Теория энергетический вариант

Теория устойчивости упругих пластин первоначально появилась в энергетическом варианте. В 1890 г. на заседании Лондонского математического общества была доложена работа Брайана Об устойчивости пластины, нагруженной в своей плоскости , в которой впервые сформулирован и применен к решению конкретных задач энергетический критерий устойчивости пластин. С тех пор энергетический подход используют для решения разных задач устойчивости пластин (и не только пластин) при различных условиях нагружения и закрепления. [c.178]

Выведем уравнения диаграммы растяжения на основе энергетического варианта теории ползучести и длительной прочности (см. 13) при постоянной скорости обычной деформации в предположении, что так же, как и прежде, диаграмма мгновенного деформирования является прямой, т. е. мгновенными пластическими деформациями по сравнению с упругими деформациями ползучести можно пренебречь. [c.74]

Рассмотрим построение определяющих соотношений энергетического варианта теории ползучести и длительной прочности анизотропных материалов с характеристиками, несимметричными относительно растяжения — сжатия и сдвига. [c.111]

Для построения соотношений энергетического варианта теории ползучести воспользуемся зависимостью (IV.49) с одним структурным па-раметром, в качестве которого применим удельную энергию рассеяния i [c.112]

Исходя из равенства (IV.45) с учетом выражений (IV.47), (IV.54), (1V.55) покомпонентную запись физических зависимостей энергетического варианта теории ползучести и длительной прочности анизотропных сред, обладающих механической асимметрией свойств, запишем следующим образом [c.112]

В основу построения энергетического варианта технической теории ползучести положены следующие гипотезы [17]. [c.79]

Лучше согласуется с экспериментальными данными недавно предложенный энергетический вариант теории упрочнения [c.96]

Вал круглого поперечного сечения подвергается действию изгибающего (Л/ ) и крутящего (Л/ р) момента. Найти соотношение между указанными моментами, при котором материал в окрестности наиболее напряженной точки вала придет в состояние пластичности. Материал вала предполагать идеально-пластическим. Задачу решить в двух вариантах с точки зрения энергетической теории пластичности (4.13) и на основании теории наибольших касательных напряжений. [c.195]

Выяснить соотношения между N ж М в предельном состоянии. Материал трубки — идеально-пластический. Задачу решать в двух вариантах исходя из теории наибольших касательных напряжений и на основании энергетической теории, [c.247]

Оценка энергетических ресурсов с помощью эксергии широко используется и в теории — во многих разделах термодинамики и в инженерной практике. Эксергия служит общей, единой мерой любых видов энергии (потока теплоты, вещества, излучения), определяя точной количественной мерой ее качество. Она дает возмол ность сформулировать второй закон термодинамики в менее общей, но зато более практически удобной форме, чем энтропия. Эта формулировка гласит В любых реальных процессах, протекающих в условиях взаимодействия с равновесной окружающей средой, эксергия либо остается неизменной (в идеальных процессах), либо уменьшается (в реальных). Это означает, что любой процесс, в котором общая эксергия на выходе Е" равна или меньше входящей Е, возможен напротив, если Е" >Е, то невозможен и представляет собой некий вариант ррт-2. [c.159]

Разработанные метод и программа позволяют решать сложные инженерные задачи расчета напряженного состояния в корпусах энергетических установок и в сосудах под давлением, имеющих разъемные фланцевые соединения, при эксплуатационных силовых и температурных режимах работы с учетом различных типовых особенностей этих конструкций. Метод и программа удобны для расчета оболочечных конструкций сложной формы с нелинейным распределением поверхностной нагрузки (примеры 1—5), для которых данный метод представляет собой вариант метода конечных элементов, использующий известные решения теории оболочек и пластин. Представление сложных участков оболочек совокупностью 8— [c.98]

По изложенному варианту энергетического метода, когда изменение полной потенциальной энергии выражено в виде (7.29), следует сделать два замечания. Во-первых, необходимо подчеркнуть, что в это выражение входят начальные силы в срединной плоскости пластины, которые необходимо предварительно определить, решая (точно или приближенно) плоскую задачу теории упругости. Во-вторых, сле- [c.201]

