Рассмотрение системы

Чтобы регулятор во всех случаях регулирования выключал сервомотор, рассмотренная система регулирования снабжается дополнительным звеном 14, входящим во вращательные кинематические пары О и /4 со звеном 15 и штоком 16 поршня 13, а звено 15 входит во вращательную пару М с муфтой N. При этом точка О освобождается от закрепления со стойкой. Звено 14 и шток 16 показаны на рис. 20.3 штриховой линией. Звенья 14, 15 и 16 [c.400]

Критерий фазового равновесия может быть установлен при рассмотрении системы из двух или более фаз, находящихся в контакте, так что вещество, как и теплота, может переноситься через границы раздела фаз. Хотя многофазную систему следует рассматривать замкнутой относительно обмена веществом с окружающей средой, теплообмен между ними возможен. [c.234]

В рассмотренной системе (см. рис. 123) из жидкости выделяются чистые компоненты Л, В и С. Если бы эти компоненты образовывали ограниченные твердые растворы а, Р и у, то в пространственной модели около вертикальных ребер, соответствующих чистым компонентам, были бы объемы, в которых существуют твердые растворы (на рис. 124 приведен лишь участок диаграммы для сплавов, богатых компонентом А). [c.152]

Следовательно, рассматривая диаграмму л<елезо — углерод в участке от железа до цементита, компонентами системы можно считать железо и цементит. В таком случае до рассмотрения системы следует ознакомиться со свойствами и строением этих компонентов. [c.160]

Рассмотренная система с параметрическим возбуждением не является единственной в своем роде. Можно указать на целый ряд простых и сложных систем, в которых возможно возникновение параметрического резонанса. На рис. 558 показано три таких примера. [c.498]

Далее переходим к рассмотрению системы уравновешивающихся сил, приложенных к элементу ED (рис. 61). [c.55]

При рассмотрении системы материальных точек удобно разделить все силы, действующие на точки рассматриваемой системы, на два класса. К первому классу относят силы, которые возникают благодаря взаимодействиям материальных точек, входящих в данную систему. Силы такого рода называются внутренними. Силы, возникающие благодаря воздействию на материальные точки рассматриваемой системы других материальных объектов, не включенных в эту систему, называют внешними. [c.56]

В предыдущей главе при рассмотрении системы, в которой возможны лишь временные взаимодействия, было показано, что скалярной мерой движения служит кинетическая энергия системы [c.74]

Этот результат не является выражением особенностей рассмотренной системы (идеального газа), он следует из законов термодинамики. Для расчета всех овойств системы, как было показано, достаточно знать одно (фундаментальное) соотношение между ними, поэтому уравнения состояния не могут быть независимыми. Связь между ними выводится наиболее естественно- при помощи уравнений Гиббса—Гельмгольца, так называют соотношения между двумя любыми термодинамическими потенциалами, которые различаются друг от друга только одной независимой переменной, т. е. получаются один из другого при однократном преобразовании Лежандра [c.93]

Выражение момента силы относительно точки в виде вектора вполне соответствует физической сущности этого понятия, и если силы расположены в различных плоскостях, то моменты сил относительно точки складывают по правилу параллелограмма. Только при рассмотрении системы сил, расположенных в одной плоскости, можно игнорировать направление вектора момента, а учитывать его величину и знак, т. е. определять момент по формулам (14), (15) или (16). В такой системе, когда все силы и центр моментов расположены в одной плоскости, векторы моментов различных сил относительно какой-либо точки О направлены от точки О перпендикулярно к этой плоскости в ту или другую сторону, и в этом случае их складывают алгебраически. [c.59]

Выражение момента силы относительно точки в виде вектора вполне соответствует физической сущности этого понятия, и если силы расположены в различных плоскостях, то моменты сил относительно точки складывают по правилу параллелограмма. Только при рассмотрении системы сил, расположенных в одной плоскости, можно игнорировать направление вектора момента, а учитывать его знак, т. е. определять момент по формулам (96), (97) и (98). [c.139]

Рассмотренная система допускает множитель М = 1.0 [c.673]

