Намагниченность вектор

Намагниченность (вектор намагничения). Намагниченность J — величина, равная отношению магнитного момента тела к его объему. В случае равномерного намагничения вещества [c.94]

Все изложенное применимо и к уравнениям магнитостатики (1.6.1) при Л = 0 и пространственно однородной намагниченности. Векторы Р и Е заменяются векторами М и Н соответственно, а тензора, обозначаемый в этом случае через Л, называется тензором размагничивания. [c.74]

В ряде материалов, например в марганцево-цинковом феррите, керамике и других, наблюдается магнитная анизотропия, вызываемая ударной волной, которая приводит к повороту вектора намагниченности. Благодаря этому направление распространения ударной волны становится направлением легкого намагничивания. [c.42]

Например, работа магнитного поля равна - HdM, где Н — напряженность поля (вектор), М — вектор намагниченности магнетика (магнитный момент). [c.9]

Использование магнитных материалов в магнитооптических устройствах основано на эффекте Фарадея (рис. 14), который состоит в том, что при распространении линейно поляризованного луча света К вдоль вектора намагниченности М происходит поворот плоско [c.29]

Высокую магнитную твердость можно получить, создав столь тонкую структуру материала, что каждая частичка будет представлять собой отдельный домен такие частицы способны изменять намагниченность путем поворота вектора спонтанной намагниченности от направления легкого намагничивания, ближайшего к внешнему полю, к направлению этого намагничивающего поля. [c.65]

Комбинированное намагничивание осуществляется при одновременном намагничивании детали двумя или несколькими изменяющимися магнитными полями. При этом можно применять любое сочетание видов тока. При комбинированном намагничивании необходимо, чтобы суммарный вектор намагниченности поворачивался относительно оси детали хотя бы на 90°. Это достигается в результате применения совместно продольного и циркулярного намагничиваний и использования для них токов одного вида, отличающихся по фазе (или времени включения, например, для импульсных токов), или токов разного вида с соответствующими моментами включения или изменения их величины и направления. [c.17]

Центральная плоскость в твердом теле, находящемся пЬд действием сил, главный вектор которых не равен нулю. Пусть на твердое тело действуют силы, главный вектор которых не равен нулю. Допустим, что когда тело перемещается, каждая из сил сохраняет постоянными свою величину и направление и остается приложенной в одной и той же точке тела. Это, например, имеет место для тяжелого тела, образованного соединением нескольких намагниченных тел. В этом случае действие Земли на каждый магнит создает пару, силы которой постоянны по величине и направлению и приложены в полюсах магнита, а полный вес системы также является силой, постоянной по величине и направлению, приложенной в определенной точке тела. Эта система сил имеет главный вектор, равный весу. [c.146]

Специфика магнитных свойств пленок определяется прежде всего тем, что их линейные размеры в плоскости пленки значительно превышают толщину. Вследствие этого размагничивающий фактор в направлении нормали к пленке много выше (л в 10 раз), чем в плоскости пленки. Вектор намагниченности намагниченной пленки располагается практически в ее плоскости. [c.309]

Перемещение границ доменов. При помещении намагниченной пленки в постепенно усиливающееся магнитное поле, направленное противоположно вектору намагниченности пленки, в ней при некоторой напряженности возникают зародыши обратной намагниченности, увеличивающиеся по мере роста Я, что в конце концов приводит к перемагничиванию всей пленки. Это относительно медленный процесс, требующий для своего завершения единиц микросекунд. [c.311]

Когерентное вращение. При быстром приложении к пленке магнитного поля напряженности Я, значительно превышающей Я , наблюдается однородное (когерентное) вращение спинов и вектора намагниченности в сторону переключающего поля. Этот процесс протекает в течение единиц наносекунд и является самым быстро-протекающим процессом перемагничивания. Он может быть осуществлён в однодоменных по толщине пленках, обладающих относительно низкой коэрцитивной силой Яд. [c.311]

Так как напряженность магнитного поля характеризуется вектором, а намагниченность сердечников зависит не только от их ориентации, но и от соотношения продольных и поперечных размеров, то, кроме отмеченных свойств, феррозонды обладают еще и диаграммой направленности, что позволяет использовать их для измерения компонент поля и углов. Наличие естественной диаграммы направленности выгодно отличает феррозонды от ядерно-прецессионных и квантовых датчиков, которые обладают более высокой точностью измерений, но непосредственно реагируют лишь на скалярную величину поля. Они приобретают диаграмму направленности лишь за счет наложения вспомогательного поля заранее известных направления и величины, что не только усложняет и отягощает дополнительными погрешностями процесс измерения, но и делает сами устройства более громоздкими и менее надежными по сравнению с феррозондами. [c.36]

