Момент вектора физический

Точка двигалась так, что в любой момент времени физически малый вектор перемещения был перпендикулярен радиус-вектору. Считая, что модуль вектора перемещения может быть принят равный 1 см, постройте с помощью треугольника траекторию движения из последовательных малых векторов перемещений. [c.300]

О направлении вектора угловой скорости ничего сказать нельзя. Для определения необходимо привлечь следующие моменты измерения физических векторов. [c.92]

Момент силы — физическая величина М), равная произведению радиус-вектора г на вектор силы F. Определяющее уравнение М = F. Размерность момента силы dim М = L MT . [c.34]

Итак, энергия и импульс электромагнитного поля,, создаваемого распределением заряда, статическим и сферически симметричным в одной системе отсчета (системе покоя частицы), не образуют компонент 4-вектора. Физическая причина этого понятна — такое распределение заряда не будет устойчивым и, поэтому, не сможет поддерживаться более чем в начальный момент времени, если только заряд не сдерживается какими-то дополнительными силами неэлектромагнитной природы вклад которых в энергию и импульс не учитывается этим вычислением. Не менее существенным возражением против протяженных моделей элементарных частиц служит и то замечание, что внутри такой частицы, если она является жестким образованием, происходило бы мгновенное распространение сигналов, что означало бы, с релятивистской точки зрения, нарушение причинности. Правда, такое нарушение происходило бы в области пространственно-временных масштабов, в которой у нас нет прямой возможности экспериментальной проверки причинности, однако можно опасаться, что н такие нарушения причинности в малом могут сказаться на наблюдаемых эффектах, например на процессах рассеяния. [c.251]

Для изучения свойств ряда физических объектов, математическими образами которых являются векторы, удобно и полезно применять так называемые моменты этих векторов. С моментами некоторых векторов мы уже встретились в кинематике. Понятие момента вектора очень важно для построения динамики мате- иальных систем. [c.65]

Следует подчеркнуть, что никакой силы Главный вектор И), и главный момент М.щ сил инерции не имеют никакого физического содержания и в расчетных уравнениях (5.1) — (5.3) выполняют роль не более, чем чисто математических величин, посредством которых учитывается влияние ускоренного движения звеньев. [c.181]

Другая классификация векторов основана на том существенном различии между ними, что направление одних определяется непосредственно по физическому смыслу величин, которые этими векторами изображаются (например, сила, скорость), тогда как другие имеют условное направление, которое физическим смыслом изображаемых ими величин определяется лишь косвенно (например, угловая скорость, момент). Первые векторы называются полярными, а вторые — аксиальными или осевыми. [c.44]

Выражение момента силы относительно точки в виде вектора вполне соответствует физической сущности этого понятия, и если силы расположены в различных плоскостях, то моменты сил относительно точки складывают по правилу параллелограмма. Только при рассмотрении системы сил, расположенных в одной плоскости, можно игнорировать направление вектора момента, а учитывать его величину и знак, т. е. определять момент по формулам (14), (15) или (16). В такой системе, когда все силы и центр моментов расположены в одной плоскости, векторы моментов различных сил относительно какой-либо точки О направлены от точки О перпендикулярно к этой плоскости в ту или другую сторону, и в этом случае их складывают алгебраически. [c.59]

Выражение момента силы относительно точки в виде вектора вполне соответствует физической сущности этого понятия, и если силы расположены в различных плоскостях, то моменты сил относительно точки складывают по правилу параллелограмма. Только при рассмотрении системы сил, расположенных в одной плоскости, можно игнорировать направление вектора момента, а учитывать его знак, т. е. определять момент по формулам (96), (97) и (98). [c.139]

Основные свойства скользящих векторов, исследованные нами выше, привели к выводу о необходимости отдельного изучения пар скользящих векторов — особых систем скользящих векторов, полностью определяемых своими моментами. Моменты пар — свободные векторы. Итак, изучение скользящих векторов неразрывно связано с изучением свободных векторов. В последующем изложении будет выяснено физическое содержание этой взаимной связи. [c.168]

Конечно, в статике, как уже отмечалось, остаются без изменения все результаты, приведенные в 87 надо лишь под скользящим вектором неопределенной физической природы понимать вектор силы. Так, например, можно непосредственно указать важное для дальнейшего правило определения момента силы относительно оси [c.264]

