Вектор свободный

Таким образом, сложение векторов угловых скоростей как пересекающихся, так н параллельных, производится так же, как н сложение сил это закономерно, так как векторы угловых скоростей и сил являются скользящими векторами. Случай пары угловых скоростей аналогичен случаю пары сил. Так же, как и момент пары сил, вектор скорости поступательного движения — вектор свободный, так как он относится к любой точке тела. [c.340]

Векторы Fi приложены к разным точкам, а вектор / —свободный вектор, он может быть построен в любой точке О простран- [c.67]

Мы здесь рассмотрим основы векторного исчисления для свободных векторов, так как изучение скользящих и неподвижных векторов сводится к изучению векторов свободных. [c.19]

Поэтому, в отличие от скорости материальной точки или точки произвольно движущегося тела, которая есть вектор, приложенный к этой точке в данном ее положении, скорость твердого тела, движущегося поступательно, есть вектор свободный, ибо он может быть приложен к любой точке тела. Только в случае поступательного движения и можно говорить о скорости тела как целого. Траектории всех точек тела в этом случае суть конгруэнтные кривые, т. е. такие кривые, которые при наложении совпадают всеми своими точками. [c.95]

Таким образом, и ускорение w точек поступательно движущегося тела есть вектор свободный. Итак, при поступательном движении скорости а ускорения всех точек тела для каждого момента времени равны между собой. [c.95]

Вектор <0, определяемый равенством (11), называется моментом пары так как он может быть приложен в любой точке тела, то это вектор свободный. Следовательно, пара мгновенных угловых скоростей эквивалентна мгновенной поступательной скорости, равной моменту этой пары. [c.144]

Остается невыясненным вопрос о точке приложения этого вектора. Приводимые ниже теоремы об эквивалентности пар показывают, что вектор-момент пары может быть приложен в любой точке пространства, т. е. является вектором свободным. [c.229]

Из доказанных трех теорем вытекает, что 1) вектор-момент пары может быть переносим в любую точку пространства и, следовательно, есть вектор свободный, и 2) пары, имеющие равные векторы-моменты, эквивалентны, так как на основании доказанных теорем одна из этих пар может быть всегда преобразована в другую. [c.231]

Точка приложения Р не фиксируется, это вектор свободный. Подставляя выражение (42.11) в исходное равенство, найдем [c.58]

Так как момент пары М — вектор свободный, то действие на твердое тело системы пар определяется моментом, равным геометрической сумме моментов составляющих пар. [c.122]

Следствие. Пара скользящих векторов полностью определяется своим моментом. Момент пары скользящих векторов — свободный вектор. [c.168]

Обратим теперь внимание на то, что волновой вектор электрона в кристалле в отличие от волнового вектора свободного электрона неоднозначен. Чтобы показать это, рассмотрим трансляционное условие (7.29), накладываемое на волновую функцию электрона, движущегося в периодическом поле решетки [c.218]

Так как вектор М есть вектор свободный, то его можно перенести на линию действия силы Я а (рис. 128). [c.180]

Вектор V называется моментом пары вращений это есть вектор свободный. [c.428]

В механике наряду со свободными употребляются скользящие и закрепленные векторы (н. 1.1 гл. I). При дифференцировании их нужно быть в высшей степени осторожным, так как определение производной дано для свободного вектора. На время выполнения операции дифференцирования будем мыслить скользящие и закрепленные векторы свободными, придавая после операции дифференцирования определенный механический и геометрический смысл производной вектора. [c.147]

Векторы. Свободные векторы [c.9]

В механике употребляются три категории векторов свободные, скользящие и закрепленные. Свободный вектор определяется направлением линии действия, величиной и ориентацией, точка же приложения может быть взята произвольно. Скользящий вектор определяется линией действия, величиной и ориентацией, вдоль линии действия вектор может скользить свободно. Закрепленный или приложенный вектор определяется точкой приложения, линией действия, величиной и ориентацией. [c.9]

ВЕКТОРЫ. СВОБОДНЫЕ ВЕКТОРЫ [c.11]

Сложение векторов свободных 10 --скользящих 14 [c.366]

Так как пара является системой векторов, для которой главный вектор равен нулю, то главный момент пары постоянен по величине и направлению для всех точек пространст.в.а. Этот главный момент называется векторным моментом пары. Векторный момент пары является, следовательно, вектором, имеющим определенный модуль и направление, но его точка приложения может быть выбрана в пространстве произвольно, другими словами, векторный момент пары является вектором свободным. Чтобы уяснить, каким является этот вектор, найдем главный момент относительно точки О, расположенной на плече АВ между точками А к В. Моменты обоих векторов Р и — Р будут перпендикулярны к плоскости пары и одинаково направлены. так как оба вектора Р и —Р имеют одинаковое направление вращения вокруг Точки О. Следовательно, главный момент 00, т. е. векторный момент пары, перпендикулярен к плоскости пары и имеет модуль, равный Р-ОА- -Р ОВ или Р АВ, т. е. равный моменту пары. [c.38]

Так как точка О взята произвольно, то геометрическая сумма нескольких векторов есть вектор свободный. [c.10]

