Колебания синусоидальные

Полагая, что колебания синусоидальные (для испытательных машин это вполне допустимо благодаря обычно малому отношению радиуса кривошипа к длине шатуна) и учитывая кинематическую ограниченность перемещений Х, получаем следующие решения уравнений (V. 1) [c.98]

Генераторы колебаний синусоидальных 253, 254 Гидравлика 166—180 Гиперболы — Построение н уравнения 107 Гипоциклоиды — Построение и уравнения 111, 112 [c.975]

Колебания синусоидальные — Генерирование — Применение полупроводниковых диодов 589 Колебательные контуры 460, 554, 555 [c.714]

Фиг. 109. Образцы записи, получаемые при проверке профилографа на колебаниях синусоидальной и прямоугольной форм.

Круговая частота со при колебаниях синусоидальных форм [c.317]

По данным теории Флетчера и Гельмгольца [4] слух не реагирует на фазу колебаний синусоидальной звуковой волны, регистрируя только ее амплитуду и частоту. В случае сложных колебаний, состоящих из нескольких частотных составляющих, слух непосредственно не реагирует на фазовые сдвиги между ними, воспринимая только амплитуды и частоты колебаний каждой из составляющих, если они не попадают в одну и ту же критическую полоску слуха. Это объясняется тем, что каждая из частотных составляющих звука воспринимается своим участком основной мембраны, а для восприятия фазы колебаний у нее нет аппарата. Сдвиг по фазе может быть замечен, когда он превращается в запаздывание во времени. Малые фазовые сдвиги в ряде случаев могут обнаруживаться слухом из-за его нелинейности (см. 2.10). [c.34]

Выясним, с какой степенью точности могут быть получены из этих колебаний синусоидальные колебания. Согласно обозначениям, приведенным на рис. 36.1,6, полный размах (удвоенная амплитуда) первичных колебаний равняется 2Л. , где = бро, max, период ИХ равен т, а / = т /2. При этих обозначениях изменение давления ро в первичной камере в функции от времени t определяется уравнением [c.344]

Все периодические колебания могут быть согласно принципу Фурье (стр. 207), представлены в виде суммы гармонических (синусоидальны.ч) колебаний. Синусоидальное колебание, входящее в состав этой суммы и обладающее наименьшей частотой, называется основным. Остальные колебания, частоты которых отличны от частоты основного тока, называются обертонами. [c.482]

Известно, что нормальные волны обладают дисперсией. Это одна из основных особенностей нормальных волн по сравнению с продольными и поперечными УЗК. Фазовые скорости, представленные на рис. 2, связаны с распространением непрерывных колебаний синусоидальной формы, т. е. с монохроматическими ультразвуковыми волнами. При контроле эхо-методом приходится и.меть дело с импульсами синусоидальных колебаний. В промышленных дефектоскопах импульс, формируемый генератором, представляет собой высокочастотный импульс с крутым передним фронтом и спадающей по экспоненциальному закону амплитудой. Этот зондирующий сигнал содержит группу спектральных составляющих. Ширина полосы спектра при данной частоте заполнения зависит от длительности и формы импульса чем короче импульс, тем она больше. Скорость распространения волн этой группы, т. е. импульса, называется групповой скоростью, определяющей скорость переноса энергии. [c.158]

Каждое из этих составляющих движений подобно гармоническому колебанию (синусоидальному). [c.477]

Для частотного диапазона, в котором вынужденные колебания синусоидальны, дисперсионное соотношение (79) совпадает с дисперсионным соотношением для мод свободных колебаний. [См. п. 2.4, уравнения (2.90)— (2.92).] Это не случайно. При выводе дисперсионного соотношения в обоих случаях мы находили уравнение движения груза и затем предполагали, что все движущиеся элементы совершают гармоническое движение с одной частотой со (в одном случае с частотой моды, в другом — с частотой установившихся колебаний) и с одинаковой фазовой постоянной. Таким образом, это общий результат дисперсионное соотношение для вынужденных синусоидальных колебаний то же, что и для свободных колебаний, [c.135]

Здесь, как и в случае толчков, возможно вынужденное колебание с частотой внешней силы, причем это колебание синусоидально. Оно выражается формулой [c.88]

