Нагружение простое

Приведенные соотношения пластичности не являются совершенно точными и считаются верными по крайней мере для тех видов нагружения, при которых внешние силы в процессе нагружения возрастают пропорционально некоторому параметру, например времени. В этом случае, как можно показать, главные осп напряженного состояния при изменении внешних сил сохраняют свое направление. Такой вид деформации носит название простой деформации, а нагружение — простого нагружения. [c.382]

Гипотеза изотропного упрочнения постулирует, что поверхность нагружения просто увеличивается в своих размерах, сохраняя свою начальную форму. Эта гипотеза не учитывает эффект Баушингера. [c.256]

Если нагружение простое, то о1Э = 20 1—а) и из соотношения (5.152) следует формула для функции ф [c.261]

Теорема единственности. А. А. Ильюшиным была доказана теорема [7] при заданных объемных силах Ri, поверхностных силах Qi на части граничной поверхности Sq и перемещениях щ на части граничной поверхности Su, напряженное и деформированное состояние тела, т. е. <т,/> гц, ш. определяются единственным образом, если нагружение простое. [c.271]

Мы не будем здесь рассматривать в деталях вопрос о модели трансляционного упрочнения с кусочно линейной поверхностью нагружения. Простая схема, приведенная на рис. 16.8.2, иллюстрирует эту разницу. Двигаясь в октаэдрической плоскости по радиальному пути нагружения при изотропном упрочнении, мы будем все время находиться на одной и той же стороне расширяющегося шестиугольника, представляющего собою след пересечения октаэдрической плоскости с расширяющейся призматической поверхностью нагружения. При кинематическом упрочнении шестиугольник сначала будет двигаться вправо по нормали к той стороне, на которой находится конец вектора нагружения. В момент, когда шестиугольник займет положение, показанное штриховой линией, конец вектора нагружения окажется в вершине, которая будет следовать по прямолинейному пути нагружения, увлекая за собою перемещающийся параллельно шестиугольник. Радиус-вектор s центра шестиугольника изображает в некотором масштабе пластическую деформацию, вызванную напряжением а при заданном радиальном пути нагружения. Конечно, это относится к случаю линейного упрочнения. [c.557]

На законы пластического деформирования существенное влияние оказывает также характер нагружения тела. В связи с этим различают два вида нагружения простое и сложное. [c.260]

Нагартовка 71 Нагружение простое 466 [c.580]

Деформационная теория приводит к более простым уравнениям, чем теория течения. В случае простого нагружения обе эти теории совпадают. Действительно, если нагружение простое, то (см. 10.4) [c.740]

Соединяя отдельные части, получаем балку постоянного сечения (рис. 35,г), упругая линия которой полностью совпадает с заданной ступенчатой балкой. Таким образом, в результате проведенного преобразования мы получили вместо сложной балки, нагруженной простой нагрузкой, простую балку, нагруженную сложной нагрузкой. Определение перемещений для такой балки при использовании уравнений (28) и (29) не представляет сложности. [c.78]

Активная и пассивная деформации. Различают деформации и нагружения простые (при нагружении детали все нагрузки изменяются в равной пропорции) и сложные (в противоположном случае) [3]. Простая деформация в данный момент называется активной, если интенсивность деформации е, имеет значение, превышающее все предшествующие ее значения, в противоположном случае — пассивной. При простом нагружении получается активная деформация, при разгружении — пассивная. [c.17]

На законы пластического деформирования существенное влияние оказывает также характер нагружения тела. В связи с этим различают два вида нагружения простое и сложное. Простым называется такой процесс нагружения, при котором внешние силы с самого на- [c.218]

Простое и сложное нагружения. Простое нагружение характеризуется тем, что нагрузки (силы, моменты, давление) возрастают в течение каждого опыта пропорционально одному параметру для опытов с тонкостенной трубой очевидно, что тогда и компоненты напряжения возрастают пропорционально тому же параметру и, следовательно, форма тензора напряжения и его главные направления все время сохраняются. [c.33]

Нагружение простое 128 Наклеп 151 [c.313]

Вводные замечания. При эксплуатации конструкций в реальных условиях параметры действующих нагрузок, как правило, варьируют в пределах некоторых интервалов значений. В частности, в условиях динамического нагружения простейшего гармонического типа случайными величинами могут быть уровень Рй, амплитуда Pt и частота в действующей нагрузки, т. е. [c.248]

Отличительной особенностью упруго-пластических сред является независимость результата от скорости проведения процесса и существенная зависимость от направления процесса. Всевозможные напряженные состояния разделяются на два класса упругие-и упруго-пластические. Если для первых любое малое изменение напряжения (догрузка) вызывает обратимую (упругую) деформацию, то Для вторых наряду с обратимыми, догрузками существует пучок догрузок с необратимой (пластической) деформацией. Отметим, что состояний, где не существовало бы пучка или хотя бы одного направления упругой догрузки, которые нужно было бы назвать чисто пластическими состояниями, для упруго-пластического тела не существует. Поэтому упруго-пластические состояния должны ограничивать множество упругих состояний, и это является основой для гипотезы о существовании в пространстве напряжений данной частицы тела предельной поверхности, за которой закрепилось название поверхности нагружения. Прост [c.130]

