Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Решения плоские

Как указывалось выше, общие ОН обусловлены общей остаточной деформацией всей зоны перфорации, осредненной по толщине коллектора. Расчет общих ОН представляет собой решение плоской упругопластической задачи, единственным возмущающим фактором в которой являются постоянные начальные деформации 8 , равные осредненным остаточным пластическим деформациям. Очевидно, что перфорированная зона в плоской задаче имеет большую податливость (при рассмотрении этой зоны в континуальной постановке), чем основной металл. Поэтому при решении задачи по анализу общих ОН принимается, что металл зоны перфорации имеет модуль упругости, равный  [c.336]


Способ равного влияния применяют при решении плоских и пространственных размерных цепей. Он основан на то.м, что допускаемое отклонение каждого составляющего размера должно вызывать одинаковое изменение ис.ходного размера.  [c.262]

Условия неустойчивого распространения небольших расслоений (L < 0,5 , где i — толщина стенки конструкции, а высота раскрытия расслоения 5 = 0,5-2,0 мм) в [25] анализировали на основе решения плоской задачи теории упругости (плоская деформация) для пластин с внешними границами, свободными от нагрузок. Расчеты проводили методом конечных элементов для пластин, имеющих изолированное расслоение в виде прямоугольной щели, а также несколько водородных расслоений, расположенных на разных уровнях по высоте п.та-стины. Изолированными считали не взаимодействующие друг с другом водородные расслоения, расстояние между которыми в плане составляло более 2-12 мм в зависимости от длины расслоения L (табл. 12) при высоте сечения более (0,8-1,0)1..  [c.127]

Решение плоской задачи в напряжениях  [c.134]

При решении плоской задачи теории упругости в напряжениях основные уравнения имеют вид  [c.134]

Функции ф, удовлетворяющие уравнению (7.18), носят название бигармонических функций. Пользуясь бигармоническими функциями с однозначными вторыми производными, можно строить многочисленные решения плоских задач теории упругости, которые автоматически удовлетворяют уравнениям равновесия и условиям совместности деформаций. Эти решения следует лишь удовлетворить заданным граничным условиям. Такой метод решения задач, когда решение задается, а граничные условия определяют характер внешнего воздействия, носит название обратного.  [c.134]

Частные решения плоской задачи в декартовых координатах  [c.135]

Расчет подпорной стенки треугольного профиля. Решение плоской задачи теории упругости в алгебраических полиномах можно применить к одной практически важной задаче расчета подпорной стенки или плотины треугольного профиля (рис. 7.2, а). Пусть  [c.140]

Решение плоской задачи методом конечных разностей  [c.144]

Таким образом, при решении плоской задачи в напряжениях последняя сводится к решению одного бигармонического уравнения (7.74).  [c.153]

Какая из трех функций напряжений ф,=Лл ,л 2. (р2=Вх,х 2, фз= = x ix i является решением плоской задачи теории упругости  [c.170]

Алгоритм решения плоских  [c.135]

В учебном пособии изложены основные положения курса теории упругости и элементы теории пластичности, приведены примеры решения плоской задачи в прямоугольных и полярных координатах, дан расчет толстостенных труб при внешнем и внутреннем давлении и при насадке, расчет вращающихся дисков, тонких прямоугольных и круглых плит, цилиндрических оболочек, стержней при кручении. Приведены задачи термоупругости и пластичности.  [c.2]


В неоднородных уравнениях равновесия внешние объемные силы можно исключить, рассмотрев частное решение этих уравнений. Поэтому при решении плоских задач теории упругости будем исходить из системы однородных уравнений равновесия  [c.26]