При модуляции колебания синусоидальным сигналом фаза колебаний будет изменяться в соответствии с выражением (1.85), в результате чего образуется колебание, описываемое уравнением [c.33]

Каждый импульс может быть представлен в виде ряда Фурье как сумма большего или меньшего числа неограниченных во времени составляющих колебаний синусоидальной формы, содержащихся в более или менее широкой полосе частот.. .До импульса и за ним эти составляющие как раз взаимно гасятся. Чем короче импульс (независимо от его формы), тем >шире полоса частот, в которой располагаются составляющие частоты с еще заметной амплитудой. Если при передаче в механической или электрической системе подавить некоторую часть частот, то импульс будет искажен, в частности удлинен. Дей--ствует правило, что для передачи импульса продолжительностью Т без существенного искажения достаточна ширина полосы частот 6=1/7 , даже если эта полоса, как при резонансной кривой на рис. 7.9, на обоих концах уже характеризуется сни-..жением амплитуды до 70%. [c.158]

В [1] приведен рассчитанный аналитически, а в [12] выведенный эмпирически закон нарастания амплитуды. По формулам, приведенным в этих работах, амплитуда колебаний синусоидальных возмущений за В-747, летящим на большой высоте, воз- [c.127]

Синусоидальные колебания между параллельными пластинами можно изучить для жидкостей второго порядка без использования приближения малых деформаций [4]. В частности, установлено, что разности нормальных напряжений колеблются в фазе с квадратом градиента скорости. [c.215]

Вынужденные колебания. Рассмотрим установившиеся малые колебания пузырьков в акустическом поле, когда давление вдали от пузырька, а вместе с ним и остальные параметры совершают синусоидальные колебания (в обш,ем случае со сдвигом фаз между собой), т. е. когда в (5.8.11) и (5.8.14) следует положить [c.304]

Сисгема в этом случае совершает гармонические колебания. Каждая из обобщенных координат и 2 изменяется по синусоидальному закону независимо друг от друга с одинаковыми частотами. [c.477]

Среди класса периодических колебаний огромную роль играют гармонические, или синусоидальные, колебания, при которых изменение физической величины со временем происходит по синусоиде (или косинусоиде). [c.527]

Непериодические колебания гораздо разнообразнее периодических. Наиболее часто из непериодических колебаний встречаются затухающие (или нарастающие) синусоидальные движения. Колебания, происходящие по закону затухающей синусоиды, или, как иногда их называют, затухающие гармонические колебания, показаны на рис. 514, а и математически представляются выражением [c.527]

В заключение рассмотрим случай поперечных колебаний грузов, связанных с балкой, лежащей на двух опорах (см. рис. 538). Предположим, что кинетическая энергия системы обусловлена только поступательным перемещением грузов, а потенциальная — только изгибом балки. Далее полагаем, что колебания всех точек оси балки происходят с одной частотой и находятся в одной фазе, тогда свободные колебания сечения балки с абсциссой х в функции времени можно описать синусоидальным законом [c.581]

При решении поставленной задачи примем синусоидальную форму колебаний [c.583]

Форма волны зависит от причин, которые вызывают волнистость поверхности. Чаще волнистость имеет синусоидальный характер, что является следствием колебаний в системе станок — приспособление—инструмент—деталь, возникающих из-за неравномерности сил резания, наличия неуравновешенных масс, погрепшостей привода и т. п. [c.193]

Вынужденные колебания системы с одной и двумя степенями свободы под действием синусоидальных возмущающих сил [c.602]

Задача 928. Груз массой т, подвешенный на пружине и колеблющийся в сопротивляющейся среде (сила сопротивления пропорциональна первой степени скорости, коэффициент затухания —п), имеет условный период затухающих колебаний т . При воздействии на этот груз синусоидальной возмущающей силы путем изменения частоты добиваются получения максимальной амплитуды вынужденных колебаний А . Определить амплитуду возмущающей силы. [c.333]

Из уравнения (133.22) следует, что точка совершает колебательное движение по синусоидальному (или косинусоидальному) закону. Такие колебания называют гармоническими. [c.201]