Теперь найдем проекции главного момента системы сил на координатные оси. Определение момента силы относительно оси вытекает, как уже было указано в 147, из общего определения, приведенного в 87, которое относится ко всем скользящим векторам независимо от их физической природы. [c.288]

Поскольку векторы К и ы представляют собой объективные физические величины главный вектор момента количеств движения твердого тела в его вращательном движении вокруг неподвижного центра О и вектор угловой скорости и [точнее говоря, К и (й являются псевдовекторами (см. 34 и указанные там примеры псевдовекторов)], совокупность коэффициентов при Ых, (Чу, СЙ2 в системе равенств (3), представленная матрицей (5), образует физический (объективный) тензор второго ранга, который мы обозначим буквой / и назовем тензором инерции тела в данной его точке. [c.282]

Уравнения равновесия стержня в проекциях на связанные оси. В большинстве задач исследование равновесия стержней более удобно проводить, используя уравнения в проекциях на связанные оси. Кроме того, в связанных осях компоненты Q,- и Mi векторов Q и М имеют четкий физический смысл (Qi — осевая сила Q2 и Q3 —перерезывающие силы Mi — крутящий момент М2, Мз — изгибающие моменты). В проекциях на связанные оси из уравнений (1.57) — (1.Р с учетом (1.62) и (1.63) получаем [c.34]

Прежде всего может случиться, что два геометрически равных вектора изображают одну и ту же физическую или механическую величину. Как мы увидим дальше, это будет, например, справедливо для так называемых векторов моментов пары. Такого рода векторы, не имеющие ни определенной линии действия, ни определенной точки приложения, называются свободными. [c.17]

Может, наконец, случиться, что изображаемая физическая величина такова, что два различных вектора изображают две различные физические величины, т. е. что вектор не может быть отделен от своей точки приложения. Такого рода векторы называются связанными. Связанным будет, например, вектор, изображающий скорость движущейся точки в какой-нибудь момент времени. Действительно, этот вектор не может быть отделен от движущейся точки. [c.17]

Физический смысл величины dr станет ясным, если вычислить сумму (6.21) в системе, относительно которой рассматриваемая точка в данный момент неподвижна. В этой системе мы будем иметь дело с преобразованным вектором dx i, составляющие которого равны (О, О, О, i d/ ). Следовательно, инвариант dr равен [c.220]

Физический смысл принципа Гаусса. Пусть в момент времени t точки Pjj несвободной механической системы имеют радиусы-векторы и скорости как [c.109]

Рассмотрим гипотетическую конструкцию, показанную на рис. 1.1. Трехмерную конструкцию в общем случае можно охарактеризовать ее физическими свойствами, такими, как модуль Юнга, модуль упругости при сдвиге, объемный модуль и распределение масс. Если вектор силы F t) приложить в произвольной точке 1 (xi,yi,zi), то в произвольной точке 2 x2,yi,Z2) возникает вектор реакций w. Величина реакции w в случае линейных систем будет пропорциональна величине силы F, но направление реакции w будет зависеть от физических свойств конструкции и трех компонентов вектора силы F Fx,Fy,Fz). Аналогично вектору момента силы M(t), определяемому тремя компонентами Мх, Му, Mz, соответствует вектор реакции w. [c.15]

Обратимся для простоты к плоскому течению и направим ось X вдоль вектора осредненной скорости потока. Примем также, что осредненная скорость меняется только по нормали Y к плоскостям тока . Элементарность такого случая не препятствует получению существенных физических выводов. Итак, проекция осредненной скорости на ось Y равна нулю, однако пульсационная составляющая w y остается. Перемещаясь поперек главного направления, моль образует конвективный ток массы, плотность которого в данный момент будет fjw y (здесь массовая плотность среды р считается постоянной). С этим током массы увлекается тот или иной субстрат, осредненное по времени количество которого в данной точке обозначим через s ,. По аналогии с тепловым движением молекул в газе предполагается, что моль сохраняет свои первоначальные свойства на протяжении некоторого пути смещения после чего ассимилируется теми смежными элементами потока, в которые он внедрился и которые, следовательно, могут быть помечены индексом у Г. Очевидно, навстречу току массы с плотностью pw должен возникнуть ток с такой же плотностью, но с количеством субстрата s,. 4 г- Поэтому сквозь плоскость, лежащую между отметками у и у- -1, будет происходить осредненный по времени результативный перенос субстрата, так называемый турбулентный обмен в количестве (на единицу площади и в единицу времени) [c.76]