При расчленении системы тел надо следить, чтобы силы взаимодействия между телами пли группами тел сочлененной системы в точках сочленения были равны по величине, но противоположны по направлению. При рассмотрении системы тел или их группы силы взаимодействия между телами системы или их группы намечать не нужно, так как эти силы являются внутренними и в уравнения равновесия для системы тел или их группы не входят. [c.57]

Следовательно, вектор скорости определен аналитически в прямоугольной системе декартовых координат. Применение иных систем координат рассмотрено ниже. Здесь мы остановимся лишь на рассмотрении системы полярных координат на плоскости. [c.79]

Таким образом, наличие широкого спектра моделей ЭВМ различной производительности, значительного числа разнообразных периферийных устройств, а. также средств их объединения делает рассмотренные системы ЭВМ, наряду с быстро развивающимися персональными ЭВМ, возможной базой технического обеспечения САПР ЭМУ как отвечающие основным требованиям к ЭВМ с позиций их применения в САПР. Однако ЕС ЭВМ и СМ ЭВМ являются средствами вычислительной техники общего назначения и находят применение в различных отраслях народного хозяйства. Задачи автоматизированного проектирования ЭМУ, связанные с обработкой графической информации, требуют наличия в составе комплекса технических средств специализированных периферийных графических устройств. [c.31]

Заметим, что рассмотренная система описывает распространение волн в плоскослоистой плазме при нормальном падении [100] или задачу двухканального рассеяния скалярных частиц [50]. [c.270]

Двоякая возможность объяснения движений свободных тел в системе К позволяет сформулировать общее положение, которое получило название принципа эквивалентности коперникова система отсчета, в которой действует однородное поле тяготения, сообщающее всем свободным телам одинаковое ускорение а, эквивалентна системе отсчета, свободной от поля тяготения, но движущейся относительно коперниковой поступательно с ускорением —а. Из принципа эквивалентности сразу следует сделать важный вывод. Можно расширить границы теории относительности и ввести в рассмотрение системы отсчета, движущиеся равноускоренно относительно коперниковой но при этом окажется необходимым рассматривать поля тяготения, эквивалентные полям инерции равноускоренных систем отсчета. [c.384]

Чтобы определить ядра рассмотренной системы с обратной связью относительно выходного сигнала, подставим в уравнение (95) выражение (97) для сигнала ошибки. Тогда [c.98]

Число степеней свободы системы определяется числом независимых переменных, которое необходимо для полного описания движения системы. Ограничивая свое рассмотрение системами с одной степенью свободы, мы в общем случае должны для описания движений в консервативных системах рассматривать дифференциальные уравнения второго порядка ) [c.15]

При анализе конкретной задачи необходимо задаваться какой-либо аналитической или графической аппроксимацией реальных нелинейных зависимостей, т. е. переходить к рассмотрению системы, приближенно передающей свойства реальной системы, а затем искать точное или приближенное, качественное или количественное решение соответствующей математически сформулированной задачи. [c.47]

В стационарном состоянии u = v = Q. Тогда из рассмотрения системы однородных уравнений (4.5.3) вытекает, что в системе возможно состояние покоя ( о = uq = 0) — первое стационарное состояние системы. [c.165]

В заключение еще раз следует подчеркнуть, что в рассмотренных системах при внешнем воздействии происходит гашение, подавление автоколебаний и сохранение (в полосе синхронизации) только вынужденных колебаний. Поэтому общепринятый термин синхронизация не отражает физических процессов, происходящих в подобных автоколебательных системах с термисторами под действием внешней силы. [c.224]

При системе пожаротушения высокого давления напор, требуемый для создания пожарных струй непосредственно из сети, значительно (в 2...2,5 раза) превышает свободный хозяйственный напор для зданий той же этажности. Потери напора в сети на участке между башней и диктующей точкой вследствие увеличения расхода при пожаре возрастают, и ординаты пьезометрической линии теоретически будут при пожаре выше. При этом требуемый напор будет превышать высоту башни, полученную из расчета системы на максимально хозяйственную работу. Возрастут при пожаре и потери напора в водоводе. Это приводит к тому, что для создания требуемых в сети напоров башню при пожаре необходимо отключить. Для рассмотренной системы (при выключении башни) напор, который должна создавать насосная станция II подъема во время пожара, м, будет [c.164]

