Выравнивание температур

Выполняя условие (5-27), получим неравенство, обеспечивающее межкомпонентное выравнивание температур при [c.194]

В зависимости от конструкции печи, вида теплоносителя, размеров и форм обрабатываемых изделий и других факторов изменяются скорость нагрева, распределение температур по сечению, скорость выравнивания температур и другие характеристики. Нагрев существенно зависит от массивности обрабатываемых изделий. [c.113]

Ступенчатая закалка (рис. 9,5, кривая 3) производится быстрым погружением нагретых деталей в соляную ванну с температурой немного выше мартенситной точки. После небольшой выдержки для выравнивания температуры по всему сечению изделия охлаждаются на воздухе до обычной температуры. При ступенчатой закалке возникают меньшие внутренние напряжения, а также меньшее коробление и поводка. Этот способ применяют только для закалки мелких изделий из углеродистых сталей, поскольку для крупных изделий скорость [c.119]

Нагрев легированных сталей необходимо осуществлять крайне медленно, поскольку пониженная теплопроводность этих сталей может вызывать образование трещин и коробление. Обычно легирующие элементы повышают температуры и А , что ускоряет процесс диффузии. Время выдержки увеличивают для выравнивания температуры по всему объему изделия. [c.170]

Для уменьшения потерь тепла во внешнюю среду весь прибор тщательно изолирован теплоизоляцией 7 i 8 9 — винт, при помощи которого плотно зажимается образец между холодильником и нагревателем. С целью выравнивания температур по поверхности образца между электронагревателем и образцом, а также с обеих [c.521]

После откачки воздуха включают нагревательное устройство, начинается нагрев детали до заданной температуры с обеспечением равномерного нагрева деталей по всему сечению. После выравнивания температуры прикладывают усилие сжатия, которое в процессе сварки поддерживают постоянным. При охлаждении свариваемых деталей нагрузку снимают не сразу, а при температурах 100— 400°С, чтобы предупредить разрушение соединения из-за различных коэффициентов термической усадки соединяемых элементов. [c.115]

Выравнивание температур. Определять температуру точек тела в процессе выравнивания, когда источник теплоты прекратил свое действие, можно двояко. [c.165]

Во-первых, начальное неравномерное распределение температуры Т можно рассматривать как некоторую температуру, возникшую вследствие выделения теплоты мгновенными элементарными источниками теплоты в момент времени / = 0. Зная закон распределения температуры от отдельного мгновенного источника теплоты, можно путем интегрирования по объему тела определить температуру от суммарного действия всех элементарных источников, т. е. описать процесс выравнивания температуры. Рассмотрим в качестве примера выравнивание температуры в бесконечном стержне сечением F, который при /=0 был нагрет до Т на участке длиной 2/ будем полагать, что остальная часть стержня находилась при 7" = О (рис. 6.4). Выде- [c.165]

Рнс. 6.5. Процесс выравнивания температуры в неограниченном стержне, участок которого 21 = 2 см нагрет при t = 0 до 7 = 1000 К а = 0,1 см /с [c.166]

Процесс выравнивания температуры, описываемый уравнением (6.17), представлен на рис. 6.5. [c.166]

Рнс. 6.6. Схема действия фиктивного источника I и фиктивного стока теплоты II для определения выравнивания температуры [c.166]

Аналогично можно определить выравнивание температур после окончания действия линейного или плоского неподвижного источника теплоты. [c.167]

ПЕРИОД ВЫРАВНИВАНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ [c.177]

После прекращения действия источника теплоты наступает период выравнивания температур. Теплота, введенная ранее, продолжает распространяться в теле и уходить в окружающую среду. [c.177]

Температурное поле при движении точечного источника теплоты по поверхности сплошного цилиндра описывается сложными зависимостями. Формулы оказываются проще, если исходить из предположения, что источник теплоты быстродвижущийся. Тогда при наплавке по образующей цилиндра процесс распространения теплоты можно представить как выравнивание температур от мгновенного источника Q, расположенного в точке ф = О тонкого диска радиусом го, торцы которого теплоизолированы, а теплота отдается лишь с цилиндрической поверхности (рис. 6.20, а). В этом случае результаты подсчетов для точек по линии наплавки (г = Го, ф = 0) представлены на рис. 6.21, а, где [c.192]

Интеграл (6.61) описывает процесс выравнивания температур от плоского источника теплоты [см. п. 6.3 и уравнение (6.29)], т. е. [c.195]

Полное время, прошедшее после начала нагрева стержней, равно сумме времени нагрева и выравнивания температур [c.240]

Выравнивание температур может быть определено численно с использованием указаний п. 6.3. [c.241]

Рис. 7.26. Распределение приращений температуры при точечной сварке а — в момент выключения тока для определения выравнивания температур б — действительное и расчетное для определения Т

Режим шовной сварки обычно подбирают и проверяют экспериментально. Количество вводимой в металл на единицу длины шва теплоты можно приближенно определять по теплосодержанию расплавленного металла, находящегося между сварочными роликами и имеюш,его объем V=k-2l-28 l (рис. 7.27, а), где k — поправочный коэффициент, близкий к единице, учитываю-ш,ий нагрев металла в околошовной зоне и определяемый экспериментально, например калориметрированием. Если нахлестка 2L велика по сравнению с 21, то процесс выравнивания температур можно рассчитывать по схеме стержня с теплоотдачей, принимая расчетную толщину пластины равной 26, а начальное распределение приращений температур на длине 21 [c.245]

Процесс выравнивания температуры определяется по формуле [c.246]

Процесс выравнивания температур определяют с использованием понятий фиктивного источника и стока теплоты (рис. 7.28, б) — см. п. 6.1, 6.3 и формулу (7.75) [c.247]

Для контактного сечения (х = = 0) в стадии выравнивания температур при t>t [c.248]

По истечении срока выдержки и выравнивания температур внутри сосуда и окружающей среды, а также при отсутствии течей и видимых деформаций вентилем подачи воздуха 9 по манометру 4 точно-устанавливается рабочее давление в сосуде. [c.235]

Рассмотрим теперь процесс установления теплового равновесия, т.е. выравнивание температуры с количественной точки зрения. Если сделать тепловой контакт между телами достаточно слабым, можно добиться, чтобы скорость изменения их температуры стала сколь угодно мала. При этом можно считать, что каждое тело само по себе все время находится в состоянии термодинамического равновесия . Эти состояния можно характеризовать соответствующими значениями энтропии, и 5 2, которые будут функциями внутренних энергий тел, 1] и (72> и их объемов, и 1 2- предыдущей главе мы видели на конкретных примерах, каким образом равновесная энтропия зависит от этих двух параметров. [c.73]

Создание теплового потока, постоянного по величине п по направлению, является основной проблемой при измерении коэффициента теплопроводности и требует применения специальных на гревателей и приспособлений для выравнивания температуры. В стационарных методах это молено осуществить, во-первых, измерением количества тепла, либо полученного от образца, либо расходуемого на его нагрев, во-вторых, измерением теплового потока, проходящего через исследуемый образец и эталон. [c.125]

Другой тип задач теории теплопроводности представляют задачи о скорости выравнивания температуры неравномерно нагретых конечных тел, поверхность которых поддерживается при [c.290]

Скорость выравнивания температуры определяется, очевидно, в основном тем членом этой суммы, который соответствует наименьшему из 1п пусть это будет Яь Время выравнивания температуры можно определить как т = 1Д1. [c.291]

Определить время выравнивания температуры для куба (с длиной ребра а), поверхность которого а) поддерживается при заданной температуре Т = О, б) теплоизолирована. [c.292]

К быстрому выравниванию температуры в различных участках потока. [c.297]

Пуансон типа Т наиболее прост по конструкции, но у него возможно неполное выравнивание температуры по образующей, а также необходима толстостенная обеуайка малого диаметра для изготовления. [c.91]

Для неоребренных стержней диаметром / ст Роб = -=F t = nDL и Dt=D T. Стесненность движения слоя (Ald ) менялась от 5 до 125, а скорость слоя — от 0,1 до 120 Mj eK. Для выравнивания температуры слоя частиц графита после электронагревателя в нижней части были смонтированы перемешивающие пластины. На входе в теплообменный участок были установлены две взаимно перпендикулярные сборки семнадцати малоинерционных медь-константановых термо пар. Плотность укладки частиц оценивалась методом отсечек. Опыт велся 30—40 мин после вывода в течение 2—3 ч установки а стационарный режим. В (Л. 31, 77, 144] слой предварительно нагревался в загрузочном бункере в [Л. 286] впервые нагрев слоя велся прямым пропуском через него тока. [c.335]

Таким образом, для выравнивания температуры газа и электронов необходимо число ras/(2me)= Ю ...10 соударений (здесь 10 соответствует примерно отношению масс в водородной плазме, где nis X AQnie, а 10 относится к аргоновой или ртутной плазме). В то же время электроны непрерывно получают энергию от поля. Поэтому устанавливается электронная температура Те, которая превышает температуру газа на небольшую величину ДГ. Энергия jE, полученная электронами от поля, должна быть равна энергии, отдаваемой электронами частицам газа при столкновении вследствие разности температур [c.50]

Рис. 6.12. Процесс теплонасыщения и выравнивания температуры от движущихся нсточников

Последний случай соответствует периоду выравнивания температур после достижения предельного состояния. Пример был иллюстрирован определением приращения температуры в точке А, принадлежащей пластине. Аналогично вычисляют приращения температуры для точек массивного тела и стержня при этом il53 и ijji, а также ЛГпр берут по формулам (6.22) и (6.30). [c.178]

При наплавке на полый толстостенный цилиндр по винтовой линии малого шага также можно использовать схемы быстродви-жущегося источника теплоты. Принципиально ход рассуждений при выводе формул тот же самый, что и в случае сплошного цилиндра. Приращения температур определяют по формулам структура которых аналогична структуре формул (6.60) и (6.62) Отличие заключается в том, что вместо функции Ф (г, t ), выра жающей выравнивание температур в сплошном тонком диске в формулу входит функция Ф (2, tn) [см. формулу (6.52)], выра [c.195]

В качестве примера рассмотрим выравнивание температуры двух кусков металла, соединенных плохим теплопроводником. Здесь только состояние теплопроводящей перемычки будет заведомо неравновесным, поскольку разные ее концы будут иметь разную температуру. Перемычка потому и проводит тепло плохо, что скорость установления в ней термодинамического равновесия очень мала. Что же касается кусков металла, то, если точность измерений такова, что их можно все время считать однородно нагретыми, с той же точностью этот необратимый процесс будет для них равновесным. Тогда для вычисления различных макроскопических величин, характеризующих тело, можно использовать формулы, относящиеся к равновесному случаю. Однако если мы захотим—экспериментально и теоретически — исследовать как раз распределение температуры по металлу, мы должны будем—экспериментально—повысить точность измерений, а теоретически — перестать считать процесс равновесным. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...