Дислокации линии

Кроме линейных существуют винтовые дислокации (рис. 1-6,6). Геометрически их можно рассматривать как результат смещения одной части кристалла относительно другой в плоскости Q. Ядро винтовой дислокации — линия D. [c.14]

Результирующая дислокация обладает пониженной энергией и является сидячей краевой дислокацией [линия пересечения плоскостей [010] с вектором Бюргерса, нормальным к плоскости скола (001)]. Этот процесс представляет собой первую стадию зарождения трещины. Относительные перемещения материала выше и ниже плоскостей скольжения аналогичны смещениям при вбивании клина в плоскость скола. [c.181]

Винтовая дислокация — результат сме- щения одной части кристалла относительно другой в плоскости Q (рис. 9, б). Ядро винтовой дислокации линия СП. Она параллельна напряжениям сдвига, [c.17]

Дислокации различаются направлением движения по отношению к направлению скольжения. В случае краевой дислокации линия дислокации перемещается в направлении скольжения в случае винтовой дислокации — перпендикулярно к направлению скольжения (рис. 63). Если линия краевой дислокации не проходит от одной свободной поверхности монокристалла до другой, то в некоторых ее точках краевая дислокация должна перейти [c.71]

Распространение трещины в объеме кристалла происходит неравномерно. Сначала трещина развивается вдоль поверхности в виде узкой полосы разрушения путем отрыва. В каждой точке остановки трещины возникает концентрация пластической деформации из-за эффекта надреза у конца тре цины, проявляющаяся в скольжении по двум взаимно перпендикулярным плоскостям, составляющим с плоскостью трещины угол 45. У конца трещины в этих плоскостях образуются новые дислокации. Линии скольжения образуют на поверхности кристалла сетку квадратов, общей диагональю которых является направление развития трещины. [c.153]

Рис. 146. Схема расщепления порога в винтовой дислокации. Линия и вектор Бюргерса дислокации находятся в плоскости (001) край экстраплоскости Э) и линия дислокации совпадают /) и 2) — направления движения порога при образовании вакансии и межузельных атомов соответственно (3) и (4) направления изгиба дислокации при движении вакансионного и межузельного порогов соответственно

Анализ экспериментальных результатов показывает, что по травимости границ зерен в кипящей азотной кислоте, напряженному состоянию, плотности карбидных частиц, дислокаций, линий сдвига, размеру зерен, а также ряду других свойств кристаллической решетки всю околошовную зону можно разбить на три важнейших участка (рис. 45 б, в, г). [c.80]

Как ранее отмечалось, наибольшим физическим изменениям подвергался первый участок зоны термического влияния, прилегающий к зоне сплавления с металлом шва. В этом участке имеют место максимальная пластическая деформация и минимальная плотность следов деформации в теле зерен (дислокаций, линий сдвига) (рис. 65. 68. Пои этом нельзя забывать, что часть [c.110]

В краевой дислокации линия дислокации, отделяющая неподвижную область от сдвинутой, перпендикулярна вектору сдвига т и вектору Бюргерса Ь. [c.37]

В металлографии ионную бомбардировку применяют для избирательного травления, приводящего к образованию рельефа. Так выявляются, например, границы зерен, дислокации, линии скольжения и т, д. [c.46]

Изолированная прямолинейная винтовая дислокация (линия которой совпадает с осью жз), характеризуемая вектором Бюргерса Ь = О, 62 = О, 63 = 6, индуцирует ноле напряжений [c.293]

Переползание дислокаций происходит, как правило, перпендикулярно плоскости ее скольжения и осуществляется или присоединением вакансий (приток вакансий), или присоединением атомов (приток междоузельных атомов) к краю полуплоскости, при этом полуплоскость смещается на одно межатомное расстояние (рис. 3.10). На рис. 3.10 представлена краевая дислокация, линия дислокации которой переходит с одной плоскости скольжения на другую, расположенную на одно межплоскостное расстояние выше. Когда вакансия подходит к ступеньке, последняя смещается на одно межплоскостное расстояние, а сама вакансия исчезает. Аналогично поглощаются и междоузельные атомы. Смещение дислокации происходит в противоположных направлениях при поглощении вакансии или междоузельного атома. Оба процесса требуют диффузионного перемещения вакансий или междоузельных атомов к дислокации. Такое движение, носящее диффузионный характер, является результатом стремления системы к уменьшению свободной энергии за счет уменьшения упругой энергии решетки (см. п. 7). Наличие незаполненных (ненасыщенных) связей у атомов полуплоскости облегчает отрыв атомов и вакансий от дислокации или присоединение междоузельных атомов и вакансий к дислокации. Так как скорость диффузии быстро уменьшается с понижением температуры (см. гл. 8), то переползание (в отличие [c.102]