Относительно единственности Ильюшиным была доказана следующая теорема [119] при заданных объемных силах pFi, поверхностных силах Ri на части граничной поверхности За и перемещениях щ на части граничной поверхности Su напряженное и деформированное состояния тела, то есть ui, aij, eij, определяются единственным образом, если нагружение простое. [c.44]

В теории пластичности [15] показано, что изменение соотношений между компонентами напряжений оказывает большое влияние на механические свойства материалов и что при сопоставлении результатов испытаний необходимо учитывать характер нагружения — простое или сложное. [c.40]

Следует иметь в виду, что при несимметричном нагружении простой балки наибольший ее прогиб не совпадает с серединой пролета. Однако полагают, что практически прогиб происходит в середине балки, где бы груз ни находился. Дело в том, что прогиб вблизи своего максимального значения изменяется весьма мало, а сечение с наибольшим прогибом всегда располагается вблизи середины. Поэтому в целях упрощения расчетов достаточно определять прогиб только в середине пролета. [c.153]

В расчетах часто полагают, что нагружение простое, т. е. такое, при котором отношение От к Оа постоянно. Запас прочности [c.113]

Для объектов, в которых напряжения создаются путем нагружения, простые сварные соединения предпочтительнее клепаных или болтовых. [c.209]

Нагружение простое 32, 160 331, 334 Полупространство 70, 83, 303, 304, [c.406]

Таким образом, приведенная система уравнений представляет собой полную систему уравнений для решения упругопластических задач при активной деформации и нагружении простом или близком к простому. Как и в теории упругости, задачи теории пластичности могут решаться в перемещениях или напряжениях, а также смешанным способом. [c.136]

При простом нагружении траектория процесса в девиаторной гиперплоскости пространства напряжений представляет собой отрезок прямой с началом в точке = 0. Если текущая точка в этой гиперплоскости перемещается по прямой, проходящей через точку Sij = О, и пересекает последнюю, то нагружение простым не будет. В. В. Москвитин (1952, [c.93]

При сложном нагружении ползучесть связана с развитием деформационной анизотропии и, следовательно, зависит от пути нагружения. При сложных, резко меняющихся нагружениях простые зависимости, отмеченные выще, уже не имеют места [15, 25]. [c.92]

Условия нагружения короткого гибкого колеса отличаются от условий нагружения простого гибкого колеса. Здесь два зубчатых венца, в которых зоны нагрузки смещены в окружном направлении. Например, в передаче по рис. 8.1, б зоны нагрузок смещены на 90°. В ступени / радиальная нагрузка прижимает гибкое колесо к генератору, а во второй отжимает от генератора. В соответствии с этим по другому изменяется и форма гибкого колеса в нагруженной передаче. Этот вопрос пока не изучен. Поэтому расчет зацепления [c.148]

Нагружение простое, статическое. [c.23]

При нагружении простого углового шва моментом М в плоскости прив.арки условие прочности на срез записывают по ана- [c.75]

При нагружении простого углового шва моментом н продольной силой Р условие прочности М, Р [c.76]

Склонность сварных конструкций из высокопрочных металлов к хрупким разрушениям в меньшей мере зависит от понижения температуры. Она в основном определяется чувствительностью исходного металла к сварочному термическому циклу и чувствительностью его к появляющимся при сварке концентраторам напряжений. При этом существенным оказывается конструктивная форма и условия нагружения. Простые формы образцов могут не выявить понижения прочности, характерного для элемента конструкции. Целесообразно проводить испытания конструктивных элементов на прочность с одновременной регистрацией пластических деформаций основного металла, предшествующих моменту наступления разрушения. Применяют испытания листовых сварных элементов на двухосное растяжение и элементов конструкций с узлами [7]. [c.149]

Для построения моделей упругопластического тела в настоящее время применяют теории течения и малых упругопластических деформаций (последняя является следствием теории течения, применимой при простом нагружении). Простым нагружением называют процесс, при котором в каждой точке тела компоненты девиатора оД теюора напряжений Д = а- а Е изменяются пропорционально. Здесь То = = (l/3)/i(a) = (1/3) --а - среднее напряжение Л(5) - первый инвариант тензора напряжений а. [c.69]

Проиллюстрируем сказанное на примере мягкого изотермического нагружения простой трехстержневой фермы со степенью статической неопределимости k 1 (рис. 8.9). Подпространство С двумерно 1 плоскость с, подпространство Y — одномерно (вектор у). [c.185]

Если к моменту наступления критического состояния нагружение простое, т. е. 02 = onst, то первым нарушается условие (3.35). Соответствующая критическая деформация была определена Г. Заксом и Д. Луба ном. Она находится из условия [c.112]

