Закон Гука обобщенный

Задача преследования 175 Закон Гука обобщенный 511 [c.539]

Соотношения (2.33) известны как закон термоупругости Дюамеля — Неймана они представляют собой закон Гука, обобщенный на случай учета температуры. [c.52]

Закон Гука обобщенный 16—18 [c.341]

Закон Гука обобщенный 102, 112 [c.934]

Эти уравнения представляют собой закон Гука, обобщенный на плоское напряженное состояние. В этом случае нормальные напряжения связываются с относительными удлинениями линейной зависимостью, касательное же напряжение пропорционально относительному сдвигу. [c.88]

Закон Гука обобщенный 200 [c.311]

Закон Гука обобщенный 15, 17 [c.444]

Это уравнение выражает закон Гука, обобщенный для анизотропной среды. Можно заметить, что для изотропного случая [c.17]

Обобщенный закон Гука [c.7]

Обобщенный Закон Гука для упругих сплошных сред тоже получают как линейную зависимость между тензором напряжений П и тензором деформаций S компоненты которого выражаются [c.573]

Один из способов основан на том, что толщина образца на участках действия растягивающих напряжений уменьшается согласно обобщенному закону Гука на величину [c.157]

ОБОБЩЕННЫЙ ЗАКОН ГУКА [c.148]

Используя формулы (9.25) обобщенного закона Гука, выразим условие прочности (12.2) в напряжениях. Так как из трех деформаций 81, 82 и 8з наибольшей в алгебраическом смысле будет деформация 81, то [c.197]

Обобщенный закон Гука. Рассмотрим деформацию элемента тела, выбрав этот элемент в виде прямоугольного параллелепипеда размерами а X Ь X с (рис. 167). По граням параллелепипеда действуют главные напряжения Tj, СТд, (для вывода предполагаем, что все они положительны). Вследствие деформации ребра элемента изменяют свою длину и становятся равными а + Аа Ь -f с + с. [c.176]

Формулы (6.29) выражают обобщенный закон Гука для изотропного тела, т, е. зависимость между линейными дес]юрмациями и главными напряжениями в общем случае трехосного напряженного состояния. Заметим, что сжимающие напряжения подставляют в эти формулы со знаком минус . Из формул (6.29) легко получить формулу закона Гука для плоского напряженного состояния. Например, для случая 02 = О [c.177]

Используя обобщенный закон Гука [формулы (6.29)], выразим условие прочности (7.4) в напряжениях. Пусть наибольшее относительное удлинение будет gj. Тогда [c.184]

Теперь воспользуемся обобщенным законом Гука [формулы [c.199]

Воспользуемся обобщенным законом Гука, добавив к деформациям, обусловленным напряжениями, температурные расширения. Тогда для е , е , е получим следующие формулы [c.453]

Физическая сторона задачи (связь между напряжением в поперечном сечении и относительной деформацией ej для балки-полоски выражается на основании формул обобщенного закона Гука с учетом того, что = 0 [c.479]

ПРИ ПЛОСКОМ И ОБЪЕМНОМ НАПРЯЖЕННЫХ СОСТОЯНИЯХ (ОБОБЩЕННЫЙ ЗАКОН ГУКА) [c.60]

Эти формулы выражают обобщенный закон Гука для плоского напряженного состояния. [c.61]

Уравнения (11.40) представляют собой обобщенный закон Гука для объемного напряженного состояния. Деформации 8 , 82 и Ез в направлении главных напряжений называются главными деформациями. [c.61]

Решение. По обобщенному закону Гука имеем [c.62]

Используя обобщенный закон Гука, получаем [c.65]

При решении простейших задач на растяжение и сжатие мы уже встретились с необходимостью иметь некоторые исходные экспериментальные данные, на основе которых можно было бы построить теорию и внести тем самым некоторые обобщения в анализ конкретных конструкций. К числу таких исходных экспериментальных данных относится в первую очередь уже знакомый нам закон Гука. Основными характеристиками материалов при этом являются модуль упругости Е и коэффициент Пуассона р.. Понятно, что в зависимости от свойств материала эти величины меняются. В первую очередь Е и р зависят от типа материала и в некоторой степени от условий термической и механической обработки. [c.48]

