Проекция внешняя

Первому уравнению (110.1) соответствуют три уравнения проекций внешних задаваемых сил, реакций связей и сил инерции на [c.290]

Если брус нагружен не двумя, как на рис. 2.10, а, а большим числом осевых сил, и по одну сторону от выбранного сечения имеются силы, направленные в противоположные стороны (рис. 2.11, б), то целесообразно договориться о правиле знаков для проекций внешних сил при определении нормальной силы в сечении проекции внешних сил, направленных от сечения, положительны и, наоборот, проекции внешних сил, направленных к сечению, отрицательны. [c.160]

Если в результате алгебраического сложения проекции внешних сил получилось, что Л >0, то нормальная сила направлена от сечения и брус в этом сечении испытывает растяжение при значении N<.0 нормальная сила направлена к сечению и брус испытывает сжатие. В тех случаях, когда при переходе от одного сечения к другому нормальная сила изменяется, строят график изменения значения нормальной силы N по его длине. Такие графики называются эпюрами. [c.160]

Разрежем брус по сечению А на части I к II (рис. 2.40, а) и, отбросив часть У, рассмотрим равновесие оставленной части 11. Из рис. 2.40, б видим, что равновесие обеспечивается возникновением только крутящего момента М , алгебраические суммы проекций внешних сил, образующих пару, на каждую из осей равны нулю, равны нулю и моменты пары сил относительно осей у н г. Следовательно, из равенства (2.1) получим [c.182]

Если сумма проекций внешних сил равна нулю, то имеет место интеграл количеств движения (171). Действительно, проинтегрировав, получаем [c.302]

Как видно из третьего уравнения, проекция реакции подпятника на ось вращения не зависит от Й<орости и равна проекции внешних активных сил на ту же ось [c.356]

Рассмотрим систему, состоящую из пистолета (с кожухом) и пули. Построим оси координат, проведя Ох вдоль дула пистолета. Проекция внешних сил на ось Ох равна нулю. Сила взрыва— внутренняя сила системы и, следовательно, центр масс системы не смещается по оси Ох, и сумма проекций количеств движения после выстрела, как и до выстрела, равна нулю [c.382]

Теорема 5.1.2. (Об изменении количества движения). Если связи идеальны и в каждый момент времени допускают поступательное виртуальное перемещение всей системы параллельно неподвижной оси с единичным направляющим вектором е, то производная по времени от проекции 0 количества движения на эту ось равна сумме проекций внешних активных сил на ту же ось [c.381]

В дифференциальное уравнение вращения тела вокруг неподвижной оси вместо координаты л входит угол поворота ф, вместо массы тела М — момент инерции относительно оси вращения dj, вместо суммы проекций внешних сил на ось Ох — сумма моментов внешних сил относительно оси вращения Ог или так называемый вращательный момент внешних сил. [c.303]

Если проекция внешней нагрузки интенсивностью q на направление орта pi есть qu то полная проекция внешней нагрузки будет равна [c.228]

Х , У , Z (—— j—проекции внешних сил, приложенных на по- / верхности с нормалью v на оси х, у, г, р — радиус кривизны, [c.5]

Выясним, когда доказанные теоремы приводят к первым интегралам. Допустим, сумма проекций внешних активных сил па ось Ох тождественно равна пулю [c.342]

Если пренебречь силой трения (по сравнению с силой взаимодействия человека и тележки), то сумма проекций внешних сил на горизонтальное направление будет равна нулю. Поэтому проекция импульса системы на горизонтальное направление не будет изменяться. Выберем направление, совпадающее с направлением движения человека, за положительное. [c.43]

И Ри — проекции внешних сил, действующих [c.150]

В правой части первых трех уравнений—проекции внешней нагрузки Z—проекция на нормаль в каждой точке оболочки, X и У—проекции на соответствующие перпендикулярные к ней оси. Давление воды на верховую грань плотины действует по нормали к поверхности и, следовательно, имеет только одну проекцию Z. Зададим начало координат в средине основания плотины, положительное направление оси криволинейной координаты а—вверх, положительное направление оси координат Р—вправо. Воспользуемся географическими координатами. Координату любой точки поверхности замеряют как расстояние по меридиональной и параллельной линиям от начальных осей Ada—длина отрезка меридиана, Bd —длина отрезка параллели. [c.80]

Z , — проекции внешних сил, приложенных на поверхности с нормалью v на оси л , (/, 2 (Па) р —радиус кривизны до деформации [c.6]

