Условие пространственного

Таким образом, в данном случае амплитуда поля, излучаемого источником в целом, равна сумме амплитуд волн, исходящих от всех атомов. Условие, выражаемое равенством (222.4), называется условием пространственной синфазности ). [c.773]

Итак, если излучение атомов, составляющих макроскопический источник света, когерентно и, кроме того, выполняется условие пространственной синфазности, то излучение источника в целом сосредоточено в малом дифракционном угле и амплитуда вблизи оси пучка в N раз больше амплитуды волны, испускаемой отдельным атомом. Отмеченные особенности характерны для оптических квантовых генераторов, т. е. рассмотренная схема представляет собой модель квантового генератора. [c.774]

Условие (236.3) называют также условием волнового синхронизма ия и условием пространственного синхронизма. [c.840]

Толщина СЛОЯ / ог. Для которого разность фаз ы) — называется длиной когерентности. Согласно (236.6), максимально возможная амплитуда второй гармоники при 2 = 4ог имеет такое же значение, как при выполнении условия пространственной синфазности - -и толщине пластинки, равной [c.841]

Согласно соотношению (236.4) амплитуда Лзш волны с удвоенной частотой пропорциональна квадрату амплитуды падающей волны А и, следовательно, мощность излучения Яз с частотой 2а> пропорциональна квадрату мощности Р исходного пучка. Специальные измерения показали, что указанная закономерность имеет место, но только в том случае, когда Яаш составляет небольшую часть от Р. Такое положение вполне естественно, так как энергия второй гармоники черпается из первичной волны и мощность последней уменьшается по мере углубления в среду. Теория вопроса приводит к выводу, что в идеальных условиях (исходный пучок строго параллельный, точно выполнено условие пространственной синфазности) практически всю мощность падающего излучения можно преобразовать в пучок с удвоенной частотой. Однако по ряду причин (неоднородность кристалла, его нагревание, конечная расходимость пучка идр.) этого достичь не удается, и на опыте получают отношение Р ы/Р порядка нескольких десятков процентов. [c.843]

При падении интенсивного, излучения на границу раздела двух сред в отраженном свете наблюдаются волны не только с частотой падающего излучения, но и с кратными, разностными и суммарными частотами. Будем говорить о случае падения монохроматической плоской волны с частотой о). Опыт показывает, что направления распространения отраженных волн с частотами со и 2о) немного, но все же отличаются друг от друга, причем это отличие зависит от дисперсии показателя преломления среды, в которой распространяется падающая волна. Интенсивность второй гармоники в отраженном свете нД несколько порядков меньше, чем в преломленной волне, и практически не зависит от степени выполнения условия пространственной синфазности. Как и в случае френелевского отражения, амплитуды отраженных волн с частотой 2со зависят от угла падения и ориентации электрического вектора относительно плоскости падения. Наблюдается и аналог явления Брюстера при некотором угле падения для пучка с поляризацией. [c.845]

В условиях пространственной задачи величину осадок упруго--го полупространства определяют по формуле Буссинеска ], гл. IX [c.369]

О путях оценки сопротивляемости материала возникновению в нем предельного состояния в локальной области. Возникает вопрос как же судить о сопротивляемости материала появлению текучести или разрушению, в случае, если он находится в условиях пространственного напряженного состояния [c.521]

Однако такой путь является совершенно неприемлемым. Объясняется это рядом причин. Во-первых, испытание образца материала в условиях пространственного напряженного состояния может быть осуществлено только на специальных сложных машинах, да и то не при любых комбинациях o /ai и Оз/ай обсуждаемые испытания находятся на уровне научно-исследовательского эксперимента, а не рядового опыта на производстве. [c.521]

Совершенно очевидно, что так как в основу получения критерия положена гипотеза, необходима оценка степени ее удачности. Вот для такой оценки, которая имеет исследовательский характер и выполняется раз навсегда, эксперимент с образцами, находящимися в условиях пространственного или плоского напряженного состояния, совершенно обязателен. После подтверждения достаточно хорошего согласования результатов, получаемых на основе критерия и в ряде тщательно поставленных опытов, критерий допустимо применять на практике. [c.523]

Совокупность начального и граничного условий составляет краевые условия начальное условие называется временным краевым условием, а граничное условие — пространственным краевым условием. [c.69]

