Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Распределение масс

Рассмотрим вопрос о выборе замещающих точек для некоторых, наиболее часто встречающихся в технических расчетах случаев распределения масс звеньев. Пусть требуется разместить массу т звена, имеющего центр масс в точке S, по четырем произвольно выбранным точкам А, В, С vi D (рис. 12.6).  [c.242]

Силы, периодически изменяющиеся по величине или направлению, являются основной причиной возникновения вынужденных колебаний валов и осей. Однако колебательные процессы могут возникать и от действия постоянных по величине, а иногда и по направлению сил. Свободное колебательное движение валов и осей может быть изгибным (поперечным) или крутильным (угловым). Период и частота этих колебаний зависят от жесткости вала, распределения масс, формы упругой линии вала, гироскопического эффекта от вращающихся масс вала и деталей, расположенных на валу, влияния перерезывающих сил, осевых сил и т. д. Уточненные расчеты многомассовых систем довольно сложны и разрабатываются теорией колебаний. Свободные (собственные) колебания происходят только под действием сил упругости самой системы и не представляют опасности для прочности вала, так как внутренние сопротивления трения в материале приводят к их затуханию. Когда частота или период вынужденных и свободных колебании со-  [c.286]


КОЛЕБАНИЯ УПРУГИХ ТЕЛ С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ МАССАМИ  [c.564]

С помощью ЭВМ практически осуществляют параметрическую оптимизацию — оптимизацию размеров сечений, распределения масс между элементами статически неопределимых систем и др. Возможна также структурно-параметрическая оптимизация.  [c.71]

Более сложные случаи колебаний (колебания систем с несколькими степенями свободы, колебания систем с непрерывно распределенной массой и др.) рассматриваются в полных курсах сопротивления материалов и в специальных руководствах.  [c.304]

Кроме суммарной массы движение тела зависит еще в общем случае от формы тела, точнее от взаимного расположения образующих его частиц, т. е. от распределения масс в теле.  [c.181]

Чтобы при первоначальном изучении динамики отвлечься от учета формы тела (распределения масс), вводят абстрактное понятие о материальной точке, как о точке, обладающей массой, и начинают изучение динамики с динамики материальной точки.  [c.181]

Движение системы кроме действующих сил зависит также от ее суммарной массы и распределения масс. Масса системы (обозначаем М или т) равна арифметической сумме масс всех точек или тел, образующих систему  [c.264]

В заключение рассмотрим, в чем проявляется влияние введенных характеристик распределения масс на частном примере враще-  [c.272]

В качестве простейшей системы с распределенными массами рассмотрим однородный призматический стержень, в котором возбуждены продольные колебания (рис. 547).  [c.480]

Практика расчетов упругих систем на колебания показывает, что в подавляющем большинстве случаев те упрощения, которые делались в рассмотренных выше задачах, являются неприемлемыми. Так, большей частью собственная масса упругих связей (балок, валов) оказывается соизмеримой с присоединенными массами. Последние же в свою очередь редко удается рассматривать как сосредоточенные. Обычно в расчетной практике приходится иметь дело с балками или валами переменной жесткости при неравномерном распределении масс. В этих условиях определение частот собственных колебаний изложенными выше методами оказывается громоздким и более предпочтительным является приближенное решение. Ниже мы рассмотрим наиболее распространенный из существующих приближенных методов — метод Релея.  [c.485]

Тензор инерции характеризует распределение массы тела относительно данной точки.  [c.110]

Таким образом, основная характеристика геометрии масс — тензор инерции тела — позволяет ввести две важные характеристики распределения масс тела по отношению к рассматриваемой точке пространства первой характеристикой является эллипсоид инерции, построенный в этой точке, второй— связанная с ним система главных осей инерции. При переходе от одной точки к другой, вообще говоря, меняются как эллипсоид инерции, так и направления глав-, ix осей. Разумеется, существует исключительный случай, когда главными осями инерции являются любые ортогональные оси, про Денные через рассматриваемую точку,— такой случай имеет место, когда эллипсоид инерции в точке является сферой.  [c.179]


Если считать, что механическая система расположена в поле земного притяжения, то положение центра масс совпадает с положением центра тяжести системы. Вместе с тем понятия центр масс и центр тяжести не следует отождествлять. Центр масс как характеристика распределения масс внутри системы не зависит от того, находится ли данная система под действием каких-либо сил или нет. Иначе говоря, если механическую систему вынести из поля притяжения Земли, то понятие центр тяжести потеряет смысл, а центр масс сохранит и свое положение, и смысл.  [c.144]

Из формулы (1.209) также следует, что значение момента инерции зависит главным образом от распределения массы тела относительно оси вращения. Представим себе три колеса одинакового диаметра и одинаковой массы т, но различие формы которых показано их осевыми сечениями на рис. 1.172. По сравнению с  [c.146]

