Жидкая нить

Другая концепция, введенная в анализ явления снижения сопротивления, основана на том факте, что жидкие нити в турбулентном поле течения непрерывно растягиваются. Поскольку известно, что упругие жидкости имеют высокое сопротивление растяжению, это было выдвинуто в качестве возможной причины пониженного уровня интенсивности турбулентности в таких жидкостях. Если попытаться найти количественную формулировку для такого подхода, то вновь приходим к такой же группировке переменных, как в правой части уравнения (7-5.5). Интересно заметить, что подход, основанный на рассмотрении волн сдвига, вводил бы в рассмотрение критерий Elj и, следовательно, согласно уравнению (7-2.29), давал бы несколько иную зависимость от числа Рейнольдса. [c.286]

Если имеет место этот случай, то все частицы жидкости, проходящие друг за другом через одну и ту же точку, имеют в этой точке одну и ту же скорость и движутся по одной и той же траектории. Частицы жидкости, траектории которых пересекают данный весьма малый элемент площади, образуют то, что называют жидкой нитью. [c.299]

Предположим, что свободная поверхность жидкости в сосуде очень велика по отношению к отверстию. Все жидкие нити имеют свое начало на этой поверхности, где скорость V так мала, что ее можно считать равной нулю. Предположим, кроме того, что свободная поверхность находится под атмосферным давлением р . Тогда V я г обращаются в нуль одновременно при р=р , и это условие определяет постоянную С в предыдущем уравнении, которое принимает теперь вид [c.301]

Циркуляция вдоль жидкой нити. — Основная теорема п°497 может быть еще выражена в другой форме, которую мы теперь установим. [c.308]

МНОГИМ растворам и расплавам полимеров. Оно положено в основу процессов производства искусственных текстильных волокон. Упомянутый выше раствор А можно очень легко вытянуть в жидкие нити длиной несколько десятков сантиметров при миллиметровом поперечнике. Жидкость С лишена такого свойства. Раствор А должен, по-видимому, обладать каким-то реологическим качеством, которое при простом удлинении обеспечивает стабильность по отношению к малым локальным изменениям диаметра, возникающим при вытягивании жидкого волокна. Нужно допустить отсутствие такого качества у ньютоновской жидкости. В первом приближении напряжение можно считать одинаковым вдоль длины вытягиваемого волокна. Тогда локальное уменьшение диаметра приводило бы к возрастанию растягивающего напряжения и продольной скорости, а это в свою очередь вело бы к еще большему уменьшению диаметра в области сужения по сравнению с областями, где диаметр больше. [c.293]

Вообразим себе, что через все точки контура бесконечно малой площади проведены вихревые линии этим способом мы выделим жидкую нить с бесконечно малым поперечным сечением будем называть ее вихревой нитью. Объем отрезка такой нити, ограниченного двумя определенными частицами, по только что доказанному остается все время наполненным одними и теми же частицами жидкости при передвижении объем этот не изменяется и, следовательно, его поперечное сечение должно изменяться обратно пропорционально длине. Поэтому указанное выше положение можно формулировать и так произведение скорости вращения на поперечное сечение в части вихревой нити, состоящей из одних и тех же частиц воды, остается постоянным при передвижении нити. [c.18]

Стеклянная ткань делается из тонких жидких нитей стекла, которые при вытягивании не рвутся и не распадаются на капли. Причина этого заключается в сильном увеличении вязкости стекла при его охлаждении. Большой устойчивостью обладают также струи, в которых растворены летучие вещества. Причина по-прежнему заключается в увеличении вязкости, на этот раз вследствие испарения. [c.430]

Горизонтальная струя жидкости, направленная на вертикальную пластинку. Из соображений симметрии следует, что центральная жидкая нить у пластинки должна остановиться. Пользуясь обозначениями фиг. 66, получаем из уравнения Бернулли для двух отмеченных на фигуре точек центральной линии тока [c.108]

Точку пластинки, у которой центральная жидкая нить останавливается ИЛИ как бы застаивается, называют критической точкой (или точкой останавливания). Обусловленное этим останавливанием повышение давления [c.108]