В большинстве практических задач исследование равновесия стержней и,нитей более удобно проводить, используя уравнения в проекциях на связанные оси. Кроме того, в связанных осях компоненты Qi hJM/ векторов Q и М имеют четкий физический смысл (Qi — осевая сила Qj и Q3 — перерезывающая сила — кру-. тящий момент М , Ма— изгибающие моменты). [c.83]

Простейшей моделью флаттера является система с двумя степенями свободы. Физически этой модели соответствует профиль крыла, имеющий поступательную (поперечную относительно потока) степень свободы у и вращательную в. К этой же модели приводятся изгибно-крутильные колебания упругого крыла н колебания управляемого стабилизатора при схематизации его абсолютно жестким телом, имеющим упругое крепление относительно двух осей физической оси вращения и перпендикулярной ей оси, проходящей по борту фюзеляжа (см. п. 9). Математическая модель колебаний в потоке профиля определяется следующими параметрами (рис. 8) массой т моментом инерции относительно центра масс / смещениями центра жесткости н угла поворота относительно вектора скорости набегающего потока у а в. [c.491]

Рассмотрим поведение объекта в условиях его функционирования и взаимодействия с окружающей средой. Состояние объекта в каждый момент t описываем с помощью вектора и - элемента пространства состояний и (рис. 1.4.1). Под / подразумеваем не только физическое время, но и любой монотонно возрастающий параметр, который является переменной при описании функционирования объекта (например, это может быть наработка). В дальнейшем называем t временем, считая, что оно принимает непрерывные значения на отрезке [гь, >) Часто полагают Iq = 0. Каждой реализации процесса и( ) соответствует некоторая траектория в пространстве состояний и. Понятие состояния здесь имеет более широкий и в общем случае иной смысл. [c.41]

Сформулируем упрощенную задачу. Пусть в момент t = О произвольная область S в бесконечной однородной и изотропной упругой пластинке мгновенно нагревается до постоянной температуры Т ТQ. Остальная часть тела имеет температуру Т = О при == 0. На границе области S нет скачка смещения это соответствует физически замене области 5, нагретой шайбой точно таких же размеров. Требуется определить развитие начальной трещины во времени. Перемещения, напряжения и главный вектор сил (а также вращение) в бесконечно удаленной точке считаются равными нулю. [c.105]

Необходимо отличать физическое поле от способа его математического описания. В математике векторное поле считается заданным, если каждой точке некоторой области пространства соответствует определенный вектор. Физическая природа этого вектора несущественна. Рассмотрим, например, течение жидкости по трубе. Любой точке внутри трубы мы можем сопоставить вектор скорости той частицы жидкости, которая находится в данный момент времени в данной точке. Совокупность всех таких векторов образует векторрое поле скоростей жидкости. Точно так же рассматривается в математике поле сил тяжести вблизи земной поверхности. С математической точки зрения между этими полями нет различия (так как оба поля векторные). В действительности поле тяжести—физическая реальность, а поле скоростей—математическая абстракция, так как поле скоростей взаимодействия не передает. [c.54]

Из физических соображений ясно, что в этом случае добавление и отбрасывагте векторного нуля правомерно. В самом деле, две силы, ириложенные к твердому телу и образующие векторный нуль, лишь растягивают либо сжимают тело. Они могли бы вызвать деформацию тела (если бы не предполагалось, что оно абсолютно твердо), но заведомо не влияют на его движение. Действительно, с одной стороны, движение центра инерции тела зависит лишь от главного вектора внешних сил, а с другой стороны, в уравнения Эйлера, описывающие движение тела относительно центра инерции, входят главные моменты всех внешних сил. Добавление или отбрасывание двух сил, образующих векторный нуль, не меняет ни главного вектора, ни главного момента системы сил и, следовательно, не отражается на движении тела. Поэтому множество векторов, изображающих любую совокупность сил, приложенных к твердому телу, является системой скользящих векторов, и теоремы, установленные в предыдущем параграфе, могут быть применены к системе сил, приложенных к твердому телу. [c.360]

Предположим, что фазы исследуемых волн ЕхП ЕуВ результате каких-то физических процессов оказываются скоррелированными [например, Ф1( ) — Фг( ) = onst]. Если при этом еще и амплитуды колебаний изменяются синхронно, т.е. Eox(t) = = aiA(t) и EQy(t) = a2 (f), то конец результирующего вектора Е будет описывать в разные моменты времени эллипсы разных размеров, но вполне определенной формы (рис. 5.11). [c.191]

