Скорость изменения свойства локальная

Такой подход к формированию условия локального разрушения не является единственным. Если сам выбор параметра разрушения является конструктивным, т. е. имеет в своей основе использование конкретного механизма зарождения микродефектов в материале, а в основу получения кинетического уравнения положены термодинамические соображения, то условие разрушения вытекает из свойств модели разрушения. Так, например, если кинетическое уравнение имеет вид (8.73), то разрушение в точке сплошной среды есть обращение в бесконечность скорости изменения функции р в этой точке, т. е. величины р. [c.598]

Понятие гиперболичности служит матем. выражением и конкретизацией свойства локальной неустойчивости траекторий. Обычно предполагается, что фазовым пространством системы служит нек-рое риманово многообразие (см. Риманово пространство) X, а динамика задаётся гладким отображением Т = Т Х- Х (случай каскада) или гладким векторным полем на X (случай потока). Наличие римановой структуры позволяет измерять длины кривых и объёмы подмножеств, принадлежащих X, а также длины векторов в касательных пространствах к X. Гиперболичность — это свойство отд. траекторий 0(х) = Т х , формулируемое в терминах касательных отображений (решений ур-ний в вариациях — в случае потока), отвечающих ДС Г . Его смысл в том, что при каждом г имеется три типа поведения точек, бесконечно близких к точке Т х при своём дальнейшем движении под действием ДС точки первого типа с экспоненциальной скоростью сближаются с траекторией точки х, точки второго типа с экспоненциальной скоростью удаляются от неё, а точки третьего (нейтрального) типа ведут себя промежуточным образом. Этим трём типам поведения отвечает представление касательного пространства к А" в точке Т х в виде прямой суммы подпространств, переходящих друг в друга вдоль траектории под действием касательных отображений. В случае каскада точек нейтрального типа может не быть совсем, а в случае потока они всегда есть — из таких точек состоит сама траектория 0(х). При изменении направления времени точки первого и второго типа меняются ролями, а точки третьего типа сохраняются. [c.631]

Теория. Сказанное обосновывает необходимость установления количественных связей локальных характеристик течения в массообменной установке с условиями на ее входе и выходе. Для этого необходимо знать физические законы сохранения и особенности течения жидкостей относительно друг друга в данной установке. В результате получаем два типа соотношений 1) алгебраические уравнения, связывающие характеристики в объемах фаз различных потоков (как вблизи концов установки, так и в промежуточных секциях) 2) дифференциальные уравнения, связывающие локальные скорости пространственного изменения свойств жидкости с локальными проводимостями и движущими силами. [c.282]

Для этого предварительно замечаем, что изменение скорости па малых расстояниях обусловлено в основном мелкомасштабными пульсациями. С другой стороны, свойства локальной турбулентности не зависят от имеющего наряду с ней место крупномасштабного движения. Поэтому для вычисления тензора В достаточно рассмотреть частный случай полностью изотропного и однородного турбулентного движения, в котором усреднённое движение жидкости вообще отсутствует ), Раскроем скобки в определении (33,1) [c.155]

От величины Vx следует отличать изменение v x скорости данного перемещающегося в пространстве участка жидкости. Это изменение может, очевидно, зависеть только от величины е, определяющей локальные свойства турбулентности, н, разумеется, от величины самого интервала времени т. Составляя из е и т комбинацию размерности скорости, получаем для искомого изменения [c.190]

Будем считать, что существенное изменение средней температуры происходит на тех же расстояниях I (основной масштаб турбулентности), на которых меняется средняя скорость движения. К мелкомасштабным (масштабы X I) пульсациям температуры можно применить те же общие представления и соображения подобия, которые были ул<е использованы при рассмотрении локальных свойств турбулентности в 33. При этом будем считать, что число Р 1 (в противном случае может оказаться необходимым введение двух внутренних масштабов, определенных по V и по х)- Тогда инерционный интервал масштабов является в то же время конвективным, — выравнивание температур в нем происходит путем механического перемешивания различно нагретых жидких частиц без участия истинной теплопроводности свойства температурных пульсаций в этом интервале не зависят и от крупномасштабного движения. Определим зависимость разностей температур Т%, от расстояний X в инерционном интервале (Л. М. Обухов, 1949). [c.299]

