Квазистационарные течения

В условиях квазистационарного течения тянущая сила равна силе вязкого сопротивления [c.63]

Для расчета теплообмена в пористой среде необходимо записать вместо одного уравнения теплопроводности, как это имеет место в сплошном твердом материале, два уравнения переноса тепла для каждой фазы в отдельности (газа и твердой матрицы). Связь между ними осуществляется уравнением теплоотдачи с коэффициентом теплообмена av- Ограничимся рассмотрением квазистационарного течения газа в пористой матрице и учтем, что перенос тепла за счет молекулярной теплопроводности в процессе фильтрации газа через поры много меньше конвективного переноса. [c.100]

В нестационарном колебательном режиме коэффициент потерь зависит от частоты, амплитуды колебания и геометрических размеров канала. В отличие от квазистационарного течения между колебаниями ДФ и А (ры) должен существовать сдвиг по фазе, который зависит от частоты колебаний при сравнительно низких частотах колебаний АФ и Д (ры) будут синхронными, с увеличением частоты сдвиг по фазе должен увеличиваться. Следовательно, в общем случае, при колебательном движении жидкости коэффициент потерь является комплексной величиной [c.19]

Для квазистационарного течения градиент давления определяется из одномерного уравнения движения в предположении [c.84]

Приведенные ниже уравнения позволяют рассчитывать изменение параметров во времени для равновесной сжимаемой среды, движущейся в одномерном нестационарном потоке. В основу решения положен известный метод характеристик. Решение уравнений производится разностным методом в его первом нелинейном приближении. Подробно рассмотрены различные типы граничных условий, позволяющие применить развитый расчетный аппарат для решения различных конкретных задач. Полученные решения содержат в себе как частный случай решения для динамики неподвижного теплоносителя и для квазистационарного течения теплоносителя. Эти решения могут быть получены из общего решения для нестационарного потока путем наложения определенных ограничений на скорости распространения трех волн возмущения прямой, обратной и транспортной. [c.12]

Для перехода к уравнениям квазистационарного течения необходимо исключить время из уравнений совместности (1.46) — (1.48). Каждое из уравнений совместности обращается в тождество вдоль собственной характеристической кривой. Поэтому для исключения координаты т потребуется три уравнения. В качестве этих уравнений используем уравнения направлений характеристик [c.28]

Рассматриваемая здесь схема течения была также предложена в работе Д. А. Эфроса Гидродинамическая теория плоско-параллельного квазистационарного течения , ДАН СССР, 51, № 14 (1946). Соответствующая задача для случая а = /г была решена М. И. Гуревичем в статье сОб одной схеме струйного обтекания плоской пластинки . Труды ЦАШ, Ni 612 (1947).—Прим. перев.] [c.318]

Считается, что расходные характеристики дросселей на неустановившихся режимах работы такие же, как и в статических условиях принимается, что в том и другом случае каждой данной разности давлений до и после дросселя отвечает один и тот же расход воздуха (условие квазистационарности течения). [c.269]

В главе 5 приводятся приближенные решения некоторых задач плоского течения в новой постановке течение в тонком слое с изменяющимися внешними границами некоторые случаи квазистационарного течения в тонких слоях нестационарное течение между параллельными плоскостями при изменяющемся перепаде давления нестационарное круговое течение в зазоре между двумя коаксиальными, вращающимися цилиндрами примеры вытеснения среды из плоских каналов при различных законах деформирования их стенок. [c.7]

Один общий случай квазистационарного течения в тонком слое с изменяющимися внешними границами [c.96]

Рассматривается плоское изотермическое квазистационарное течение однородной несжимаемой бингамовской среды в узком [c.96]

Один обилий случай квазистационарного течения в тонком слое 97 [c.97]

Один общий случай квазистационарного течения в тонком слое 101 [c.101]

Некоторые частные случаи квазистационарного течения 117 [c.117]

Таким образом, из любого заданного стационарного плоскопараллельного течения несжимаемой жидкости можно получить соответствующее квазистационарное течение, обладающее линиями равного потенциала и линиями тока заданного течения, если умножить комплексный потенциал и комплексную скорость заданного течения на коэффициент нестационарности. [c.137]

Например, можно сформулировать теоремы об окружности и прямой в случае квазистационарного течения и, пользуясь конформными преобразованиями, построить квазистационарное обтекание непроницаемых границ различной формы. [c.137]

Определение ся на квазистационарные течения (см. гл. 6, [c.331]

Аналогично при квазистационарных течениях равенство (12.3.14) будет вида [c.332]

Таким образом, при квазистационарных течениях граница раздела разноцветных жидкостей определяется аналогично подобной задаче при стационарных течениях. [c.332]

Соотношения (12.3.25) определяют квазистационарное течение [c.333]

Если мы введем эти выражения я)) и О в дифференциальные уравнения пограничного слоя, то получим для определения функций F (г)), /о (л) обыкновенные дифференциальные уравнения, решения которых при Рг = 0,72 даны в работах и [ ]. Функции F (г)), О о (л) и (л) тождественны с решениями стационарной задачи для мгновенной скорости С/оо квазистационарное течение). Дальнейшие решения отклоняются от квази-стационарного решения. [c.411]

Для квазистационарного течения градиент давления определяем из одномерного уравнения движения (1.12), предположив [c.36]

При выбранной нами длине канала время прохождения первичной волной канала и время перестройки описанной выше сложной системы скачков в плоскую отраженную волну примерно совпадают. Поэтому в последующий момент времени на выходе канала устанавливается сверхзвуковое квазистационарное течение, о чем мы судим по постоянству углов наклона скачков на клине, установленном за каналом. Эту стадию процесса можно приближенно рассматривать как истечение сильно нагретого газа через узкое отверстие в расширяющийся канал из резервуара, ограниченного с одной стороны отраженной волной. При этом отношение массы газа, истекающего через щель, по сравнению с массой газа, поступающей в резервуар, в данном случае составляет примерно 720- [c.136]

Результаты исследования указывают на существование периода квазистационарного течения, следующего за периодом формирования отраженной волны и установлением потока в канале. Область за отраженной волной является резервуаром газа высокой температуры, приобретающего сверхзвуковую скорость при течении через щель по расширяющемуся каналу. [c.137]

Силы жидкостного трения характеризуются касательными напряжениями, возникающими в рабочей среде на поверхностях элементов регулирующих устройств. Если поверхность одного элемента отделена от поверхности другого зазором, заполненным рабочей средой, то касательные напряжения могут быть вызваны как относительным движением этих поверхностей, так и движением среды под действием перепада давления. В предположении ламинарного режима движения среды для зазора с параллельными стенками, без учета начального участка потока, сила жидкостного трения Ртр может быть определена, если воспользоваться уравнением (9.116). При установившемся движении среды, а также при тех видах неустановившегося движения, для которых выполняются сформулированные в 9. 9 условия квазистационарности течения, это уравнение принимает вид [c.263]

Построено локальное турбулентное квазистационарное течение вблизи оси симметрии трехмерного прямолинейного канала. Свойства этого течения среди трех компонент вектора пульсаций завихренности доминируют те две, что ортогональны центральной оси выявлен характер изменения пульсаций давления и скорости вблизи оси. В рамках полигармо-нической аппроксимации пульсаций на оси установлено, что ведущим фактором является частота гармонических колебаний, составляющих по-лигармонический процесс с ростом этой частоты увеличивается амплитуда пульсаций давления и скоростей на удалении от оси пульсации давления сильнее, чем пульсации скорости, реа1ируют на эти изменения. [c.129]

Характерный масштаб времени для каждой области определяется из условия одинаковости порядков соответствующих конвективных производных или отношением характерной длины к характерной скорости. При одинаковой протяженно сти наименьшая продольная скорость характерна для области 3, поэтому характерное время здесь будет наибольшим. Используя оценки, полученные в предыдущем параграфе, можно найти оценку характерного времени для пристеночной области Мед . Ниже рассмотрены нестационарные течения, характеризующиеся временем At Мед , т. е. нестационарые течение в области 3 и квазистационарные течения в областях 1 и 2. [c.275]

Отношение касательного напряжения на стенке к касательному напря- жению квазистационарного течения равно [c.411]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...