Можно сравнивать два вектора, даже если они выражают физические величины, определенные в разных точках пространства и в разные моменты времени. Если бы мы не могли удостовериться на основании опыта, что можно считать пространство еискривленным (за исключением , может быть, тех случаев, когда речь идет об огромных космических расстояниях), то результат сравнения двух векторов, имеющих различные начальные точки, возможно, оказался бы неоднозначным (см. Математическое дополнение 1 в конце этой главы). [c.41]

Примерами таких псевдовекторов могут служтггь, как мы только что видели, векторное произведение двух физических векторов, а следовательно, вектор момента силы относительно точки, момент пары сил, вектор угловой скорости вращения абсолютно твердого тела. [c.123]

Физический смысл принципа Гаусса. Пусть в момент времени t точки Pv несвободной мехаипческо системы имеют радиусы-векторы Tv и скорости Vv т , как всегда, обозначает массу точки а Fv — равнодействующую всех д активных сил, приложенных к точке Р . [c.91]

Векторные уравнения равновесия стержня в декартовой системе координат. Нелинейные уравнения равновесия стержня в связанных осях удобны при решении многих конкретных задач и особенно, когда стержень нагружен следящими силами, проекции которых известны именно в связанной системе координат. В том случае, когда проекции внешних сил известны в декартовой системе координат, можно воспользоваться уравнениями равновесия в декартовых осях. Конечно, всегда можно силы, заданные в одной системе координат, записать в любой другой. Связанные оси являются более эффективными при исследовании равновесия стержня, так как физическое уравнение (1.9), устанавливающее связь между внутренним моментом и приращением вектора у., при упругих деформациях стержип в базисе е, имеет [c.39]

Слагаемые, входящие в правую часть соотношения (6.7), имеют следующий физический смысл dvjdt — частная производная скорости по времени (при фиксированных значениях координат), характеризующая изменение производной скорости v в данной точке dvIdXi — частные производные, характеризующие изменение вектора скорости при переходе в соседнюю точку пространства в фиксированный момент времени. [c.232]

Рассматривая ползучесть как некоторый вид квазивязкого течения металла, мы должны допустить, что в каждый момент скорость ползучести при данном структурном состоянии определяется однозначно действующим напряжением и температурой. Структурное состояние — это термин, чуждый по существу механике, поэтому применение его в данном контексте должно быть пояснено более детально. Понятие о структурном состоянии связано с теми или иньгаи физическими методами фиксации этого состояния — металлографическими наблюдениями, рентгеноструктурным анализом, измерением электрической проводимости и т. д. Обычно физические методы дают лишь качественную характеристику структуры, выражающуюся, например, в словесном описании картины, наблюдаемой на микрофотографии шлифа. Иногда эта характеристика может быть выражена числом, но это число бывает затруднительно ввести в механические определяющие уравнения. В современной физической литературе, относящейся к описанию процессов пластической деформации и особенно ползучести, в качестве структурного параметра, характеризующего, например, степень упрочнения материала, принимается плотность дислокаций. Понятие плотности дислокаций нуждается в некотором пояснении. Линейная дислокация характеризуется совокупностью двух векторов — направленного вдоль оси дислокации и вектора Бюргерса. Можно заменить приближенно распределение большого числа близко расположенных дискретных дислокаций их непрерывным распределением и определить, таким образом, плотность дислокаций, которая представляет собою тензор. Экспериментальных методов для измерения тензора плотности дислокаций не существует. Однако некоторую относительную оценку можно получить, например, путем подсчета так называемых ямок травления. Когда линия дислокации выходит на поверхность, в окрестности точек выхода имеется концентрация напряжений. При травлении реактивами поверхности кристалла окрестность точки выхода дислокаций растравливается более интенсивно, около этой точки образуется ямка. Таким образом, определяется некоторая скалярная мера плотности дислокаций, которая вводится в определяюпще уравнения как структурный параметр. Условность такого приема очевидна. [c.619]

На основании общих физических представлений о поведении материала под нагрузкой его сопротивление деформированию определяется мгновенными условиями нагружения (температурой, скоростью деформации и другими ее производными в момент регистрации), а также структурой материала, сформированной в процессе предшествующего деформирования, который в п-мерном пространстве характеризуется траекторией точки, проекции радиуса-вектора которой — составляющие тензора напряжений (или деформаций) и время (начальная температура является параметром, характеризующим исходное состояние материала, и изменяется в соответствии с адиабатическим характером процесса деформирования). Специфической особенностью процессов импульсного нагружения является сложный характер нагружения (составляющие тензора напряжений меняются непропорционально единому параметру) и влияние времени. Невозможность экспериментального исследования материала при различных процессах нагружения (траекториях точки указанного выше л-мерного пространства) вынуждает исследователей использовать упрощенные модели механического поведения материала. Это обусловило развитие исследований по разработке теорий пластичности, учитывающих температурновременные эффекты [49, 213, 218] наряду с изучением физических процессов скоростной пластической деформации [5, 82, 175, 309]. Так, для первоначально изотропного материала исходя из гипотезы изотропного упрочнения связь тензоров напряжений и деформаций полностью определяется связью их инвариантов соответственно Ei, Ег, Ез и Ii, h, h- С учетом упругого характера связи средних напряжений и объемной деформации для металлических материалов (а следовательно, независимость от истории нагружения первых инвариантов тензоров напряжений и деформаций Ei, А) процесс нагружения определяется связью четырех оставшихся инвариантов и величины среднего давления. В классической теории пластичности [c.11]

Рис. 11.15. Схема двухмассового маятникового вибратора. Корпус электродвигателя 1 с дебалансами 2 присоединен с помощью щарнира 3 к траверсе 4, которая посредством щарнира 5 (оси шарниров i и 5 взаимно перпендикулярны) присоединена к основанию 6, монтируемому на рабочем органе вибромашины (рис. 11.15, й). Массы вибратора подбираются так, чтобы ось дебалансного вала проходила через центр качания физического маятника, имеющего ось подвеса в шарнире 5, тогда горизонтальная составляющая центробежной силы не передается основанию. Можно допустить совпадение центра тяжести двигателя с осью шарнира 3, при этом горизонтальная составляющая вектора-момента также не передается основанию и уравновешивается моментом сил инерции, возникающим при качании дебалансного вала вокруг оси шарнира 3. Виброприемник испытывает (рис. 11.15,6) силу

Рис. 11.15. Схема двухмассового маятникового вибратора. <a href="/info/305402">Корпус электродвигателя</a> 1 с дебалансами 2 присоединен с помощью щарнира 3 к траверсе 4, которая посредством щарнира 5 (оси шарниров i и 5 взаимно перпендикулярны) присоединена к основанию 6, монтируемому на <a href="/info/119910">рабочем органе</a> вибромашины (рис. 11.15, й). Массы вибратора подбираются так, чтобы ось дебалансного вала проходила через <a href="/info/6458">центр качания физического маятника</a>, имеющего ось подвеса в шарнире 5, тогда горизонтальная составляющая <a href="/info/13051">центробежной силы</a> не передается основанию. Можно допустить совпадение <a href="/info/6461">центра тяжести</a> двигателя с осью шарнира 3, при этом горизонтальная составляющая <a href="/info/40207">вектора-момента</a> также не передается основанию и <a href="/info/187">уравновешивается моментом</a> сил инерции, возникающим при качании дебалансного вала вокруг оси шарнира 3. Виброприемник испытывает (рис. 11.15,6) силу

В основе теории теплопроводности лежит закон Фурье, связывающий перенос тепла внутри тела с температурным состоянием в непосредственной близости от рассматриваемого места. Поскольку перенос тепла имеет направленный характер, целесообразно представлять названный закон в векторной форме. С этой целью в анализ вводятся два вектора вектор теплового тока q и градиент температуры grad . Для определения физического смысла обоих векторов необходимо располагать картиной температурного поля, характеризующего состояние тела в тот или иной момент времени. [c.11]