Выведем кинематическое условие совместности второго порядка. Вначале рассмотрим производную по времени от проекции внешней единичной нормали. По определению имеем [c.8]

Здесь и,- — скорость среды, п — проекции внешней нормали к границе. Применяя теорему Остроградского—Гаусса, получим [c.10]

Внешние силы, приложенные к жидкости, в условиях равномерного движения должны быть равны силам сопротивления, так как равномерное движение может происходить только при соблюдении взаимного уравновешивания всех действующих сил. Поэтому сумма проекций внешних сил на любую ось должна быть равна сумме проекций сил сопротивления на ту же ось. Если за ось проекций принять ось потока (ось движения), то в уравнение равновесия войдут следующие силы сила давления в сечениях/—I и //—II, сила тяжести отсека жидкости и силы сопротивления движению (так называемые силы трения на стенке ). [c.107]

Применим к отсеку движущейся жидкости, ограниченному сечениями 1—1 и 2—2, теорему об изменении количества движения. Изменение проекции количества движения жидкости в отсеках /—2—2—2 на направление движения в единицу времени равно проекции внешних сил на то же направление. [c.101]

Сумма проекций внешних сил на направление оси потока (в единицу времени) [c.119]

Приравнивая сумму проекций изменения количества движения и проекций внешних сил в единицу времени), получаем [c.120]

Составим уравнение проекций внешних сил на ось Ох. В соответствии с рис. 1.2 можно записать [c.33]

Проделав аналогичные операции с проекциями внешних сил на оси Оу и Ог, получим систему дифференциальных уравнений равновесия жидкости [c.36]

Суммарная проекция внешних сил, действующих на изолированную массу жидкости, равна [c.107]

Вненншми силами сисгемы являются силы тяжести Р, Pj, С0С1авляюн1ие реакции оси блока А, , F, и силы реакции рельса N, F, и пара сил с момен 1Ч)м /.. Все си н.1 натяжения нити для всей сисгемы являются 1 нугрсн11ими силами. Для проекций внешних сил на оси координат имеем [c.357]

Рассечем балку на участке II сечением, расположенным на расстоянии X [теперь a xiill a rb)] от левого конца балки, и, отбросив ее правую часть (рис. 2.65, в), найдем, что поперечная сила равна проекции внешней силы на ось у, т. е. [c.202]

При комбинировании шести эиюр в один комплексный (рис. 225) оси О У и ОТ совпадают, что приводит к наложению полей XY и XT и проекции. Кроме того, оказывается, что разместить проекцию поля XT негде. Поэтому предпочитают профильные проекции точек /С и Ж на поле YZ не показывать, а ограничиться только проекциями этих точек на поле TZ (рис. 226). Иногда проекции этих точек на поле YT не показывают, тогда остаются три проекции, внешне похожие иа трехмерные, но с разными расстояниями Ь п d. [c.44]

Векторные уравнения равновесия стержня в декартовой системе координат. Нелинейные уравнения равновесия стержня в связанных осях удобны при решении многих конкретных задач и особенно, когда стержень нагружен следящими силами, проекции которых известны именно в связанной системе координат. В том случае, когда проекции внешних сил известны в декартовой системе координат, можно воспользоваться уравнениями равновесия в декартовых осях. Конечно, всегда можно силы, заданные в одной системе координат, записать в любой другой. Связанные оси являются более эффективными при исследовании равновесия стержня, так как физическое уравнение (1.9), устанавливающее связь между внутренним моментом и приращением вектора у., при упругих деформациях стержип в базисе е, имеет [c.39]

Формула (19.11) называется интегралом движения центра маса системы если система может перемещаться иостуиательио каи твердое тело по KaKoii-нибудь оси и сумма проекций внешних активных сил на эту ось тождественно равна нулю, то проекция центра масс системы па эту ось движется равномерно. [c.343]

Проекция сил веса в рассматриваемых случаях — практически малая величина п ею можно пренебречь, что равносильно рассмотрению прыжка на участке, уклон дна которого = 0. Следовательно, проекции внешних сил в единицу времени на направление движения будут —Ртр, а уравнение прираще- [c.223]

Внутренние силы, действующие со стороны левой части бруса на правую, можно определить и по внещним силам, приложенным не к левой части, а к правой. В этом случае проекции внешних сил на оси и их моменты относительно этих осей необходимо взять с обратными знаками. [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...