Анализируя уравнения огибающих, записанные для этого случая, находим условия пространственной устойчивости вынужденного режима колебаний тела [c.270]

Если отказаться от условия пространственной однородности и считать функцию / зависящей также от координат, то, как показал Боголюбов, возникает уравнение, несколько отличающееся от уравнения Больцмана. [c.491]

Соотношение (4.37), связьи)ающее апертуру интерференции и размеры протяженного источника, называется условием пространственной когерентности. [c.92]

Для механизма на рис. 3.24, а по формуле (3.3) получим д = = 1+ 5- 4 — 6-3 = 3, что говорит о трех избыточных связях. Исходя из непараллельности осей шарниров как условия пространственного характера кинематики его звеньев, заменим пары 5-го класса В, С на пары 3-го класса (сферические шарниры) (рис. 3.24, б). При этом получим д = I + 5- 2+ 3- 2 — 6-3 = = —1. Результат говорит о появлении избыточной подвижности, что проявляется в возможности свободного вращения звена 2 вокруг своей оси. Если по каким-либо причинам проворачиваемость звена 2 нежелательна, то ее можно избежать, применив вместо пары В или С 3-го класса цилиндрическую кинематическую пару 4-го класса (рис. 3.24, в) или сферическую с пальцем (рис. 3.24, а). [c.36]

Одно из основных свойств идеальной просфанственной репгетки симметричность. Вводится понятие оси симметрии. Это - прямая линия, при повороте вокруг которой на некоторый угол фигура совмещается сама с собой. Порядок симметрии п показывает, сколько раз фигура совместится сама с собой при полном повороте на 360 . Согласно представлениям о кристаллах, возможны только оси симметрии 1, 2, 3, 4 и 6 порядков. Это ограничение продиктовано условиями пространственной периодичности и непрерывности структуры. [c.53]

Для понимания интерференции и дифракции электромагнитной волны вводятся квааимонохроматические волны ("хаотически модулированные колебания" ). При введении этих понятий законы возникновения и распространения электромагнитных волн дополняют условиями обрыва колебаний оптических электронов в атоме и другими причинами, onpeдeляюn ими время когерентности. В рамках этой схемы обосновывается когерентность колебаний для точечных источников свети в пределах одного цуга волн, а затем выявляются условия пространственной когерентности, при которых может наблюдаться стационарная интерференционная картина от реальных источников. [c.7]

Условие (5.31) или близкое к нему неравенство нетрудно получить из значительно более простых рассуждений, в которых рассматривается случай, когда полосы, создаваемые одной половиной источника, гасят полосы, создаваемые другой его половиной. Но недостаток таких качественных рассуждений заключается в том, что заранее предполагается существование интерференционных полос от протяженного источника (или от его половины), что не очевидно. Проведенный же расчет привел к однозначному выводу о существовании интерференционных полос при выполнении условия 2dtga> < л/4. Мы получили право использовать синусоидальную идеализацию и для протяженного источника света при выполнении в эксперименте условия (5.31). Конечно, сформулированное ранее ограничение допустимой разности хода (Д < с Гког) остается в силе и при интерференции от протяженных источников света. Таким образом, условие временной когерентности (5.23) дополняется условием пространственной когерентности ( 5.31). [c.202]

Из условия пространственной синфазности (222.4) видно, что фазы ф/ волн SJ должны изменяться в зависимости от положения излучающегося атома по такому же закону, по которому изменяется фаза в световой волне. Это означает, что агентом, фазирующим излучение атомов, должна быть световая же волна. Вместе с тем, в гл. XXXIII указывалось, что для микроскопического описания спектральных свойств теплового излучения А. Эйнштейн ввел представление о вынужденном испускании. Одно из основных свойств вынужденного испускания состоит в том, что волны, излучаемые атомом в этом процессе, имеет такую же частоту и такую же фазу, что и действующая на атом волна. Благодаря указанному свойству, как будет показано в 223, фазнровка излучения удаленных атомов может обеспечиваться вынужденным испусканием. [c.774]