Применительно к расчету вантовых систем на основе непрерывной модели уравнения в приращениях и интегриров е задачи Коши по параметру в форме последовательных нагружений (простой метод Эйлера) использовались в работах [247, 230]. М.Н. Скуратовский [309, 310] показал, что в областа эллиптичноста уравнений вантовой сета (тл. когда все усилия в сета растягивающие) ломаная Эйлера сходится к интегральной кривой задачи Коши при уменьшении шага последовательных нагружений. Метод продолжения решения в форме Давиденко применен в работах [440,274,275] к расчету вантовоч тержневых систем. [c.186]

Рис. 4.234. Результаты опытов по простому и сложному нагружению при совместном растяжении и кручении труб, изготовленных из полностью отожженного алюминия, сравниваемые с зависимостью Т от Г, предсказываемой на основании (4.75) 7 и Г определяются на основании формул (4.70) и (4.71). Начальный индекс формы г=2 сплошная линия — теория (Белл) / — опыт 1461 — сложное нагружение 2 — опыт 1424 — простое нагружение при s7 =0,46 3 — опыт 1451 — нагружение сложное 4 — опыт 1421 — нагружение простое при5/а=1,52 5 — опыт 1415 — нагружение сложное б — опыт 1453 — простое растяжение 7 — опыт 1455 — простое растяжение 8 — опыт, выполненный в августе 1957 г.— простое сжатие 9 — опыт 1416 — нагружение сложное.

Заключение. Как при простом нагружении, так и при сложном по траекториям в виде двухзвенных ломаных в пространстве напряжений характер деформирования стали при нормальной температуре существенно зависит от способа реализации программы испытаний во времени. При нагружении, следующем после выдержки матреиала под постоянной нагрузкой, деформирование материала вначале всегда происходит по закону, близкому к упругому, — эффект задержки пластического деформирования , независимо от того, являлась траектория нагружения простой или сложной. В испытаниях без вьщержки деформирование материала сразу за точкой излома траектории в значительной степени определяется ползучестью, которая отвечает состоянию, достигнутому в конце нагружения по первому звену траектории. С ростом скоростей нагружения эти временные эффекты проявляются более резко. [c.39]

В работе [5] дано сопоставление расчетов по определяющим уравнениям [4] с данными многочисленных экспериментов по сложному нагружению. Проведенное сопоставление показало, что определяющие уравнения [4] описывают закономерности пластического деформирования для разнообразных классов нагружения простые траектории и близкие к ним траектории в виде двузвенных ломаных, средней кривизны и т.д. Поэтому следует ожидать, что полумикроскопическая модель может служить основой для обобщения на случай проявления временных эффектов. [c.148]

Сложность процессов, протекающих в материале при деформировании, требует выдвижения ряда гипотез при построении теории, описывающей закономерности изменения деформированною состояния тела при механическом нагружении. Простейшей гипотезой механики сплошных сред является допущение о линейной связи между напряжениями и деформациями. Эта гипотеза, впервые сформулированная Гуком во второй половине XVII в., принята в качестве физического закона теории упругости. Закон Гука удовлетворительно описывает деформирование широкого класса конструкционных материалов при сравнительно неболыаих нагрузках. Для некоторых материалов (камень, бетон) отклонения от прямой пропорциональности существенны, однако для практических расчетов прочности большинства хрупких материалов применение этого закона вполне оправдано. [c.275]

Большинство экспериментальных результатов получено при простых видах нагружения — простом растяжении, чистом сдвиге. Наиболее подробно изучена область перехода полимеров в застекло-ванное состояние. [c.139]

Во многих случаях при нагружении детали главные напряжения во всех ее точках изменяются пропорционально некоторому параметру. Тогда напряженные состояния, возникающие в процессе такого нагружения, называются подобными, а сам процесс нагружения — простым (том I, главы V и VI н том II, глава VIII). [c.587]

Основы теории упругости и пластичности (1990) -- [ c.297 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.466 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.376 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.259 , c.521 , c.732 , c.740 ]

Машиностроение Энциклопедия Т I-3 Кн 2 (1995) -- [ c.226 ]

Теория пластичности (1987) -- [ c.204 ]

Ползучесть в обработке металлов (БР) (1986) -- [ c.81 ]

Основы теории пластичности (1956) -- [ c.33 , c.55 ]

Механика сплошных сред (2000) -- [ c.128 ]

Сопротивление материалов (1959) -- [ c.158 , c.161 , c.163 , c.175 ]

Механика слоистых вязкоупругопластичных элементов конструкций (2005) -- [ c.27 ]

Теория упругости и пластичности (2002) -- [ c.32 , c.160 ]

Уравнения и краевые задачи теории пластичности и ползучести (1981) -- [ c.51 , c.56 , c.116 ]

Теория пластичности Изд.3 (1969) -- [ c.66 ]

Основы теории пластичности Издание 2 (1968) -- [ c.40 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.167 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...