Теория планарных дефектов позволяет легко оценить деформационные и энергетические характеристики в подобных моделях. Действительно, пусть перестройка решетки при прямой мартенситной реализации характеризуется матрицей Т . Поскольку симметрия аустенита допускает к равноценных ориентационных вариантов превращения, существует столько же кристаллографически эквивалентных дисторсий Г [c.208]

Как простейший вариант полуклассической теории вводится так называемый метод уравнений баланса, известный также под названием кинетического или вероятностного, или метод скоростных уравнений. Рассмотрим несколько подробнее вероятностный метод описания лазеров. Этот метод основан на предположении о том, что известна структура энергетических уровней активной среды, т. е. их расположение и расстояние между ними, а также вероятности переходов между энергетическими уровнями. В этом случае изменение во времени населенности Ni некоторого уровня i с энергией Ei может быть описано с помощью кинетического уравнения, имеющего вид [c.17]

Соснин О, В. Энергетический вариант теории ползучести и длительной прочности. Ползучесть и разрушение неупрочняюш ихся материалов. — Проблемы прочности, 1973, № 5, с. 45—49. [c.206]

Сосиии О. В., Шокалов И. К- Энергетический вариант теории ползучести и длительной прочности. Сообщение 2. Ползучесть и разрушение материалов с начальным упрочнением. — Проблемы прочности, 1974, № 1, с. 43—48. [c.206]

Весьма эффективньш и достаточно простым в приложении является энергетический вариант теории ползучести и длительной прочности предложенный О. В. Сосниным [197, 198], где в качестве параметра о выбрана величина рассеянной в процессе ползучести энергии А. [c.111]

Соснин О. В. Энергетический вариант теории ползучести и длительной прочности. Проблемы прочности (К), 973, № 5, с. 45—49. [c.246]

В качестве иллюстрации применения энергетического варианта теории ползучести для описания процесса ползучести и оценки длительной прочности приведем результаты расчета изменения кривизны %=7 t) прямоугольной балки из сплава Д16Т, изгибаемой чистым моментом, при температуре 250° С (рис. 4.12) [51]. Аналогичные результаты получены при знакопеременном изгибе, при кручении толстостенных трубок и сплошных стержней, а также при.сложном нагружении (при действии крутящего момента и осевых усилий [8, 51]). На рис. 4.13, б приведены экспериментальные и расчетные зависимости. от времени погонного угла закручивания при знакопеременном кручении стержней из сплава Д16Т при температуре 250 С с продолжительностями полуцикла 24 и 96 ч. [c.89]

В соответствии со сказанным в 20, параметр к является функцией или работы пластической деформации или параметра Удквиста. В отличие от изотропного тела в рассматриваемом случае в зависимости от принятой гипотезы получаются различные варианты теории пластичности. Хиллом [41] было принято, что параметр Н является функцией работы пластической деформации. Такой вариант теории пластичности называют теорией энергетического упрочнения. Он используется в дальнейшем. Второй вариант, в котором принято, что величина к является функцией параметра Удквиста, развит в статьях Дьяконица [48] и Чэкрэбэрти [46]. Его называют теорией деформационного упрочнения. [c.86]

Поскольку первоначальный вариант теории Лондона весьма точно и подробно был изложен по крайней мере в двух квпгах Ф. Лондона [13] и Лауэ [37], то здесь мы дадим лишь краткий обзор основных положений этой теории. После этого будет показано, как эта теор1гя может быть получена пз квантовой механики. Затем обсудим теорию Пиппарда и вывод ее на основе модели с энергетической щелью. [c.691]

Теория Ландау. Б раннем варианте своей теории Ландау рассматривал спектр фононных возбуждений, отделенный от ротонных возбуждений, т. е. от элементарных возбуждений вихревого движения, энергетической щелью Д, равной по порядку кТх- Хотя Ландау критиковал аргументы Бпйла, он постулировал соотношение между импульсом и энергией ротона, аналогичное предложенному Бийлом, де-Буром и Михельсом для всех возбуждений [см. формулу (43.1)]. Таким образом, при допущении, что ротоны подчиняются статистике Бозе — Эйнштейна, термодинамические соотношения будут здесь подобны соотношениям, приведенным в п. 43. [c.877]