Воздействие высокоэнергетического когерентного излучения на материалы как технологический метод характеризуется широкими потенциальными возможностями обработки металлов и сплавов. Особенностями метода лазерной обработки являются локальность и высокая концентрация подводимой энергии. Используемый диапазон плотностей мощности лазерного пучка находится в пределах Wp = 10 -10 Вт/см . Разработаны перспективные технологии обработки поверхности материалов, позволяющие осуществлять плавление, термо-упрочнение и легирование приповерхностных слоев конструкционных и инструментальных материалов. Варьируя технологическими параметрами, можно обеспечить изменение скоростей нагрева и охлаждения, размеров зон обработки, формировать структуру материалов и получать модифицированные слои с требуемыми свойствами. [c.255]

Эти величины не дают полного представления об ингибирующем действии вещества, особенно в тех случаях, когда речь идет о защите от локальной коррозии, например от коррозионного растрескивания. Здесь потери металла являются второстепенным фактором, и на первый план выступает уменьшение его механической прочности. Поэтому за основу характеристики эффективности ингибитора следует брать скорость снижения механической прочности. Однако довольно часто изменение прочностных свойств происходит параллельно потере массы металла. [c.10]

Согласно (7.12) сопротивление цилиндрической трубы при ламинарном режиме течения пропорционально средней скорости движения жидкости. При переходе к турбулентному течению в силу локальной нестационарности потока инерционные свойства жидкости имеют большое значение и плотность р нельзя исключить из определяющих параметров, поэтому заметно усложнится закон изменения коэффициента сопротивления При Re<10 хорошее сов- [c.200]

МНОГИМ растворам и расплавам полимеров. Оно положено в основу процессов производства искусственных текстильных волокон. Упомянутый выше раствор А можно очень легко вытянуть в жидкие нити длиной несколько десятков сантиметров при миллиметровом поперечнике. Жидкость С лишена такого свойства. Раствор А должен, по-видимому, обладать каким-то реологическим качеством, которое при простом удлинении обеспечивает стабильность по отношению к малым локальным изменениям диаметра, возникающим при вытягивании жидкого волокна. Нужно допустить отсутствие такого качества у ньютоновской жидкости. В первом приближении напряжение можно считать одинаковым вдоль длины вытягиваемого волокна. Тогда локальное уменьшение диаметра приводило бы к возрастанию растягивающего напряжения и продольной скорости, а это в свою очередь вело бы к еще большему уменьшению диаметра в области сужения по сравнению с областями, где диаметр больше. [c.293]

Не менее важную роль в развитии локальной коррозии играет местное изменение состава и свойств электролитов. В этом отношении характерно появление локальной коррозии из-за неодинакового доступа кислорода к различным частям конструкции (дифференциальная аэрация). Язвенная коррозия на трубопроводах и конденсаторах, где под отложениями продуктов коррозии наблюдается сильная коррозия, также обусловлена изменением состава коррозионной среды. Питтинговая коррозия, возникновение которой хотя и не обусловлено вначале местным изменением состава среды, развивается в дальнейшем с большой скоростью главным образом в связи с изменением в питтинге состава коррозионной среды. То же самое относится к щелевой коррозии, коррозии на границе трех фаз и т. д. [c.13]

Местные нарушения сплошности заш,итных пленок также являются причиной возникновения локальной коррозии. Чаще всего этот механизм реализуется на сплавах, склонных к пассивации. Нарушение по каким-либо причинам пассивного состояния на отдельном участке поверхности приводит к тому, что анодные реакции концентрируются на этом месте и протекают с относительно большой скоростью. Характерным локальным процессом такого вида является питтинговая коррозия в ее развитии играет большую роль и местное изменение объемных свойств электролита. [c.14]

Изменение внешних условий наиболее сильно сказывается на процессах локального, разрушения в конце трещины. Поэтому зависимость скорости роста трещин от внешних параметров является наиболее чувствительной и точной характеристикой свойств системы материал —среда. [c.364]

