Коэффициент затухания

На рис. 13.47 изображена динамическая модель вибрационной машины. Дебалансный возбудитель направленного действия создает возбуждающую колебания силу периодического действия, которая передается массе Л1, а с массой М связан исполнительный орган — или сито для просеивания или разделения материалов, или дека для вибротранспортирования материалов и т. д. Пружина с жесткостью с и демпфер с коэффициентом затухания Ь моделируют систему упругой подвески к неподвижному корпусу машины, взаимо- [c.302]

Рис. 3.II. Зависимость волнового числа и коэффициента затухания от порядка моды. Частота обрезания для моды тп соответствует

Фиг. 5.23. Коэффициент затухания на единицу длины волны сравнение с экспериментальными данными [722].

Этот предел является коэффициентом затухания для газовой смеси. [c.260]

Теплообмен не оказывает существенного влияния на величину коэффициента затухания. [c.261]

Теоретическим путе.м в данном случае определяется распределение пузырей по размерам, распределение концентрации пузырей в области пузырькового экрана, а также изменение формы пузыря. Теоретические и экспериментальные коэффициенты затухания сравниваются на фиг. 5.25. Теоретический анализ учитывает [c.262]

Такая задача решается, прежде всего, путем сопоставления частот собственных колебаний и возмущающей силы. В случае, если эти частоты сильно отличаются друг от друга, можно быть уверенным в том, что явление резонанса не возникает и условия работы для упругих элементов являются благоприятными. При этом представляется возможным подсчитать без труда и амплитуду вынужденных колебаний, не зная наперед величину коэффициента затухания п. Как это видно из рис. 537, кривые р заметно отличаются друг от друга лишь в зоне резонанса. Уже в случае, когда частота 2 больше или меньше частоты ш в полтора-два раза, можно считать, что приведенные кривые практически совпадают и коэффициент затухания п значения не имеет. Его можно просто принять равным нулю, что идет в запас прочности. Тогда выражение (15.12) дает [c.471]

Коэффициент п называют коэффициентом затухания. [c.39]

Здесь с/т = —квадрат частоты свободных колебаний alm = 2n, где rt — коэффициент затухания (см. 14), Я/т =/г — отношение амплитуды возмущающей силы к массе точки (см. 16). [c.55]

Если p = k, то при любом значении коэффициента затухания п [c.58]

Амплитуда вынужденных колебаний. Амплитуда вынужденных колебаний точки при наличии сопротивления определяется по формуле (20.4). Из этой формулы следует, что большей величине сопротивления среды, т. е. большему значению коэффициента затухания п, соответствует меньшая величина амплитуды вынужденных колебаний А . [c.58]

Как определить максимальное значение амплитуды вынужденных колебаний при данном значении коэффициента затухания п [c.62]

При каком значении коэффициента затухания максимум амплитуды вынужденных колебаний не существует [c.62]

Какова зависимость сдвига фазы колебаний е от частоты изменения возмущающей силы р и от коэффициента затухания п [c.62]

Задача 928. Груз массой т, подвешенный на пружине и колеблющийся в сопротивляющейся среде (сила сопротивления пропорциональна первой степени скорости, коэффициент затухания —п), имеет условный период затухающих колебаний т . При воздействии на этот груз синусоидальной возмущающей силы путем изменения частоты добиваются получения максимальной амплитуды вынужденных колебаний А . Определить амплитуду возмущающей силы. [c.333]

Отношение абсолютных значений двух последовательных амплитудных отклонений точки от равновесного положения называют коэффициентом затухания-. [c.280]

Для характеристики быстроты убывания амплитуды удобнее пользоваться натуральным логарифмом коэффициента затухания, называемым логарифмическим декрементом колебаний [c.280]

Отношение каждого максимального отклонения к последующему (через полпериода) равно коэффициенту затухания, следовательно, если амплитуду при первом [c.281]

Множитель уменьшается с течением времени, что указывает на затухание колебаний. Отношение величин двух последовательных амплитудных отклонений точки от равновесного положения называют коэффициентом затухания колебаний точки [c.130]

Для характеристики быстроты убывания амплитуды удобнее пользоваться натуральным логарифмом коэффициента затухания [c.277]

Пусть в общем случае имеем среду, содержащую в единице объема Ni атомов (молекул), причем в каждом из них h осцилляторов (электронов) имеют частоту (Ощ и коэффициент затухания v,, /2 осцилляторов со значениями Щ2 и Va и т. д. Тогда число осцилляторов в единице объема с резонансной частотой щ,- и коэффициентом затухания Vy будет Nj = NJj. [c.274]

Амплитуда и сдвиг фаз вынужденных колебаний зависят от частот собственных и вынужденных колебаний и коэффициента затухания. Чем больше коэффициент затухания при прочих равных условиях, тем меньше амплитуда вынужденных колебаний. Незатухающий характер вынужденных колебаний при линейном сопротивлении — главное отличие их от собственных колебаний, которые при действии линейного сопротивления всегда затухают, сохраняя колебательный характер (п а к), или затухают почти монотонно (п к). [c.421]

Из (47) следует, что коэффициент динамичности стремится к нулю при 2-> оо и любом относительном коэффициенте затухания Ь. [c.422]

Рассмотрим цилиндрический акустический интерферометр с площадью поперечного сечения А, заполненный газом со средней плотностью р, в котором скорость звука равна с. Обозначим акустический коэффициент затухания через а, длину волны — через Л, волновое число к=2п1Х и / г и Нг — коэффициенты отражения соответственно отражателя и излучателя, которые в общем случае могут быть комплексными. Сумма механического импеданса излучателя Zt и газа ZL(l) составляет полный импеданс Z(l), где I — длина полости, поскольку и сам излучатель, и газовый столб влияют на величину скорости. [c.102]

Острота амплитудно-частотной характеристики системы с одной степенью свободы при действии силы трения, пропорциональной скорости, характеризуется половинной шириной амплитудно-частотной характеристики. Половинная ширина амплитудно-частотной характеристики измеряется разностью глеж-ду двумя частотами, для которых амплитуда колебаний равна половине амплитуды, сответствующей резонансу. Выразить половинную ширину амплитудно-частотной характеристики А через коэффициент расстройки частот г = и через приведенный коэффициент затухания б = njk. Дать приближенную фор.мулу для случая б 4 1 (м — частота вынуждающей силы, k — частот собственных колебаний при резонансе 2=1). [c.412]

Разделим обе часги уравнения на и и введем обозначения к- = с/а, 2ii = [.ila. li = Hla. Здесь к круговая часто га собственных колебаний п коэффициент затухания и h относи гeJП,нaя амплитуда возмущающей силы. [c.456]

Критическая круговая часюта, при которой амплитуда вынужденных колебаний достигает максимума, уменьшается с увеличением коэффициента затухания. Величины тлк ч - рс, гоже при этом уменьшаются. [c.461]

Эпштейн и Кархарт [197] учли вязкость и теплопроводность, но пренебрегли влиянием дисперсии и релаксации, а также относительного движения частиц. Результаты их расчетов достаточно хорошо согласуются с экспериментальными данными [424] в низкочастотном диапазоне, однако в высокочастотном диапазоне расчетные величины коэффициента затухания существенно меньше. В работе [722] учитываются влияние дисперсии и относительного движения частиц, однако для общности результатов поставлена и решена лишь одномерная задача. [c.256]

Ф и г. 5.22. Коэффициент затухания на единицу длины волны. Сравнение с теорией Сьюэлла. Концентрация магния в воздухе 0,3 [722]. [c.259]

Хорошее соответствие между теорией и экспериментом получено в работе [9031. В работах [88, 8401 вычислены дисперсия звука и коэффициенты затухания для смеси с объемной кднцен-трацией твердых частиц от 0,1 до 0,15 результаты расчетов недостаточно хорошо согласуются с экспериментальными данными. Следует заметить, что при больших концентрациях суспензия является системой с явно выраженной нелинейностью. При исследовании суспензии с большой концентрацией частиц должны быть учтены такие факторы, как неньютоновская природа (разд. 4.1 и 5.3), зависимости коэффициента сопротивления от концентрации (разд. 5.2) и взаимодействие между частицами (разд. 5.3 и 5.4). [c.261]

В работе [96] исследовались акустические свойства пузырей воздуха в воде для определения влияния пузырей, образующихся в следах кораблей и подводных лодок, на распространение звука. Были проведены измерения коэффициентов затухания звука при прохождении через пузырьковый экран (430 X 76 мм при различных вертикальных размерах до 152 мм) и отражение звука от этого экрана при различной концентрации пузырей в некотором интервале их размеров. Пузыри были образованы при помощи генератора пузырей (микродисперсера). Радиусы пузырей измеряли оптическими и акустическими методами. Акустические измерения сводились к определению резонансной частоты сод пузыря [c.261]

Образец СО-1 (рис. 4.10) предназначен для определения условной чувствительности дефектоскопа с преобразователем (преобразователь в положении А), а также для определения погрешности глубиномера (преобразователь в положении Б) и проверки разрешающей способности при работе прямым или наклонным преобразователем. Условная чувствительность Ку дефектоскопа с преобразователем, измеренная по образцу СО-1, выражается максимальной глубиной расположения (в миллиметрах) цилиндрического отражателя, уверено фиксируемого индикаторами дефектоскопа. Глубина расположения отражателя показана цифрами на обргоце. Согласно ГОСТ 14782 исходный и выпускаемые государственные стандартные образцы изготавливают из органического стекла с единым значением коэффициента затухания продольной волны при частоте 2,5 МГц 10%, лежащим в пределах 0,26...0,34 мм . [c.205]

Логарифмический декремент nxJ2 1/2 отношение каждого максимального отклонения к последующему (через полпериода) равно коэффициенту затухания, следовательно, если амплитуду при первом размахе принять за 1, то следующие уменьшаются в отношении 1/ , [c.277]

Гидродинамика многофазных систем (1971) -- [ c.257 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.39 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.280 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.200 , c.277 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.203 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.160 , c.353 , c.373 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 3 (1981) -- [ c.140 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.204 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.224 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.105 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.131 ]

Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.0 , c.59 , c.188 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.257 ]

Материалы в радиоэлектронике (1961) -- [ c.19 , c.21 ]

Справочник по электротехническим материалам (1959) -- [ c.168 , c.175 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.53 , c.64 ]

Распространение и рассеяние волн в случайно-неоднородных средах (0) -- [ c.95 ]

Волны (0) -- [ c.104 , c.279 ]

Введение в физику лазеров (1978) -- [ c.49 , c.53 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.97 , c.104 , c.106 ]

Волоконные оптические линии связи (1988) -- [ c.23 , c.25 ]

Карманный справочник инженера-метролога (2002) -- [ c.33 ]

Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 (1959) -- [ c.68 ]

Колебания и звук (1949) -- [ c.398 ]

PSPICE Моделирование работы электронных схем (2005) -- [ c.59 ]

Ультразвуковая дефектоскопия (1987) -- [ c.22 , c.27 , c.29 , c.129 , c.131 , c.134 ]

Сварка пластмасс ультразвуком (1974) -- [ c.37 , c.232 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.73 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.303 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.25 , c.26 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.28 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...