Выясним теперь, как будет вести себя рассмотренная система, если в свободном от нагрузки состоянии стержень не вертикален, а уже наклонен по отношению к вертикали на угол По. Все выводы сохраняют силу, разница будет состоять лишь в том, что момент М пропорционален углу а — о, [c.124]

Запишите дифференциальные уравнения одномерного медленно изменяющегося неустановившегося движения в открытых руслах. Какие допущения приняты при их выводе Какие из основных уравнений привлекаются при рассмотрении системы дифференциальных уравнений неустановившегося движения [c.88]

Ограничимся рассмотрением системы, показанной на рис. 94. Эта рама три раза статически неопределима. Относительно невысокая степень статической неопределимости позволит нам, с одной стороны, не отягощать [c.118]

Рассмотренная статически неопределимая система удобна для нас как некий эталонный пример, на котором достаточно просто поясняется и понятие предельной силы, и способ определения остаточных сил. Но этим, в сущности, значение рассмотренной системы и исчерпывается. Практического интереса она не представляет. И сейчас мы обратимся к более важной с этой точки зрения задаче об изгибе упруго-пластической балки. [c.145]

Правило формирования матрицы [АГ] и вектора /(Р1 легко вывести из рассмотрения системы уравнений (7.29). [c.154]

Рассмотренные системы циркуляции не исключают, а дополняют друг друга и поэтому находят применение в различных гидроприводах. Нередко используется открытая система циркуляции в комбинации с закрытой. В такой комбинированной системе часть отработанной жидкости в гидродвигателе сливается в резервуар, а другая часть вместе с жидкостью, подаваемой подпиточным насосом, поступает в основной насос. На рис. 97 показано пунктиром подключение к кольцевому трубопроводу узла, обеспечивающего слив в резервуар 6 части отработанной жидкости. Этот узел состоит из подпорного клапана 8 и двух механически связанных обратных клапанов 7. Один из них всегда закрыт (на линии высокого давления), а другой принудительно открыт (на линии низкого давления). [c.149]

Сдвиг фазы на л/2 происходит по той причине, что при резонансе в рассмотренной системе нет установившихся колебаний. Амплитуда все время растет за счет работы сдвинутой по фазе внешней силы. [c.225]

Такие же совокупности переменных будут установлены из анализа уравнений движения, записанных в гидравлической форме. Однако здесь еще в явном виде выступает симплекс

анализа распределения фаз в потоке. [c.19]

Для наглядности введем в рассмотрение понятие изображающей точки. Пусть система имеет две степени свободы, а qi t) и 2 (О суть обобщенные координаты, описывающие ее движение. Очевидно, что каждому положению системы, определяемому координатами Qi и дг, на плоскости дф будет соответствовать точка с коор- динатами qu <72. При изменении и <72 точка на плоскости qiQi будет менять свое положение. Эту точку называют изображающей точкой. При рассмотрении системы с S степенями свободы под изображающей точкой будем понимать точку в s-мерном пространстве с координатами qu q2.....qs. [c.213]

В рассмотренной системе воображаемой мембраной являлась естественная граница фаз, плоская, подвижная и проницаемая для некоторых из компонентов. Никакие ограничения на сосуществующие фазы не вводились, и, как показывают соотношения (14.13) — (14.15), при равновесии наблюдается термическое, механическое и химические равновесия. Если, одпако, мембраной служит реальная перегородка, неподвижная и жесткая, то любые изменения объемов фаз в изолированной системе становятся невозможными, т. е. в (14.8) б= бР = 0. Это условие аналогично, как легко видеть, условию для неподвижных ком-попеитов (14.10). Механическое равновесие фаз может в этом случае -отсутствовать, а для термического и химических равновесий останутся в силе прежние выводы. Разность давлений (ра рр) в такой системе называют осмотическим давлением, для ее нахождения надо использовать какие-либо дополнитель- [c.133]