Прежде всего остановимся на следующем вопросе общего характера. Ударная теория во всех ее вариантах рассматривает излучающий атом как осциллятор, колебания которого возмущены внешним воздействием. С квантовомеханической точки зрения внешние причины возмущают энергетические уровни атомов только в результате возмущения уровней изменяется частота линии, испускаемой при переходе между ними. Как согласовать обе точки зрения Этот вопрос был впервые решен Вейскопфом [ ]. [c.501]

Вопросы теории теплофизических и физико-химических явлений, сопутствующих плазменному напылению, рассмотрены в монографии В. В. Кудинова [8], В книге 19], написанной им совместно с В. М. Ивановым, даны практические рекомендации по защите различных материалов и конструкций плазменными покрытиями, описано оборудование и технология. Особенностям формирования плазменных покрытий из металлов, окислов и тугоплавких соединений на воздухе и в контролируемой атмосфере посвящена монография В. Н. Костикова и Ю. А. Шестерина [10]. В двух последних литературных источниках имеются сведения о методах испытаний и свойствах плазменных покрытий, приведен справочный материал. Интересным представляется подход в монографии Г. Г. Максимовича, В. Ф. Шатинского и В. И. Копылова [11] к разрушению материалов с плазменными покрытиями. Анализируются различные варианты механизмов упрочнения и разупрочнения композиции основной металл — покрытие с точки зрения изменения потенциального энергетического барьера и динамики дислокаций у поверхности раздела. Проводится оригинальная аналогия менаду процессами образования и разрушения покрытий. [c.12]

Весьма поучительна история возникновения и развития четвертой теории. Основная ее идея, по-видимому, впервые, еще до Губера, возникла у Дж. К. Максвелла, который в письме к У. Томсону (лорду Кельвину) писал у меня имеются веские основания думать, что когда энергия (искажения формы) достигает известного предела, элемент выходит из строя . Эта идея, к которой Максвелл больше не возвращался, оставалась неизвестной до опубликования писем Дж. К. Максвелла У. Томсону, происшедшего уже после ) возникновения первого варианта энергетической теории предельного состояния материала. Упомянутый первый вариант возиик в 1885 г, в работе Е. Бельграми2), когда он выдвинул гипотезу, согласно которой предельное состояние материала, независимо от того, находится ли он в линейном или сложном (плоском или пространственном) напряженном состоянии, наступает при достижении удельной потенциальной энергией деформации в окрестности рассматриваемой точки тела предельной (опасной) величины WОбращаем внимание на то, что здесь речь идет не об удельной потенциальной энергии формоизменения, а о полной удельной потенциальной энергии деформации. [c.534]

Корпусные конструкции энергетических установок помимо разнообразия составляющих их элементов и узлов [1, 2, 4], требующих совместного рассмотрения при расчете напряженного состояния, включают, как показано выше, большое разнообразие условий их взаимодействия, особенно в узлах разъема фланцевых соединений. Некоторые из этих условий могут быть определены численными методами теории упругости (упругие контактные податливости фланцев) или экспериментально (податливости резьбовых соединений или пластических прокладок) для других условий, существенно влияющих на напряженное состояние всей конструкции, могут быть заданы лишь возмоягные пределы их изменения (допуски на зазоры в соединениях крышки п корпуса реактора, коэффициенты трения). Это требует при проектировании, расчете напряжений и оценке прочности корпусных конструкций рассмотрения большого числа вариантов взаимодействия с целью учета наименее благоприятного возможного их сочетания либо задания ограничений на условия изготовления и эксплуатации, исключающих неблагоприятный вариант напряженного состояния. Учесть указанные особенности разъемных соединений при использовании традиционных методов расчета многократно статически неопределимых конструкций, например методом сил [1, 4], из-за большой трудоемкости не представляется возможным поэтому рекомендуемые в настоящее время расчетные схемы [4] рассматривают отдельные узлы корпусных конструкций без учета указанных условий взаимодействия, пренебрегая силами трения, ограничениями по взаимным перемещениям в посадочных соединениях крышки и корпуса, контактными податливостями фланцев. В частности, изменение усилия затяга шпилек фланцевых соединений в различных режимах определяется без полного учета деформаций всей конструкции, что не позволяет обоснованно выбрать величину предварительного затяга шпилек. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...