Бюргерса вектор

Вектор Бюргерса. См Бюргерса вектор [c.521]

Бейнитное превращение 101, 114 Блюм 324 Борирование 132 Брикетирование 47 Бюргерса вектор 11 [c.489]

Энергия искажения кристаллической решетки характеризуется с помощью вектора Бюргерса. Вектор Бюргерса может быть получен, если, переходя от узла к узлу, обвести замкнутый контур в реальном кристалле, заключив дислокацию внутрь контура (рис. 25). Участок ВС будет состоять из шести отрезков, а участок ВА из пяти. Разница ВС—О А = Ь, где Ъ есть величина вектора Бюргерса, [c.58]

Энергия искажения кристаллической решетки - одна из важнейших характеристик дислокации любого типа. Критерием этого искажения служит вектор Бюргерса, который получается, если обойти замкнутый контур в идеальном кристалле, а затем повторить его в реальном, заключив дислокацию внутри контура. Вектор, необходимый для замыкания такого контура в реальном кристалле, и называется вектором Бюргерса. Вектор Бюргерса для контура, замыкающегося вокруг нескольких дислокаций, равен сумме векторов Бюргерса отдельных дислокаций. Вектор Бюргерса краевой дислокации перпендикулярен ее линии, а для винтовой дислокации - параллелен. [c.38]

Бейнит 331 Бюргерса вектор 37 [c.418]

Бюргерса вектор винтовой дислокации 366 [c.1642]

Основной характеристикой дислокации является вектор Бюргерса (вектор сдвига) Ь. Вектор Бюргерса — это мера искажений решетки, обусловленных присутствием дислокации. Для его определения строят замкнутый контур в кристалле с дефектом и контур, проходящий через те же атомы, в кристалле без дефекта. Проведем в решетке, содержащей краевую дислокацию, замкнутый контур А-В-С-О-А вокруг этой дислокации, начав его из произвольно взятого узла А и откладывая против часовой стрелки определенное число межатомных расстояний (рис. 3.8). Если построить тот же контур в решетке без дислокации, откладывая такое же число межатомных расстояний, то контур окажется незамкнутым. Вектор Ь, который необходимо добавить, чтобы замкнуть контур, и есть вектор Бюргерса. Величина разрыва контура характеризует сумму всех упругих смещений решетки, накопившихся в области вокруг дислокации. Для примера, изображенного на рис. 3.8 (простая кубическая решетка), вектор Бюргерса по абсолютной величине равен расстоянию между соседними атомами и ориентирован перпендикулярно линии дислокации. [c.98]

Другим важнейшим видом несовершенства кристаллического строения являются так называемые дислокации. Представим себе, что в кристаллической решетке по каким-либо причинам появилась лишняя полуплоскость атомов, так называемая экстраплоскость (рис. 8). Край 3—3 такой плоскости образует линейный дефект (несовершенство) решетки, который называется краевой дислокацией. Краевая дислокация может распространяться на многие тысячи параметров решетки, для нее вектор Бюргерса (см. с. ООО) перпендикулярен экстраплоскости. В реальных металлах дислокации смешанные на некоторых участках — краевые, на других — винтовые. [c.28]

Рис. 12. Схема определения вектора Бюргерса для линейной дислокации

Для такого движения дислокации требуется незначительное напряжение, определяемое выражением Тр = G ехр (—2nw/b), где Тр — реальное сопротивление сдвигу G — модуль сдвига W — ширина дислокации Ь — вектор Бюргерса. [c.44]

Для начала работы источника Франка—Рида необходимо приложить напряжение т = Gb/L, где L — расстояние между точками закрепления дислокации А и G — модуль упругости при сдвиге Ь — вектор Бюргерса. [c.46]

PQ — экстраплоскость ЕА [Ь) — вектор Бюргерса [c.470]

I — экстраплоскость II —II — линия дислокации ЕА Ь) — вектор Бюргерса [c.470]

Движущая сила любого вызванного наличием дислокаций процесса в кристалле — потенциальная энергия дислокации, которая пропорциональна квадрату вектора Бюргерса. [c.472]

Существует два основных типа движения дислокаций. При скольжении или консервативном движении дислокации движутся в плоскости, определенной линией дислокации и вектором Бюргерса. При переползании или неконсервативном движении дислокация выходит из плоскости сдвига. [c.472]

Состояния внутреннего напряжения, образованные таким способом, называются дислокациями Вольтерры и характеризуются тем, что интеграл ф da по замкнутому контуру имеет конечное приращение Ь вектор Ь называется вектором Бюргерса. [c.14]

Различают два вида движений дислокаций скольжение, или консервативное движение, и переползание, или неконсервативное движение. При консервативном движении перемещение дислокации происходит в плоскости, в которой находится сама дислокация и ее вектор Бюргерса, который характеризует энергию искажения кристаллической решетки. Эту плоскость называют плоскостью скольжения. В случае скольжения экстраплоскость посредством незначительного смещения перейдет в полную плоскость кристалла, а Б соседнем месте возникнет новая экстраплоскость (рис. 34). Дислокации одинакового знака отталкиваются, а разного знака взаимно притягиваются. Сближение дислокаций разного знака приводит к их взаимному уничтожению. [c.52]

Сузуки 93, 222 Баушингера эффект 234 Бюргерса вектор, конт) р 31,32 Вакансии 27 [c.579]

Краевая дислокация распространяется на тысячи параметров кристаллической решетки в I см кристалла число дислокаций достигает миллиона. Протяженность промежуточной области X называется шириной дислокации. Вектор Ь, или отрезок разомкнутости, определяет одновременно величину и направление смещения и называется вектором Бюргерса. Вектор Бюргерса в случае краевой дислокации перпендикулярен линии дислокации. На рис. 19 вектор Бюргерса по величине равен параметру решетки если вектор Бюргерса равен половине параметра [c.34]