БГК-модель сохраняет большинство основных свойств интеграла столкновений Больцмана, но не лишена и недостатков. От некоторых из них можно избавиться путем соответствующих модификаций, правда, ценой простоты модели. Первая модификация состоит в том, чтобы допустить зависимость частоты столкновений от скорости молекулы, не оставляя ее просто локальной постоянной это изменение диктуется тем обстоятельством, что из расчетов частоты столкновений для физических [c.113]

Время, затрачиваемое светом на прохождение через атмосферу,— лишь малая часть времени флуктуации случайной составляющей показателя преломления пь По этой причине зависимостью величины Пх от времени часто пренебрегают, рассматривая только пространственные свойства. Если в той или иной задаче представляет интерес и временная зависимость, то она вводится на основе гипотезы замороженной турбулентности (называемой также гипотезой Тейлора), согласно которой данная реализация случайной структуры П1 дрейфует через измерительную апертуру с постоянной скоростью (определяемой локальными ветровыми условиями), но без каких-либо других изменений. [c.364]

Изменение скорости на малых расстояниях обусловлено мелкомасштабными пульсациями. С другой стороны, свойства локальной турбулентности не зависят от усредненного движения. Поэтому можно упростить изучение корреляционных функций локальной турбулентности, рассматривая вместо этого идеализированный случай турбулентного движения, в котором изотропия и однородность имеют место не только на малых (как в локальной турбулентности), но и на всех вообш,е масштабах усредненная скорость при этом равна нулю. Такую полностью изотропную и однородную турбулентность ) можно представить себе как движение в жидкости, подвергнутой сильному взбалтыванию и затем оставленной в покое. Такое движение, разумеется, непременно затухает со временем, так что функциям времени становятся и компоненты корреляционного тензора ). Выведенные ниже соотношения между различными корреляционными функциями относятся к однородной и изотропной турбулентности на всех ее масштабах, а к локальной турбулентности — на расстояниях г <С /. [c.194]

Основными факторами, определяющими уровень неупругих деформаций и их зависимость от числа циклов напряжения при различных уровнях напряжений, наряду с общими свойствами сплавов являются особенности дислокационного механизма деформирования сплавов при циклическом нагружении [9, 10], скорость изменения деформаций в процессе циклического деформирования [101 и остаточные напряжения второго рода, возникающие в локальных объемах металла (эффект Баушинге-ра) [1]. [c.5]

Таким образом, при испытании с постоянно изменяющейся скоростью деформации по достижении пластического течения металла величина е должна быть постоянной. Следовательно, трудно предусмотреть, как одна скорость деформации может быть в известном смысле ответственной за величину /Сткр-Было принято без доказательств, что внутри надреза (или предварительно нанесенной трещины) могут происходить локальные изменения свойств раствора [213]. [c.394]

В сварных соединениях трубопроводов могут образовываться и развиваться дефекты. В ряде случаев они достигают таких размеров, что частичнб или полностью разупрочняется сварной стык. Это приводит к образованию трещин, свищей или разрушению швов. Разрыв сварного соединения чрезвычайно опасен своими последствиями. В месте разрушения из трубопроводов или коллекторов котла выбрасывается значительная масса горячей воды йли пара, обладающая большой кинетической энергией. Процесс сварки сопровождается изменением свойств и структуры сплавляемого металла в околошовной зоне. В принципе, сварка - это локальный термодеформационный цикл, проходящий с высокими скоростями в пределах температур от температуры окружающей среды до температуры испарения. [c.192]

При сварке взрывом средняя температура в зоне соединения увеличивается не более чем на несколько десятков градусов. Но в вершинах волн при большой скорости их образования локальные микроучастки могут нагреваться до температуры плавления свариваемого металла. В результате образуются участки с измененными механическими свойствами, что ухудшает качество сварного соединения. В соединении с безволновой границей (область 2) оплавлений металла не происходит, прочность такого соединения наиболее высокая. [c.271]

Обш им экспериментальным результатом макроскопической физики является следующее утверждение значения интенсивных переменных в произвольной точке систры определяются локальным окружением этой ттки. Если система не находится в стационарном состоянии, то скорость изменения интснсившлх величин по крайней мере для не слишком больших времен) также определяется локальным окружением. В математике такие свойства адекватно описываются на языке теории пбля. Мы уже отмечали выше, что макроскопическая физика как раз и является полевой теорией в соответствии с представлением о веществе как о кон- [c.80]