Генераторы с обратной связью, если условие генерации выполняется только на одной частоте или если на их выходе стоит соответствующий фильтр, дают синусоидальные колебания. В схеме на рис. 3, 6 условие [c.169]

Следовательно, можно считать, что спектральный прибор, выделив синусоидальные составляющие из исследуемого излучения, как бы провел экспериментальное разложение заданной функции в ряд Фурье. Математическая операция получения спектра функции E t) и физический эксперимент, заключающийся в разложении электромагнитной волны на составляющие, привели к одинаковым результатам и, по-видимому, близки по количеству получаемой информации об исследуемом излучении. Такое же сравнение математического и физического спектров можно провести и в более сложном случае, когда изучаемая функция не является суммой гармонических колебаний, хотя отличная от нуля ширина аппаратной функции усложняет интерпретацию эксперимента и приводит к дополнительным трудностям, которые здесь не рассмотрены. [c.69]

Здесь Сд и Ед составляют систему 2N постоянных интегрирования. Они определяются из начальных условий. Величины Ха называются главными частотами. Как видно из равенств (11.184), все колебательное движение является результатом сложения простых гармонических колебательных движений. Каждое синусоидальное слагаемое, входящее в состав qj, называется главным колебанием. [c.236]

Если рассеяния механической энергии нет и вынужденные колебания вызываются синусоидальной возмущающей силой, то амплитуда вынужденных колебаний при резонансе в системе, движение которой определяется линейным дифференциальным уравнением с постоянными коэффициентами, возрастает прямо пропорционально времени. [c.309]

Уравнение (11.313)—дифференциальное уравнение Матье. Его можно также получить, рассматривая малые колебания маятника при условии, что ось вращения маятника колеблется по синусоидальному закону ). [c.317]

Решение уравнения (82) можно искать в виде затухающего синусоидального колебания [c.221]

Динамика колебаний. Свободные, пли собственные, К. являются движением системы, предоставленной самой себе, в отсутствие внеш. воздействий. При малых отклонениях от состояния равновесия движения системы удовлетворяют суперпозиции принципу, согласно к-рому сумма двух произвольных движений также составляет допустимое движение системы такие движения описываются линейными (в частности, дифференц.) ур-ниями. Если система ещё и консервативна (т. е. в ней нет потерь или притока энергии извне), а её параметры не изменяются во времени (о переменных параметрах будет сказано ниже), то любое собств. К. может быть однозначно представлено как сумма нормальных колебаний, синусоидально изменяющихся во времени с определ. собств. частотами. В колебат. системах с сосредоточенными параметрами, состоящих из JY связанных осцилляторов напр., цепочка из колебат, электрич. контуров или из соединённых упругими пружинками шариков), число нормальных К. (мод) равно 7V. В системах с распреде лёнными параметрами (струна, мембрана, полый или открытый резонатор) таких К. существует бескопечное множество. Напр,, для струны с закреплёнными концами длиной L моды отличаются числом полуволн , к-рые можно уложить на всей длине струны L — nX 2 (д=0, 1, 2,. . ., оо). Если скорость распространения волн вдоль струны равна v, то спектр собств. частот определится ф-лой [c.401]

Оказывается, однако, что, полагая рЯ < к Т, мы теряем очень важное слагаемое. Пайерлс впервые вычислил интеграл при РЯ кsT, и оказалось, что в восприимчивость входит член, испытывающий колебания при изменении Н. Происхождение этого эффекта можно видеть из фиг. 28. Расстояние между уровнями, как легко видеть, пропорционально Н , поэтому при увеличении Hz данному значению п будет соответствовать уровень с большей энергией. Если при 0° К п-ж уровень совпадает с уровнем Ферми, то плотность состояний будет такой же, как и в отсутствие магнитного поля, и будет иметь нормальное значение (41). Если же поле слегка увеличится, то п-ж уровень окажется выше Ef, а ( — 1)-й уровень — ниже Ef. Таким образом, в рассматриваемом предельном случае плотность состояний будет равна нулю, и, следовательно, Xd = 0. При конечной температуре уровни, принимающие участие во всякого рода процессах возбуждения, имеют конечную ширину 2квТ, поэтому восприимчивость будет претерпевать колебания синусоидального типа. [c.103]