Ниже рассматриваются как системы, состоящие из конечного числа материальных точек, так и системы тел с непрерывным распределением масс.  [c.142]

Если в состав системы входят тела с непрерывным распределением масс, то следует записывать координаты x , н центров  [c.147]

Момент инерции твердого тела относительно оси характеризует распределение масс его материальных точек относительно этой оси. Момент инерции всегда положителен. Единица измерения момента инерции кгм сек .  [c.195]

При непрерывном распределении масс материальных точек в твердом теле момент инерции определяется формулой  [c.195]

В случае непрерывного распределения масс в однородном твердом теле центробежные моменты инерции вычисляются по формулам  [c.243]

В случае непрерывного распределения масс в однородной пластинке  [c.243]

Главный вектор и главный момент сил инерции, условно приложенных к ускоряемому твердому телу, следует определять по приведенным выше формулам, в соответствии с видом движения твердого тела (поступательное движение, вращение вокруг неподвижной оси, плоское движение). Если с помощью готовых формул главный вектор и главный момент вычислить нельзя, то в случае непрерывного распределения масс надо вычислить силы инерции для выделенного элемента и затем распространить суммирование по всему твердому телу, вычислив определенный интеграл в соответствующих пределах.  [c.342]

Неизменяемой, системой называется система материальных точек, в которой расстояние между двумя любыми точками постоянно. При непрерывном распределении масс такая система дает идеальный образ твердого тела и называется абсолютно твердым телом. Абсолютно твердых тел, ни при каких условиях не изменяющих свою форму, в природе не существует. Однако во многих случаях при изучении движения реальных твердых тел их деформациями можно практически пренебречь и рассматривать эти тела как абсолютно твердые, что существенно упрощает все расчеты. Реальные твердые тела, способные деформироваться, а также тела жидкие и газообразные представляют собой изменяемые системы материальных точек.  [c.48]

Учитывая, что распределение масс при поворотах вокруг вертикальной оси не меняется (<30 /dip =  [c.47]

Параллельно с аналитическим методом в механике развивались и геометрические методы, получившие наиболее яркое развитие в работах замечательного французского ученого Пуансо (1777—1859). Он впервые (1803 г.) изложил статику в таком аспекте, в каком ее и теперь излагают во всех высших технических учебных заведениях. Много открытий и геометрических интерпретаций законов механики Пуансо сделал и в кинематике и в динамике. К их числу относится работа Пуансо по изучению геометрическими методами движения тела с одной неподвижной точкой. Эта важная задача механики имеет, как показала С. В. Ковалевская (1850—1891), однозначное решение только в трех случаях 1) движение тела по инерции вокруг центра тяжести (случай Эйлера — Пуансо) 2) движение симметричного тела вокруг точки, лежаш,ей на оси симметрии (случай Лагранжа), и 3) движение не вполне симметричного тела с определенным распределением массы (случай, открытый Ковалевской и названный ее именем).  [c.16]


Момент инерции тела относительно оси зависит только от масс частиц тела и от их распределения в теле. Исследование моментов инерции, определение центра масс и некоторые другие проблемы, связанные с распределением масс, составляют предмет геометрии масс .  [c.336]

Г. Решение задачи об уравновешивании динамических нагрузок в кинематических парах механизмов от сил инерции звеньев в общем виде представляет весьма большие практические трудности. Решение этой задачи заключается в таком распределении масс звеньев, при котором полностью или частично устраняются динамические нагрузки. При этом подборе масс конфигурации звеньев и их вес в большинстве случаев получаются мало конструктивными, а потому такой способ применяется главным образом при уравновешиваппи вращающихся деталей, обладающих  [c.292]

Первое из названных действий характеризует конструктивную целесообразность взаимного положения двуос элементов, один из которых является несущим, другой несомым. Взаимное положение этих элементов, относительное распределение масс в них должны соответствовать характеру работы элементов в общей конструктивной системе.  [c.127]

Аксиомы статики характеризуют свойства сил, приложенных к абсолютно твердому телу или одной точке. Но они не учитывают материальных свойств тела или точки, характеризуемых их массой, а для тела -еще распределением массы в теле, влияние которых сухцественно при их движении.  [c.15]

Распределение масс в системе определяется значениями масс mfe ее точек и их взаимными положениями, т, е. их координатами х-и, Ук, Zk- Однако оказывается, что при решении тех задач динамики, которые мы будем рассматривать, в частности динамики твердого тела, для учета распределения масс достаточно знать не все величины OTh, Xh, Ун, 2ft, а некоторые, выражаемые через них суммарные характеристики. Ими являются координаты центра масс (выражаются через суммы произведений масс точек системы на их координаты), осевые моменты инерции (выражаются tfepes суммы произведений масс точек системы на квадраты их координат) и центробежные моменты инерции (выражаются через суммы произведений масс точек системы и двух из их координат). Эти характеристики мы в данной главе и рассмотрим.  [c.264]

Центр, масс. В однородном поле тяжести, для которого = onst, вес любой частицы тела пропорционален ее массе. Поэтому о распределении масс в теле можно судить по положению его центра тяжести. Преобразуем формулы (59) из 32, определяющие координаты центра тяжести тела, к виду, явно содержащему массу. Для этого положим в названных формулах Ph=mkg и P=Mg, после чего, сократив на g, найдем  [c.264]

Таким образом, симметрия в распределении масс относительно оси г характеризуется обращением в нуль двух центробежных моментов инерции и Jy . Ось Ог, для которой центробежные моменты инерции Jxz, Jijz, содержащие в своих индексах наименование этой оси, равны нулю, на-зьюается главной осью инерции тела для точки О.  [c.270]

Назовем статическими реакциями те значения реакций, которые дают уравнения (94), если в них положить ш=0. Как видно из уравнений (94),. динамические реакции могут юобще быть значительно больше статических, причем это зависит не только от значения (о, но и от величин Хс, Ус< J n, Jyz, характеризующих распределение масс тела по отношению к оси вращения Ог.  [c.354]

На рис. 522 показано два примера подобных систем. Стержень, защемленный одним концом (рис. 522, а), на1ружен на конце силой, постоянно направленной нормально к торцу. Нетрудно установить, что для стержня не существует форм равновесия с изогнутой осью. Если проанализировать законы движения стержня, то обнаруживается, что для случая равномерного распределения масс при  [c.453]

В правой части этого равенства первые три члена содержат моменты инерции относительно осей х, у и г соответственно. Что же касается остальных трех сумм, то они выражают геометрические характеристики распределения масс, которые отличаются от введенных выше моментов инерции. Обозначим каждую из этих сумм буквой J с двойным индексом, указав в качестве этих индексов координаты, фигурируюш,ие в соответствующих суммах  [c.176]

Формулами (5) и (6) определяются соответственно радиус-вектор или координаты центра масс центра инерции) тела. Как видно из этих формул, положение центра масс зависит только от распределения масс в объеме, занимаемом телом. Понятие о центре масс является более общим, чем понятие о центре тяжести, так как оно имеет смысл не только для одного твердого тела, но и для любой механической системы кроме того, это понятие не связано с тем, находится тело в поле тяжести или нет. Для тела, находящегося в однородном поле тяжести (в поле тяжести, где -= onst), положения центра тяжести и центра масс совпадают.  [c.213]


Смотреть страницы где упоминается термин Распределение масс : [c.292]    [c.151]    [c.326]    [c.238]    [c.582]    [c.491]    [c.265]    [c.265]    [c.453]    [c.480]    [c.94]    [c.44]    [c.339]   
Смотреть главы в:

Шасси автомобиля 1 том Издание 4  -> Распределение масс


Вибрации в технике Справочник Том 1 (1978) -- [ c.40 , c.47 , c.48 ]



ПОИСК



3 — 103 — Опрокидывание двухопорные с равномерно распределенной массой — Колебания— Формы

324—326 — Эффект гироскопический с распределенной массой

353 — Приведение распределенной массы к сосредоточенной

353 — Приведение распределенной постоянного сечения с распределенной массой — Продольные

353 — Приведение распределенной при продольном ударе — Масса

357 — Частота собственных продольных колебаний с распределенной массой — Расчет на колебания

381 — Резонансные кривые экспериментальные распределенной массой

Балки бесконечно длинные двухопорные с равномерно распределенной массой — Колебания— Формы

Вал с непрерывно распределенными массами

Вал с распределенной массой

Вал с распределенной массой

Влияние неравномерности распределения скоростей по плоскому живому сечению на величину количества движения и величину кинетической энергии некоторой массы жидкости, протекающей через данное живое сечение (второе вспомогательное положение)

Восстановление массы детали и ее распределения относительно осей вращения н инерции

Вынужденные колебания стержней с распределенной массой

Гайки —Виды 63, 84, 85 — Высота критическая 126 — Конструктивные соотношения 59, 60 — Профиль и шаг резьбы 63 — 65 — Размеры «под ключ» 59, 60 — Размеры фасок 60, 61 — Распределение шага резьбы 88, 89 — Относительная масса 91 — Расчет 88, 89Стопорение Т62 — Фиксация

Железобетон — Модуль продольной стержней с распределенной массой

Задачи к главе IV Моменты инерции плоского распределения масс

Зейтман, Н. А. Зубрилина Влияние распределенной массы гибкого вала на изгибные колебания гироскопического ротора