ТЕОРЕМА [взаимности (перемещений перемещение точки А под действием силы, приложенной в точке В, равно перемещению точки В под действием силы, приложенной в точке А работ работа первой силы на перемещении точки ее приложения под действием второй силы равна работе второй силы на перемещение точки ее приложения под действием первой силы ) Гульдена — Панна ( площадь поверхности, полученной вращением дуги плоской кривой (или ломаной линии) вокруг оси, лежащей в ее плоскости, но ее не пересекающей, равна длине этой дуги, умноженной на длину окружности, описанной центром тяжести объем тела вращения, образованного вращением плоской фигуры вокруг оси, лежащей в плоскости этой фигуры и ее не пересекающей, равен произведению площади этой фигуры на длину окружности, описанной центром тяжести площади фигуры ) Гюйгенса точка подвеса физического маятника и центр качания суть точки взаимные Гюйгенса — Штейнера момент инерции тела относительно некоторой оси равен сумме момента инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс параллельно данной, и произведения массы тела на квадрат расстояния между ними о движении центра масс ( центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внещние силы, действующие на систему тела с переменной массой центр масс тела с переменной масой движется как точка затвердевшей массы, в которой сосредоточена масса тела в данный момент и к которой приложены главный вектор активных внешних сил и главный вектор реактивных сил ) Жуковского если силу, приложенную к какой-либо точке звена плоского механизма, перенести параллельно самой себе в одноименную точку повернутого плана скоростей, то момент этой силы относительно полюса плана скоростей будет пропорционален ее мощности ] [c.282]

Если все tjiц О, т. е. если все попарные коммутаторы равны нулю, то соответствующая группа наз. абелевой или коммутативной. Тогда в каждом представлении можно одновременно привести генераторы А , А к диагональному виду. Физически это означает, что величины А ,. .., А могут иметь одновременно точные значения. Если в числе генераторов есть гамильтониан П квантовой системы, то в состояниях с фиксиров. энергией / все др. физ. величины из числа генераторов А ,. .., А также могут принимать вполне опре-дел. значения. Поскольку гамильтониан уиравляет временной эволюцией системы, все величины А ,. .., А оказываются интегралами движения, т. е. сохраняются с течением времени. Так, в задаче о движении частицы в центр, поле попарно перестановочными являются гамильтониан Й, оиератор квадрата момента импульса и оператор а проекции момента импульса на к.-л. ось. Поэтому в пространстве состояний существует базис, составленный из собств. векторов сразу трёх операторов Й, и 3. Это позволяет использовать стандартную классификацию состояний частицы с помощью трёх квантовых чисел — главного п, орбитального (азимутального) I и магнитного т. [c.575]

ПОЛЯРИЗАЦИИ ВЕКТОР (поляризация) — плотность электрич. дипольного момента среды, усреднённого по физически малому объёму. Причины возникновения поляризации сред разнообразны, напр. внеш. злектрич. поле (см. Поляризация среды), де<] рмация (см. Пьезоэлектрики) и нагрев (см. Пироэлектрики). Пространственное распределение П. в, Р (г) однозначным образом определяет плотность связанного элект-рпч. заряда р(г) = —сГГу Р(г). В случае процессов, переменных во времени, наряду с П. в, вводится понятие тока поляризации = йР/й1. Подробнее о П. в. см. в ст. Диэлектрики. [c.56]

При макроскопич. описании эл.-магн. явлений в материальных средах силовой характеристикой Э. п. остаётся вектор напряжённости E(t,r), являющийся результатом усреднения по физически малому объёму и характерным временам микропульсаций вакуумного Э.п. е(Е=<(е ) (см. Лоренца—Максее.гла уравнения). Другой усреднённой характеристикой Э.п, в среде яв,пяется вектор электрической индукции D(t, г) = Е+4кР, где Р—плотность электрич. дипольного момента среды. Связь между D и устанавливается материальным ур-нием—в общем случае интегральным нелинейным соотношением. В приближении слабых полей, когда нелинейными эффектами можно пренебречь, материальное ур-ние имеет вид [c.515]

При нарушении однородности намагниченности возникает поправка к энергии обменного взаимодействия. Она максимальна, когда вектор намагниченности меняет свое направление на обратное на расстояниях порядка расстояния между соседними металлическими атомами, т. е. порядка периода решетки а. Физический смысл поправки состоит в том, что энергия обмена стремится сохранить однородность намагниченности при любом ее нарушении. Иначе говоря, энергия обмена является энергией магнитного упорядочения. Максимальная поправка к энергии обмена равна = AVIa , где А — энергия обмена, V — объем тела. Полное нарушение однородности намагниченности и разо-риентация магнитных моментов происходят при температуре Кюри Тс когда исчезает самопроизвольная намагниченность ферромагнетика. Поэтому поправка Ае,должна быть равна Щ1И несколько меньше тепловой энергии откуда следу- [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...