Определение скользящего вектора. Векторы эквивалентные и прямо противоположные. Скользящим вектором, в отличие от вектора свободного, называется вектор, лежащий на данной прямой последняя называется основанием вектора. Два скользящих вектора равной длины и одинакового направления, лежащие на общем основании, носят название эквивалентных, или равносильных. Два скользящих вектора равной длины, лежащие на одном и том же [c.12]

В [1 Л 1], С [1 N, 1 jV] — вектор свободных членов и матрица [c.481]

В этом выражении квадратная матрица и вектор свободных членов представляют собой коэффициенты о и /Зо, которые при расчете заносятся соответственно в матрицу ао и вектор bg. [c.139]

Л4 — формирование вектора свободных членов (а) вектор свободных членов образуется путем перенесения элементов первой строки с обратным знаком [c.72]

Aji = определитель, полученный из А путем замены /-го столбца на вектор свободных членов t ) и разложенный по этому [c.203]

Для определенности решения задачи необходимо одну из неизвестных, например М2, исключить, выразив ее через известную величину свободного члена m2- Для этого на оси равнодействующей опорных весов V12 и У21 откладываем вектор свободного члена m2 и через полученную таким образом точку D2 проводим другую прямую, которая будет представлять второе уравнение [c.94]

Поскольку дальнейшее интегрирование осуществляется по параметру а, то в массивах А, Р содержатся матрица разрешающей системы и вектор свободных членов, умноженные на параметр Ламе А (А1). Все массивы и переменная AI должны быть описаны в вызывающей программе с двойной точностью. [c.250]

Пара вращений аналогична паре сил, дейсгвуюпдей на гвердое те]Ю. YrjmBbie скоросги вращения тела, аналогично силам, являюгся векторами скользящими. Векторный момен пары сил является вектором свободным. Аналогичным свойством обладает и векторный момент пары вращений. [c.213]

Пара вращений аналогична паре сил, действующей на твердое тело. YrjmBbie скорости вращения гела, аналогично силам, являются векторами скользящими. Векторный момент пары сил является вектором свободным. Аналогичным свой-сгвом обладает и векторный момент пары вращений. [c.298]

Если принять, что действие пары сил на твердое тело (ее вращательный эффект) полностью определяется значением суммы моментов сил пары относительно любого центра О, то из формулы (15) следует, что две пары сил, имеющие одинаковые моменты, эквивалентны, т. е. оказывают на тело одинаковое механическое действие. Иначе это означает, что две пары сил, независимо от того, где камедая из них расположена в данной плоскости (или в параллельных плоскостях) и чему равны в отдельности модули их сил и их плечи, если их моменты имеют одно и то же значение т, булут эквивалентны. Так как выбор центра О произволен, то вектор т можно считать приложенным в любой точке, т. е. это вектор свободн)ый. [c.34]

Не будем забывать при этом, что вентор-момепт пары есть вектор свободный. [c.104]

Этот результат подтверждается также простым рассуждением. Вектор-момент Мо равнодействующей пары, как вектор свободный, может быть построен в любой точке. Сама равнодействующая пара может быть реализована в любой плоскости, перпен-ди уддрной вектору-моменту Ио- [c.108]

Матрицу g(") часто называют локальной матрицей жесткости или локальной матрицей теплопроводности, а вектор q><"> — локальным вектором нагрузок или локальным вектором тепловых потоков. Термины жесткость и нагрузка используются исторически потому, что сначала МКЗ развивался применительно к задачам прочностного расчета. В задачах теплопроводности в матрицы g<"> входят теплопроводности X и коэффициенты теплоотдачи а, а в векторы — свободные члены неоднородного уравнения теплопроводности и граничных условий, т. е. объемные и поверхностные плотности теплового потока источников теплоты. Геометрические параметры расчетной области учитываются коэффициентами Ьт Ст функций формы элементн, а также значениями Lij, Li , [c.140]

Интервалы энергий, в к-рые попадают одна или неск. ветвей спектра, наз. разрешёнными зоиа-м и, интервалы, в к-рые пи одна из ветвей не попадает, — запрещёнными зонами. Иногда каждой из ветвей спектра j, (к), соответствующих разным разрешённым зонам, сопоставляют свою [Л-ю ЗБ, рассматривая спектр электронов во всём А -пространстве. Такая схема, наз. схемой расширенных зон (рис. 1, б), удобна при описании почти свободных электронов, т. к. при этом сохраняется соответствие между волновым векторо.ч электрона в кристалле и волновым вектором свободного электрона. [c.89]

Блоки разрешающей системы и вектор свободных членов были получены формальным вариационно-матричным способом. Для их вычисления согласно (3.61) необходимо иметь в качестве исходной информации законы распределения по сечению перемещений и деформаций [матрицы [Fi], [ 2 и [Li], [Lj] (см. (3.43) и (3.44)] соотношения упругости (матрица [G]), матрицы связи i iJ, [ j] [см. (3.45)] и вектор внешних распределенных нагрузок g . Представленные соотношения (3.57), (3.58) -и (3.61), определяющие алгоритм получения канонических систем, являются общими для Широкого класса одномерных систем. [c.89]

Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей (1978) -- [ c.16 ]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.34 ]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.43 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.67 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.152 ]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.25 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.18 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.9 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.320 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.17 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.0 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.23 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.93 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.110 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.13 ]

Курс теоретической механики Том1 Статика и кинематика Изд6 (1956) -- [ c.26 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.207 , c.359 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.44 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...