Параметры на верхней и нижней продольных границах ячейки определяются из решения плоской задачи о взаимодействии двух равномерных сверхзвуковых потоков (см. 9, гл. IV). Потоки начинают взаимодействовать по прямой линии, проходящей через точку с координатами х = хо, г = г,, где / = п и п — i для верхней и нижней границы соответственно. Возможные варианты решения задачи схематически изображены на рис. 14.7. Двойные линии обозначают ударные волны, штриховые — тангенциальные разрывы, пунктирные — границы веера характеристик, сплошная прямая — возможное расположение продольной границы ячейки. Напомним, что на тангенциальном разрыве имеет место разрыв касательной составляющей скорости и произвольный разрыв плотности. Давление на таком разрыве непрерывно. Через тангенциальный разрыв газ не течет. На ударной волне наблюдается разрыв нормальной составляющей скорости, плотности и давления, тангенциальная составляющая скорости непрерывна на таком разрыве.  [c.281]

Более подробно на использовании метода напряжений и равенств типа (2.41) мы остановимся при решении плоской задачи теории упругости (см. гл. 4).  [c.46]

Решение плоской задачи в напряжениях с помощью уравнений  [c.77]

В результате решение плоской задачи в напряжениях свелось к необходимости решать единственное уравнение (4.19). После определения функции ф переход к самим напряжениям выполняется по формулам (4.18).  [c.78]

РЕШЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЗАДАЧИ С ПОМОЩЬЮ ОДИНАРНЫХ ТРИГОНОМЕТРИЧЕСКИХ РЯДОВ (РЕШЕНИЕ ФАЙЛОНА)  [c.88]

Решения плоской задачи в тригонометрических рядах, подробно рассмотренные выше для изотропного материала, могут быть распространены и на случай ортотропного материала, например, подчиняющегося закону Гука в форме равенств (4.9). В этом случае, проводя решение в напряжениях и используя функцию напряжений Ф х, у) (4.18), придем не к бигармоническому уравнению (4.20), а к уравнению совместности деформаций такого вида  [c.108]

ПРИМЕНЕНИЕ МКР ПРИ РЕШЕНИИ ПЛОСКОЙ ЗАДАЧИ  [c.235]

Решение плоской задачи проводят также и в перемещениях, определяемых для изотропной пластины из двух дифференциальных  [c.240]

Заметим, что В. 3. Власовым помимо изложенного пути подробно разработан и другой путь получения уравнений (8.54), а именно путем непосредственного применения принципа возможных перемещений к полоске шириной dy, выделенной из пластины и загруженной на кромках и в угловых точках соответствующими усилиями. Он не требует использования дифференциального уравнения изгиба пластины (8.34). Эти вопросы им подробно развиты и для решения плоской задачи, а также для расчета пластинчатых систем и оболочек [7].  [c.256]

Рассмотрим эти вопросы на примере решения плоской задачи для пластины, нагруженной в ее плоскости (рис. 8.31, а).  [c.257]

До сих пор рассматривалась плоская задача в предположении, что материал тела является идеально упругопластическим. Далее кратко остановимся на особенностях решения плоской задачи для упрочняющегося материала при простом нагружении на примере плоского напряженного состояния.  [c.330]

Решение плоской задачи теории упругости сводится к решению бигармонического уравнения относительно функции напряжений ф. Так как оно не содержит упругих постоянных, то на основании принципа Вольтерры можно утверждать, что это же уравнение справедливо и для плоской задачи теории вязкоупругости. Если граничные условия на границе односвязной области, занимаемой рассматриваемым телом, заданы в усилиях, то, как отмечалось в 4.3, решение плоской задачи теории упругости не зависит от упругих постоянных. Следовательно, распределение напряжений в каждый момент времени i в вязкоупругом теле совпадает с распределением напряжений в упругом теле.  [c.360]


Таким образом, решение плоской задачи теории упругости сводится к определению бигармонической функции по известным на контурах значениям этой функции и ее нормальной производной.  [c.109]

Из формул (6.67), (6.77), (6.78) видно, что решение плоской задачи теории упругости сводится к отысканию пары функций комплексного переменного p(z) и i 3(2), аналитических в данной области 5, при этом на ее границе L эти функции ф(г) и г )(2) должны удовлетворять определенным условиям, отвечающим какой-либо из сформулированных задач.  [c.130]

При I решении плоской задачи различают два случая плоское напряженное состояние и плоская деформация.  [c.33]

При решении плоской задачи оказывается удобнее применять метод сил, который приводит к трем уравнениям, из которых первые два — это прежние (2.3.1) и дополнительное уравнение Леви  [c.35]

Функция напряжений для плоской задачи. Итак, решения плоской задачи в напряжениях, т. е. задачи в двух измерениях, сводится к интегрированию трех уравнений, которые для случая, когда объемной силой является вес тела, имеют вид (2.3.1). К этим уравнениям присоединяют условия на контуре (2.3.2). Но для дальнейшего облегчения задачи вместо определения трех функций (а , Оу, т у) достаточно определить одну, так называемую функцию напряжений, посредством которой дальше уже путем дифференцирования (а не интегрирования) определяют все искомые функции.  [c.37]

Таким образом, решение плоской задачи в случае, когда объемной силой является сила тяжести, сводится к решению бигармонического уравнения (2.3.12), которое должно удовлетворять и условиям на контуре.  [c.37]

Особо следует упомянуть приближенные решения плоской задачи теории упругости способом замены дифференциальных уравнений метода сил или метода перемещений уравнениями в конечных разностях. В этом случае рассматриваемое тело заменяется соответствующей пространственной решеткой и для каждого телесного угла имеют место три уравнения в конечных разностях (см. главу IV).  [c.66]

НОГО металла. При расчете принимается, что распределение начальных деформаций однородно по зоне перфорации, вне зоны перфорации начальные деформации равны нулю (см. рис. 6.2). При решении плоской задачи необходимо отразить отсутствие искривления образующей коллектора АВ (см. рис. 6.2), по которой производится мысленная разрезка цилиндра. Для этого вводятся дополнительные граничные условия, обеспечивающие отсутствие искривления торцов развертки (искривление линий А В w А"В" рис. 6.2)]. Обеспечение таких граничных условий производится с помощью метода, изложенного в разделе 1.3.  [c.336]

Решение. Плоское движение стержня АВ можно разложить на два простых движения поступательное движение вдоль АВ и вращение стержня вокруг шарнира. М. Соответственно скорость любой точки стержня складывается из двух составляющих одной, направлемнсй вдоль стержня, и второй, вращательной скорости, перпендикулярной к стержню АВ величина вращательной скорости пропорциональна расстоянию от точки до шарнира М. Следовательно, для точки стержня, которая в данный момент совпадает с шарниром М, вращательная составляющая скорости равна нулю и ее скорость направлена вдоль стержня АВ. Аналогично приходим к выведу, что скорость точки стержня АЕ, совпадающей в данный момент с точкой /V, направлена вдоль стержня АЕ.  [c.388]

При произвольном выражении Af (j i) предложенная функция напряжений не удовлетворяет бигармоническому уравнению и потому не может быть решением плоской задачи. Оно удовлетворится, если <7=0, M = aXi + b, Q = onst. В этом случае полоса нагружена только по торцам (например, задача об изгибе консоли силой, приложенной на свободном конце), аг2=0 и поэтому решение задачи сопротивления материалов есть точное решение задачи теории упругости.  [c.136]

Дашевский Е. М. Решение плоской задачи линейной механики разрушении числияиым методом конечных элементов.— В кн. Численные методы, алгоритмы и программы.— Труды ЦНИИСК им. Кучеренко. Вып. 20.— М. 1971, с. 133—139.  [c.373]

Как известно, решение плоской задачи в напряжениях может быть сведено к определению функции напряжений, которую здесь обозначим F = F (х, у). Эта функция находится как решение бигар-монического уравнения (см. 4.4)  [c.371]


Смотреть страницы где упоминается термин Решения плоские : [c.111]    [c.233]    [c.15]    [c.106]    [c.86]   
Аналитические основы небесной механики (1967) -- [ c.298 ]



ПОИСК



Алгоритм решения плоских и пространственных задач теории упругости

Александров В. М. Асимптотическое решение плоской контактной задачи для упругой полосы из несжимаемого материала