Безопасного срока эксплуатации расчет 298 Безопасности коэффициент 153, 154 Безопасных повреждений расчет 167, 298 Бельтрами гипотеза см. Полной удельной энергии деформации гипотеза разрушения Браве классификация пространственных решеток 27, 28 Бринелирование 15, 17 Бюргерса вектор 52, 54, 56 [c.615]

Оровама уравнение 121, 123 Берга — Барретта метод 192, 194 Бернала — Фаулера правила 160 Бингама тело 16, 20, 24, 225 Бриджмена наковальни 35 Бьеррума дефекты 160, 161 Бюргерса вектор 65—71, 77, 145, 158 [c.279]

МИ векторами Бюргерса расщепляются с выделением энергии и образованием стабильных дислокаций. Поэтому дислокационная реакция, подобно химической реакции, имеет определенный тепловой эффект Др. Если энергия АС высвобождается при расщеплении одной дислокации с большим вектором Бюргерса на две с меньщими векторами, то реакция будет протекать самопроизвольно. Этот процесс расщепления будет происходить до тех пор, пока не останется лишь небольшое количество векторов Бюргерса (векторов скольжения), которые обычно соответствуют кратчайшим расстояниям в решетке Бравэ (при полных дислокациях). [c.223]

В случае линейной дислокации (рис. 1.5, о) сдвиг происходит по плоской поверхности, а в случае винтовой дислокации (рис. 1.5, б) сдвиг идет по винтовой поверхности. Величина единичного смещения плоскостей характеризуется вектором Бюргерса (вектор Ь па рис. 1.5 ), который отражает как абсолютную величину сдвига, так и его направле п1е (правая и левая винтовая дпслокация, положительная и отрицательная краевая дислокация). [c.11]

Протяженность промежуточной области (расстояние С) называют шириной дислокации. Ширина дислокации определяет ее подвижность, т. е. способность скользить вдоль плоскости скольжения под действием приложенной силы. Чем уже дислокация, тем она подвижнее. Ширина дислокации очень мала (например, шнрина дислокации меди равна шести параметрам решетки), тогда как длина ее может быть равна многим тысячам межатомных расстояний. Важнейшей геометрической характеристикой дислокации является вектор Бюргерса (вектор сдвига). При скольжении дислокации в кристалле атомы сдвигаются относительно своих соседей на определенное расстояние и в определенном направлении. Вектор, определяющий величину и направление смещения атомов, называют вектором Бюргерса датшой дислокации. В приведенном на рис. 51 примере вектор Бюргерса равен одному межатомному расстоянию и [c.101]

Если вокруг дислокации L (рис. 12) обвести контур AB D, то участок контура ВС будет состоять из шести отрезков, а участок AD из пяти. Разница B —AD = b, где Ь означает величину вектора Бюргерса. Если контуром обвести несколько дислокаций (зоны искажений кристаллической решетки, которые перекрываются или сливаются), то величина его соответствует [c.32]

Для определения вектора Бюргерса краевой дислокации (рис II) выберем вокруг дислокации контур AR DE. Проведем контур откладывая, например, от точки Л против часовой стрелки снизу вверх по шесть межатомных расстояний АВ, ВС, D и DE. Контур замкнется на участке DA, котор >1Й будет состоять только из пяти отрезков. В кристалле, в котором отсутствуют дислокации, этот участок так же, как и предыдущие, состоял из шести отрезков. [c.23]

Дислокации образуются вследствие появления в кристалле дополнительной атомной плоскости (экстраплоскости), из-за частичного сдвига одной части плоскостей по отношению к другой. На рис. 12.35 показана краевая, или линейная, дислокация. Линия дислокации представляет проекцию внедренной экстраплоскости и обозначается знакомХ, если экстраплоскость вставлена сверху (положительная дислокация), — знаком Т, если экстраплоскость вставлена снизу (отрицательная дислокация). Степень искаженности кристаллической решетки (показатель энергии нестабильности дислокации) определяется вектором Бюргерса Ь, [c.470]

Краевая дислокация может перемещаться также в направлении, пер-пендик> лярном ее вектору Бюргерса. Такое движение сопряжено с перемещением дислокации из одной атомной плоскости в другую, то есть дислокация переползает из одной атомной плоскости в другую. Поскольку такое движение связано с диффузионными процессами, оно происходит достаточно медленно и называется переползанием. [c.52]

Краевая дислокация может перемещаться также в направлении, перпендикулярном ее вектору Бюргерса. Такое движение сопряжено с перемещением дислокации из одной атомной плоскости в другую, то есть ди Jюкa-ция переползает из одной атомной плоскости в другую. Поскольку такое [c.271]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.472 , c.501 ]

Тепловая микроскопия материалов (1976) -- [ c.253 ]

Материаловедение Учебник для высших технических учебных заведений (1990) -- [ c.21 ]

Повреждение материалов в конструкциях (1984) -- [ c.52 , c.54 , c.56 ]

Металлургия и материаловедение (1982) -- [ c.21 ]

Конструкционные материалы Энциклопедия (1965) -- [ c.273 ]

Ползучесть кристаллов (1988) -- [ c.65 , c.71 , c.77 , c.145 , c.158 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.221 ]

Физика дифракции (1979) -- [ c.404 , c.406 ]

Технология металлов Издание 2 (1979) -- [ c.127 ]

Технология металлов и конструкционные материалы Издание 2 (1989) -- [ c.11 ]

Металловедение и технология металлов (1988) -- [ c.58 ]

Теория сварочных процессов Издание 2 (1976) -- [ c.37 ]

Металловедение и термическая обработка стали Том 1, 2 Издание 2 (1961) -- [ c.365 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...