Именно, в то время как возрастание скорости, обусловливаемое дальнейшим уменьшением давле[шя, делается все медленнее (так как скорость приближается к предельному значению, соответствующему значению р = 0), плотность все время неограниченно уменьшается и приближается к нулю. Но это означает, что поперечное сечение жидкой нити, достигнув при определенной скорости наименьшего значения, при дальнейшем увеличении скорости начинает вновь увеличиваться. [c.201]

Исследуем подробнее то состояние, при котором поперечное сечение жидкой нити достигает своего наименьшего значения и, следовательно, имеет максимум. Для этого случая, очевидно, должно быть [c.201]

Рис. 4.20. Криостат с герметичной ячейкой тройной точки. Герметичная ячейка 6 подвешена в криостате на нейлоновых нитях внутри золоченого радиационного экрана 5. Серебряная проволока 1 соединяет экран с наружной ванной жидкого азота.

Если следовать за одной и той же жидкой частицей в ее движении и за нитью, содержащей эту частицу, то вихрь (о частицы изменяется обратно пропорционально нормальному сечению нити в том месте, где находится частица. [c.315]

Гидродинамика. Дифференциальные уравнения Лагранжа и Эйлера. Вращение жидких частиц. Вихревые линии и вихревые нити. Потенциал скоростей. Многозначный потенциал скоростей в многосвязном пространстве) [c.138]

Правда, когда я составлял последнюю заметку о минимумах, у меня не было перед глазами Вашей превосходной заметки о законе покоя и я полагался исключительно на то, что мог вспомнить, и на кое-какие заметки, которые я сделал в. .., моих противников, когда читал Вашу работу. Я и сейчас считаю, что мои формулы для минимумов находятся в полном согласии с Вашими принципами и что они даже непосредственно следуют из них. Если с первого взгляда кажется, что в них имеется какое-то различие, то это происходит оттого, что Вы применили Ваши принципы к поискам формы жидкой массы, все частицы которой влекомы к закрепленным точкам, в то время как я рассматривал гибкую нить, подверженную подобному же действию. Я абсолютно ясно вспоминаю, что если применить Ваши принципы к случаю обычной силы тяготения, то они сведутся к наибольшему опусканию общего центра тяжести это опускание и составляет как раз содержание моих формул для этого случая. [c.751]

Меня продолжает волновать один вопрос, связанный с моим сочинением о минимумах, имеющих место в кривых, образованных либо совершенно гибкими, либо упругими нитями, подвергающимися действию каких-либо сил. Я позволил себе высказать Вам все соображения, убеждающие меня в том, что мои формулы не противоречат данной Вами теории однако я думаю, что последняя болезнь помешала Вам взвесить мои соображения. Осмелюсь ли умолять Вас, Милостивый государь, соблаговолить еще раз удостоить вниманием письма, которые я имел тогда смелость адресовать Вам в Потсдам. Я убежден в том, что Вы не найдете больше ни малейшего противоречия между Вашими принципами и моим формулами и что Вы признаете в них большое сходство, о котором я говорил. Правда, тогда я еще не видел, каким образом мои формулы могут быть выведены из Ваших принципов, несмотря на то, что я очень хорошо понял применение, которое Вы им дали для нахождения формы жидкой массы, подвергнутой действию [c.753]

В работе А. Д. Малкиной показано, что истинной причиной прогрессивного роста сил прилипания служит постепенное утоньшение смазочной прослойки между нитями, вследствие чего расстояние между ними непрерывно уменьшается. Это уменьшение расстояния влечет за собой постепенный рост сил молекулярного взаимодействия. Подобная закономерность действия молекулярных сил, как мы указывали раньше, была непосредственно проверена при отсутствии жидких прослоек между твердыми поверхностями. [c.209]

Tf — температура, выше которой в стекле начинают проявляться свойства, типичные для жидкого состояния для обычных стекол она находится приблизительно в пределах 650—850° С. При этой температуре из стекла с трудом можно уже вытягивать тонкие нити. Температуре Tf соответствует одинаковая для всех стекол вязкость, равная приблизительно 10 пз. [c.438]

Угольная нить. . . . Свечная копоть. . . . Обмазка из жидкого стекла с ламповой сажей. [c.503]

На рис. 1-19 представлено измерительное устройство для исследования теплопроводности жидкого и газообразного кислорода по методу нагретой нити [Л. 17] при 46 [c.46]

Для проверки предлагаемого метода расчета температурных полей были изготовлены клинья с углами 6°, 8°30 и —-15°. С целью получения большого количества режимов клинья изготавливались из материалов с существенно различными коэффициентами теплопроводности (использовались парафин, эпоксидная смола,свинец и цинк). Все образцы изготавливались методом литья. В каждый из клиньев по его оси на расстоянии примерно 20—30 мм друг от друга заделывались по три термопары. Спаи и проволоки термопар заливались материалом образца в момент отливки самого образца. В свинцовых и цинковых образцах термопары изолировались специальной нитью из кремнеорганического волокна, пропитанного жидким стеклом. Участки выводов термопар из тела образцов заделывались в специальные латунные трубки диаметром 4 мм. Термопары изготовлялись из константановой проволоки диаметром 0,5 мм. [c.346]

Для машин, обрабатывающих непрерывный материал в виде полотнищ, лент, цепей, нитей, труб, сыпучих, жидких или газообразных материалов, I — количество материала, которое принято за единицу продукции, м, или м , или кг v — скорость непрерывного поступлепия (расход) этого материала, м/мин, или m Vmhh, или кг/мин. [c.594]

Теорема Лагранжа — Дирихле приводит в этом случае к следующему положению если центр масс системы тяжелых точек занимает наинизилее из возможных смежных положений, то это положение равновесия системы будет устойчивым. Торричелли (1608—1647) в исследованиях по статике твердых и жидких тел считал этот принцип основным и самоочевидным. Лагранж в Аналитической механике использовал принцип Торричелли для доказательства принципа возможных перемещений. Не останавливаясь на подробном изложении этого классического доказательства, приведем следующее простое рассуждение. Заменим приложенные к системе силы натяжениями переброщен-ных через идеальные блоки нитей, к концам которых привешены грузы, соответственно равные по величине приложенным к системам силам. Рассматривая полученную таким образом новую систему как эквивалентную предыдущей и принимая [c.341]

На фиг. 2 показан прибор, используемый в Ле вдеие для образцов, в которые можно вставить сердечник [61, 62]. Весь калориметр (образец, сердечник с термометром и нагревателем) помещается в откачанный сосуд, опущенный в дьюар с жидким гелием, который в свою очередь погружен в дьюар с водородом (на фиг. 2 не показан). Для уменьшения теплообмена между ванной и калориметром последний крепится на нескольких остриях или подвешивается на нитях, укрепленных на специальном крючке, сделанном в верхней части откачанного сосуда. [c.332]

Были проведены. эксперименты, при которых вакуум не был достаточно высоким. В большинстве случаев единственное различие состояло в том, что верхний (вспомогательный) обра.чец нагревался быстрее, однако скорость повышения температуры центрального образца не изменялась. Невидимому, в этом случае после размагничивания газ удаляется не в результате откачки, а в результате копденсацшг на охладившихся блоках соли, а дальнейшие процессы протекают так же, как и раньше. Верхний образец нагревается быстрее вследствие того, что по трубе, служащей для откачки, опускается большое количество газообразного гелия, который конденсируется в виде толстой пленки на этом образце и на верхней нити. Лишь когда конечная температура размагиичшшния составляла 0,5° К или выше, приток тепла ко всем трем образцам был заметно больше в случае плохого вакуума. Это не удивительно, поскольку давление пара жидкого гелия при [c.450]

НОЙ модели. Прибор Андроникашвпли состоял из стопки очень I тесно расположенных дисков, подвешенной на крутильной нити в ванне с жидким гелием (фиг. 26). Измерялся период колебании стопки при изменении тель пературы, причем оказалось, что с понижением температуры период колебаний уменьшался. Это явление можно объяснить различием гидродинамических свойств нормальной и сверхтекучей компонент жидкости. Если сверхтекучая компопеита не принимает участия в колебаниях стопки, то нормальная компонента в узких зазорах между дискалга увлекается их движением, [c.809]

Во второй главе я утверждаю, что когда какое-либо тело (будет ли оно твердым или жидким, гибким или жестким или упругим) под действием этих сил находится в состоянии равновесия, то сумма всех действий, влияющих на все элементы тела и выраженных в соответствии с первой главой, будет минимумом. Этот единственный принцип дает мне форму какой-либо жидкой Д1ассы кривую, которую образует нить, будь она гибкая или упругая. Итак, этот принцип не только находится в соответствии с Вашей теорией, но он также есть именно тот, который Вы выдвинули. [c.757]

Примером ипяальнп гладкой поверхности в нашем смысле может служить не только поверхность жидкости, но, например, поверхность свежевытянутой в пламени горелки стеклянной или кварцевой нити. По некоторым опытным данным, поверхность замерзшей ртути сохраняет степень гладкости, близкую к той, которой она обладала в жидком состоянии. Для таких идеально гладких поверхностей коэффициент трения весьма велик — около единицы, даже при ничтожной площади контакта, как в случае скрещенных тонких нитей. [c.142]

Заметим, что мы вывели эту формулу применительно к волне на эпюре р ., а не применительно к какой-либо конкретной волне на деформируемом физическом теле. Значит, эта формула справедлива для любой волны, проектирование которой на ось х дает волну линейной плотности. Но проектировать на ось можно любые тела абсолютно твердые, деформируемые, жидкие, газообразные, сыпучие 9]. Поэтому бегущие волны на этих телах также могут быть путем нроектирования па ось х представлены в виде волн линейной плотности и для них также справедлива формула (5.16). Нас по-прежнему будет интересовать прежде всего применение этой формулы для волн на гибких нитях. [c.83]

Набивка асбестовая, пропитанная АСГ-1 (ТУ 35-ХП-387-61) для уплотнения сальников арматуры, работающей в среде пара н перегретой воды при давлении до 300 кГ1см и температуре до 600° С, изготовляется квадратного сечения со сторонами 4—19 мм из асбестовых нитей, пропитанных жидким стеклом с графитом и тальком. Вес 1 см не более 1,6 г. Содержание пропитки в набивке не менее 30%. [c.402]

Ткани фильтровальные из стеклянных крученых комплексных нитей, предназначенные для фильтрации нейтральных, слабощелочных, кислых жидких н газообразных сред при температуре но выию 350 С, выпускают (ГОСТ 10146—74) пшсти марок ТСФ(Б)-7с, ТСФР(Б)-7с, ТСФ(7-А)-7с, ТСФР(7-А)-7с, ТСФ(7-А)-6п и ТСФ(7-А)-9п. [c.409]

Основным элементом опытной установки является вертикальный бронзовый цилиндр с толстыми стенками для выравнивания температурного поля. По оси цилиндра, имеющего диаметр 18 мм. ятягивается с помощью пружинки платиновая нить диаметром 30 жк и длиной 70 мм. Нить подвергается предварительному отжигу и служит одновременно нагревателем и термометром сопротивления. Последовательно с нитью включаются эталонное сопротивление (/ з = 10 ом), штепсельный магазин сопротивления и миллиамперметр. Питание платиновой нити осуществляется постоянным током от аккумуляторной батареи. Сила тока измеряется потенциометром ППТВ-1. Падение напряжения на рабочем участке нити и на эталонном сопротивлении также измеряется потенциометром. В бронзовый цилиндр в радиальном направлении впаиваются две медные трубочки. Одна из них ведет к манометру и продувочному вентилю, а другая к резервуару с углекислотой. Жидкая углекислота из баллона пропускается через селикагелевый фильтр и запирается в системе, состоящей из внутреннего рабочего о бъема цилиндра и небольшого баллончика емкостью 0,5 л. Баллончик помещается в масляный термостат, который служит для создания необходимого давления опыта. Для этого изменяется только температура термостата. Давление измеряется образцовым манометром. [c.209]

Эталон единнцы силы света — канделы. Шкала силы света—аддитивная шкала отношений (см. Фотометрия). Определения канделы и соответствующие Э. менялись. Первоначальные Э. единицы силы света (свечи) представляли собой свечи, приготовленные из определ. материалов, затем лампы с жидким горючим с лучшими по сравнению со свечами метрологич. характеристиками. Междунар. фо-тометрич. комиссией и Междунар. комиссией по освещению (МКО) создан (1921) междунар. Э. силы света — междунар. свеча — группа постоянно возобновлявшихся электрич. ламп накаливания с угольной нитью, [c.642]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...