детали соответствует тому состоянию, при котором её деформации возрастают без дальнейшего увеличения нагрузок. Такое предельное состояние соответствует упруго-пластическому распределению напряжений (соответствующие расчёты см. гл. V). [c.333]

Нагретый до пластического состояния материал шнеком подается к выходу при этом он уплотняется и продавливается через решетку 12 и мундштук 14. Заданную температуру решетки и мундштука поддерживает электронагреватель 13. Выходящий из мундштука профиль проходит головку или калибрующую насадку 15 и [c.671]

Условие пластичности (1.1) в пространстве компонент тензора напряжений изображается в виде некоторой поверхности, называемой поверхностью текучести. Область этого пространства внутри поверхности текучести соответствует жесткому состоянию материала, точки на поверхности текучести соответствуют пластическому состоянию материала. Поверхность текучести для данного материала неизменна. [c.20]

Границей пластического состояния материала в нулевом приближении является прямая [c.352]

Итак, характер изменения деформированного состояния в некоторой точке А в процессе нагружения в рассматриваемом случае представляется следующим образом сначала возрастают упругие деформации затем, когда граница упруго-пластического состояния материала достигает точки Л, процесс изменения упругих деформаций прекращается. При дальнейшем возрастании нагрузок, несмотря на то что напряженное состояние фиксировано, начинают возникать пластические деформации, определяемые из уравнений (10) по значениям перемещений на контуре упруго-пластической границы Ьд. [c.187]

Приведем основные обозначения 6 — безразмерный малый параметр (Тр, ад, TpQ — компоненты напряжений в полярных координатах р, е, рв — компоненты скоростей деформаций в полярных координатах G — модуль сдвига (Т — предел пропорциональности г — радиус-вектор 9 — полярный угол Vg — радиус-вектор пластической области. Индекс р означает, что компонента относится к области пластического состояния материала, индекс е — упругого. [c.190]

Для сложного напряженного состояния, как указывалось в гл. 6, предложены различные теории перехода материала в пластическое состояние. Наиболее просто расчеты выполняются при использовании теории пластичности Сен-Венана. Согласно этой теории, пластическое состояние материала при сложном напряженном состоянии наступает тогда, когда наибольщие касательные напряжения достигают предельного значения — предела текучести при сдвиге [c.548]

Таким образом, если Гщах достигло некоторого предельного значения, свойственного данному материалу, то независимо от вида напряженного состояния происходит переход к пластическому состоянию материала. [c.350]

Условия пластичности. Omi дают В03М0ЖН0СТ1. по величине а/- определить момент перехода в пластическое состояние материала в дайной точке при слож ном напряженном состоянии. Применяются следующие условия пластичности [c.19]

Далее следует учесть, что на границе жесткого и пластического состояний материала нормальная компонента скорости перемегцения должна быть равна нулю. [c.28]

Зона пластического состояния материала выходит на поверхность полупространства в областях ВС ЕЕ и АВСН (фиг. 3). [c.220]

Очевидно также, что в зонах пластического состояния материала под областями ВС ЕЕ и АВСН следует положить [c.221]

Следуя Л. Нрандтлю, предположим, что зона пластического состояния материала под гатампом движется с единичной скоростью вниз [c.222]

В зонах пластического состояния материала под областями ВС ЕЕ и АВСН положим [c.223]

При дальнейшем возрастании давления появится увеличиваюш,а-яся свободная поверхность пластического состояния материала АВС (фиг. 2). Частицы, находягциеся на поверхности, будут приобретать [c.340]

Из уравнения (2.2) и граничных условий (2.3), (2.4) очевидно, что мертвые зоны [8] ограничены прямыми = onst, в движении находится материал в области AB EF (рис. 3). С ростом давления свободная поверхность пластического состояния материала увеличивается, мертвые зоны уменьшаются, материал постепенно вовлекается в движение. [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...