Длина вектора

Объем отображаемой информации для АЦД измеряется максимальным числом символов выводимого на экран текста и определяется как произведение максимального числа символов в строке на максимальное число строк на экране дисплея. Для графических дисплеев в зависимости от типа дисплея характеристикой объема отображаемой информации может быть число адресуемых точек на экране или суммарная длина векторов графического изображения. Набор символов, отображаемых на экране, для АЦД составляет 128...160. Для графических дисплеев стандартный набор символов может быть расширен специальными символами, часто используемыми при отображении конкретных графических изображений. [c.56]

Удаление точек от плоскости проекций можно указать произвольно направленными параллельными отрезками (векторами), исходящими из проекций этих точек. Такие проекции называют векториальными или федоровскими (названы по имени академика Е.С. Федорова (1853—1919) — основоположника теоретической кристаллографии). Для точек, расположенных выше плоскости проекций, векторы считаются положительными, для расположенных ниже плоскости проекций — отрицательными. Длины векторов равны величине расстояний соответствующих точек от плоскости проекций. Чертежи в федоровских проекциях применяют в геологии и горном деле, в топографических съемках, земляных и других работах. [c.18]

Измеряя длину вектора Я, находим, пользуясь избранным масштабом, величину равнодействующей. Она равна 17,4 Т. Принят масштаб 1/3 7 в 1 мм. [c.129]

Для нахождения величины и направления ускорения точки С построим на двух векторах гКд параллелограмм. Направление ускорения точки С определится углом а, отложенным от прямой Q . Величина ускорения точки С равна длине вектора с началом в точке С и с концом на стороне параллелограмма, соединяющей концы векторов (рис. б). Это следует из того, чю ускорение любой точки стержня ВА [c.433]

Неизвестные реакции и определяем построением плана сил, выбрав масштабный коэффициент в виде отношения значения силы к длине вектора по чертежу. Из произвольной точки /7—полюса плана сил — будем последовательно откладывать векторы сил, входящих в уравнение группы 4—5 (рис. 6.3 ( ). [c.65]

Как известно из курса механики, каждое гармоническое колебание можно представить в виде вектора амплитуды, составляющего с направлением колебания некоторый угол, равный фазе колебания. Предполагается, что вектор амплитуды вращается вокруг точки, совпадающей с его началом, против часовой стрелки с угловой скоростью, равной круговой частоте колебания. Согласно выбранному масштабу, длина вектора равна величине амплитуды колебания. Этот метод очень удобен при сложении колебаний. Он успешно применяется с целью вычисления результирующей [c.128]

Доказательство. Поскольку указанный линейный оператор переводит ортонормированный базис в ортонормированный, то длина вектора в полученном базисе будет такой же, как и длина соответствующего вектора в исходном [c.20]

Модуль (длина) вектора есть [c.22]

Тем самым длина вектора в соответствующего матрице Р , совпадает с длиной вектора в соответствующего матрице Р. Другими словами, каждой матрице Q 6 51/(2) можно поставить в соответствие некоторый ортогональный оператор А 6 50(3), действующий в пространстве Е . [c.105]

Длина вектора В не определяется условиями задачи. [c.60]

Примечание. Единицы абсолютного значения векторов элементарных трансляций обратной решетки — это не единицы длины. Если длина векторов а, Ь, с измеряется в сантиметрах, то величина векторов а, Ь, с измеряется в сантиметрах в минус первой степени (см ). [c.67]

Это рассуждение может быть подкреплено в точности такими же аналитическими соображениями, которые содержались в уравнениях (1) — (7) при обсуждении вопроса о сохранении импульса. Пусть йг представляет собой вектор, который получается ) при повороте г на произвольный угол 0 относительно произвольной оси. Длина вектора Qr такая же, как и длина вектора г. Мы можем доказать, что сохранение момента импульса следует из инвариантности по отношению к вращению, определяемой соотношением [c.196]

Так как Ар, Bq, Сг — проекции вектора Ко на главные оси инерции тела Ох, Оу, Oz, а Ко— квадрат длины вектора Ко, то па [c.157]

Сила — величина векторная, поэтому графически изображается вектором. Длина вектора в определенном масштабе выражает модуль (численное значение) силы, а прямая, на которой расположен вектор, и его направление указывают линию действия и направление силы. Положение векторов сил в пространстве будем определять с помощью прямоугольной декартовой системы координат, связанной с Землей. Более подробно о системах координат (системах отсчета) будет сказано в последующих разделах курса — кинематике и динамике. [c.24]

Угловая скорость и угловое ускорение, для которых задана только величина, ничего не говорят об ориентировке оси вращения в пространстве. Можно так определить угловую скорость, что она будет указывать не только величину угловой скорости, но и ориентировку оси вращения в пространстве. Для этого угловую скорость изображают вектором, направленным по оси вращения, причем длина вектора в некотором условном масштабе выражает величину угловой скорости. [c.53]

Два вектора называются равными, если длины векторов равны, векторы параллельны (т. е. лежат на одной прямой или на параллельных прямых) и направлены в одну сторону. [c.15]

Найдем длину вектора с. Из Д ОЛВ (рис. 1.2,6) по теореме КОСИНУСОВ имеем [c.16]

По отношению к силовому многоугольнику вектор / является его замыкающей стороной (или просто замыкающей). Измеряя длину вектора Я и угол сг (рис. 1.30,6), определяем величину и направление равнодействующей рассматриваемой системы сил. [c.31]

Вектор F есть отрезок прямой АВ (рис. 1), имеющий начало А и конец В. Длину отрезка прямой АВ называют ве-личиной, модулем или длиной вектора АВ и обозначают АВ. Начало А называют также точкой приложения вектора АВ. Прямую, которая несет вектор, называют линией действия вектора. Ориентацию вектора АВ на линии действия отмечают стрелкой, помещенной в конце В. Направление линии действия определяет направление вектора. [c.9]