Линейные дефекты не двигаются самопроизвольно и хаотически, как вакансии. Однако достаточно небольшого напряжения, чтобы дислокация начала двигаться, образуя плоскость, а в разрезе — линию скольжения С (рис. 11). [c.30]

Усовершенствование рентгеноструктурного анализа позволяет изучать и дефекты кристаллического строения. Ширина (размытость) рентгеновских линий свидетельствует о степени несовершенств кристаллического строения. В частности, суммарная плотность дислокаций пропорциональна ширине линий [c.36]

В рассмотренных ранее случаях упрочнение (высокая плотность дислокаций) достигалось мартенситным превращением. Образующийся мартенсит в углеродсодержащих сталях имеет мелкоблочное строение и большие напряжения второго рода. Уменьшение содержания углерода уменьшает ширину размытия линий рентгенограммы мартенсита (уменьшает плотность дислокаций в мартенсите) и при очень малом содержании углерода (например, 0,03%С) прочность мартенсита (игольчатого феррита) не превосходит 100—120 кгс/мм . Однако, если [c.393]

Отметим, что зависимость (2.39) строго можно использовать только при X хо, т. е. после образования деформационной субструктуры. При я С ио уменьшение длины линий скольжения связано в основном с вытяжкой зерна, а также с наличием леса дислокаций. Предполагая, что характер влияния пластической деформации на уменьшение длины линий скольжения при X < хо такой же, как и при х хо, зависимость (2.39) будем [c.96]

Перемещение дислокации возможно н путем переползания. Переползание — это диффузионное смещение дислокационной линии или ее части вследствие присоединения межузельных атомов или вакансий. При этом дислокации из одной плоскости переходят в другую. [c.44]

Механизм образования дислокации по Франку и Риду заключается в том, что закрепленная в точках /I и дислокация может под действием касательных напряжений испытывать пере.меш,еиия, показанные на рис. 29. Линия дислокации, разрастаясь, превращается [c.45]

Прн краевой (линейной) дислокации (рис. 1.11) в раздвинутую верхнюю часть совершенной кристаллической решетки как бы внедрена добавочная атомная плоскость PQ (экстраплоскость), перпендикулярная к плоскости чертежа. Число рядов атомов над плоскостью АС на один ряд больше, чем под ней. Край экстраплоскости называют линией дислокации, поперечное сечение которой состоит из наиболее упруго искаженной области кристаллической решетки [c.18]

На рис. 1.12,6 показано расположение атомов над и под плоскостью скольжения Q, совпадающей с плоскостью чертежа (белые кружки — атомы над плоскостью Q, а черные — под ней). Линией винтовой дислокации является АО, параллельная вектору сдвига (при линейной дислокации эта линия перпендикулярна вектору сдвига). [c.20]

На рис. 1.13 представлены микрофотографии следов точечных дислокаций (отдельные точки), линейных дислокаций (сплошные прямые линии, а также спирали или полуокружности). В этом случае зерна дислокаций могут располагаться в виде сфокусированных пучков выгнутых линий или в виде сетки пересекающихся дислокаций. [c.20]

I — экстраплоскость II —II — линия дислокации ЕА Ь) — вектор Бюргерса [c.470]

Наибольшее геометрическое и энергетическое возмущение в кристалле сосредоточено вблизи линии дислокации. [c.471]

Существует два основных типа движения дислокаций. При скольжении или консервативном движении дислокации движутся в плоскости, определенной линией дислокации и вектором Бюргерса. При переползании или неконсервативном движении дислокация выходит из плоскости сдвига. [c.472]