Перейдем теперь ко второму предположению, относящемуся к степени неоднородности газа. Оно гласит, что функция распределения не испытывает заметного изменения в пространстве на расстояниях, проходимых средней молекулой за время Af. Если бы это условие не удовлетворялось, то в уравнении (И.4.И) нам следовало бы вычислять функцию / в той точке, из которой приходит партнер по столкновению. В результате мы получили бы кинетическое уравнение, которое было бы нелокальным в пространстве. На скорость изменения функции распределения в точке q влияло бы пространственное окружение этой точки, что было бы аналогично пространственному немарковскому эффекту. В первом приближении этот эффект исключается, если локальные свойства газа заметно изменяются лишь на расстояниях, существенно превышающих радиус действия сил. [c.32]

Свое исследование макроскопических уравнений мы начнем отнюдь не с самого простого случая. Именно, прежде всего изучим эволюцию той величины, которая составляет основу неравновесной термодинаьшки. Свойство, которое мы собираемся установить здесь, действительно является краеугольным камнем любой макроскопической теории речь идет о выводе второго закона термодинамики. Как известно, второй закон термодинамики непосредственно связан с понятием необратимости. Этот закон гласит, что существует такая функция состояния — энтропия, которая не сохраняется. Более того, в ходе спонтанной эволюции изолированной системы эта фзщкпдя может лишь возрастать во времени в результате необратимых процессов, идущих в системе. Возрастание прекращается только тогда, когда система приходит в равновесное состояние при этом энтропия достигает максимума. При локальной формулировке скорость изменения плотности энтропии S (х t) выражается уравнением баланса типа (12.1.19) [c.55]

I 5 а I 1 = и, в которой на левой стороне характеристика микрообъема 5 вблизи корня дефекта, и на правой стороне напряжение и макрообъем с дефектом длиной /. Фактор интенсивности напряжения вытекает именно из этого определения и для лпшимальиой величины зона пластической дефор.мацин соответствует наибольшему напряжению. Так как одновременно так же определяет освобождаемую энергию упругой напряженности в области трещины, то является очевидным, что разделение материала в корне дефекта должно зависеть от предельного значения фактора интенсивности напряжения иУстановление объема и изменений свойств пластической зоны до предельного состояния по прочности в настояигее время осуществляется изменением раскрытия трещины специальными датчиками. Таким образом возможно установить локальные качества материала, определяющие предельное состояние прочности реальных тел с дефектами. Было показано, что величина пропорциональна Критическое значение фактора интенсивности напряжения поэтому является важной характеристикой материала. Минимальное ее значение отличается от средней величины и зависит от скорости нарастания трещины. Тем не менее используется упрощение для линейной трактовки механики хрупкого разрушения и предполагается, что эта величина постоянная. Влияние различных препятствий краевых условий и влияние всего напряженного объема нельзя объяснить в требуемых масштабах на основании этой механики разрушения и будущее принадлежит теории, основанной на анализе распространения эластических волн в теле, сопровождающем развитие хрупкой трещины. Динамически параметры существующей экспериментальной техникой пока не исследуются. [c.457]

