Кюри температура

Кристаллические системы 16 Критическая температура сверхпроводящего перехода 262 Куперовские пары 269 Кюри температура 301, 334 [c.383]

Таблица 29.15. Температура Кюри, температура компенсации [119] и намагниченность насыщения [120] редкоземельных ферритов-гранатов при температуре 295 К

К-состояние 2 87 Кюри температура 2 91 Ларморовская прецессия 2 178 Лауэ метод 1 211 [c.456]

Точка Кюри — температура, выше которой ферромагнитные материалы обнаруживают только парамагнетизм. (К стр. 495.) [c.578]

Кроме того, магнитострикционные преобразователи, выполненные из феррита, устойчивы против коррозии в химически активных средах, а также имеют высокое значение температуры Кюри (температура Кюри для феррита никеля около 590° С). [c.341]

Точка Кюри — температура, (Выше которой ферромагнитные материалы превращаются в парамагнитные. [c.324]

ТОЧКА КЮРИ — температура, п]эи которой ферромагнитные материалы полностью теряют свои ферромагнитные свойства. [c.164]

При переходе через точку Кюри температура расти не будет. Интервал времени в течение которого температура будет [c.128]

Кристалл, идеализированная модель 3,10 Кубо формула 13,10, 24,9 Кюри температура 12,3, 12,8, 13,13 [c.633]

Тс температура Кюри, температура скачка [c.406]

Используется пьезоэлектрическая керамика Р2Т-5А, содержащая свинец, цирконий и титан. Она имеет точку Кюри (температура, при которой исчезает пьезоэлектрическая активность), равную 365° С, и характеризуется следующими свойствами при температуре 25° С и частоте 1 кГц пьезоэлектрическая постоянная /133=2,15-10 В/м диэлектрическая постоянная езз — 7,35-10 Ф/м плотность 6=7,75-10 кг/м модуль продольной упругости = = 1,45-10" Па. [c.21]

При нагреве выше 500° С у литых магнитов начинается размагничивание вплоть до точки Кюри (температуры полной потери магнитных свойств). Для получения постоянства характеристики магнита производится их стабилизация, предусматривающая все виды старения. При этом уменьшаются необратимые изменения магнитной индукции. [c.226]

Температура, при которой коэффициент линейного расширения сплава Fe —Ni резко возрастает, совпадает с точкой Кюри этого сплава. [c.538]

Поворот областей спонтанного намагничивания (т. е. пластическая деформация) может произойти тем легче, чем выше в это время температура сплава, т. е. чем выше его точка Кюри. Присадка кобальта сильно повышает эту температуру. Поэтому термомагнитная обработка сплавов Ni—А1 с большими добавками кобальта дает значительный эффект. [c.546]

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Восприимчивость реального парамагнитного кристалла подчиняется простому закону Кюри в довольно ограниченном интервале температур [23, 35]. Вблизи верхнего конца этого интервала отклонения возникают при Т Еу к, где Е — энергия первого возбужденного состояния (см. ниже). При низких температурах отклонения обусловлены взаимодействием ионов между собой и, если основное состояние сложнее, чем дублет, расщеплением его кристаллическим полем. Для термометрических целей восприимчивость обычно записывают в виде [c.124]

Константа Кюри С не зависит от температуры [см. уравнение (3.85)] и определяется основным состоянием атома, а для кристалла с некубической кристаллической решеткой зависит от ориентации его осей относительно внешнего поля. Соотношение (3.88) выполняется в том случае, когда возбужденные состояния иона не заполнены, в противном случае появляется дополнительный вклад в величину С. К счастью, у большинства переходных металлов низшее возбужденное состояние лежит [c.124]

Такие металлы, как Ре, Со, N1, обладают хорошими ферромагнитными свойствами, хотя при нагреве эти ферромагнитные свойства убывают. По П. Кюри, полная потеря ферромагнитных свойств происходит при определенной температуре (точка Кюри к)- [c.15]

Для чистых металлов температуры магнитного и полиморфного превращений не идентичны. Так, у Ре магнитное превращение а-> 5 осуществляется при 768° С, тогда как полиморфное превращение — при 911° С (при полиморфном превращении структура К8 переходит в К12, а при магнитном превращении эта структура сохраняется). У Со точка Кюри к>1000° С и полиморфное превращение проходит при 420° С (с переходом структуры Г12 в К12). [c.15]

При 768° С горизонтальная площадка не является следствием полиморфного превращения, поскольку кристаллическая решетка при этой температуре не перестраивается, но при 768° С npoii xoAHT магнитное превращение железа. При температуре выше 768° С железо становится немагнитным таким обргзом, для железа температура 768° С является точкой Кюри, Температуры, соответствующие превращениям з равновесных условиях, отвечают критическим точкам, обозначаемым А2, А , А . [c.51]

К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель, и их различные сплавы при температурах ниже точки Кюри. Температуры точек Кюри для Fe, СО и Ni соответственно равны + 779°С, -f 1130°С,+ 358°С. Кобальт имеет наивысшую температуру точки Кюри (подробнее см. книгу Р. Бозорта Фе1зромагнетизм (Изд. иностранной литературы, Москва, 1956). [c.129]

Кюри — Вепсса закон 131, 284 Кюри температура (точка) 130, 131, 283—285 [c.324]

Другим характерным параметром сегнетоэлектриков является сегнетоэлект-рическая (в отличие от магнитной — см. ч. V) точка Кюри — температура, при которой возникает (при охлаждении) или исчезает (при нагреве) спонтанная поляризация. После достижения точки Кюри происходит фазовый переход (первого рода, второго рода, размытый) из сегнетоэлектрического состояния в параэлектрическое, когда Р., = 0. При этом изменяются симметрия кристалла, параметры элементарной ячейки, а значения диэлектрических, упругих, пьезоэлектрических, электрооптических и других характеристик имеют резкие максимумы и минимумы. [c.209]