Описанная в п. 164, 165 процедура понижения порядка системы дифференциальных уравнений движения является одним из наиболее эффективных и практически важных способов, примеияемы. с при интегрировании уравнений движения. Всякая симметрия задачи, допускающая такой выбор обобщенных координат, чтобы некоторые из них qa были циклическими, приводит к существованию первых интегралов ра = onst и, как мы видели, позволяет свести исследовапие движения к рассмотрению системы с меньшим числом обобщенных координат. Для обобщенно консервативных систем с двумя степенями свободы наличие одпоп циклической координаты позволяет свести интегрирование уравнений движения к квадратурам (см. п. 164). [c.278]

Ответ. Н f, g, t)=42 g —2Afg + Bg ), где-/ — координата , g — импульс . Рассмотренная система получается из уравнения Дирака для атома водорода после отделения спиновой и угловой частей [98]. [c.262]

При />1 частица периодически приходит в окрестность начала координат. Пусть х+(0)=р, х+(0)=0. Тогда кинетическая энергия частицы Ч2mQ p sh nt. Рассмотренная система может быть использована в качестве ускорителя ионов [112]. [c.302]

В трехмерном случае при изучении системы из 500 частиц были получены результаты, которые говорили о том, что при некоторой плотности характер движения частиц принципиально меняется. Пусть вначале система была упорядоченной и образовывала ГПУ структуру, а частицы двигались вблизи некоторых положений равновесия. При увеличении объема на 30% по отношению к плотной упаковке система становилась неустойчивой, и в ней наблюдались переходы из упорядоченной в однородную фазу и обратно, но сосуществования двух фаз обнаружить не удалось. Поэтому были изучены двухмерные системы твердых дисков, так как для них число частиц, необходимых для образования кластеров частиц одной фазы любого заданного диаметра, меньше, чем в случае трехмерных систем. Поэтому рассмотренная система из 870 твердых дисков была намного эффективнее, чем система из 500 твердых сфер. Если же в двухмерном случае рассмотреть систему из небольшого числа частиц (72), то она ведет себя аналогично трехмерной системе имеются две несвязанные ветви, причем в области от 5 = 5/5о=1,33 до 1,35 система резко флуктуирует между ветвью с высоким давлением, соответствующей однородной фазе, и ветвью, соответствующей упорядоченной структуре (5о — площадь, СОбТВетСТВуЮЩаЯ ПЛОТНОЙ упаковке частиц). При упорядоченная фаза всегда [c.199]

Вероятностное поведение макроскопических систем , состоящих из громадного числа механически движущихся частиц, является характерной особенностью теплового движения, качественно отличающей его от классического механического движения с присущей ему однозначностью. Наличие огромного числа частиц в термодинамических системах обусловливает второстепенность механических закономерностей движения отдельных частиц и возникновение закономерностей их совокупного, массово] о движения. Принимая основной (первый) постулат, термодинамика таким образом ограничивает себя, исключая из рассмотрения системы, для которых равновесное состояние невозможно (процессы в таких системах не завершаются наступлением равновесия), а также все [c.17]

При выводе выражений (136) и (137) учитывалось, что ядра рассмотренной системы описываются формулой (107) и пронормированы так, чтоЯ(О) =1. [c.116]

Рассмотрим условия равновесия па поверхности тела. Они могут быть получены из ранее рассмотренной системы уравнений (1.1) для определения составляющих рх, Ру, Рг напряжения на наклонной площадке. Если предположить, что элементарная площадка йР поверхности тела имеет нормаль V с направляющими косинусами I, т, п, а поверхностные силы, "отнесенные к едмице площади поверхности тела, имеют составляющие X, У, 2 то заменяя в уравнении (1.1) Ри Ру, Рх соответственно на X, У, 2, получим следующую систему уравнений [c.25]

Непосредственно это влияние отражается числом подобия [ql(p"r)]lwa, примененным впервые при обобщении данных по теплообмену при кипенип в трубах [157, 158, 166]. В работе [157] критерий [ql(p"r)]lw(, получен из рассмотрения системы дифференциальных уравнений, описывающих теплообмен при кипении жидкости в трубах в гидравлической форме. Система обобщенных переменных при этом включает симплекс р 1р" следовательно, это число можно-вводить такж в рассмотрение в виде [<7/(Р )] [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...