Со времен Галилея известно, однако, что именно этим свойством отличается поле тяготения, в котором все массы приобретают одинаковые ускорения. Масса в поле тяготения является количественной характеристикой силы, с которой тело притягивается к другим телам ( тяжелая масса). С другой стороны, при движении тела под действием других сил, отличных от сил тяготения, масса является количественной характеристикой инертности тел, т. е. их способности замедлять процесс изменения собственной скорости ( инертная масса). Понятия инертной и тяжелой масс, казалось бы, не имеют между собой ничего общего, поскольку первое из них относится к движению в любых нолях, а второе — только в гравитационных полях. Тем более примечательными оказались эксперименты Р. Этвеша (1848—1919), показавшего (с достаточно большой точностью), что обе массы пропорциональны друг другу, и, следовательно, выбором единиц их можно сделать просто равными. Этот результат, первоначально казавшийся случайным, Эйнштейн воспринял как фундаментальный физический принцип, давший возможность сделать вывод о локальной эквивалентности полей сил инерции и тяготения и тем самым установить принцип эквивалентности инертной и тяжелой масс ). Следующее простое рассуждение, принадлежащее Эйнштейну, иллюстрирует эту мысль. Предположим, что в кабине лифта свободно падает твердое тело. Если кабина лифта покоится относительно Земли, то тело будет двигаться в локально однородном поле тяжести с постоянным ускорением g. Пусть теперь одновременно с телом свободно падает и кабина лифта. При одинаковых начальных условиях для кабины и тела последнее будет находиться в покое относительно кабины. В ускоренной (неинерциальной) системе отсчета, связанной с кабиной, на тело наряду с силой тяжести бу,дет действовать равная и противополоокная ей по направлению сила инерции, и под действием этих двух сил тело будет находиться в равновесии ( невесомость ). [c.474]

В общем случае под анизотропией акустических свойств металла понимают изменение скорости распространения и коэффициента затухания в зависимости от кристаллографического направления. Она обусловлена анизотропией механических свойств (модуля упругости, пределов прочности и пластичности и др.). Рассмотрим причины анизотропии акустических свойств. Одна из них — это структура материала. Она наиболее ярко проявляется в металлах с крупнозернистой структурой, имеющих транскри-сталлитное строение, т. е. когда кристаллиты имеют упорядоченное строение и их продольные размеры больше поперечных. Примером могут служить титан, аустенитные швы, медь. Вторая причина —термомеханическое воздействие в процессе изготовления проката, которое делает его структуру слоистой, так как волокна металла и неметаллические включения в процессе деформирования оказываются вытянутыми вдоль плоскости листа. Третья —локальная термическая обработка материала, которая обусловливает возникновение напряжений и, как следствие, изменение механических свойств материала. [c.317]

Члены в правой части представляют собой равнодействующие сил, соответствеино объемных, давления и трения. Так как для реактивного пространства контактных аппаратов характерным является не только поле сил тяжести, в котором при вынужденном течении газа можно было бы пренебречь равнодействующими объемных сил и сил давления, но и поле центробежных или других сил, то указанные составляющие должны быть в общем случае учтены. Однако уравнение движения отличается от рассмотренных ранее уравнений диффузии и теплопроводности не только этим. Так, для него не является очевидным свойство, аналогичное равенству (по модулю) градиентов парциальных давлений компонентов в уравнении диффузии. Поэтому субстанциональная производная вектора скорости в левой части уравнения движения не претерпевает каких-либо изменений, кроме исключения локальной составляющей, так как рассматриваем етационарные процессы в аппаратах [c.38]

ХРУПКОСТЬ—свойство материала разрушаться при небольшой (преим. упругой) деформации под действием напряжений, ср. уровень к-рых ниже предела текучести. Образование хрупкой трещины и развитие процесса хрупкого разрушения связаны с появлением малых локальных зон пластич. деформации (см. Прочность твёрдых тел). Относит, доля упругой и пластич. деформации при хрупком разрушении зависит от свойств материала (характера. межатомных и межмолекулярных связей, микро- и криеталлич. структуры) и условий работы. Приложение растягивающих напряжений по трём гл. осям (трёхосное напряжённое состояние), концентрация напряжений в местах резкого изменения сечения детали, понижение темп-ры и увеличение скорости нагружения, а также повышение запаса упругой энергии нагруженной конструкции способствуют переходу материала в хрупкое состояние. Напр., существенно упругий материал мрамор, хрупко разрушающийся при растяжении, в условиях несимметричного по трём гл. осям сжатия ведёт себя как пластичный материал чем выше концентрация напряжений, тем сильнее проявляется X. материала, и т. д. [c.417]

