Температура средняя

Определяющий размер при расчете числа Gr — толщина прослойки S, а определяющая температура — средняя между поверхностями / = 0,5 ([c.86]

С и ниже составляет около 50 ч/год. С целью снижения капитальных затрат и с учетом аккумулирующей способности зданий низшую расчетную температуру наружного воздуха при проектировании систем отопления принимают несколько выше низшей температуры, наблюдавшейся в данной местности. Так, для Москвы низшая расчетная температура (средняя наиболее холодной пятидневки из четырех наиболее холодных зим за 25-летний период) для проектирования отопления принята равной —25 °С npи фактически наблюдавшейся [c.194]

Вследствие большого избытка пара, используемого в этой реакции, конечная температура изменяется при протекании реакции незначительно. В небольшом интервале получающихся температур средняя мольная теплоемкость каждого компонента между 298 °К и конечной температурой также мало изменяется и может считаться независимой от конечной температуры. Использование этого допущения значительно упрощает арифметические вычисления энергетического баланса. [c.313]

Для всего изученного диапазона чисел Рейнольдса формулы (5-28) и (5-29) отражают отличие условий теплообмена движущейся частицы от закрепленной и обобщают опытные данные при 1 /<1,5 Кет=50ч-2000 ы<1,5 Bi<0,l 0/ёт> 0 30 рт/р<11 000. Подтверждается вывод [Л. 71, 75, 307] о том, что теплообмен в газовзвеси не зависит от направления материальных и тепловых потоков (определяющая температура — средняя температура газа). [c.167]

Здесь определяющая температура — средняя температура пограничного слоя, а определяющий размер для каналов кольцевого сечения— эквивалентный термический (для Nu) и гидравлический (для Ре) диаметр, коэффициенты а, 6 — постоянные, зависящие от геометрии потока (приведены в табл. 6-5). Согласно табл. 6-5 для трубчатых каналов без турбулизаторов независимо от вида газового компонента зависимость (6-71) примет вид [c.222]

При температуре ниже дебаевской следует учитывать другие механизмы переноса, в частности перенос фононами, вклад которых до сих пор не рассматривался. Фононы обеспечивают теплопередачу в неметаллических веществах, где нет газа свободных электронов. В металлах и сплавах при низких температурах вклад фононов в теплопроводность оказывается заметным. Возникает поток фононов, взаимодействующих с другими фононами, электронами и атомами примесей, причем каждому такому акту соответствует своя длина свободного пробега. При высоких температурах средняя длина свободного пробега при электрон-фононном взаимодействии значительно больше, чем при фонон-фононном. Таким образом, по отношению к электронам решетка находится во внутреннем тепловом равновесии и рассмотренная выше термо-э.д.с. диффузионного происхождения оказывается основной. При низких температурах длина свобод- [c.272]

За определяюш,ий размер принят диаметр труб, за определяющую температуру — средняя температура жидкости [c.446]

Формулы (4.5) —(4.7) находятся в согласии с одним из результатов, полученных в 3.5 в условиях термодинамического равновесия, т.е. при одинаковой температуре, средняя энергия колебания атомов твердого тела = ЗТ вдвое выше средней энергии поступательного движения молекул газа Uf = AT. В 3.5 мы установили также, что среднее значение любого вклада в энергию, квадратичного по одной из координат или по одной из компонент импульса частицы, в равновесном состоянии одно и то же. При нормальных условиях величина этого вклада Uq дается формулой [c.77]

ВЫСОКИХ температурах, когда Т На, эта дискретность, однако, практически ни в чем не проявляется, и средняя энергия осциллятора равна Т. Поэтому при таких температурах средняя энергия молекулы будет равна 7Т/2, и ее теплоемкость = 7/2. [c.184]