Анализ автомодельных решений плоских задач в общем случае

Вдавливание в тело жесткого плоского полубесконечного штамРешение Садовского для жесткого штампа конечной ширины и решение Герца для контакта параллельных цилиндров

Вдавливание плоского штампа. Решение Прандтля

Волновое уравнение и его решения для плоских волн

Волъфсон. О комплексной форме решения задач кинематики плоского движения

Вывод основных уравнений для тонких упругих покрытий (прослоек) в плоском случае путем асимптотического анализа точного решения задачи теории упругости для полосы

Г лава И Решение плоских и осесимметричных упругопластических контактных задач методом конечных элементов

Задача плоская - Плоское напряженное состояние (обобщенное) 71, 72 - Решение

Задача плоская - Плоское напряженное состояние (обобщенное) 71, 72 - Решение для прямоугольной пластины в полиномах 75, 76 - Решение для прямоугольной

Задача плоская - Плоское напряженное состояние (обобщенное) 71, 72 - Решение пластины в тригонометрических рядах

Задача плоская Ламе о трубе Решение Папковича—Нейбер

Задача плоская Решение — Методы вариационные

Задача плоская осесимметричная — Линейно-упругое решение 447, 448 — Постановка

Задача плоская, численные методы решения

Задачи на эквивалентной плоские — Решения

Замечания к решению задач о равновесии плоской системы сил

Идеальные волокнистые композиты, конечные плоские деформации, градиенты решения для растяжимых

Использование характеристик для решения плоской безвихревой задачи при

К решению задачи о кавитационном обтекании решетки плоских пластин

М Нейбера-Папковича решения плоской задачи

М тох решения плоской задачи

М*тох Галёркина приближенного интегрированна Леви решения плоской задачи теории пластичности

Метод Мориса Леви для решения плоской задачи теории пластичности

Метод конформных отображений решения плоских задач теории упругости

Метод решения плоских гидрокинетических задач

Метод степенных рядов (неопределенных коэффициентов) как общий прием решения плоской задачи

Методы и алгоритмы решения плоских задач теории многократного наложения больших упругих и вязкоупругих деформаций

Методы особенностей для решения плоских задач потенциального обтекания тел

Методы решения плоских задач

Методы решения плоской задачи для прямоугольных односвязных областей

Модели для решения бигармонического плоские для оптических исследований

НЕКОТОРЫЕ ПЛОСКИЕ ЗАДАЧИ, ОТНОСЯЩИЕСЯ К ПРЯМОЛИНЕЙНЫМ И КРУГОВЫМ КОНТУРАМ Решение уравнения

Некоторые аналитические решения плоских задач

Некоторые решения плоской задачи в декартовых координатах

О зависимости решения от константы (5 для потенциалов Муни и Черных при плоской деформации

О применении представлений (2.3) для решения некоторых других плоских двоякопериодических задач

О решении уравнения переноса излучения для плоского слоя при анизотропном рассеянии

О системах аналитических вычислений на ЭВМ, ориентированных на решение плоских задач нелинейной упругости и вязкоупругости

О численном решении интегральных уравнений плоской теории упругости

Обобщенный метод решения задач теплопроводности в плоской, цилиндрической и шаровой стенках

Общее решение обобщенной плоской задачи о динамике трещины

Общее решение плоской задачи

Общее решение плоской задачи в полярных координатах

Общее решение плоской задачи для полосы, любым образом нагруженной по продольным сторонам

Общие комплексные представления решения плоской задачи

Основные зависимости для определения напряжений при решении плоской задачи теории упругости и при расчете плит

Особые решения случае плоской задачи

Отражение монохроматических плоских волн от непрерывно-слоистых сред точные решения

ПРИМЕНЕНИЕ ИНТЕГРАЛОВ ТИПА КОШИ К РЕШЕНИЮ ГРАНИЧНЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ОБЩЕЕ РЕШЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАДАЧ ДЛЯ ОБЛАСТЕЙ, ОГРАНИЧЕННЫХ ОДНИМ ЗАМКНУТЫМ КОНТУРОМ Приведение основных задач к функциональным уравнениям

ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ ОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ Метод суперпозиции плоских решений

Плоская бегущая волна конечной амплитуды (точное решение)

Плоская задача в прямоугольных координатах Решение при помощи целых полиномов

Плоская задача проникающее и краевое решения

Плоские течения бингамовских сред. Приближенные решения

Плоские течения бингамовских сред. Точные решения

Плоские течения. Плоское напряженное состояние Осесимметричные задачи. Понятие полного решения. Двойственная формулировка и полное решение. Задача о сжатии — растяжении полосы с отверстием. Задача Прандтля о сжатии слоя Асимптотические задачи

Плоское вихревое течение в окрестности точки К. Точное решение. Отображение в плоскость годографа. Поведение характеристик

Полиномы, решение при помощи плоской задачи

Постановка и методы решения задач плоской теории упругости

Приближенное решение задачи дифракции плоской вязкоупругой волны на цилиндрическом круговом препятствии

Приближенное решение методом малого параметра плоских упругопластических задач теории идеальной пластичности

Приближенные и неаналитические методы решения задач плоского течения

Приближенные способы решения плоской задачи

Приближенные способы решения уравнений пограничного слоя для стационарных плоских течений

Приближенный характер решений для плоского напряженного состояния

Приближённые решения уравнений движения вязкой жидкости в случае малых чисел Рейнольдса Плоское течение между двумя пластинками

Приближённый метод Христиановича для решения плоских безвихревых задач. Сверхзвуковые скорости

Применение МКР при решении плоской задачи

Применение конформных отображений для решения плоских стационарных задач теории теплопроводности

Применение метода вихревых особенностей для расчета плоских кавитационных печений. Численное решение интегральных уравнений с помощью метода последовательных приближений

Применение методики Райса к исследованию решений некоторых нелинейных задач плоской теории упругости в окрестностях угловых точек

Примеры плоских автомодельных решений уравнений пограничного слоя

Примеры применения общего решения плоской задачи в полярных координатах

Программа решения плоских стационарных задач конвекции в прямоугольных полостях

РЕШЕНИЕ ГРАНИЧНЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ПУТЕМ ПРИВЕДЕНИЯ К ЗАДАЧЕ СОПРЯЖЕНИЯ ЗАДАЧА СОПРЯЖЕНИЯ Кусочно-голоморфные функции

РЕШЕНИЕ НЕКОТОРЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ПРИ ПОМОЩИ СТЕПЕННЫХ РЯДОВ О РЯДАХ ФУРЬЕ О рядах Фурье в комплексной форме

Разностный метод решения дифференциального уравнения плоского стационарного температурного поля

Распространение звука в плоском слое вода. Лучевое решение. Картина мнимых источников

Растяжение идеально пластической анизотропной плоской полосы, ослабленной пологими симметричными выточками. Полиномиальное решение

Растяжение идеально пластической плоской полосы, ослабленной пологими симметричными выточками Полиномиальное решение

Растяжение ортотропной пластинки с круговым ядЗамечания относительно решения плоской задачи и задачи обобшенной плоской деформации для бесконечной плоскости с вырезом

Решение Римана для плоской волны. Простые волны

Решение волнового уравнения с волнами плоскими, общее

Решение вспомогательных плоских и антиплоских задач

Решение дисперсионного уравнения в случае симметричного трехслойного плоского волновода

Решение для плоской струи

Решение для случая плоской волны, падающей на слой рассеивающих частиц

Решение задач на произвольную плоскую систему сил

Решение задач на равновесие плоской системы сил

Решение задач на равновесие плоской системы сил, приложенных к твердому телу и системе сочлененных тел

Решение задач на равновесие плоской системы сил, приложенных к твердому телу и системе тел