Способность легко перемещаться внутри кристалла без к.-л. его нарушений является одной из интересных особенностей ЭДК, отличающей их от любых др. макроскопич образований и демонстрирующей их квантовую природу С этой особенностью связаны мн. свойства Э.-д. ж. Высо кая подвижность ЭДК наиб, наглядно была продемонст рирована в экспериментах с неоднородно деформирован ными кристаллами Ge. Ширина запрещённой зоны и следовательно, энергия покоящейся ЭДП) зависит от де формации, поэтому в неоднородно деформированных крис таллах энергия каждой ЭДП различна в разных точках Это эквивалентно наличию нек-рой потенц. энергии, про порциональной локальной деформации, или сил, пропор циональных градиенту деформации. При сравнительно не высоких одноосных неоднородных деформациях удаётся наблюдать перемещение ЭДК на расстояние до 10 м со скоростями, приближающимися к скорости звука в кристалле. В то же время при тех же условиях дрейф отдельных ЭДП и экситонов практически отсутствует. Высокая подвижность объясняется ещё одной удивительной особенностью капель Э.-д. ж. При своём движении макроскопич. ЭДК обладают очень малым трением о кристаллич. рещётку. Взаимодействие с колебаниями решётки сопряжено с изменением энергии электрона, а поскольку электроны и дырки в ЭДК вырождены, то в процессе рассеяния на фононах из общего числа носителей может участвовать лишь небольшая часть электронов и дырок, энергия к-рых близка к энергии Ферми. [c.558]

Измерения локальных значений давлений торможения, статических давлений и направлений скоростей в потоках влажного пара пневматическими методами сопряжены с большими трудностями. При использовании пневматических насадков необходимо заботиться о том, чтобы в коммуникациях, соединяющих приемник зонда с измерительным прибором, не происходила конденсация пара и чтобы каналы зондов не забивались влагой. Кроме того, необходима специальная тщательная тарировка зондов, учитывающая специфические особенности обтекания приемников потоков влажного пара (углы натекания пара и влаги, рассогласование скоростей фаз v, степень неравновсс-ности процесса и изменение физических свойств при ускорении пли торможении потока), На входном участке зонда происходит торможение пара. При дозвуковых скоростях торможение осуществляется постепенно в некоторой области, примыкающей к носику зонда. При сверхзвуковых скоростях возникает дополнительное торможение в адиабатических скачках. Процесс прохождения этих зон каплями влаги в существенной мере определяет показания приборов. В зависимости от скоростей и размеров ка- [c.77]

Построено локальное турбулентное квазистационарное течение вблизи оси симметрии трехмерного прямолинейного канала. Свойства этого течения среди трех компонент вектора пульсаций завихренности доминируют те две, что ортогональны центральной оси выявлен характер изменения пульсаций давления и скорости вблизи оси. В рамках полигармо-нической аппроксимации пульсаций на оси установлено, что ведущим фактором является частота гармонических колебаний, составляющих по-лигармонический процесс с ростом этой частоты увеличивается амплитуда пульсаций давления и скоростей на удалении от оси пульсации давления сильнее, чем пульсации скорости, реа1ируют на эти изменения. [c.129]

Другое свойство, представляющее интерес с точки зрения гидродинамики, состоит в образовании резкой верхней границы суспензии, оседающей в сосуде, особенно для частиц, взвешенных в капельной жидкости. Кинч [58] развил математическую теорию стесненного оседания, основанную на гипотезе, что скорость падения частиц в дисперсии определяется только локальной концентрацией. Из его теории следует, что существования верхней границы вместе со сведениями о начальном распределении частиц вполне достаточно для определения изменений скорости падения с изменением плотности дисперсий частиц. Как он утверждает, о справедливости его гипотезы нельзя судить до того, как будут детально изучены силы, действующие на частицы. В принципе обсуждавшийся выше в этой главе метод отражений должен обеспечить требуемую информацию. Талмадж и Фитч [99] применили метод Кинча для расчета емкости отстойника на основе экспериментов по осаждению определенной порции взвеси. [c.482]