Измерение распределения масс грузопассажирских и развозных автомобилей

КОЛЕНО ВАЛА - КОЭФФИЦИЕНТ распределенной массой крутильны

КОЛЕНО ВАЛА - КОЭФФИЦИЕНТ распределенной массой продольны

КОЛЕНО ВАЛА — КОЭФФИЦИЕН распределенной массой крутильны

КОЛЕНО ВАЛА — КОЭФФИЦИЕН распределенной массой продольны

Колебания балок двухопорных с равномерно распределенной массой Формы

Колебания балок двухопорных с равномерно распределенной массой Формы крутильные

Колебания стержней с распределенной массой

Колебания упругих тел с распределенными массами

Контактные напряжения распределение напряжений в прямоугольных массивах

Критическая угловая скорость вала постоянного сечения с равномерно распределенной массой

Критические режимы вала, имеющего нелинейные опоры (учет распределенной массы вала)

Критические числа оборотов вала круглого сечения с равномерно распределенной массой

ЛАВА I МОЛЕКУЛЫ СУТЬ УПРУГИЕ ШАРЫ. ВНЕШНИЕ СИЛЫ И ВИДИМЫЕ ДВИЖЕНИЯ МАСС ОТСУТСТВУЮТ Максвелловское доказательство закона распределения скоростей. Частота столкновений

Материалы с непрерывно распределенными массами — Определение критических частот вращения

Механическая система. Масса системы и геометрические характеристики распределения масс

Механические с изменяемой геометрией распределения масс

Модель с распределенными массами

Модель с распределенными массами н заданной формой деформированного состояния

Момент распределения масс

Основные уравнения движения н равновесия сплошной среды Распределение массы в сплошной среде. Плотность и удельный вес. Напряжения. Тензор напряженности н его симметричность

Отклонения Распределение по массе

Плотность распределения вектора массы

Плотность распределения массы

Плотность распределения массы средняя

Плотность распределения массы средняя предметный указател

Плотность распределения массы средняя физической величины по сплошной среде

Постулат о распределении масс

Приближенный учет распределенной массы стержней при ударе

Применение электрических колебаний стержней с распределенной массой

Применение электрических колебаний стержней с распределенной массой — Уравнения дифференциальные

Применение электрических стержней с распределенной массой — Коэффициент частоты

Припуски Распределение по массе

Притяженпе частицы телом конечных размероп и с произвольным распределением масс

Продольные и крутильные колебания стержней с распределенной массой Диментберг)

Продольный удар по стержням с распределенной массой

Продольный улар по стержням с распределенной массой

Пружины Приведение распределений масс

Пружины винтовые конические Коэффициент конические — Масса распределенная — Приведение

Распределение концентрации и потока массы

Распределение масс в абсолютно твердом теле

Распределение масс на легковых автомобилях классической компоновки

Распределение масс на легковых автомобилях с задним расположением двигателя

Распределение масс на легковых автомобилях с передним приводом

Распределение масс по ступеням ракеты без учета гравитационных потерь

Распределение масс скоростей

Распределение масс ускорений

Распределение массы в сплошной среде. Закон сохранения массы и уравнение неразрывности

Распределение массы ракеты по ступеня

Распределение напряжений в прямоугольных массивах, опирающихся нижней стороной на фундамент, под действием сил, приложенных к части верхней стороны

Распределение напряжений в тяжелом массиве с вертикальной полостью

Распределение потока массы

Распределение температуры по глубине массы трущихся пар

Распределения масс и системы сил

Расчет и гашение колебаний систем с распределенными и дискретными массами

СТЕФАНА БОЛЬЦМАНА ЗАКОН СУСПЕНЗИОННЫЕ с распределенной массой — Расчет

СТЕФАНА с распределенной массой - Расчет

Свободные Массы распределенные — Замена несколькими сосредоточенными

Стержни равного сопротивления с распределенной массой

Угловые распределения в ядерных реакциях (случай, когда частицы имеют массу покоя, отличную от нуля)

Удар по буферу Расчет по стержням с распределенной массой продольной

Ударное нагружение упругой системы с распределенной массой

Уравновешивание ротора с распределенной массой

Формальные PRCQQ ввода массивов распределенных нагрузок — Текст 474 — Формальные параметры

Цехнович, Б. А. Харлан Исследование неустановившегося процесса при набросе нагрузки в электромеханическом агрегате с распределенной массой

Частота - Определение распределенной массой

Частота вращения критическая вала с непрерывно распределенными массам

Частота с равномерно распределенной массо

Эал с распределенной массой на жестких опорах

Эффект I с распределенной массой



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте