Элементы потока

Если приосевые элементы потока газа в трубе отдадут всю свою кинетическую энергию, не воспринимая тепло, то холодный поток будет иметь температуру, рассчитанную по приведенному выражению. Взяв отношение потока кинетической энергии [c.159]

Легко написать выражение для силы, действующей на соприкасающуюся с жидкостью твердую поверхность. Сила, действующая на некоторый элемент поверхности, есть не что иное, как поток импульса через этот элемент. Поток импульса через элемент поверхности df есть [c.75]

Задачей расчета неустановившегося движения является определение основных элементов потока () и ш в зависимости от положения створа и времени [c.205]

При совершении потоком технической работы работа деформации при расширении отдается внешнему потребителю, тогда как е каналах она воспринимается соседними элементами и изменяет их кинетическую энергию. Из сравнения уравнения (10.11) с ураинением (4.9) первого закона термодинамики, записанного для выделенного элемента потока, который деформируется, но не перемеш,ается, получим в интегральной форме [c.127]

Неравномерным называется движение, при котором элементы потока изменяются вдоль движения. При равномерном движении элементы потока (скорость, глубина, площадь живого сечения) вдоль движения не изменяются. [c.35]

Построение кривых подпора или спада при протекании потока заключается в определении расстояния между сечениями, глубины потока в которых известны (либо по условию задачи, либо на основании исследования формы кривой), и должно в итоге обеспечить нахождение глубины потока в любом сечении, расположенном на заданном расстоянии от какого-либо начального сечения, гидравлические элементы потока в котором известны. [c.162]

Сопряжение струи с потоком в нижнем бьефе может принимать различные формы в зависимости от соотношения между гидравлическими элементами потока до и после сооружения. Так, например, в нижнем бьефе может возникнуть донный режим с наибольшими скоростями [c.207]

Нормальной глубиной потока в открытом русле Ао называют глубину, при которой поток будет пропускать заданный расход в условиях равномерного движения. Отметим, что все гидравлические элементы потока, соответствующие нормальной глубине Ио, будем обозначать с нулем. Из определения следует, что при нормальной глубине потока гидравлический уклон равен уклону дна, т. е. /е=г, и расход Q можно найти по основной формуле равномерного движения воды в открытых руслах [c.92]

ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ ЭЛЕМЕНТЫ ПОТОКА [c.63]

Отнесем все элементы потока к единице веса жидкости, для чего разделим уравнение (3.56) на yQ. Тогда окончательно получим [c.89]

Гидравлические элементы потока. Основными гидравлическими элементами потока являются живое сечение со, смоченный периметр 5( и гидравлический радиус Р. [c.99]

Для динамического подобия необходимо, чтобы все силы одинаковой природы, действующие на любую пару сходственных элементов, отличались друг от друга лишь постоянными масштабами (были подобны). Если на некоторый элемент потока в натуре действует сила Рн, а на сходственный элемент потока на модели действует одинаковая по природе с ней сила Ям, тогда [c.301]

Вектор секундного количества движения в сечении /—1, ограничивающем рассматриваемый элемент потока слева, равен [c.189]

Сила давления, действующая на выделенный элемент потока, равна [c.189]

К выделенному элементу потока приложены следующие внешние силы [c.218]

Проекциями сил, действующих на рассматриваемый элемент потока, являются [c.226]

Гидравлические элементы потока. Площадью живого сечения потока называют поперечное сечение потока, перпендикулярное его направлению. [c.26]

Как видно, в случае i = О действительные элементы потока (h и К) относим к критическим элементам потока (й, и К,). Пользуясь соотношением (7-149), уравнение (IV)(=o (см. 7-9) можно решить так же, как мы решали [c.304]

Гидравлические элементы потока [c.41]

Рассмотрим поток упругой жидкости (рис. 14.2), движущейся в канале в сторону меньших давлений. Выделим бесконечно малый элемент потока двумя поперечными к оси потока сечениями 1—/ и 2—2. При перемещении его по каналу, вдоль которого меняется давление, проис- Рис. 14.2 [c.199]

В системе координат О, связанной со стенками канала, выделенный элемент потока перемещается в поле сил давления и гравитации . Если в этих условиях в потоке находилась бы несжимаемая жидкость, то преобразование энергии подчинялось бы известному из курса гидравлики каноническому уравнению Бернулли [c.199]

В случае течения упругой жидкости должна быть учтена, помимо того, удельная работа изменения объема. Если движение происходит в область меньших давлений, то элемент потока под действием силового поля давлений получает ускорение и, значит, скорость в сечении 2—2, находящемся впереди (рис. 14.2), больше, чем в сечении 1—1. Следовательно, расширение элемента потока может происходить только в направлении движения, увеличивая кинетическую энергию потока, причем, поскольку 8l = 8q — du в удельную кинетическую энергию потока переходят удельная внут ренняя энергия и удельная теплота, если последняя подводится. [c.200]

Таким образом, вследствие переменного размера заряда (у) поля давлений удельная сила поля представляет собой геометрическую сумму двух сил, одна из которых подталкивает элемент потока сзади (создает ускорение), другая придерживает его спереди, тормозит, и только их разность проталкивает элемент потока в поле сил давлений. Следовательно Р, есть удельная проталкивающая сила. [c.207]

Рассмотрим общий случай движения газового потока. Возникает первый, наиболее важный вопрос как влияет фактор движения на термодинамические свойства газа Теоретические рассмотрения и многочисленные опыты утверждают, что любое перемещение в пространстве не влияет на термодинамические свойства потока. Это значит, что для наблюдателя, движущегося вместа с рассматриваемым элементом потока (на рис. 28 заштрихован), основное уравнение du = d°Q — pdv для этого элемента остается справедливым. Тогда для движущейся частицы в абсолютном движении закон сохранения и превращения энергии запишется в виде двух уравнений [c.116]

Однако правильнее считать тепло трения d°q — внутренним теплом, так как оно обусловлено величиной деформации эпюры скоростей в выделенном элементе потока. [c.118]

Продолжительность протекания элемента потока через сопло составляет обычно величину порядка 10 сек. Сопоставление с этим отрезком времени результатов расчетов перечисленных здесь исследователей позволяет считать, что даже при сравнительно больших продольных градиентах давления равновесная (по отношению к окружающему пару) температура капли устанавливается почти мгновенно. Поэтому принимается, что в каждом поперечном сечении сопла процесс конденсации и рост капель происходят примерно так же, как и в среде с постоянными параметрами пара, равными их значению в данном сечении канала. [c.138]

Относительно же системы координат, перемещающейся вместе с элементом потока, первый закон термодинамики запишется в такой форме [c.192]

Обратимся для простоты к плоскому течению и направим ось X вдоль вектора осредненной скорости потока. Примем также, что осредненная скорость меняется только по нормали Y к плоскостям тока . Элементарность такого случая не препятствует получению существенных физических выводов. Итак, проекция осредненной скорости на ось Y равна нулю, однако пульсационная составляющая w y остается. Перемещаясь поперек главного направления, моль образует конвективный ток массы, плотность которого в данный момент будет fjw y (здесь массовая плотность среды р считается постоянной). С этим током массы увлекается тот или иной субстрат, осредненное по времени количество которого в данной точке обозначим через s ,. По аналогии с тепловым движением молекул в газе предполагается, что моль сохраняет свои первоначальные свойства на протяжении некоторого пути смещения после чего ассимилируется теми смежными элементами потока, в которые он внедрился и которые, следовательно, могут быть помечены индексом у Г. Очевидно, навстречу току массы с плотностью pw должен возникнуть ток с такой же плотностью, но с количеством субстрата s,. 4 г- Поэтому сквозь плоскость, лежащую между отметками у и у- -1, будет происходить осредненный по времени результативный перенос субстрата, так называемый турбулентный обмен в количестве (на единицу площади и в единицу времени) [c.76]

Следует иметь в виду, что при исследованиях, на основе которых были получены приведенные выше расчетные уравнения, замерялись элементы потоков, аэрированных в большей или меньшей степени. Поэтому при расчетах под заданной глубиной нужно понимать глубину всей водновоздушной смеси над ребром шероховатости. [c.291]

Неушановившимся движением назывануг такое движение, при котором элементы потока (расход, скорость, глубина, давление и др.) изменяются по времени. При установившемся движении элементы потока по времени не изменяются. Такое движение в свою очередь может быть неравномерным или равномерным. [c.35]

В конечном сечении с глубиной — hu + ДЛ = 0,35 + 0,01 = 0,36 м гидравлические элементы потока = 0,55 м = 2,30 м = 0,24 м = = 22,1 м/с (см. решение по способу В. И. Чарномского) [c.167]

Различают фронт волны, отделяющий жидкость, участвующую в волновом движении, от невозмущенной жидкости или от другой волны, итело волны. В пределах тела волны гидравлические элементы потока изменяются медленно. В призматическом русле при отсутствии пойм и других особенностей рельефа фронт волны перемещается с волновой скоростью. При наличии пойм, крупных староречий и других понижений местности, где может аккумулироваться часть воды, скорость перемещения фронта может быть меньше волновой скорости. Положительные волны отличаются крутым фронтом, а отрицательные волны имеют пологийфронт. [c.78]

Этот критерий характеризует соотношение подъемной (архимедовой) силы, действующей на данный элемент потока под влиянием разности плотностей фаз, и силы сопротивления, вызываемой молекулярной вязкостью. [c.26]

Неустаковившимся движением называется такое, когда элежнты потока /расход, скорость, глубина и др./ изменяются как в пространстве, так и по времени. Установившимся движением называют такое, когда элементы потока не изменяются с течением времени, а, могут лишь изменяться в пространстве. [c.24]

Подводя итог рассмотрению типовых ПО восстанавливаемых элементов, необходимо отметить, что в условиях неопределенной ситуации как в отношении нагрузки на элемент, так и сопротивляемости этого элемента поток его отказов при эксплуатации носит рекуррентный характер. При наличии исходной информации о неопределенности составляющ их комплекса условий эксплуатации и законах их изменения во времени характеристики возникающ,его при эксплуатации ПО в любой момент времени могут быть однозначно определены. Однако возможны случаи, когда в силу тех или иных обстоятельств не суш,ествует иеонределенпости относительно составляюш,их моделей. Характер изменения прогнозируемого ПО в случае, когда та или пная составляюш ая комплекса условий эксплуатации является неслучайной, описан в следующем разделе. [c.169]

Рис. 88. Изменение теплового потока через стену плавильного пространства во времени по записи термоэлектрического элемента (поток прямо пропорционален разнице температур стзны трубки и воды в трубке).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...