Но при температурах Т <к йш колебания осциллятора вымерзают . По той же причине, по которой вымерзают колебания атомов твердого тела. Мы говорили об этом в 8.3. Поэтому при таких температурах средняя энергия осциллятора становится близкой к нулю, и теплоемкость газа стремится к значению с = 5/2, как если бы молекула была совершенно жесткой. При этом уменьшение теплоемкости должно начинаться при тем более высоких температурах, чем выше частота колебаний атомов в молекуле, т.е. чем меньше их масса. [c.184]

При какой температуре средняя кинетическая энергия теплового движения молекулы идеального газа будет равна кинетической энергии, которую приобретает копеечная монета, падающая с высоты 1м [c.125]

Таким образом, при понижении температуры средняя энергия ротатора по экспоненте стремится к нулю. [c.247]

При не очень низких температурах средняя кинетическая энергия поступательного и вращательного движений каждой из молекул пропорциональна [c.34]

Средней теплоемкостью называется теплоемкость в интервале температур — Ту, она обозначается t, . При уменьшении разности температур средняя теплоемкость приближается к истинной. Таким образом, средняя теплоемкость относится к определенному интервалу температур [c.132]

В ряде практических случаев, когда коэффициенты теплоотдачи сред мало изменяются по поверхности аппарата, можно рассчитать среднее для аппарата значение коэффициента теплопередачи к. При одинаковых параметрах обменивающихся теплотой сред (расходах, температурах, средних скоростях движения) значение k зависит от той поверхности, к которой его относят. При отнесении к наружной поверхности теплообмена, по аналогии с уравнением [c.250]

Определяющая температура - средняя температура жидкости. Определяющий размер - внутренний диаметр трубы [c.113]

В условиях нелинейной зависимости истинной теплоемкости от температуры средняя теплоемкость в рассматриваемом интервале температур может быть и не равна истинной теплоемкости при средней арифметической температуре интервала (рис. 1.13). Ё этом случае усреднение может осуществляться с использованием параболической зависимости Сг = аа + а 1 + либо методом квадратур. В тепловых расчетах обычно пользуются средними теплоемкостями массовой, мольной и [c.28]

В этих формулах за определяющий размер принят внещний диаметр трубы, а за определяющую температуру — средняя температура жидкости. [c.295]

При определении чисел подобия независимо от формы прослойки за определяющий размер принимается ее толщина б, а за определяющую температуру — средняя температура жидкости сг = 0,5( с1 + с2). [c.312]

Величина, обратная коэффициенту сжимаемости, называется модулем упругости жидкости и обозначается символом К- Единица модуля упругости в международной системе — ньютон на квадратный метр (Н/м ), в физической системе — дина на квадратный сантиметр (дина/см ), в технической системе — килограмм-сила на квадратный метр (кгс/м ). Модуль упругости, так же как и коэффициент -сжимаемости, не постоянен. Он изменяется в зависимости от давления и температуры. Средние значения коэффициента сжимаемости для некоторых жидкостей при давлениях до 500 кгс/см приведены в табл. 4. [c.17]

Зависимость (9.26) определена экспериментально и представлена на рис. 9.6, где цифрами /, 2, 3 отмечены те же области изменения величины (Gr-Pr), что и в [52] при вычислении чисел Or и Рг за определяющий размер взята толщина прослойки 6 (рис. 9.5), а за определяющую температуру— средняя температура жидкости — При определении не учитывается [c.185]

При вычислении чисел Gr и Рг за определяющий размер взята толщина прослойки б (рис. 28.5), а за определяющую температуру—средняя температура жидкости = — При определении бк не учитывается в явном виде важный параметр И/Ь, что являете недостатком п денной методики. [c.337]

Результаты количественной обработки фотографий со следами скольжения по базисным плоскостям показывают, что на стадии А среднее расстояние между линиями скольжения б и длина L остаются постоянными. В соответствии с этим п (число дислокаций на ступеньку скольжения, вышедших на поверхность кристалла) при низкой температуре линейно возрастает с увеличением у и практически постоянно при комнатной температуре. Для Zn при комнатной температуре среднее значение б изменяется от 300 нм при v=0- 5% до 45 нм при у= =0- 16%, а длина линий скольжения от 20 до 3 мм соответственно. Число пл 224-25. [c.205]