Рассмотрим в качестве примера влияние магнитострикционных эффектов на доменную структуру железа. Домены в железе намагничены до насыщения, вдоль направлений типа [100]. Вследствие магнитострикции они несколько удлинены в направлении намагниченности. Пусть это направление совпадает с осью [100]. Тогда домены несколько сжаты в поперечных направлениях [010] и [001]. Два соседних домена с противоположными векторами намагниченности ([100] и [100]) не обладают упругой энергией, так как у них Xs одинаковы (рис, 10.21,а). Энергия ферромагнит- [c.347]

I — намагниченность, интегральная интенсивность дифракционных максимумов, поток диффундирующего вещества, первый ионизационный потенциал k — волновое число к —волновой вектор fefl — постоянная Больцмана km — магнитная восприимчивость [c.377]

Магнитная анизотропия. Различие магнитных свойств ферромагнетика вдоль неэквивалентных направлений в теле, называемое магнитной анизотропией, наиболее выражено в монокристаллах. iMepoft магнитной анизотропии является работа намагничивания, необходимая для поворота вектора J из положения вдоль оси легкого намагничивания, вдоль которой этот вектор направлен в отсутствие поля, в новое положение — вдоль внешнего поля. Эта работа определяет плотность свободной энергии магнитной анизотропии а, Дж/м , которая следующим образом выражается через углы между вектором намагниченности J и кристаллографическими осями [c.614]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

В ферромагнитных материалах напряженность магнитного поля в выражении для ф заменяется намагниченностью М, Тл, а постоянная Верде — постоянной Кундта К, град/(Тл-см). В таблицах обычно приводят характерное для ферромагнетиков значение параметра вращения при насыщенной намагниченности Ms, Тл, определяемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации Ms для света, распространяющегося вдоль вектора намагниченности Ms, т. е. [c.866]

Схема воспроизведения на экране двумерной картинки с помощью управляемого магнитооптического транспаранта на ЦМД показана на рис. 19. Оптическая эффективность такого транспаранта и контрастность воспроизводимой картинки определяются магнитооптической добротностью среды — носителя доменов. Оптический контраст между информационными ячейками в открытом и закрытом состояниях достигается антипараллельным направлением в них векторов намагниченности. Плоскость поляризации проходящего света вращается в паре информационных ячеек в противоположные стороны. Анализатор устанавливают так, чтобы свет при прохожде- [c.37]

Высококоэрцитивное состояние mhofTix магнитотвердых материалов наиболее естественно интерпретировать на основе законов процесса вращения вектора намагниченности в малых частицах. В действительности необходимо учитывать обе теории (теорию малых частиц и теорию движения доменной стенки). [c.204]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

Кривая намагничивания в области II характеризуется тем, что здесь происходит неупругое смещение границ доменов, т. е. процесс не является обратимым. В области приближения к насыщению (область III) изменение индукции объясняется в основном процессом вращения, когда направление вектора намагниченности самопроизвольных областей приближается к направлеин1р внешнего поля. Полная ориентация намагниченности по полю соответствует [c.88]

Измерители магнитных шумов. При намагничивании и перемагничивании ферромагнетиков наряду с плавными (обратимыми) процессами изменения магнитного состояния материала значительную роль играют процессы скачкообразного изменения намагниченности ферромагнетиков. Это явление было открыто в 1919 году Баркгау-зеном и носит его имя — метод эффекта Баркгаузена (МЭБ). Суть явления с физической точки зрения в следующем. Ферромагнетики при отсутствии внешнего магнитного поля представляют собой области спонтанного намагничивания (домены), каждая из которых намагничена практически до насьщения. Векторы намагниченности этих областей направлены вдоль так называемых направлений легкого намагничивания. Намагниченность значительного объема материала в целом равна нулю, так как суммарные магнитные потоки этих областей замкнуты внутри объема. [c.77]

Наконец, радиочастотный метод был применен для определения магнитного момента нейтрона. В опытах Блоха и Альвареца [ ] использовалось то обстоятельство, что при прохождении пучка нейтронов через кусок намагниченного железа сильнее рассеиваются нейтроны, магнитный момент которых JJ- параллелен вектору магнитной индукции В в железе. Благодаря этому, пучок нейтронов, проходя через намагниченное железо, поляризуется", т. е. в нем начинают преобладать нейтроны с определенным направлением магнитного момента. Если пучок нейтронов пропустить последовательно через два куска намагниченного железа, то такой случай будет аналогичен случаю прохождения света последовательно через два НИКОЛЯ. Как известно, если НИКОЛИ скрещены", то свет не проходит через них, если они поставлены параллельно", то свет проходит. Аналогично, пучок нейтронов легче пройдет через два куска железа с параллельным намагничиванием и [c.577]

Намагничивяние магнетика характеризуется магнитным моментом единицы объема. Эту величину называют вектором намагниченности. Он связан с напряженностью магнитного поля Н соотношением [c.9]