He MOtpH на дисперсию показателя преломления, можно добиться выполнения условия пространственной синфазности, если применить в качестве нелинейной среды анизотропные кристаллы. В анизотропной среде плоская волна с заданным направлением волнового вектора распадается на две волны, ортогонально поляризованные и распространяющиеся с различными, вообще говоря, фазовыми скоростями. Каждая линейно-поляризованная первичная волна индуцирует в среде совокупность диполей с характерным для данной волны пространственным распределением фаз. Вторичные волны, испускаемые этими диполями, в свою очередь разлагаются на ортогонально поляризованные волны с различными фазовыми скоростями, и удается так подобрать материал пластинки и направление распространения первичной волны, что для вторичных волн с одной из поляризаций выполняется условие пространственной синфазности. [c.842]

Известно (см. гл. XXVI), что при изменении направления распространения показатель преломления необыкновенной волны изменяется в пределах от Пе (2ы) (перпендикулярно оптической оси) до Пд (2ш) (вдоль оптической оси). Следовательно, при каком-то промежуточном направлении осуществится равенство между показателями преломления обыкновенной первичной волны и необыкновенной вторичной волны. Для указанного направления выполняется условие пространственной синфазности и само оно называется направлением синфазности (или синхронизма). Согласно сказанному ранее, в этом направлении амплитуда второй гармоники принимает максимальное значение. [c.842]

Совершено очевидно, что объем кубика, нахэ-дящегося в условиях пространственного равномерно -у растяжения, не может уменьшаться, т. е. 0 в этом случ е не может быть отрицательным следовательно [т. основании зависимости (3.28)], коэффициент Пуассота для любых материалов не может быть больше О 5. [c.110]

При этих условиях пространственное разрешение ПРВТ характеризуется однозначно диаметром d или более употребительной величиной — kd = l/2d, измеряемой числом периодов (пар линий) на единицу длины. [c.425]

Лабунцов Д. А. Обобщение теории конденсации Нуссельта на условия пространственно-неравномерного поля температур теплообменной поверхности.— В кн. Теплообмен и гидравлическое сопротивление. Труды МЭИ , 1965, вып. 63, с. 79-84. [c.338]

Однако учет пространственности распределений значительно усложняет модель (см., например, решение двумерной задачи, выполненное Р.И. Вейцма-ном [9]) и делает ее труднодоступной для выполнения расчетов. С другой стороны, в настоящее время не созданы приемлемые методики измерения пространственных корреляций температур, и при отсутствии информации о распределенных граничных условиях пространственная модель становится мало пригодной для практических целей. Кроме того, усталостные характеристики материала, используемые при оценке долговечности, также, как правило, получены при простом напряженном состоянии. Данные по прочности при напряжениях, локализованных на малых площадках, отсутствуют. [c.8]

В неравновесных диссипативных средах, по.мимо А., о к-рых речь шла выше, возможны ещё т. н. авто-волны и автоструктуры — пе связанные с граничными условиями пространственно-временные образования, параметры к-рых определяются лишь свойствами нелинейной неравновесной среды, напр, уединённые фронты горения и волны популяций, импульсы в нервных волокнах, цилиндрические и спиральные волны в сердечной ткани и др. Стохастич. А. в нелинейных неравновесных средах — это турбулентность. [c.15]

В нелинейной оптике и квантовой электронике при описании параметрических и неупругих процессов применяются разл, условия пространственного синхронизма волн, близкие но смыслу Б.— В. у. а. в. Полпаков. [c.231]

В гетеродинных системах лазерной связи и в гетеродинных интерферометрах (см. Интерферометр ишпеи-сивности), при.меняющихся для астр, наблюдений, обычно используют ИК-излучение с длиной волны 10 мкм. В этом диапазоне по сравнению с видимым уменьшаются искажения, вносимые турбулевипой атмосферой, облегчается выполнение условий пространственного согласования волн, и в этой области в атмосфере имеется окно прозрачности. Абс. разрешение в данном случае составляет 0,2 Гц. [c.588]

В условиях пространственной дисперсии среды, не говоря уже об её нелинейности, макроскопич. процедура выделенияAf, Р и введения новых Сту, ау, Ду, цу, б, Еу по старым e[j, бу неоднозначна. Это обстоятельство обусловлено невозможностью строго разделить замкнутые и незамкнутые токи или токи свободных и связанных зарядов, особенно для эл.-магн. полей с характерными мас- [c.530]