Чтобы в числителе и знаменателе получились положительные числа, удобно за Д/i принимать большую из обеих разностей, а за Д4 — меньшую. В расчетах всегда для одних и тех же температур средняя логарифмическая разность оказывается меньше, чем средняя арифметическая. [c.272]

Поправочный коэффициент е , учитывающий влияние конвекции, является функцией (Gr Рг) и может быть взят из графика (рис. 2.54). За определяющий размер при этом принята толщина прослойки 8, а за определяющую температуру - средняя температура жидкости Гу. [c.194]

Рассмотрим порядок проведения эксперимента и обработки его результатов на примере исследования теплообмена при развитом вынужденном движении несжимаемой жидкости в круглой трубе. Для расчета чисел подобия необходимо установить определяющий геометрический размер и определяющую температуру. Обычно для труб таким размером является внутренний диаметр, а определи с-щей температурой — средняя температура жидкости в трубе 4р = = 0,5 (/вх вых)- [c.202]

В качестве определяющей линейного размера принимают толщину прослойки б, определяющей температуры — среднюю температуру жидкости = 0,5 (4т,+ 40. [c.356]

При не очень низких температурах средняя кинетическая энергия поступательного и вращательного движений каждой из молекул пропорциональна температуре и равна соответственно кТ п - кТ. [c.36]

Па (кгс/м ), определяют по средней для данного участка скорости потока и температуре и по плотности сухого воздуха при давлении в 0,1 МПа (760 мм рт. ст.), а в конце расчета вводят поправку на действительную плотность дымовых газов. Скорости потока и температуры (средние) принимают из теплового расчета. [c.346]

В расчетах для одних и тех же температур средняя логарифмическая разность всегда меньше, чем средняя арифметическая. Формула (278) справедлива и для противоточного теплообменника. [c.95]

Большая подвижность может быть обусловлена малой эффективной массой носителя заряда т и большим временем свободного пробега или, точнее, временем релаксации Tq. В полупроводниках элективная масса носителей заряда может быть как больше, так и меньше массы свободного электрона. Время релаксации, характеризующее спадание тока после снятия поля, обусловливается процессами рассеяния движущихся в полупроводниках электронов. Чем больше частота столкновений и чем они интенсивнее, тем меньше время релаксации, а следовательно, и подвижность. При комнатной температуре средняя скорость теплового движения свободных электронов в невырожденном полупроводнике и в диэлектрике (если они в нем имеются) около 10 м/с. При этом эквивалентная длина волны электрона будет около 7 нм, тогда как в металлах она составляет примерно 0,5 нм. Таким образом, вследствие большей длины волны электрона в полупроводнике и в диэлектрике по сравнению с металлом, неоднородности порядка размеров атома мало влияют на рассеяние электронов. У некоторых чистых полупроводников подвижность может быть очень большой, 10 м /(В-с) и выше, у других она меньше 10" mV(B- ). Вычисляемая по последнему значению длина свободного пробега составляет лишь долю межатомных расстояний в решетках. Физический смысл требует, чтобы длина свобод- [c.240]

Для шахтн1)1х пучков С = 0,41 п = 0,6, для коридорных С = 0,26 л = 0,65. Определяющим размером в (10.8) является наружный диаметр труб, определяющей температурой — среднее значение между температурами жидкости от пучка и после него. Скорость Wk рассчитывается как отношение объемного расхода теплоносителя при к наиболее узкому сечению в пучке, ширина которого меньше ширины канала на значения произведения наружного диаметра труб на их число в одном ряду. Поправочный коэффициент Es учитывает влияние попере- [c.85]

V = onst параметры всех основных точек, работу расширения, оКатия и полезную работу, количество подведенной и отнеденной теплоты, термический к. п. д. цикла, термический к. п. д. цикла Карно, осуществленного между максимальной и минималь юй температурами, среднее индикаторное давление (см. рис. 17-2). [c.272]

Пример 17-2. Определить в цикле с подводом теплоты при р = = onst , параметры основных точек, работу расширения, сжатия и полезную, количество подведенной и отведенной теплоты, термический к. п. д. цикла, термический к. п. д. цикла Карно, осуществленного между максимальной и минимальной температурами, среднее индикаторное давление. Теплоемкости принять постоянными. Рабочее тело — воздух с газовой постоянной R = 287 дж/хг-град. [c.274]

Причина, по которой гамильтониан Блоха дает удонлетворительные результаты в большинство случаев в теории металлов, состоит в том, что кулоновские взаимодействия экранированы в пределах расстояния, по порядку величины равного расстоянию между частицами. Например, Абра-гамс [128] оценил поперечное сечение соударения и среднюю длину свободного пробега для экранированных электронов в щелочных металлах. Он нашел, что возможные рассеяния настолько ограничены принципом Паули, что практически при всех температурах средняя длина свободного пробега при электронных столкновениях значительно больше, чем длина свободного пробега для электронпо-фононных взаимодействий. [c.756]

Это объясняется тем, что природ вязкости капежных жидкостей и газов различна. В газах средняя скорос ть (интенсивность) теплового движения молекул с повышением температуры возрастает, следовательно, возрастает и вязкость. В капельных жидкостях молекулы не могут двигаться, как в газе, по всем направлениям, они могут лишь колебаться возле своего среднего положения. С повышением температуры средние скорости колебательных движений молекул увеличиваются, благодаря чему легче преодолеваются удерживающие их связи, и жидкость приобретает большую подвижность (ее вязкость уменьшается). [c.20]

Рассеяние света обусловливается колебаниями атомов. С уменьшением температуры амплитуда колебаний атомов уменьшается, стремясь, согласно классической механике, к нулю, в результате чего должно исчезнуть рассеяние света. В квантовой механике при понижении температуры средняя амплитуда колебаний должна стремиться не к нулю, а к некоторому пределу, oбy JЮBлeннoмy наличием нулевой энергии колебаний. [c.169]

При полнтропном расширении 2 кг воздуха, имевшего начальную температуру 1273 К, совершена работа 1000 кДж, при этом внутренняя энергия уменьшилась на 1200 кДж. Определить знак и количество теплоты в этом процессе, конечную температуру, среднюю теплоемкость и показатель политропы а) считая теплоемкость постоянной и равной теплоемкости при начальной температуре б) учитывая зависимость теплоемкости от температуры и пользуясь табл. 2 Приложения в) учитывая зависимость теплоемкости 1кДж/(кг-К)] от температуры согласно формуле Ср = 0,998 + 0,224-10- t — 0,0291 10 г) используя табл. 3 Приложения. [c.33]

При вычислении критериев подобия Nu = adAw, Re=wd/ iK, PriK = Vw/ajK, входящих в уравнения (10.18), (10.19), в качестве определяющего размера принимают диаметр трубы d, а в качестве определяющей температуры — среднюю температуру жидкости ш —средняя скорость, м/с. [c.150]

При любой температуре средняя энергия колебаний атомов в кристаллической решетке металла фиксирована. Однако энергйя колебания отдельных атомов изменяется согласно законам теории вероятностей. Каждый атом, находясь в состоянии непрерывных тепловых колебаний, сталкивается с соседними атомами, причем при каждом [c.52]

В качестве определяющей температуры принимается средняя температура жидхосги в рассматриваемом сечении. Неизотермичность з поперечном сечении потока учитывается отношением чисел Прандтля при соответствующих температурах. Средняя теплоотдача определяется по уравнению (5-9). Данные, полученные для предельного значения критерия Нуссельта, согласуются с тео-226 [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...