Решение задач на равновесие плоской системы сходящихся Пара сил и моменты сил

Решение задач на равновесие плоской системы сходящихся сил

Решение задач плоского напряженного состояния и изгиба плит

Решение задачи о плоской фотосфере

Решение задачи об обтекании решетки плоских пластин в режиме частичной кавитации

Решение на электрической сеточной модели контурной плоской задачи теории упругости для двухсвязной области

Решение некоторых плоских и пространственных зада

Решение некоторых позиционных заПостроение плоских сечений

Решение основного интегрального уравнения плоской контактной задачи нелинейной теории ползучести

Решение основных задач для плоских сред

Решение плоских задач нестационарной фильтрации тяжелой жидкости в ненасыщенный пористый грунт в рамках модели мгновенного насыщения. А. Н. Крайко, Ш. Саломов

Решение плоских и осесимметричных контактных задач теории упругости методом граничных элементов

Решение плоской задачи в напряжениях

Решение плоской задачи в напряжениях. Функция напряжений

Решение плоской задачи в напряжениях. Функция напряжений Методы решения плоской задачи для прямоугольных односвязных областей

Решение плоской задачи гонометрических рядо

Решение плоской задачи для кругового цилиндра (или для круговой пластины)

Решение плоской задачи для случая клина

Решение плоской задачи загрузки прямоугольной

Решение плоской задачи методом конечных разностей

Решение плоской задачи по методам Лява и Галёркипа

Решение плоской задачи полиномах

Решение плоской задачи полосы

Решение плоской задачи при помощи рядов Фурье

Решение плоской задачи при помощи три

Решение плоской задачи при помощи функций комплексного переменного Уравнения равновесия в зависимости от перемещений

Решение плоской задачи при помощи целых полиномов

Решение плоской задачи с помощью одинарных тригонометрических рядов (решение Файлона)

Решение плоской задачи с помощью тригонометрических рядов

Решение плоской задачи теории упругости в функциях комплексной переменной

Решение плоской задачи уравнений

Решения автомодельной задачи о движении плоского поршня с постоянной скоростью

Решения для пластии с ребрами на основе точных уравнений плоской теории упругости

Решения плоской задачи теории упругости с помощью интегральных преобразований

СПЕЦИАЛЬНЫЕ КЛАССЫ РЕШЕНИЙ УРАВНЕНИЙ ГАЗОВОЙ ДИНАМИКИ ТЕЧЕНИЯ С ВЫРОЖДЕННЫМ ГОДОГРАФОМ К вопросу о нестационарных плоских течениях политропнош газа с прямолинейными характеристиками (совм. с Н.Н. Яненко)

Сжатие — Кривые деформаций упругопластических полос — Задача плоская — Решение

Сравнение параметров пограничного слоя плоского течения в окрестности критической точки, полученных путем приближенного расчета и точного решения

Теплообмен в термическом начальном участке круглой и плоской труб при постоянной температуре стенки (приближенное решение)

Точные решения уравнений движения вязкой жидкости Одномерное течение между двумя параллельными плоскими стенками

Точные решения уравнений пограничного слоя для стационарного плоского течения

Трещина нормального отрыва (плоское деформированное состояние) Решение методом разложения по собственным функциям

Уравнения для упругих волн. Решения в виде плоских волн

Уравнения равновесия плоской системы сходящихся Решение задач на равновесие плоской системы сходящихся сил

Ускорения точек плоской фигуры. Примеры решения задач

Условия равновесия пространственной и плоской систем сходящихся сил в аналитической форме. Указания к решению задач

ФУНКЦИЯ НАПРЯЖЕНИЙ КОМПЛЕКСНОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ ОБЩЕГО РЕШЕНИЯ УРАВНЕНИЙ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ Некоторые термины и предложения

Центр плоские - Решение

Частные решения плоской задачи в декартовых координатах

Частные решения плоской задачи в полярных координатах

Численное решение прямой задачи сопла Лаваля. Плоское течение

Численные методы решения задач о плоском сверхзвуковом i течении газа с применением электронно-счетных машин

Численные методы решения плоских задач газовой динамики Расчёт сверхзвукового обтекания кругового цилиндра



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте