Сжимаемые тела

В зоне соприкосновения образуется площадка, размеры которой зависят от упругости материалов и формы сжимаемых тел. При сжатии сфер (рис. 215, а) площадка имеет вид окружности диаметром [c.341]

Формула Герца справедлива при следующих допущениях контакт происходит при статических условиях нагружения сжимающая сила нормальна площадке контакта, т. е. на поверхности цилиндров нет касательных сил смазка отсутствует сжимаемые тела изготовлены из идеально упругих и однородных материалов. [c.292]

Полная работа внешних сил, совершаемая при изменении объема на конечную величину АУ, получается суммированием вкладов (4.12). Вообще говоря, она может идти не только на увеличение внутренней энергии сжимаемого тела. Часть ее может переходить в кинетическую энергию поршня. Поэтому формула (4.11) будет справедлива только в том случае, когда этой кинетической энергией можно пренебречь. Для этого либо масса поршня, либо его скорость, либо и то, и другое вместе должны быть пренебрежимо малы. В дальнейшем мы будем считать, что это всегда выполняется. [c.80]

Клиновой пресс. Установим зависимость между движущей силой прилол(енной к клину, и силой сопротивления R сжимаемого тела при помощи принципа возможных перемещений. Для [c.307]

Решение. Рассмотрим систему, состоящую из штурвала, зубчатых колес, винта и губки. Введем в рассмотрение силу Р = —Q, с которой сжимаемое тело D действует на губку. Величину этой силы определим из условия равновесия системы. Таким образом, задаваемыми силами, действующими на систему, будут сила Р и пара сил с моментом М. Система имеет теперь одну степень свободы. Сообщим ей возможное перемещение, мысленно повернув штурвал на угол бф в сторону действия момента. При этом губка опустится на некоторую величину Ьа. [c.400]

На тело 3 действует сила F = 460 Н параллельно его плоскости опоры. Определить модуль силы давления тела 2 на сжимаемое тело [c.306]

Значения характеристик критического режима истечения сжимаемых тел приведены в табл. 1.3. [c.81]

В простейшем случае элементарная работа сжимаемых тел определяется в зависимости от давления и изменения объема (рис. 1.4), (1.5). [c.11]

В изотермическом процессе сжатия вся затраченная работа переходит в теплоту, отводимую от сжимаемого тела. Эту теплоту можно передать какому-либо источнику теплоты с температурой, меньшей или в предельном случае, равной температуре изотермического сжатия Т. [c.103]

Внутренние потери /тр+ ут повышают" конечную энтальпию сжимаемого тела. [c.388]

Для многоступенчатых компрессоров относительный внутренний адиабатный к. п. д. принимают, пользуясь практическими данными для всего компрессора в целом, т. е. в пределах от начального давления сжимаемого тела перед компрессором до конечного давления. На основе этого к. п. д., пользуясь методикой, указанной выше для одноступенчатого компрессора, и учитывая секундную массу тела, определяют общую внутреннюю мощность, необходимую для сжатия рабочего тела, а затем, задаваясь механическим к. п. д., — эффективную мощность, отнесенную к валу компрессора. [c.403]

Таким образом эффективную мощность, которую следует подвести к компрессору, определяют по формуле при массе сжимаемого тела m кг сек [c.403]

Осевые многоступенчатые компрессоры. На рис. 33-16 изображена. схематически конструкция осевого многоступенчатого компрессора. Проточная часть его состоит из входного патрубка 12, конфузора J5, в котором движение рабочего тела ускоряется и оно равномерно распределя- ется по венцу лопаток /, установленных в статоре и образующих входной направляющий аппарат, в котором сжимаемое тело приобретает заданную скорость и направление. [c.405]

Точка О характеризует начальные давление и температуру сжимаемого тела во всасывающем патрубке точка О — его полные параметры, учитывающие начальную скорость q. [c.408]

Эффективная мощность его при секундной массе сжимаемого тела т кг равна [c.408]

Применение того или другого типа регулирования обусловливается условиями подвода сжимаемого тела к всасывающему патрубку компрессорной машины и условиями работы потребителей. [c.410]

Главное напряжение сжатия направлено по нормали к поверхности контакта и быстро убывает с удалением в глуби)1у материала, а соответствующее сдвигающее напряжение при этом сначала увеличивается и лишь затем начинает убывать. Следовательно, наибольшее сдвигающее напряжение тц находится на некоторой глубине под поверхностью, где и возникает очаг де(формации у пластичного материала или зарождается трещина у хрупкого. Так как при данной форме сжимаемых тел между оц и тц существует прямая пропорциональность, то в качестве критерия контактной нрочности может быть взято любое из двух неравенств [c.169]

Пример. К рукоятке винтового пресса (( )иг. 40) приложена пара с моментом т шаг винта А., Поступательное перемещение винта Ьг, угол поворота <р дг А = Ь<р 2п. Если реакция сжимаемого тела равна Я, то т1<р — = о, или [c.377]

Пример. К рукоятке винтового пресса (фиг, 40) приложена пара с моментом т шаг винта Л. Поступательное перемещение винта bz, угол поворота bz h = 2тс, Если реакция сжимаемого тела равна Р, то т6< — [c.368]

Сжатие может происходить как при пост. Т (изотермически), так и с одноврем. разогревом сжимаемого тела (напр., в адиабатном процессе). В последнем случае значения К будут большими, чем при изотермич, сжатии (для большинства твёрдых тел при обычной Г на веек. %). [c.492]

Обсуждаемая область знаний стала экспериментальной наукой в современном смысле этого слова вместе с исследованиям главной в XIX столетии фигуры в экспериментальной механике сплошных сред, Вертгейма, вклад которого на протяжении очень небольшого числа лет включил в себя первые обширные серии опытов о хорошо определенными металлами и бинарными сплавами первые исследования постоянных упругости как функций температуры, а так же параметров электрического и магнитного полей первое исследование постоянных упругости анизотропных тел первое экспериментальное исследование постоянных упругости различных видов стекла первое количественное исследование фотоупругости, которое привело к закону, связывающему напряжения и оптические свойства тел с двойным преломлением, позднее известному как закон Вертгейма , первое измерение сжимаемости тел, скоростей продольных волн в проволоке и скорости звука в столбе воды и обнаружение того экспериментального факта, что линейная теория упругости изотропных тел требует определения двух постоянных упругости вопреки почти общепринятой в то время привлекательной атомистической теории, использующей одну постоянную упругости. [c.535]

Для простоты и наглядности представления теории рассмотрим частный случай плоского напряженного состояния в теле, когда векторы Э и S являются двумерными. Для изучения законов упругости и пластичности материалов, т. е. для установления связи между 5 и Э, необходима постановка таких опытов, в которых в любой момент времени могут быть измерены напряжения и деформации во всех точках тела. Для этого необходимо, чтобы напряженное и деформированное состояние испытуемого тела было однородно, т. е. одинаково во всех точках тела. В таком случае по значениям внешних сил и значениям перемещений границ тела легко находятся напряжения и деформации тела. Однако фактически осуществить однородное состояние удается лишь в очень небольшом числе случаев. Выше мы видели, что тело любой формы при равномерном внешнем давлении по всей границе получает однородную деформацию равномерного сжатия, и в этом — простота изучения свойств объемной сжимаемости тел. Далее будем рассматривать однородные сложные напряженные состояния и состояние сдвигов. [c.152]

Колебания с конечной амплитудой сжимаемых тел описываются уравнениями движения [c.190]

Сжимаемые тела. Для сжимаемых тел нет ни одного общего динамического решения для больших перемещений, поскольку [c.190]

Несжимаемые тела. Если на поверхности несжимаемого тела заданы произвольные поверхностные силы, то степень трудности такая же, как и в случае сжимаемого тела. Поэтому решение следует искать только с помощью приближенных или численных методов. Однако для некоторых частных представлений поверхностных сил существует класс точных решений, которые можно построить для несжимаемых тел. Пусть деформация [c.191]

Практически при твердости поверхностей сжимаемых тел > 60 HR a допускаемое контактное напряжение [о1 < 1500 МПа, [c.457]

Установим зависимость реакции N сжимаемого тела от момента приложенной пары сил, пользуясь принципом возможных иереме-ш,ений. Сообщим частям пресса возможные перемещения, совпадающие с их истинными перемещениями при работе пресса. Повернем рукоятку АВ на малый угол бф в сторону действия пары сил. [c.307]

Пусть начальное состояние сжимаемого тела характеризуется точкой Ад, которой соответствуют полные параметры р, У и i. При адиабатном (изоэнтропном) сжатии до давления р состояние рабочего тела характеризовалось бы точкой с параметрами Г , и Потери внутри машины составляют /пот=А/пот= к—Сг Действительный процесс сжатия рабочего тела приближенно может быть отображен политропой Ад—Ак (на рисунке условно принято, что она близка к прямой), направленной в сторону, соответствующую росту энтроНии. В точке Ак рабочее тело будет характеризоваться температурой 7 к, более высокой чем 7 , Соответственно увеличится и удельный объем сжимаемой жидкости. Вследствие этого потребуется дополнительный расход тепла на сжатие увеличенного объема рабочего тела, сопровождающееся повышением температуры. В тепловых двигателях, как это следует из гл. 30, при политропном расширении рабочего тела тепло по- [c.387]

Сжимаемый газ с начальной скоростью Со входит в межлопаточный канал а. При передвижении в колесе между сечениями и / по каналу между лопатками б рабочее тело вследствие гидравлических потерь расширяется до давления р. При этом изоэнтропное (se= onst) теплопа-дение будет равно Ut—io кдж/кг. Если задаться относительным адиабатным внутренним к. п. д. ЛаГв можно получить действительную энтальпию в сечении 1, равную tj (точка /). Далее рабочее тело сжимается под действием центробежных сил и приобретает большую скорость в каналах между лопатками рабочего колеса, являющегося для данной ступени единственным аппаратом, в котором сжимаемому телу сообщается энергия от постороннего источника. Во всех остальных частях ступени, через которые проходит далее рабочее тело, происходит только превращение кинетической энергии в потенциальную, [c.401]

Длины полуосей эллипса касания определяются геометрией соприкасающихся поверхностей и упругими свойствами тел. По известным главным радиусам кривизны сжимаемых тел и их взаимному расположению определяются параметры А и В, а по ним — полуоси эллипса а и Ь. Зная длины полуосей эллипса касания, по выражению (2.106) можно определить максимальное напряженке сжатия в зоне контакта, а затем по выражению (2.107)—функцию д ( , Т1), описывающую распределение давления по площадке каеания. Далее по выражению (2.105) можно определить сближение контактирующих упругих тел. [c.178]

Для текстолита при начальном касании по-линии, в соответствии с опытом работы зубчатых колёс и данными лаборатории приводов ЦНИИТМАШ, допустимые удельные давления (приняв модуль упругости текстолита 60 00J кг/см ) можно принимать ЮСО кг1смК При начальном касании в точке допускаемые удельные давления как для металлических,так и для неметаллических сжимаемых тел можно принимать несколько выше. [c.419]

Практически максимально допускаемое давление при твёрдости сжимаемых тел //pQ 60 выбирается Oo n lSiO) кг слА. При этом удельном давлении и угле подъёма профиля Т момент, который может передать роликовая обгонная муфта с числом роликов г, диаметром зажимной поаерхиосги D = JR см, диаметром ролика 0 == 2гд см и длиной ролика [c.102]

В одном мемуаре за другим с 1842 по 1860 г. Вертгейм повторял, что видит свою задачу в создании широкой базы, позволяющей проверить применимость с точки зрения физики различных теорий, которые предлагаются без введения частных гипотез, как начальной основы для экспериментального исследования. Он был убежден, что такой подход неизбежно приведет к лучшему пониманию предмета и не только путем отказа от теорий и гипотез, неверно трактующих физическую ситуацию, но и повышением адекватности новых теоретических подходов, которые придут им на смену. Кажется странным, что, преследуя столь ясные цели и выступая за логический подход к физике, Вертгейм постоянно подвергался нападкам за опровержение весьма популярных гипотез. Он обвинялся либо в неспособности осмыслить точки зрения, которые он отвергал на основании эксперимента, либо недооценил роли выдающегося теоретика в построении новых теорий, заменяющих или развивающих старые. Все это было слишком обычным для участи экспериментаторов, новые открытия которых опережают современную им науку. Интересно, что несколько современных ему крупных теоретиков таких, как Коши, Дюамель, Понселе и в некоторых случаях Сен-Венан, относились с пониманием и симпатией к его объективности даже после того, как в их собственных ранних теориях эксперименты Вертгейма обнаруживали физическую ограниченность применения. Так, в докладе Академии по работе Вертгейма 1848 г. о сжимаемости тел, работе, которая выявила неприменимость одноконстантной атомистической теории упругости Коши и Пуассона, мы видим следующее заключение комиссии с Коши в качестве докладчика [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...