Расчет и измерения показывают, таким образом, что для BaTiOg увеличение гидростатического сжатия приводит к понижению температуры Кюри (температура перехода кристалла из тетрагональной в кубическую модификацию) на величищ примерно равную у = —6 10 град, см /дин. Качественно этот результат означает, что гидростатическое сжатие в кристалле BaTiOg благоприятствует параэлектрическому состоянию. [c.71]

При помощи ЭТОГО метода Цвиккеру удалось также проследить температурный ход упругих постоянных вплоть до области вблизи точки Кюри (температуры —150° и —180° С). Для ЫН4Н2Р04 наблюдается совершенно нормальный ход температурной зависимости для КН2РО4 обе постоянные с и резко уменьшаются в узкой температурной области вблизи точки [c.361]

Термаллой — сплав, индукция которого весьма резко из.ме-няется в интервале температур от —60 до +50°С. Применяют для автоматической корректировки погрешностей магнитоэлектрических приборов. Такое сильное изменение магнитных свойств обусловлено тем, что точка Кюри сплава находится вблизи (немного выше) указанного интервала. Практическое применение получили сплавы с 30% Ni, остальное железо (термаллой) с 30% Си, остальное железо (кальмаллой). [c.551]

В магнитной термометрии широко применяются такие соли, как церий-магниевый нитрат (ЦМН), хромметиламмониевые квасцы (ХМК) и марганце-аммониевый сульфат (МАС). Первая из них, ЦМН, Се2Мдз(Ы0з)1224Н20, применяется при температурах ниже 4,2 К, так как чувствительность ее низка, а первое возбужденное состояние соответствует 38 К. ЦМН обладает гексагональной структурой и его магнитные свойства сильно анизотропны. Несмотря на это, величина Д очень мала, приблизительно 0,27 мК. Восприимчивость в направлении, параллельном гексагональной оси, хи много меньше, чем восприимчивость в перпендикулярном направлении х - Восприимчивость хх также мала, поскольку мал момент иона, 7=1/2, а также вследствие того, что ионы в кристаллической решетке расположены на относительно больших расстояниях. Последнее обстоятельство приводит к тому, что ЦМН достаточно точно подчиняется закону Кюри и является одной из причин широкого применения этой соли для термометрии ниже 1 К- [c.126]

При низких температурах в переходных металлах проявляется эффект элек-трон-электронного рассеяния, приводящий к появлению квадратичного члена в зависимости удельного сопротивления от температуры. Этот тип электронного рассеяния на большой угол (см. [3], с. 250) может возникать в случае, когда поверхность Ферми несферическая или имеются вклады более чем из одной энергетической зоны. Для большинства переходных металлов этот квадратичный член становится определяющим ниже 10 К. Для ферромагнитных металлов возникает еще одна причина появления еще одного квадратичного члена, обусловленного рассеянием электронов проводимости на магнитных спиновых волнах. Кроме того, для всех ферромагнитных металлов наблюдаются аномалии зависимости удельного сопротивления от температуры вблизи точки Кюри. [c.195]

Кристаллическая решетка а-железа — объемноцеп грнрованный куб с периодом решетки 0,28606 нм. До температуры 768 "С а-железо магнитно (ферромагнитно). Критическую точку (768 С), соответствующую магнитному превращению, т. е. переходу из ферромагнитного состояния в парамагнитное называют точкой Кюри и обозначают А,,. [c.117]

Температура точки Кюри — линия Л40 при охлаждении парамагнитный феррпт превращается в ферромагнитный, а при пагреве — наоборот. Температуру, соответствующую линии МО, обозначают А.,. Линия звтектоидного превращения PS/( при охлаждении соответствует распаду аустенита (0,8 % С) с образованием эвтектоида — ферритоцемеититпой структуры, получившей название иерлиг (см. рис. 75, 76) [c.124]

На кривых охлаждения и нагревания наблюдается остановка при температуре 1539° С, соответствующая температуре затвердевания и плавления чистого Ре. После затвердевания Ре находится в виде модификации б (а), имеющей кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Дальнейшее охлаждение Ре до температуры 1392° С-, (точка Аг приводит к образованию модификации уРе, имеющей кристаллйЧеское строение К12 с параметром решетки 0,36 нм. Модификация у-Ре существует до температуры 911° С, при которой происходит переход в немагнитную модификацию а(р)-Ре с кристаллической решеткой К8 и параметром решетки 0,28 нм. При температуре 768° С (точка Кюри Аг немагнитное а((3)-Ре переходит в ферромагнитное а-Ре, также имеющее кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Критическая точка А , или Ас, соответствует [c.57]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.301 , c.334 ]

Аморфные металлы (1987) -- [ c.112 , c.127 , c.129 ]

Металлургия и материаловедение (1982) -- [ c.145 ]

Металловедение и термическая обработка стали Справочник Том1 Изд4 (1991) -- [ c.2 , c.91 ]

Оптические волны в кристаллах (1987) -- [ c.243 , c.282 ]

Кластеры и малые частицы (1986) -- [ c.25 , c.251 , c.317 , c.322 , c.323 , c.328 ]

Равновесная и неравновесная статистическая механика Т.2 (1978) -- [ c.325 ]

Термодинамика (1970) -- [ c.250 , c.293 , c.294 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.3 , c.8 , c.12 , c.12 , c.13 , c.13 ]

Теория твёрдого тела (1980) -- [ c.173 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.31 , c.336 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...