Обобщенный закон Гука и потенциальная энергия деформации в общем случае напряженного состояния [c.252]

До сих пор напряженное и деформированное состояния рассматривались независимо друг от друга и не связывались со свойствами материала. Однако между компонентами напряженного состояния, с одной стороны, и деформированного, — с другой, существует определенная зависимость. В пределах малых деформаций эта зависимость я1 ляется линейной и носит название обобщенного закона Гука. Наиболее простую форму обобщенный закон Гука принимает для изотропного тела. В этом случае коэффициенты пропорциональности между компонентами напряженного и деформированного состояний не зависят от ориентации осей в точке. [c.252]

Для того чтобы составить аналитическое выражение обобщенного закона Гука, воспользуемся принципом независимости действия сил и рассмотрим раздельно силы, возникающие на гранях элементарного параллелепипеда (рис. 294). [c.252]

Полученные соотношения (7.15) — (7.17) являются аналитическим выражением обобщенного закона Гука для изотропного тела. [c.254]

Согласно обобщенному закону Гука напряжения а,., и связаны с удлинениями е,- и следующими соотношениями [c.277]

Для сложного напряженного состояния имеем линейные соотношения обобщенного закона Гука [c.379]

Это соотношение можно рассматривать как одну из форм выражения обобщенного закона Гука. [c.380]

Что представляет собой обобщенный закон Гука [c.48]

Hooke s law — Закон Гука. Обобщение, применимое ко всем твердым материалам, которое показывает, что напряжение прямо пропорционально деформации и выражается как [c.977]

Коэф([)ициепты пропорциональности в этом случае представляют собой физические константы материала и уже не связаны с геометрическими особенностями системы в целом. Закон, таким образом, выражает свойства самого материала. На основе такой формулировки закона Гука могут быть получены линейные зависимости типа (0.1) между перемещениями и силами для конкретных систем. Физические константы материала будут введены в последующих главах при рассмотрении частных случаев напряженного и деформированного состояний. В обобщенной трактовке закон Гука будет сформулирован в гл. VII. Пока же для выявления основных свойств напряженных тел ограничимся рассмотрением соотношения (0.1), типичного для подавляющего большинства систем. [c.25]

Обобщенный закон Гука деально упругим телом-телом, [c.239]

Будем рассматривать изотропные тела, дефорхмация которых мала и подчиняется обобщенному закону Гука. Эту область исследования называют линейной теорией упругости. Закон Гука связывает тензор напряжения П и тензор деформации Ф равенством [c.239]

Прикладная механика (1977) -- [ c.151 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1977) -- [ c.511 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.279 , c.281 , c.374 ]

Анализ и проектирование конструкций. Том 7. Ч.1 (1978) -- [ c.16 , c.18 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.495 , c.497 , c.505 , c.506 , c.508 , c.510 , c.513 , c.527 , c.552 , c.575 , c.618 ]

Машиностроение Энциклопедия Т I-3 Кн 2 (1995) -- [ c.36 , c.37 , c.68 , c.69 , c.72 , c.73 ]

Теория упругости (1970) -- [ c.102 , c.112 ]

Основы теории пластичности (1956) -- [ c.7 , c.26 , c.41 , c.43 ]

Сопротивление материалов (1959) -- [ c.159 , c.167 , c.177 ]

История науки о сопротивлении материалов (1957) -- [ c.76 , c.262 ]

Сопротивление материалов Издание 3 (1969) -- [ c.109 ]

Пространственные задачи теории упругости (1955) -- [ c.43 , c.45 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.200 ]

Композиционные материалы (1990) -- [ c.304 ]

Общая теория анизотропных оболочек (1974) -- [ c.15 , c.17 ]

Основы теории пластичности Издание 2 (1968) -- [ c.32 , c.46 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...