Для монокристалла, показанного на рис. 11.10, а, эта энергия будет значительной, вследствие чего энергетически выгодным оказывается деление его на области, в которых векторы намагниченности направлены в противоположные стороны (рис. 11.10, б и в). Для структуры доменов, показанной на рис. 11.10,6, магнитная энергия будет примерно в 2 раза меньше, чем для структуры на рис. 11.10, а, так как часть магнитного потока, выходящего из одной области, замыкается на другую, вследствие чего уменьшается размагничивающий фактор N, а следовательно, и магнитная энергия Umji- Для случая, представленного на рис. 11.10, в, магнитная энергия уменьшается в 4 раза и т. д. [c.296]

Процесс вращения. При дальнейшем увеличении поля Н начинается поворот спонтанной намагниченности im В направлении к полю (рис. 11.13, а). Процесс намагничивания здесь протекает значительно медленнее, чем на первой стадии, и Рис. 11.14. Кривая иамашнчи-завершается тогда, когда вектор вапия ферромагнетика располагается вдоль поля. Намаг- [c.299]

Плоскополяриаованное колебание Е можно представить в виде двух круговых противоположно направленных колебаний (рис. 11.21, а) Е,, поляризованного по кругу вправо, и Еа, поляризованного по кругу влево. В каждый момент времени эти составляющие образуют с плоскостью колебаний АА равные углы и в сумме дают вектор Е, лежащий в этой плоскости. Если такие колебания попадают в среду, в которой скорость распространения право-и левополяризованной составляющих оказывается неодинаковой, например е, < Са, то колебание Ej будет отставать от колебания Ез и по выходе из среды между ними возникнет разность фаз S. Складываясь, колебания Ei и Е дают снова плоскополяризованное колебание Е, но с плоскостью колебаний ВВ, повернутой относительно начального положения этой плоскости АА на угол 6/2 в направлении вращения более быстро распространяющегося колебания Ej (рис. 11.21, б). Такое явление поворота (вращения) плоскости колебаний или соответственно плоскости поляризации плоскополяризованной электромагнитной волны происходит при прохождении ее через намагниченный ферро- и ферримагнетик в направлении приложенного намагничивающего поля Н (в продольном магнитном поле). Это явление было открыто Фарадеем и называется эффектом Фарадея В металлических ферромагнетиках, сильно поглощающих электромагнитные волны, явление Фарадея можно наблюдать лишь в тонких пленках. В ферритах с высоким удельным электрическим сопротивлением, слабо поглощающим энергию электромагнитной волны, эффект Фарадея может быть реализован в образцах длиной в [c.307]

Рассмотрим процесс намагничивания пленок более подробно. Поместим пленку, намагниченную до насыщения вдоль оси легкого намагничивания, в магнитное поле Н. Под действием этого поля вектор намагниченности пленки отклонится от оси легкого намагни-чиваиия на некоторый угол 0 (рис. П.23, а). Это приведет к появлению в пленке энергии магнитной анизотропии UКак показывает расчет, [c.309]

Подобный характер изменения намагниченности пленки при изменении Н, действующей вдоль оси легкого намагничивания, физически определяется следующим. Для того, чтобы вектор J направленный вдоль оси легкого намагничивания вправо, мог переброситься влево, он должен пройти через направление трудного намагничивания (рис. 11.23, а). До тех пор пока энергия пленки U = = t/к + Vm остается меньше энергии, отвечающей оси трудного намагничивания, Jm не может изменить своего направления, так как не в состоянии преодолеть стоящий на его пути потенциальный барьер. При напряженности же Яд = —(точка G на рис. 11.23, б) энергия пленки сравнивается с высотой потенциального барьера и Jm скачкообразно перебрасывается слева направо, приводя к пе-ремагничиванию пленки. [c.311]

Некогерентное вращение. Наличие в пленке различного рода дефектов вызывает изменение оси легкого намагничивания при переходе из одних локальных областей пленки в другие (дисперсия оси легкого намагничивания). Это приводит к неоднородному (некогерентному) вращению локальных векторов намагниченности этих областей под действием перемагничивающего поля, протекающему значительно медленнее когерентного вращения за десятки-сотни микросекунд. [c.312]

Запоминающие устройства на тонких магнитных пленках имеют ряд преимуществ через ЗУ на ферритовых сердечниках, что обусловило интенсивное проведение работ по их созданию. К таким преимуществам, в частности, относятся следующие перемагничивание пленок требует гораздо меньшей энергии, чем сердечников трудоемкая операция нанизывания отдельных сердечников заменяется напылением одновременно большого числа ячеек со всеми необходимыми шинами и соединениями использование когерентного вращения вектора намагниченности воднодоменных по толщине пленках позволяет заметно увеличить быстродействие ЗУ. [c.313]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...