Рисунок 4.15 - Зависимость между эффективной энергией активации движения (Uq) дислокаций в плоскости семейства (110) и коэффициентом интенсивности напряжений (Kпостроения прямых U(o)-Kq. Здесь характеризует активационные объемы при термически

Дислокации образуются вследствие появления в кристалле дополнительной атомной плоскости (экстраплоскости), из-за частичного сдвига одной части плоскостей по отношению к другой. На рис. 12.35 показана краевая, или линейная, дислокация. Линия дислокации представляет проекцию внедренной экстраплоскости и обозначается знакомХ, если экстраплоскость вставлена сверху (положительная дислокация), — знаком Т, если экстраплоскость вставлена снизу (отрицательная дислокация). Степень искаженности кристаллической решетки (показатель энергии нестабильности дислокации) определяется вектором Бюргерса Ь, [c.470]

Пусть в теле созданы две дислокации, линии которых суть Г и Г, векторы Бюргерса Ь ш Ь соответственно. Этим дислокациям соответствуют системы напряжений 0, и j. . и деформации ец и Энергия взаимодей-стввя может быть подсчитана двояким способом либо нужно предположить, что первая дислокация уже существовала в теле к моменту, когда в нем создается вторая, либо наоборот. Работа напряжений Ojj на относительном перемещении Ь. краев разреза 2, проведенного через контур Г, представляет собою энергию взаимодействия [c.475]

Линейная и винтовая дислокации являются лишь частными случаями дислокации общего вида, которую можно рассматривать как некоторую кривую, отделяющую в плоскости скольжения сдвинувшуюся часть атомов слоя от еще не сдвинувшейся. На рис. 4.14 показана дислокация общего вида на одном из этапов ее движения. Интересно отметить, что вблизи точки А дислокация имеет характер. пинейиой дислокации (линия дислокации перпендикулярна [c.244]

Линейные дефекты имеют малые размеры в двух измерениях и большую протяженность в третьем. Эти дефекты называют дислокацияни. Краевая дислокация (рис. 1.3) представляет собой искажение кристаллической решетки, вызванное наличием лишней атомной полуплоскости (экстраплоскости). Край экстроплоскости, перпендикулярный направлению сдвига, и является краевой дислокацией. Линия дислокации перпендикулярна плоскости рисунка 1.3. [c.13]

С некоторым приближением, по аналогии с методиками определения скорости по головной дислокации линии скольжения или луча розетки микротвердости, может принять модель цуга дислокаций и попытаться определить скорость движения головной дислокации. Что же касается соблюдения методического условия т = onst, можно полагать, что при минимальной скорости движения траверсы и узком диапазоне изменения напряжений динамическое нагружение приближается к условиям статического. С другой стороны, зависимость скорости движения дислокаций в кремнии от напряжений довольно слабая [454, 455]. Кроме того, как видно из табл. 6, приповерхностный деформированный слой при температурах 680—900 С образуется в довольно узком интервале напряжений, когда конечное значение отличается от начального всего на 10-30%. Исходя из этих соображений, вполне разумно оценить скорость движения дисло-каццй по формуле [c.135]

Детали машин и элементы конструкций — распределенные системы, поля напряжений, деформаций и температур в которых, как правило, неоднородны. Поэтому накопление повреждений протекает в различных точках неодинаково, так что меры повреждений — функции не только времени, но и координат. Это приводит к континуальным моделям повреждения, в которых наряду с полями напряжений и температуры рассматривают поля некоторых скалярных и тензорных характеристик поврежденности материала. По существу модели теории пластичности и теории ползучести представляют собой континуальные модели накопления повреждений, в которых степень повреждения материала определена через поля тензора пластических деформаций или его инвариантов. В более общем случае можно ввести дополнительные поля, которые характеризуют плотность дислокаций, линий скольжения, микротрещин и т. п. Предложен ряд моделей, использующих тензоры второго и более высокого ранга. Однако для использования этих моделей в прикладных расчетах необходимо иметь весьма обширные опытные данные, которые можно получить только из весьма тонких и обстоятельных экспериментов (которые пока никто не проводил). Возможно, что более практичным является другой путь развивать не полуэмпири-ческие, а структурные модели, которые явным образом описывают явления, происходящие в структуре материала при его повреждении. Влияние неоднородности полей напряжений и температур на процессы повреждения целесообразнее учитывать, рассматривая достаточно большое число наиболее напряженных точек и узлов, т. е. увеличивая размерность вектора г 5. [c.93]

Нижний контур проведен в области без дислокаций. Если выйти из точки Л и сделать пять шагов вниз, шесть направо, пять вверх и шесть налево, то мы опять вернемся в А. Верхний контур окружает дислокацию (линия дислокации перпендикулярна атомной плоскости). Если выйти из точки В и проделать ту же последовательность шагов (пять вниз, шесть направо, пять вверх, шесть налево), мы попадаем в точку С, а не в исходную точку В. Вектор, соединяющий точку В с С, и есть вектор Бюргерса Ь. (Дислокацию, которую окружает ве рхний контур, легче всего обнаружить, рассматривая страницу под очень малым углом). [c.251]

К самопроизвольным процессам, которые приводят пластически деформированный металл к более устойчивому состоянию, относятся снятие искажения кристаллической решетки и другие В1нутризеренные процессы и рост зерен. Первое е требует высокой температуры, так как при этом происходит незначительное перемещение атомов. Ул<е небольшой нагрев (для железа 300— —400°С) снимает искажения решетки (как результат многочисленных субмн кролроцессов — уменьшение плотности дислокаций в результате их взаимного уничтожения, так называемая аннигиляция, слияния блоков, уменьшение внутренних напряжений, уменьшение количества вакансий и т. д.). Линии на рентгенограммах деформированного металла, размытые вследствие искажений решетки и нарушений се правильности, вновь становятся четкими. Снятие искажений решетки в процессе нагрева деформированного металла называется возвратом, или отдыхом. В результате этого процесса твердость и прочность несколько понижаются (па 20— 30% по сравнению с исходными), а пластичность возрастает. [c.86]

Край экстраплоскости АВ представляет собой линию краевой дислокации, кот( ра л простирается вдоль плоскости скольжения (нернендикулярно вектору сдвига т) через всю толщу кристалла (рис. 9, б). В поперечном сечении, где имеет место су1цественное нарушение в периодичности и расположении атомов, размер), де-( )екта не ве п1ки и не превышают 3—5 и (а период реш.тки). [c.21]

Кроме краевых различают еще винтовые дислокации. На рис. 10 показана пространственная модель винтовой дислокации — это прямая линия EF (рис. 10), вокруг которой aroMinje п.юскости изогнуты гю винтовой поверхности. Обойдя верхнюю изогнутую атомную плоскость по часовой стрелке, приходим к краю второй атомной плоскости и т. д. В этом случае кристалл можно представить как состоящий из одной атомной плоскости, закрученной в виде винтовой поверхности (рис. 10). Винтовая дислокация так же, как и краевая, образована неполным сдвигом кристалла но плоскости Q. В отличие от краевой дислокации винтовая дислокация и вектор сдвига параллельны. [c.22]

Плотность дислокаций экспериментально определяют путем подсчета числа вьипедших на единицу площади шлифа дислокационных линий. На рис. 12 показаны следы травления дислокаций, расиоло-ж енных по границам блоков железа. [c.24]

В 1950 году Франк и Рид предложили механизм, объясняющий непрерывное развитие дислокационных линий и петель и прохождение их через плоскость скольжения. Рассмотрим линию дислокации, зацепленную в точках В и С. (рис. 86, а). Под действием сдвигового усилия линия стремится принять дугообразную форму (Ь). Если сдвиговое усилие достаточно велико, линия дислокации будет продолжать расширятся и пройдет вокруг точек В и С (с). На этой стадии возникнут з частки винтовой дислокации противоположного знака. По мере дальнейшего движения линии дислокации винтовые дислокации противоположного знака будут притягиваться и взаимно уничтожат друг друга, в результате чего образуется идеальнм решетка (б). Оставшиеся [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...