Перед началом резки нужно подготовить разрезаемый лист. Он должен быть уложен на подкладки так, чтобы зазор между его нижней поверхностью и полом был не менее 100 мм плюс половина толщины разрезаемого металла. Обычно резку производят в нижнем положении. Однако в монтажных условиях пространственное положение реза может быть различным, на качество реза оно влияет незначительно. Поверхность листа в месте реза должна быть зачищена. При ручной резке очищают пламенем резака полосу шириной 30...50 мм. Перед резкой на стационарных машинах листы сначала правят на листоправильных вальцах, а затем очищают всю поверхность химически или механически (например, дробеструят). [c.302]

Значение п о Ю см" , полученное из условия пространственного перекрытия лавин, оказывается заниженным, поскольку в оценках не учтены процессы вблизи катода, приводящие к замыканию тока через разрядный промежуток. В экспериментах показано, что при начальных концентрациях электронов меньших Пео = 10 4-10 см" (в зависимости от сорта газа) невозможно осуш,ествить объемный однородный разряд. [c.56]

Условие (1.72) есть услоазие равенства фазовых скоростей волны нелинейной поляризации и рожденных ею электромагнитных волн (условие пространственной синфазности). Более распространенное, хотя и менее точное, название — условие синхронизма. Накопление нелинейного эффекта при согласовании фазовых скоростей и Ес называется явлением синхронизма. [c.27]

Динамика генерации одномодовых многочастотных лазеров. Лазеры, гене рирующие на одной поперечной моде (обычно нулевой), чаще всего содержат а спектре не одну, а несколько частот резонатора i(продольные моды). Их колю-чество (при отсутствии в резонаторе специальных селекторов частоты) определяется шири/ной линии усиления, ха рактером уширения этой линии и условиями пространственного перекрытия продольных мод в активной среде. В лазе>-рах на гранате с неодимом с непрерывной накачкой количество продольных мод (частот), генерируемых лазерем в нулевой поперечной моде, обычно составляет [3—7]. [c.79]

В нашем зксперименте излучение, соответствующее различным поперечным модам, равномерно распределено по пространству, и с помощью оптической системы формирования изображения из него вьщелен относительно узкий пучок. Эта ситуация зквивалентна наличию одной поперечной моды с богатым набором продольных. Позтому стабильная интерференционная картина существует во всей зоне суперпозиции опорной и объектной волн в силу вьшолнения условия пространственной когерентности - любые произвольно выбранные области зтих пучков взаимно скоррелированы. На основании такого предположения и записано выражение (3.14) для амплитуды объектной волны диффузно рассеянного многомодового излучения. Следовательно, вместо степени когерентности I7i2(r)l в зтом-случае можно рассматривать степень временной когерентности 1мт( ) I воспользоваться приведенным, например, в [74] выражением для видности интерференционных полос [c.54]

Данная глава содержит попытку построения общей теории четырехволнового смешения и генерации в средах с произвольным нелинейным откликом. В ней получены уравнения, описывающие четырехволновое смешение при одновременном действии нескольких нелинейных механизмов в условиях нестационарного нелинейного отклика. Это позволило выявить все типы решеток, записываемых в нелинейной среде. Уравнения учитывают нарушение условий пространственного синхронизма и невырожденное по частоте взаимодействие волн. Рассмотрены условия подавления записи тех или иных решеток. [c.62]

В стационарном случае при избирательной записи только пропускающих либо только отражательных решеток приводится общее решение для четырехволнового смешения в условиях пространственного синхронизма в среде без диссипации. Для чисто локального и чисто нелокального откликов показано, что четырехволновое смешение описывается подобно дифракции на статической голограмме. Кроме того, для сред типа фоторефрактивных кристаллов, когда изменение показателя прелом-летя не зависит от интенсивности излучения, приведено решение, учитывающее поглощение. [c.62]

Отдельный раздел главы посвящен решению задачи о четырехволновом смешении в средах с локальным нелинейным откликом. Получено общее решение, учитывающее нарушение условия пространственного синхронизма. На примере записи лишь пропускающих решеток выполнен анализ характеристик генерации в различных оптических системах. [c.62]

Рис. s. Совокупности кристаллов волъфра ма, полученные в условиях пространственного (J) согласования и пространственного несогласования (б)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...