Выключим развертку осциллографа. Тогда при присоединенном микрос юне на экране трубки будет видна вертикальная светящаяся линия, длина которой равна удвоенной амплитуде синусоиды, видимой при включенной развертке. Отключим теперь микрофон и подадим на горизонтально отклоняющие пластины осциллографа вместо развертки напряжение со звукового генератора ручкой регулировки установим получившуюся горизонтальную линию так. Чтобы ее длина была равна длине имевшейся перед этим вертикальной линии. Теперь опять присоединим к входным клеммам осциллографа микрофон. Мы увидим на экране трубки одну из фигур, близких к фигурам, фотографии которых приведены на рис. 77. Это — так называемые фигуры Лиссажу. Фигуры Лиссажу получаются при сложении двух взаимно перпендикулярных синусоидальных колебаний, частоты которых относятся между собой как целые числа 1 1 1 2 1 3 2 3 и т. д. Если оба колебания синусоидальны, имеют одинаковую частоту (отношение частот 1 1) и амплитуды их равны, как в нашем случае, то получающиеся фигуры Лиссажу будут иметь вид, представленный на рис. 77 и 78 (верхний ряд). В зависимости [c.133]

Дисперсивная область частот. (В радиотехнике она называется полосой пропускания .) В дисперсивной области колебания синусоидальны в пространстве. Предположим, что решение имеет вид [c.140]

Фурье-анализ одного колебания синусоидальной волны. Предположим, что функция f t) равна нулю всюду, за исключением интервала от t=ti до t=t . Предположим далее, что на интервале —h функция f(t) совершает точно одно синусоидальное колебание с угловой частотой o (т. е. Д =7 о=2я/со ), причем на концах интервала функция имеет нулевые значения. Найдите коэсЙ>ициенты Фурье Л (со) и В(а>) в случае представления этой функции интегралом Фурье [c.287]

При том содержании, которое мы вкладываем теперь в понятие поляризованное колебание , синусоидальность изменения компонент вектора является достаточным, но не необходимым условием того, чтобы колебание было поляризованным. Как мы подчеркивали, строго синусоидальных колебаний не бывает. Благодаря расширению (по сравнению с гл. II, 2) содержания понятия поляризованные колебания мы имеем право говорить о реальных (в смысле отказа от синусоидальной идеализации) поляризованных электромагнитных волнах. [c.459]

В результате на поверхности образуется сетка винтовых синусоидальных канавок, которые в зависимости от величины подачи й амплитуды колебаний могут располагаться эквидистантно (вид е), соприкасаться (вид ж) пли пересекаться (вид з). Инструмент устанавливают в подпружиненной державке ширша п глубина канавок регулируются силой затяжки пру- [c.389]

Точность измерения скорости света определяется в этом случае, во-первых, тем, насколько стабилен данный источник, и, во-вторых, тем, с какой точностью удается измерить частоту и длину волны излучения. Источниками электромагнитного излучения, наиболее удовлетворяющими этим требованиям, являются лазеры. Измерение длины В0Л1ГЫ , основанное на явлении интерференции света, производится с ошибкой, не превышающей величину порядка 10 , Измерение частоты излучения основано на технике нелинейного преобразования частоты. Используемый прибор (например, полупроводниковый диод), приняв синусоидальное колебание некоторой частоты, дает на выходе колебания более высокой частоты — удвоенной, утроенной и т. д. Этот метод с помощью нелинейного элемента излучс1П1Я кратной частоты позволяет измерять частоту излучения лазера и сравнивать его с частотами, измеренным прежде. Согласно результатам изме-рени , в1> пол 1ен ЫМ этим методом в 1972 г., скорость света в вакууме равна (299792456,2 1,1) м/с. Новые методы разработки нелинейных фотодиодов, испо.и.зусмых для смещения частот светового диапазона спектра, позволят в будущем увеличить точность лазерных измерений скорости света. [c.418]

Часовой баланс совершает крутпльпые колебания по синусоидальному закону с периодом Т = 0,5 с н амплитудой а == = л/3 рад. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...