БГК-модель сохраняет большинство основных свойств интеграла столкновений Больцмана, однако она обладает определенными недостатками. От некоторых из них можно избавиться путем соответствующих видоизменений за счет, правда, простоты модели. Первое видоизменение можно ввести так, чтобы частота столкновений оказалась зависящей от скорости молекулы, а не была просто локально постоянной. Это видоизменение связано с тем, что для упругих сферических молекул, всех потенциалов с конечным радиусом действия и степенных потенциалов с угловым обрезанием (за исключением максвелловских молекул) частота столкновений зависит от скорости молекул. Можно ожидать, что это изменение при больших Скоростях молекул будет существенным. С формальной точки зрения видоизменение очень просто достаточно предположить, что в формуле (1.2) V зависит от I (точнее, от с), но условия (1.1) должны по-преячнему выполняться. Все основные формальные свойства (в том числе и Н-тео-рема) сохраняются, но плотность, скорость и температура, входящие в максвелловскую функцию Ф, теперь уже не локальные плотность, скорость и температура, а некоторые фиктивные локальные параметры, связанньге с пятью моментами функции / с весом V (с). Это следует из того, что в этом случае условия (1.1) дают [c.103]

На некотором расстоянии от входа в трубу и далее вниз по потоку между жидкостью и стенками происходит стабилизованный теплообмен. Это — конвективный теплообмен в трубе на таком удалении от сечения, после которого сохраняется определенный закон изменения граничных условий на стенке по длине, что поле температуры практически не зависит от характера распределения температуры и скорости в этом сечении. Когда свойства жидкости постоянны прн некоторых типах граничных условкй на стенке (например, при постоянной температуре стенки или постоянной плотности теплового потока на стенке), распределение температуры (отсчитанной от температуры стенки) по сечению потока при стабилизованном теплообмене остается подобным самому себе в различных сечениях трубы. При этом коэффициент теплоотдачи, отнесенный к местному температурному напору, не изменяется по длине трубы. От входа в трубу и далее вниз пО потоку на длине теплового начального участка локальный и средний а коэффициенты теплоотдачи уменьшаются, так как на этом [c.205]

При больших числах Рейнольдса представляют интерес течения невязкой жидкости с постулированными на основании опыта тангенциальными (вихревыми) поверхностями разрыва скорости, которые можно рассматривать как отрывные течения при числе Рейнольдса, равном бесконечности. Весьма важные результаты получены с помощью асимптотических методов решения уравнений Навье — Стокса при числе Рейнольдса, стремящемся к бесконечности, которые являются развитием классической теории пограничного слоя Прандтля. Эти методы применяются в тех случаях, когда нарушаются основные предположения теории пограничного слоя, например вследствие изменения граничных условий. К таким случаям относятся и характерные области отрывных течений (отрыва и присоединения). При отрыве сверхзвукового потока эти области могут приобретать общие локальные свойства, не зависящие от конкретного вида отрывного течения, что способствовало дальнейшему развитию теории сверхзвуковых отрывных течений и стимулировало пересмотр представлений об отрыве при малых скоростях. Хотя при достаточно больших числах Рей-лольдса течение в пограничном слое становится турбулентным, интервал больших докритических чисел Рейнольдса представляет практический интерес, а результаты, получаемые с помощью асимптотических методов, позволяют осуществить общий анализ отрывных течений, определить критерии подобия и, несомненно, [c.234]

Исследование влияния фактора времени на пластическое деформирование материалов при сложном нагружении мало изучено и представляет самостоятельный интерес. Более того, данный вопртс принципиально важен, так как он непосредственно связан с методикой проведения экспериментов на сложное нагружение. Так, в случаях, когда траектория нагружения имеет изломы (например, многозвенные ломаные в пространстве напряжений), реализация программы испытаний в точке излома траектории просто невозможна без изменения скачком скоростей нагружения и часто по тем или иным причинам сопровождается вьвдержками материала под постоянными нагрузками. Поэтому можно ожидать, что, как и в рассмотренном вьпне случае одноосного нагружения, при сложном нагружении резкое изменение скоростей нагружения и вьщержка в точках излома траектории должны приводить к неравновесности процесса деформирования за этими точками и сказьюаться на локальных свойствах материала. Кроме того, изменение направления нагружения (излом траектории) может быть дополнительной причиной неравновесности процесса деформирования. При этом при сложном нагружении влияние рассматриваемых временных эффектов может проявляться более заметно, чем при простых нагружениях. Это связано с тем, что при резких изломах траекторий нагружения уровень собственно пластических деформаций за точкой излома мал и деформации, обусловленные фактором времени, могут стать определяющими, [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...