Если сумма двух свободных векторов равна нулю Fj + Fa = = О, то вектор Fa = —Fi, имеет длину, одинаковую с длиной вектора Fi, и направлепие, обратное направлению вектора Fi. [c.10]

Рассмотрим теперь более общий случай. Пусть точка, двигаясь по произвольной кривой (рис. 15, а), за промежуток времени переместится из точки А траектории в близкую к ней точку В, а скорость движущейся точки изменится от у до Уь Отложим вектор У] от точки А и построим вектор изменения скорости Ау (рис. 15, б). По направлению вектора у отложим отрезок [АО], равный длине вектора Уь Тогда длина отрезка СО равна а —а, т. е. изменению числового значения скорости, а отношение о —ц /А/, очевидно, равно абсолютному значению среднего ускорения за промежуток времени А . Разложим вектор Ау на две составляющие так, чтобы одна из них АУт совпала с отрезком [СП]. При уменьшении промежутка времени точка В траектории приближается к точке А и угол Аа уменьшается, т. е. в пределе при А/ 0 вектор У1 стремится по направлению к вектору у. Переходя к пределу, имеем [c.17]

Поскольку векторы в реальном пространстве имеют размерность длины, размерность векторов в обратном пространстве есть (длина) . Векторы обратного пространства можно сопоставить с волновыми векторами таких возбуждений, как фотон, колебания решетки, движущийся свободный электрон. Действительно, мгновенное значение амплитуды волны (одномерный случай), распространяющейся со скоростью V и имеющей частоту V, можно записать в виде [c.57]

Термы нормальной связи характеризуются квантовыми числами Ь и 3, которые определяют длины векторов 1Ь1 и 18] по соотношениям, аналогичным (2.2) и (2.5). [c.60]

Рассмотрим две бесконечно близкие точки А(х х" , д ) и Ai x + dx , x + dx , x +dx ) пространства. Эти точки определяют бесконечно малый вектор dr, не зависящий от выбора системы координат. Длину вектора dr обозначим через ds. Если по условию определяет единичный вектор, направленный по прямой А А и то [c.13]

Для структурных групп, изображенных на рис. 3.25, б, в, для отыскания углов ц>2пь (рис. 3.25, б) или фг ,,, (рис. 3.25, в) рассматривают соответствующие прямоз гольные треугольники, так как длины векторов 1 2п, iin, 1 и, h, hr,, Цм — 1ы) известны при заданных размерах звеньев 2 н 3. [c.103]

Чтобы определить длину вектора этого ускорения, строим в соответствии со вторым уравнением из точки С ., совпадающей с полюсом 7г, направление вектора ас = асс . параллельно на-правляьэщей х—х. Точка с пересечения этих направлений опре- [c.40]

Сложнее обстоит дело с понятием физической объективности вектора и соответствующего ему векторного поля. Три его проекции на оси координат зависят от выбора направления этих осей в пространстве проекнми вектора в этом смысле вариантны, но длина вектора, выражающая в выбранном масштабе абсолютное значение физической величины, не может зависеть от произвольного выбора координатной системы. Эта инвариантность длины вектора налагает на функции координат, представляющие его проекции, определенные ограничения. [c.113]

Покаяеем, что эти формулы выражают условие физичности, или, как иногда говорят, объективности, вектора а в том смысле, что при переходе от одной системы координат к другой, неподвижной по отношению к ней системе величина вектора а нс меняется (например, скорость самолета по от1Ю1иеи11ю к Земле не зависит от того, в какой неподвижно связанной с Землей системе координат мы рассматриваем скорость самолета). Для этого заметим, что сум.ча квадратов проекций вектора на оси координат не меняется при переходе от одних осей координат к другим и, таким образом квадрат длины вектора, т. е. квадрат абсолютного значения вектора, является инвариантом по отношению к изменению системы координат. [c.115]

Легко видеть, что вращательноедействие пары на тело действительно определяется ее вектором-моментом т, так как, проведя любую плоскость, перпендикулярную к т, мы найдем плоскость действия пары, измерив в принятом масштабе длину вектора т, определим модуль момента пары, а по направлению т установим направление вращения тела данной парой. [c.168]

Всякий вектор можно определить двумя течками. Одну из них, а именно точку А (рис. 1.1), называют началом, а другую, точку В, концо.м вектора. Действительно, измерив расстояние между точками А и В, получим длину вектора, перемещение же от начала (точка А) к концу (точке В) укажет его направление (на рис. 1.1 оно показано стрелкой). [c.14]

Выртжая движение материальной точки вектором перемещения, мы абстрагируем ее двингение, которое в действительности происходит не по прямой линии, а ио дуге траектории. Только в частном случае прямолинейного движения направление вектора перемещения совпадает с траекторией точки. При криволинейном движении чем меньше променгуток времени меигду двумя последовательными положениями точки на траектории, тем меньше вектор перемещения и тем точнее он характеризует ее истинное движение. Очевидно, в пределе при бесконечно малом промежутке времени бесконечно малый по длине вектор перемещения совпадает с бесконечно малым участком траектории. [c.12]

Потенциальная энергия взаимодействия этих частиц зависит лишь от расстояния между -ними, т. е. от длины вектора перемещения г, равного разности их радиус-векторов г = Г1—Гг. Следовательно, П( г,—Гг ) =П( г ) =П(г). Полная энергия частиц = = 72Н7 У1 + /2Я 2И2 + П(г). По ззкону сохрзнения импульса имеем [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...